Campo elettrico per una carica puntiforme

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1 Campo elettrico per una carica puntiforme 1

2 Linee di Campo elettrico A. Pastore Fisica con Elementi di Matematica (O-Z) 2

3 Esercizio Siano date tre cariche puntiformi positive uguali, fisse nei vertici di un triangolo equilatero di lato l. E possibile calcolare il campo elettrico al centro del triangolo? Se si, quanto vale?

4 Moto di una carica in campo elettrico (I)

5 Moto di una carica in campo elettrico (II)

6 Lavoro della forza elettrostatica Data una regione di spazio sede di un campo elettrico uniforme, una carica di prova q 0 si sposti, per effetto della forza elettrostatica, da A a B. A C AC = l q B a) L AB = F AB = F AB cosq = F AC b) L AB = L AC L CB = = F AC La forza elettrostatica è una forza conservativa L = - DU E per il caso fisico qui studiato: L AB = Fl = q 0 El 6

7 Esercizio Si consideri una stampante a getto d inchiostro. Una goccia di inchiostro di massa 1.3*10-10 kg e carica Q = -1.5*10-13 C, penetra tra i piatti di deflessione, muovendosi inizialmente lungo l orizzontale con velocità pari a 18 m/s. La lunghezza dei piatti è 1.6 cm. I piatti sono carichi e producono un campo elettrico nella regione interposta, rivolto verso il basso e pari a 1.4*10 6 N/C. Qual è la deflessione verticale della goccia in corrispondenza dell estremo destro dei piatti? (si trascuri la forza di gravità agente sulla goccia) 15/01/2016 7

8 Potenziale elettrostatico (energia potenziale elettrostatica della carica unitaria positiva) Q 8

9 Potenziale elettrostatico 0 vero in generale per il campo elettrostatico prodotto da una qualsiasi distribuzione di cariche! a) L >0 oppure L<0 : dipende dal segno di q 0 e dal segno di DV b) L > 0 movimento spontaneo di q 0 nel campo: - se q 0 >0: si muove spontaneamente da punti a potenziale più elevato a punti a potenziale più basso (DV < 0) - se q 0 <0: si muove spontaneamente da punti a potenziale più basso a punti a potenziale più alto (DV > 0) Unità di misura fuori sistema: elettronvolt 1 ev = (1.6*10-19 C) 1V = 1.6*10-19 J è l energia che acquista un elettrone in moto attraverso una differenza di potenziale (ddp) di 1 V.

10 Potenziale elettrostatico: applicazione Gli effetti di una distribuzione di carica (processi di natura elettrica) si possono descrivere sia in termini di campo elettrico che in termini di V. L attivazione dei tessuti cardiaci, dalla quale conseguono le periodiche contrazioni del cuore, dà luogo anche a processi di natura elettrica si manifestano sui tessuti superficiali del corpo con una distribuzione di potenziali elettrici elettrocardiogramma: registrazione dei segnali elettrici opportunamente rivelati

11 Esercizio Quattro cariche puntiformi sono disposte ai vertici di un quadrato di lato 1.3 m. Calcolare il potenziale elettrico nel centro del quadrato. (q1 = 12nC, q2 = -24 nc, q3 = 31 nc, q4 = 17 nc)

12 Esercizio Una carica puntiforme vale q = 1.0 mc. Si considerino il punto A posto ad una distanza di 2m da essa ed il punto B, ad 1m dalla carica q. - Se A e B si trovano in direzione diametralmente opposta, qual e la ddp V A -V B? - Se invece sono disposti come in figura, calcolare la ddp V A -V B B A

13 Superfici equipotenziali I Si definisce superficie equipotenziale il luogo dei punti in cui il potenziale elettrostatico assume lo stesso valore V. Esempi: V(r) = -Er

14 Superfici equipotenziali II Si definisce superficie equipotenziale il luogo dei punti in cui il potenziale elettrostatico assume lo stesso valore V. Se una carica si sposta su una superficie equipotenziale il lavoro è nullo. Il campo elettrico deve risultare punto per punto perpendicolare alla superficie equipotenziale. Le linee di campo (tangenti punto per punto al vettore campo elettrico) e le superfici equipotenziali sono sempre perpendicolari tra loro.

15 Definizione di flusso Sia dato E uniforme ed una superficie piana S per cui definiamo il vettore superficie S = S n. Cosa si intende per flusso di E attraverso S? il flusso valuta il numero delle linee di campo che attraversano la superficie considerata. Dalla figura si ricava che superfici diverse ma legate fra loro dalla relazione S = S cosq sono attraversate dallo stesso numero di linee di campo ovvero hanno lo stesso flusso

16 Definizione di flusso

17 Teorema di Gauss (senza dimostrazione) il flusso del campo elettrico attraverso una superficie chiusa dipende solo dalle cariche q int interne alla superficie ed è pari a DS D D EDS cosq Q 4 0 DS' 2 r Q 4 Q D Q DS cosq 2 r 4 Q D i i D i i Q 0 Per il principio di sovrapposizione, il risultato precedente è generalizzabile a qualsiasi distribuzione di cariche.

18 Conduttori

19 Conduttori in equilibrio elettrostatico In un conduttore carico in equilibrio elettrostatico ed isolato, il campo elettrico nei punti interni è nullo. Infatti, se vi fosse un campo diverso da zero, gli elettroni di conduzione sarebbero soggetti ad una forza elettrica che li manterrebbe in moto. Per lo stesso motivo, il campo elettrico esterno è perpendicolare, punto per punto, alla superficie del conduttore.

20 Conduttori in equilibrio elettrostatico Teorema di Coulomb: Il campo elettrico in punti prossimi alla superficie di un conduttore carico ha modulo pari a E s 0 con s densità superficiale di carica del conduttore (s = Q/S)

21 Dimostrazione del Teorema di Coulomb

22 Conduttori in equilibrio elettrostatico Il potenziale è costante in ogni punto del conduttore. La sua superficie è equipotenziale.

23 Conduttori in equilibrio elettrostatico generica superf. gaussiana A. Pastore Fisica con Elementi di Matematica (O-Z) 23

24 Alcuni casi studio

25 Capacità elettrica V V Sia dato un conduttore sferico carico e isolato, di raggio R e centro O O R sappiamo che V = cost in ogni suo punto Lo calcoliamo in O con V O DV DV se consideriamo Q come somma di n Dq elementari. O i DV i Q R V i 1 4 i 0 Dq R Q Q CV i i Capacità elettrica di un conduttore

26 Capacità elettrica C Q V nel S.I. si misura in Farad 1 F = 1 C/V C dipende generalmente dalle caratteristiche geometriche del conduttore in questione. 1 Farad è una misura molto grande di capacità. Tipicamente si usano suoi sottomultipli come il microfarad o picofarad

27 Sistemi di più conduttori Sia dato un conduttore C sferico carico e isolato, di raggio R e centro O C C ad esso avviciniamo un conduttore C, elettricamente neutro.

28 Sistemi di più conduttori Sia dato un conduttore C sferico carico e isolato, di raggio R e centro O C C ad esso avviciniamo un conduttore C, elettricamente neutro. Per induzione elettrostatica C acquista carica nella parte più vicina a C, positiva all altra estremità. La carica fa diminuire il potenziale di C, mentre quella positiva lo fa aumentare. Il loro effetto complessivo consiste in una diminuzione del potenziale di C. PERCHE?. La capacità di un conduttore carico aumenta se si avvicinano ad esso altri conduttori.

29 Condensatori La capacità di un conduttore carico aumenta se si avvicinano ad esso altri conduttori si ricorre a sistemi di più conduttori per ottenere capacità più elevate Il sistema più semplice da realizzare è quello di due conduttori affacciati, detti piani o armature, tra cui ci sia induzione completa (cariche uguali ed opposte) Tale sistema è detto CONDENSATORE A. Pastore 29

30 Condensatori Sia dato un condensatore a facce piane parallele, inizialmente neutre. Tale sistema può essere caricato collegando le armature del condensatore ad una pila. Come avviene il processo di carica di un condensatore? Tale condensatore, una volta caricato, ha capacità C = Q/DV Il lavoro esterno speso dalla pila nel processo di carica è in valore assoluto pari a : I condensatori consentono dunque di immagazzinare energia potenziale elettrostatica in quantità tanto maggiore quanto maggiore è la capacità del condensatore di accumulare carica. Tale energia può essere rilasciata quando è più conveniente, anche in tempi brevissimi (defibrillatore, flash della macchina fotografica) L 1 QV 2 1 CV 2 A. Pastore Fisica con Elementi di Matematica (O-Z) Q C 2 30

31 Corrente elettrica A. Pastore 31

32 Corrente elettrica Si definisce intensità di corrente elettrica media, la quantità di carica che attraversa una sezione del conduttore in un dato intervallo di tempo Se DV è costante nel tempo, lo è anche la corrente, per cui I = I m Si parla di corrente continua (condizione stazionaria). I è una grandezza scalare fondamentale nel SI. Si misura in Ampère: 1A = 1 C/s Convenzionalmente si assume come verso positivo della corrente quello del moto delle cariche positive anche se a muoversi sono gli elettroni. A. Pastore 32

33 Resistenza elettrica Sia dato un conduttore elettricamente neutro e lo si colleghi ad una pila. All interno del circuito così costruito si verifica passaggio di corrente elettrica. Se misuriamo sperimentalmente I al variare di ΔV, e si osserva che I DV La costante di proporzionalità, indicata con R, è detta resistenza elettrica: R DV I R misura la difficoltà a generare una corrente in un conduttore: per un dato ΔV, maggiore è R, più piccola è la corrente I. A. Pastore

34 Resistenza elettrica La resistenza elettrica è una grandezza derivata e si misura in Ohm nel Sistema Internazionale La relazione ΔV = IR è nota come legge di Ohm. Un conduttore che verifica tale legge è detto ohmico. A. Pastore

35 esempio A. Pastore

36 Simboli generalmente usati per circuiti elettrici A. Pastore

LAVORO. L= F x S L= F. S L= F. S cos ϑ. L= F. S Se F ed S hanno stessa direzione e verso. L= -F. S Se F ed S hanno stessa direzione e verso opposto

LAVORO. L= F x S L= F. S L= F. S cos ϑ. L= F. S Se F ed S hanno stessa direzione e verso. L= -F. S Se F ed S hanno stessa direzione e verso opposto LAVORO L= F x S L= F. S L= F. S cos ϑ CASI PARTICOLARI L= F. S Se F ed S hanno stessa direzione e verso L= -F. S Se F ed S hanno stessa direzione e verso opposto L= 0 Se F ed S sono perpendicolari L >0

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