Gianfranco Caruso. Psicrometria. Teoria e applicazioni

Transcript

1 Gianfranco Caruso Psicrometria Teoria e applicazioni

2 Copyright MMIX ARACNE editrice S.r.l. via Raffaele Garofalo, 133 A/B Roma (06) ISBN I diritti di traduzione, di memorizzazione elettronica, di riproduzione e di adattamento anche parziale, con qualsiasi mezzo, sono riservati per tutti i Paesi. Non sono assolutamente consentite le fotocopie senza il permesso scritto dell Editore. I edizione: marzo 2009

3 Indice Capitolo 1 CENNI DI TERMODINAMICA Generalità...9 Grandezze Termodinamiche ed Equilibrio Temperatura Calore e Lavoro Energia Interna ed Entalpia Il Gas Perfetto Trasformazioni Termodinamiche Cambiamenti di Fase Miscele a più Componenti Capitolo 2 ELEMENTI DI PSICROMETRIA L Aria Umida Saturazione dell Aria e Umidità Grado Igrometrico (Umidità Relativa) Densità e Volume Specifico dell Aria Umida Temperatura di Rugiada ESEMPIO N Entalpia dell'aria Umida ESEMPIO N

4 6 Indice Equazioni di Bilancio...45 ESEMPIO N Il Diagramma Psicrometrico...49 Le Trasformazioni Termodinamiche dell Aria Umida...53 Riscaldamento...53 Raffreddamento isotitolo (sensibile)...55 Raffreddamento con deumidificazione...57 ESEMPIO N Umidificazione e saturazione adiabatica...61 ESEMPIO N Lo Psicrometro...68 ESEMPIO N Umidificazione a vapore...72 Miscelamento adiabatico...73 ESEMPIO N Raffreddamento e deumidificazione con by-pass...77 Il ciclo estivo nelle macchine di trattamento dell aria...79 Il ciclo invernale nelle macchine di trattamento dell aria...81 Esercizi...84 Capitolo 3 CENNI SUL BENESSERE TERMOIGROMETRICO E SUGLI IMPIANTI Il Benessere Termoigrometrico...87 Impianto di Condizionamento dell Aria...89 ESEMPIO N Capitolo 4 ASPETTI IGROTERMICI NEGLI EDIFICI Introduzione La Verifica della Formazione di Condensa Superficiale ESEMPIO N

5 Indice 7 Diffusione del Vapore Formazione di Condensa all'interno delle Pareti La Verifica della Formazione di Condensa Interstiziale Il Diagramma di Glaser ESEMPIO N Evaporazione della Condensa Interstiziale Verifica della Formazione di Condensa su Base Mensile ESEMPIO N Capitolo 5 ESERCIZI SVOLTI Esercizio Esercizio Esercizio Esercizio APPENDICE BIBLIOGRAFIA NORMATIVA NOMENCLATURA

6

7 CAPITOLO 1 CENNI DI TERMODINAMICA Generalità Lo studio della termodinamica si basa sulla definizione e l'impiego di grandezze (o variabili) termodinamiche, le quali considerano i sistemi da un punto di vista macroscopico, senza cioè entrare nell'intima costituzione del corpo o dei corpi in fase di studio. Tale corpo o gruppo di corpi, su cui si fissa l'attenzione, costituisce il sistema termodinamico di cui si desidera conoscere l evoluzione (trasformazioni termodinamiche); tutti gli altri corpi con i quali il sistema in esame può avere interazioni di varia natura (scambi di energia meccanica, di calore, ecc.) costituiscono il mezzo (o ambiente) in cui il sistema si trova immerso, e che interessa appunto solo in quanto esso può avere interazioni con il sistema in esame. L'adozione del punto di vista macroscopico comporta due vantaggi, e precisamente: a) consente di studiare il comportamento del sistema mediante la definizione di un modesto numero di grandezze; b) consente di mettere in evidenza e di studiare certe proprietà generali dei sistemi termodinamici senza entrare nell'intima struttura atomicomolecolare della materia. Le variabili termodinamiche possono essere classificate in variabili estensive e variabili intensive. Le prime sono quelle il cui valore è proporzionale alla quantità di materia che si considera e che godono della proprietà additiva, a parità di altre condizioni (ad esempio il volume, la massa, l energia interna: versando in un recipiente il contenuto di due bicchieri di acqua, la massa ed il volume finali saranno pari 9

8 10 Capitolo 1 alla somma delle masse e dei volumi di acqua contenuti nei due bicchieri). Le variabili intensive sono invece quelle il cui valore, in condizioni assegnate, è lo stesso indipendentemente dall estensione del sistema (pressione, temperatura: nell esempio precedente, la temperatura finale dell acqua nel recipiente NON sarà pari alla somma delle temperature iniziali dell acqua nei due bicchieri). I sistemi termodinamici possono essere isolati o non isolati. Nel primo caso gli scambi energetici e di massa con il mezzo (ambiente) sono impediti dalla natura della "parete" che separa il sistema dal mezzo, mentre il contrario avviene nel secondo caso. Per quanto riguarda in particolare gli scambi di calore, essi sono impediti quando la parete di separazione è adiabatica, ossia termicamente isolante, condizione, questa, mai perfettamente realizzabile in pratica. La parete si dice invece diatermica quando consente gli scambi di calore. Per impedire gli scambi di energia meccanica col mezzo, la parete di separazione dovrebbe, ovviamente, essere perfettamente rigida. Le interazioni fra il sistema termodinamico e il mezzo possono però consistere, oltre che in scambi di energia, anche nell'ingresso di materia proveniente dal mezzo verso il sistema, o viceversa nella fuoriuscita di materia dal sistema verso il mezzo. In questo caso il sistema è non isolato, in quanto lo scambio di materia comporta comunque uno scambio di energia. E' quanto avviene, ad esempio, nel caso di un locale in cui sono presenti delle aperture (finestre, porte, bocchette di ventilazione). In casi del genere il sistema termodinamico è un sistema aperto, al contrario dei sistemi chiusi in cui non si ha scambio di massa con il mezzo esterno, ma sono consentiti gli scambi di energia. Per riassumere, un sistema può essere: Isolato: quando non scambia con l esterno materia né energia. Chiuso: quando scambia con l esterno energia ma non materia. Aperto: quando scambia con l esterno sia energia che materia.

9 Cenni di Termodinamica 11 Grandezze Termodinamiche ed Equilibrio Un certo numero di grandezze che interessano la termodinamica (ad esempio pressione, volume specifico, temperatura, energia interna, entalpia) sono funzioni di stato: dipendono, cioè, unicamente dallo stato attuale in cui si trova il sistema termodinamico nell istante considerato e non dalla storia delle vicende (trasformazioni termodinamiche) subite dal sistema per arrivare in tale stato. Ne consegue che, se si parte da un certo stato iniziale e si fa seguire al sistema una serie di trasformazioni fino ad arrivare a uno stato finale, le grandezze di stato godono della proprietà che la variazione subita da una qualunque di esse dipende unicamente dai detti stati iniziale e finale, e precisamente è uguale alla differenza fra il valore che la grandezza considerata ha nello stato finale e quello che essa aveva nello stato iniziale, mentre non dipende dalla particolare trasformazione compiuta. Altre grandezze, viceversa, e in particolare gli scambi di calore e di lavoro meccanico fra il sistema e il mezzo, non godono di questa proprietà: il loro valore dipende dalla particolare trasformazione compiuta per passare dallo stato iniziale a quello finale. Da quanto si è detto finora circa le grandezze di stato, è evidente che ogni volta che qualcuna di tali grandezze subisce una variazione, ciò implica che il sistema cui esse si riferiscono ha modificato il suo stato: esso ha subito, quindi, una trasformazione termodinamica. Quando invece nessuna delle grandezze termodinamiche di stato del sistema modifica il suo valore (non avviene nessuna trasformazione) vuol dire che il sistema si trova in uno stato di equilibrio termodinamico. In un sistema non isolato, quando lo stato del sistema si modifica di solito ciò avviene a causa di interazioni fra il sistema e il mezzo che lo circonda. Gli squilibri (fra il sistema e il mezzo, o interni allo stesso sistema) cui sono dovute le trasformazioni possono essere di natura meccanica, termica o chimica. Uno squilibrio di forze, interno al sistema o fra il sistema e il mezzo (squilibrio di pressioni nel caso di tratti di un fluido) turba l equilibrio meccanico, che pertanto può aversi soltanto in assenza di tali squilibri. In particolare, se il sistema è un

10 12 Capitolo 1 fluido, il fattore da cui dipende l'equilibrio meccanico è soltanto la pressione; si può avere equilibrio meccanico soltanto se la pressione ha lo stesso valore in tutto il sistema ed è uguale alla pressione su esso esercitata dal mezzo esterno. Analogamente, si ha equilibrio termico quando lo stato termico del sistema rimane invariato, cosa che può avvenire solo se la temperatura è uguale in tutto il sistema e se la temperatura del sistema è uguale a quella del mezzo esterno a contatto termico con esso. Infine il sistema è in equilibrio chimico quando non tende ad avvenire in esso alcuna modificazione di struttura (reazione chimica, fenomeni di diffusione o di soluzione). Quando tutti e tre i tipi di equilibrio (meccanico, termico, chimico) sussistono contemporaneamente. si dice che il sistema si trova in equilibrio termodinamico. E importante osservare che gli stati di equilibrio termodinamico possono essere descritti facendo ricorso a variabili termodinamiche (macroscopiche) fra le quali non interviene il tempo. Quando un dato sistema termodinamico si trova in uno stato di e- quilibrio, tutte le sue grandezze di stato hanno valori ben determinati che possono modificarsi soltanto qualora lo stato del sistema subisca una modificazione. Tuttavia, per definire lo stato del sistema, non è necessario specificare i valori di tutte le sue grandezze di stato. Infatti tali grandezze non sono fra loro del tutto indipendenti, ma sono legate da un certo numero di relazioni che traducono le proprietà del particolare sistema che si sta studiando e quindi sono caratteristiche del sistema. Espresse in forma analitica, tali relazioni prendono il nome di equazioni caratteristiche o equazioni di stato del sistema. Se indichiamo genericamente con x 1, x 2,., x n le grandezze di stato, allora una equazione di stato viene posta nella forma: f(x 1, x 2,., x n ) = 0 [1.1] Il numero delle equazioni di stato dipende dalla natura del corpo o dei corpi costituenti il sistema e dal numero di variabili termodinamiche che interessa prendere in considerazione. Il caso più semplice è

11 Cenni di Termodinamica 13 quello dei corpi il cui stato termodinamico può essere caratterizzato mediante i valori di due sole variabili di stato. E evidente che, per tali corpi, se le variabili termodinamiche di stato che interessa considerare sono complessivamente in numero di n, devono sussistere fra esse (n - 2) equazioni di stato, in modo che soltanto due fra le n variabili siano indipendenti e pertanto siano, appunto, sufficienti a caratterizzare lo stato del sistema; i valori delle altre (n - 2) variabili sono, infatti, deducibili in funzione di quelle due mediante le equazioni di stato. I corpi caratterizzabili mediante due sole variabili di stato indipendenti prendono il nome di fluidi: nota, ad esempio, la pressione e la temperatura a cui il fluido si trova, è possibile ottenere i valori di qualsiasi variabile termodinamica che lo caratterizza e dunque, avere piena conoscenza del suo stato termodinamico. Temperatura La temperatura è grandezza fisica che esprime lo stato termico di un sistema, descrivendo la sua attitudine a scambiare calore con l ambiente o con altri sistemi. Per definirla, si ammette che due sistemi in equilibrio fra loro condividono la stessa temperatura. Se essi sono in equilibrio con un terzo, sono in equilibrio anche fra loro (principio zero della termodinamica). La definizione operativa di temperatura è basata sul fatto che il riscaldamento o il raffreddamento dei corpi inducono variazioni nelle loro caratteristiche fisiche (volume, pressione, resistenza elettrica). La scala Celsius è definita attribuendo al punto triplo dell acqua (una miscela di acqua liquida, ghiaccio e vapor d acqua all equilibrio) il valore convenzionale di 0,01 C, mentre la scala Kelvin (o scala assoluta) attribuisce al punto triplo dell acqua il valore di 273,16 K. Il punto di ebollizione dell acqua a pressione atmosferica definisce un intervallo che viene suddiviso in entrambe le scale in 100 parti uguali. Le due scale temperature sono quindi legate dalla relazione: [ K ] = T [ C] + 273, 15 T [1.2]

12 14 Capitolo 1 Differendo di una costante, le variazioni o le differenze di temperatura assumono lo stesso valore numerico nelle due scale Celsius e Kelvin: [ K ] = ΔT [ C] ΔT [1.3] Calore e Lavoro Il calore Q è una forma di energia in transito: ad esempio due corpi a temperatura diversa, posti a contatto, possono scambiare energia sotto forma di calore finché le temperature non si equilibrano. Cessata la trasmissione, il calore non esiste più, resta l energia interna dei due corpi, che è variata rispetto allo stato iniziale. Il passaggio di calore da un sistema all altro può avvenire se i due sistemi sono a temperature diverse e non sono separati da una superficie adiabatica. Il calore si propaga (spontaneamente) dalle zone a temperatura più alta verso le zone a temperatura inferiore. Il processo inverso può solo avvenire a spese di lavoro fornito dall esterno. Il calore, avendo le dimensioni di un energia, viene misurato in joule [J]. Convenzionalmente, si considera positivo il calore ceduto dall ambiente al sistema e negativo quello ceduto dal sistema all ambiente. Si definisce lavoro generalizzato L "una qualunque azione esercitata dal sistema sull'ambiente il cui unico effetto sull'ambiente può essere ricondotto al sollevamento di un peso". Il lavoro meccanico compiuto da una forza F è dato dal prodotto della forza per lo spostamento s provocato. In termodinamica, il lavoro viene convenzionalmente considerato positivo quando il sistema fornisce lavoro all'ambiente esterno e negativo nel caso contrario. L'unità di misura del lavoro è il joule [J]. Calore e lavoro sono legati dal primo principio della termodinamica, secondo il quale in un sistema chiuso la variazione dell energia interna è dovuta al calore ed al lavoro scambiato con l esterno: ΔU = Q L [] J [1.4]

13 Cenni di Termodinamica 15 Questo implica che se il sistema compie un ciclo chiuso di trasformazioni (torna cioè allo stato iniziale), la variazione di energia interna è nulla ed il calore ed il lavoro scambiati con l esterno si equivalgono: Q = L [] J [1.5] La relazione implica l equivalenza fra calore e lavoro, ma non che il calore possa integralmente essere trasformato in lavoro! Infatti, per produrre lavoro tramite una macchina termica, parte del calore fornito al sistema deve essere ceduto all ambiente esterno (secondo principio della termodinamica). In una conversione di energia il rendimento o efficienza termodinamica è il rapporto tra il lavoro compiuto e l'energia assorbita dal sistema: L η = [1.6] Il rendimento è espresso come valore compreso tra zero e uno o sotto forma di percentuale. Q a Energia Interna ed Entalpia L energia interna di un sistema rappresenta la somma di tutte le energie legate al suo stato (energia dovuta ai legami fra nucleo ed elettroni, fra atomi, energia cinetica, etc ). Il valore assoluto dell energia interna di un determinato sistema in un determinato stato termodinamico non è noto, ma per la termodinamica non è importante conoscere il valore assoluto del contenuto di energia di un sistema, ma la sua variazione fra uno stato iniziale ed uno finale di una trasformazione; ad esempio, la variazione dell energia interna specifica (per unità di massa) in una trasformazione dello stato termodinamico infinitamente piccola (infinitesima) è indicata con du, mentre la variazione fra uno stato iniziale 1 ed uno stato finale 2 viene rappresentata con:

14 16 Capitolo 1 2 Δu = du = u u [1.7] 1 Quindi è evidente che, affinché si possa avere una variazione di e- nergia interna di un sistema, è necessario che questo possa scambiare energia e/o materia con il mezzo esterno, cioè non sia un sistema isolato. In generale si può scrivere: 2 1 du = c v dt [J/kg] [1.8] in cui dt è la variazione infinitesima di temperatura del sistema e c v [J/kg K] è il calore specifico a volume costante (la quantità di calore scambiata dall unità di massa del sistema senza variare il volume dello stesso, per avere la variazione unitaria di temperatura). Un altra funzione di stato ampiamente utilizzata nella termodinamica tecnica è l entalpia, definita, in termini di unità di massa (grandezza specifica), nel seguente modo: h = u + p v [J/kg] [1.9] Essa rappresenta, dunque, il contenuto energetico totale inteso come somma dell energia interna e del lavoro meccanico che l unità di massa è in grado di compiere (infatti il termine p v è rappresentativo del lavoro compiuto, per unità di massa, da una forza F = p A per uno spostamento s). Ad titolo di esempio, si può interpretare l entalpia nel seguente modo: un fluido che entra in un sistema aperto, introduce in esso non solo la propria energia interna (u) ma anche il lavoro meccanico che l esterno ha dovuto compiere sul sistema per far entrare l unità di massa in questione (p v), così come una massa che fuoriesce dal sistema porta all esterno oltre alla sua energia interna anche il lavoro meccanico che si è reso necessario per espellerlo dal sistema. Si può quindi scrivere, analogamente alla [1.8]: dh = c p dt [J/kg] [1.10] in cui c p [J/kg K] è il calore specifico a pressione costante.

15 Cenni di Termodinamica 17 L utilità dell entalpia risiede nel fatto che la sua variazione, in un sistema a pressione costante, rappresenta il calore scambiato durante la trasformazione. Quindi, per una massa m, l energia da fornire per variare la sua temperatura da T 1 a T 2, senza cambiamento di fase, è: Q = m Δh = m c p ΔT = m c p (T 2 T 1 ) [J] [1.11] Il calore specifico è una proprietà di ciascuna sostanza ed è funzione della temperatura e pressione. Per i solidi e, con una maggiore approssimazione, per i liquidi, i calori specifici a pressione e volume costante sono praticamente identici, mentre per i gas assumono valori differenti. A puro titolo di esempio, alcuni valori tipici del calore specifico per le sostanze di interesse in psicrometria sono: Acqua (liquido) c p 4,187 kj/kg K Acqua (vapore) c p 1,92 kj/kg K c v 1,46 kj/kg K Acqua (solido) c p 2,26 kj/kg K Aria c p 1,006 kj/kg K c v 0,72 kj/kg K Ad esempio, l energia necessaria a riscaldare una massa di 50 kg di aria, inizialmente dalla temperatura iniziale di 10 C fino alla temperatura finale di 35 C è pari a: Q = m c p ΔT = 50 1,006 (35 10) = 1257,5 J Il Gas Perfetto Il tipo di fluido più semplice dal punto di vista termodinamico è un fluido ideale chiamato gas perfetto. Se è quindi sufficiente limitarsi a prendere in considerazione le tre sole variabili pressione (p), temperatura (T) e volume specifico (v), allora nel caso dei fluidi si avrà una sola equazione di stato del tipo: f(p, T, v) = 0 [1.12] Nel caso dei gas perfetti tale equazione assume la forma:

16 18 Capitolo 1 p v = R M 0 m T = R T [1.13] in cui R 0 = 8314,34 J/(kmol K) è la costante universale dei gas e M m la massa molare (peso molecolare) della specie chimica considerata ed R è la costante caratteristica del gas (R=R 0 /M m ). La temperatura T deve essere misurata in K ( C + 273,15). La legge dei gas perfetti [1.13] può essere anche scritta, esplicitando il volume specifico v come rapporto del volume V occupato dalla massa m di gas, nel seguente modo: R0 p V = m T = m R T = n R0 M m T [1.14] in cui n è il numero di moli presenti: la massa m, all interno del volume V, comprende un numero di moli n pari al rapporto m/m m. Si ricorda che una mole corrisponde ad un numero di molecole pari al numero di Avogadro N 0 = 6, molecole. Nel caso dell aria secca, considerata un gas perfetto, si ha una massa molecolare M m = 28,97 kg/kmol; la sua costante R è pari a: R as =R 0 /M m = 8314,34/28,97 = 287 J/(kg K) ed il numero di moli contenuto, ad esempio, in 1 kg di aria secca è: n = m/m m = 1/28,97 = 0,0345 kmol = 34,5 moli. Nel caso del vapore, la massa molecolare è M m = 18 kg/kmol e la costante R vale: R v =R 0 /M m = 8314,34/18 = 461,9 J/(kg K). ed il numero di moli contenuto in 1 kg di vapore è: n = m/m m = 1/18 = 0,0555 kmol = 55,5 moli. Per l aria secca, dunque, alla pressione atmosferica ( Pa) e

17 Cenni di Termodinamica 19 alla temperatura di 15 C (288,15 K) la [1.13] consente di calcolare la il volume specifico e la densità: R T v = p = ,15 3 = 0,816 m /kg ρ = = v p R T = = 1, ,15 3 kg/m L assimilazione ad un gas perfetto, con approssimazione accettabile per i calcoli tecnici, è valida per un gas reale che si trovi in uno stato sufficientemente disperso (bassa densità, cioè bassa pressione e/o elevata temperatura). Se interessa prendere in considerazione anche qualche altra variabile di stato (ad esempio l'energia interna o l entalpia) devono esistere altre relazioni che legano tali variabili fra loro e alle altre tre prima considerate. Ad esempio, nel caso dei gas perfetti, si può considerare, oltre p, v, T, anche l'energia interna U o, riferendosi all unità di massa, l energia interna specifica u [J/kg]. I calori specifici a volume e a pressione costante, nel caso dei gas perfetti, sono indipendenti dalla temperatura e dalla pressione, per cui si ottiene: Δu = c v ΔT [J/kg] [1.15a] Δh = c p ΔT [J/kg] [1.15b] Si può notare che, ricordando la definizione di entalpia [1.9] e l equazione di stato dei gas perfetti [1.13], si ha per l unità di massa: Δh = c p ΔT = Δu + Δ(p v) = c v ΔT + R ΔT [1.16] da cui si ottiene: c p c v = R [1.17] dove R (in J/kg K) è la costante caratteristica del gas (R = R 0 /M m ).

18 20 Capitolo 1 Trasformazioni Termodinamiche Nel caso il sistema abbia subito una trasformazione da uno stato i- niziale ad uno stato finale, si impone un ulteriore vincolo alla variabilità delle grandezze di stato, vincolo che può essere espresso analiticamente mediante un'altra relazione fra tali grandezze, denominata equazione della trasformazione, che si aggiunge alle equazioni di stato. Se ad esempio le uniche variabili di interesse per lo studio del sistema sono pressione, volume specifico e temperatura, l'equazione della trasformazione potrà essere posta nella forma generale: φ (p,v,t) = 0 [1.18] In molte trasformazioni di interesse pratico si mantiene costante una delle grandezze di stato. In tal caso l'equazione della trasformazione risulta particolarmente semplice e discende immediatamente dalla stessa definizione della trasformazione. Così, ad esempio, nelle trasformazioni isotermiche si mantiene costante la temperatura per cui la equazione di tali trasformazioni assume la semplice forma T = cost, o in forma differenziale: dt = 0. Altrettanto può ripetersi per la trasformazione isobara (p = cost; dp = 0). L'equazione della trasformazione riduce di una unità il grado di arbitrarietà, ossia il numero di variabili di stato cui è possibile assegnare valori arbitrari, indipendentemente dai valori delle altre variabili. Ne consegue che se si considera un fluido (il cui stato termodinamico può essere definito tramite due sole variabili) che segua una particolare trasformazione (ad esempio una isoterma) basterà che sia noto il valore di una sola variabile perché lo stato finale risulti completamente conosciuto. Ad esempio, per un gas perfetto di cui è noto lo stato iniziale (T 1 e p 1 ) e che segue una trasformazione isoterma, l equazione T = cost = T 1 va unita alla equazione di stato, per cui si deduce che fra pressione e volume specifico deve valere la relazione: p v = cost (con cost = R T 1 ) che, come è noto, esprime la legge di Boyle: fissata ad esempio la pressione finale, è possibile ottenere il volume specifico v 2 :

19 Cenni di Termodinamica 21 v 2 = R T p 2 1 [1.19] In altri casi la deduzione del legame fra le grandezze di stato in una particolare trasformazione può essere più complessa, come nel caso di una trasformazione adiabatica, definita dal fatto che lo scambio di calore è nullo fra il sistema e il mezzo in ogni elemento della trasformazione (dq = 0). Un esempio è il gas compresso contenuto in una bombola e che viene fatto fuoriuscire all esterno aprendo la valvola: in linea di principio, all interno della valvola e della bombola (che ipotizziamo termicamente isolate), non c è scambio di calore con l esterno durante la fuoriuscita del gas, ma alla diminuzione della pressione (espansione) è legata una diminuzione di temperatura (raffreddamento del sistema, come si può facilmente verificare con una bomboletta di aria compressa) in base ad una particolare equazione della trasformazione. Cambiamenti di Fase Come è noto ogni sostanza può trovarsi in diversi stati di aggregazione: liquido, solido e gassoso (vapore). In particolari condizioni (di pressione e temperatura) alcuni di questi stati possono coesistere: durante l ebollizione dell acqua in una pentola si ha la contemporanea presenza di liquido e vapore e ciò si verifica, alla pressione atmosferica, quando la temperatura dell acqua raggiunge i 100 C. Nel caso di miscele di sostanza diverse (componenti), la previsione del numero delle fasi presenti (possono esserci più di una fase solida o liquida, ma una sola fase gassosa) può risultare complessa. La regola delle fasi di Gibbs consente di determinare quante sono le variabili, scelte fra quelle atte a definire lo stato di equilibrio del sistema, alle quali possono essere assegnati valori arbitrari (varianza del sistema) senza che vari il numero delle fasi presenti. Nella ipotesi che fra i componenti del sistema non avvengano reazioni chimiche, le variabili da prendere in considerazione sono i fattori da cui dipende 1'equilibrio meccanico e termico (pressioni e tempera-

20 22 Capitolo 1 tura), cui vanno aggiunte (nel caso di un sistema a più componenti) le variabili necessarie a definire le composizioni di ciascuna fase, ossia le concentrazioni dei diversi componenti in ciascuna fase. Detto allora N il numero dei componenti ed F il numero delle fasi, si ha che la varianza v e' data dalla relazione: v = N F [1.20] Nel caso che si abbia un solo componente (N = 1), si deduce dalla [1.14] che: a) Quando si ha una sola fase (F = 1, aeriforme, o liquida, o solida) si trova: v = 2; possono essere assegnati indipendentemente i valori sia della pressione, sia della temperatura. Il sistema e' detto bivariante. Ad esempio l acqua in fase liquida rimane in tale stato di aggregazione per diverse combinazioni di valori della pressione e temperatura. b) Quando coesistono in equilibrio due fasi (F = 2, ad esempio: liquido e vapore) si ha: v = 1; sussiste allora un legame biunivoco fra pressione e temperatura, ad una sola delle quali possono perciò essere assegnati valori arbitrari. Il sistema e monovariante, come l acqua in ebollizione nella pentola: alla pressione atmosferica, la temperatura del sistema sarà certamente pari a 100 C; ad una pressione diversa, l ebollizione avverrà ad una diversa temperatura comunque ben definita in funzione del valore della pressione. c) Quando coesistono in equilibrio tre fasi (F = 3, vapore liquido ed una fase solida), si ha v = 0: Il sistema è detto invariante. L'equilibrio e' possibile cioè, per un solo valore di p e un solo valore di T, i quali definiscono la condizione denominata punto triplo. In nessun caso potrebbero sussistere in equilibrio più di tre fasi di un solo componente (ad esempio: vapore, liquido e due fasi solide diverse). La regola delle fasi non pone limitazioni ai valori dei titoli x 1... x f delle varie fasi, ossia ai valori m 1 /m m f /m delle frazioni della intera

21 Cenni di Termodinamica 23 massa m del sistema, che si trovano sotto forma di fase vapore, di fase liquida o di fasi solide. Tali frazioni variano, naturalmente, ogni volta che avviene un cambiamento di fase (procedendo nell ebollizione, la fase liquida nella pentola d acqua diminuisce ad aumenta il contenuto della fase vapore), ma l'equilibrio è possibile per tutta la gamma dei valori di detti titoli, con la sola condizione che, essendo frazioni del totale, la loro somma deve essere sempre uguale ad 1. Si consideri, in particolare, il caso dei sistemi costituiti da due fasi, in equilibrio, di un solo componente (ad esempio i miscugli liquidovapore in saturazione: l acqua in ebollizione all interno della pentola). Per la regola delle fasi, trattandosi di un sistema monovariante, se si assume come variabile indipendente la p, i valori della temperatura e dei volumi specifici delle due fasi devono essere funzione della sola pressione. In pratica, fissata la pressione p del sistema, la coesistenza della fase liquida e vapore è possibile ad una ben determinata temperatura (funzione della pressione) ed anche i volumi specifici delle due fasi assumono valori dipendenti dalla pressione considerata. Viceversa, se viene fissata la temperatura del sistema: la coesistenza di liquido e vapore avverrà solamente ad un preciso valore della pressione, in funzione della temperatura fissata. Le relazioni che esprimono i legami esistenti fra pressione, temperatura e volumi specifici, hanno lo stesso ruolo che, nel caso dei gas perfetti, ha l equazione [1.13]; esse possono pertanto essere considerate il sistema delle equazioni di stato dei sistemi bifase. Le relazioni funzionali vengono solitamente espresse mediante diagrammi (di stato) o tabelle di origine sperimentale. Il legame fra la pressione del vapore saturo (pressione di saturazione) e la temperatura è data dalla relazione di Clausius-Clapeyron, che esprime la pressione del vapore saturo (tensione di vapore) al di sopra di una superficie piana (interfaccia fra le due fasi). La pressione del vapore saturo dell acqua pura aumenta molto rapidamente con la temperatura: a 32 C la pressione di saturazione (4750 Pa) è più che raddoppiata rispetto al valore a 20 C (2340 Pa), ed a circa 44 C è quasi quadruplicata (9100 Pa). Nella Figura 1.1 è rappresentato l andamento della pressione del

22 24 Capitolo 1 vapore d acqua saturo in funzione della temperatura, limitatamente all intervallo -10 C 50 C. Limitando l'attenzione alle temperature superiori a quella del punto triplo (per l'acqua circa 0 C, al di sotto della quale l'equilibrio può sussistere solo fra la fase solida e la fase vapore), tutti i punti appartenenti alla curva di saturazione riportata nella Figura 1.1 individuano stati in cui coesistono le fasi liquida e vapore. A sinistra della curva si è in presenza di solo liquido, mentre alla sua destra è possibile solo lo stato vapore (quindi, fissata la pressione, se la temperatura è inferiore al valore di saturazione individuato alla curva, si è in presenza di acqua allo stato liquido; se la temperatura è superiore, l'acqua sarà presente sotto forma di vapore; analogamente, fissata la temperatura, per pressioni superiori alla saturazione potrà esserci solo liquido, per pressioni inferiori, solo vapore). Diagramma di stato dell'acqua Pressione [kpa] LIQUIDO VAPORE SOLIDO Temperatura [ C] Figura Diagramma di stato dell'acqua Si consideri ora del vapore contenuto in un volume V, il cui stato termodinamico (pressione e temperatura) è rappresentato dal punto A

23 Cenni di Termodinamica 25 nel diagramma di Figura 1.2a. Se il sistema viene raffreddato asportando calore a pressione costante, il punto A si sposta sul diagramma verso le temperature inferiori (linea orizzontale verso sinistra). Al procedere del raffreddamento si raggiunge la curva di saturazione, in corrispondenza della temperatura T sat (p A ) ed il vapore comincia a condensare. Durante la condensazione, il punto rappresentativo rimane sulla curva di saturazione, in quanto, per la regola delle fasi, fissata la pressione è determinata anche la temperatura, che quindi non cambia. Una volta che tutto il vapore è condensato, continuando a raffreddare si entra nella zona del liquido. La condensazione del vapore può avvenire anche per aumento di pressione, ad esempio a temperatura costante, linea verticale sul diagramma): la condensazione ha inizio quando si raggiunge la pressione di saturazione p sat (T A ). Pressione [kpa] Diagramma di stato dell'acqua LIQUIDO 9 8 p 7 sat (T A ) A 3 2 VAPORE 1 T sat (p A ) SOLIDO Temperatura [ C] Diagramma di stato dell'acqua Figura 1.2a Condensazione del vapore Fig. 1.2b Evaporazione del liquido Poiché la pressione potrebbe essere aumentata immettendo altro vapore nel contenitore (vedi legge dei gas perfetti [1.13]), una volta raggiunto il valore di pressione di saturazione ulteriore vapore che venisse eventualmente immesso condenserebbe, e la pressione rimarrebbe pressoché costante al valore di saturazione. Pressione [kpa] SOLIDO p sat (T B ) LIQUIDO B Temperatura [ C] VAPORE T sat (p B )

24 26 Capitolo 1 Analoghe considerazioni possono essere fatte per acqua liquida nelle condizioni rappresentate dal punto B (Fig. 1.2b): la saturazione può essere raggiunta riscaldando il liquido a pressione costante fino alla temperatura di saturazione, o riducendo la pressione. Durante queste trasformazioni, comunque, il punto rappresentativo del sistema rimane bloccato sulla curva di saturazione fintanto che siano presenti entrambe le fasi contemporaneamente. Una relazione approssimata per il calcolo della pressione di saturazione dell acqua in funzione della temperatura è la seguente: ( T ) 17,269 T T + 237,3 p 610, e per T 0 C sat 5 ( T ) 21,875 T T + 265,5 p 610, e per T < 0 C sat 5 [1.21] e la sua formulazione inversa consente di calcolate la temperatura di saturazione T sat in funzione della pressione del vapore p v : pv 237,3 ln ( ) 610,5 T sat pv pv 17,269 ln 610,5 per p v 610,5 Pa pv 265,5 ln ( ) 610,5 T sat pv pv 21,875 ln 610,5 per p v < 610,5 Pa [1.22] Nelle precedenti relazioni la pressione è espressa in Pa, e la temperatura T in C.

25 Cenni di Termodinamica 27 La tabella in Appendice riporta la pressione di saturazione dell acqua in funzione della temperatura (i valori possono differire leggermente da quelli forniti dalla [1.21], a causa della approssimazione di quest ultima). Se ad un sistema liquido-vapore in equilibrio viene fornito calore a pressione costante, la temperatura e i volumi specifici delle due fasi rimarranno invariati, in quanto dipendenti dalla sola pressione. Il calore, quindi, determinerà il passaggio di una certa quantità di liquido nella fase vapore, variando il titolo del sistema (frazione in massa di vapore, pari cioè al rapporto fra la massa di vapore presente e la massa totale), senza che si verifichi una variazione della temperatura e del volume specifico delle due fasi. La quantità di energia (calore) necessaria al cambiamento di fase (ad esempio nel passaggio da liquido a vapore) dell unità di massa che si trova in condizioni di saturazione è detta calore latente di trasformazione r [J/kg]. Quindi, data una massa totale m in condizioni di saturazione, per variare il suo titolo della quantità Δx (cioè per trasformare una quantità m Δx da liquido a vapore, producendo quindi una massa di vapore m v ) è necessaria una quantità di calore pari a: Q = r m Δx = r m v [J] [1.23] Il calore latente di trasformazione r dipende dalla sola pressione (o temperatura, date le condizioni di sistema bifase in equilibrio) e coincide con la differenza fra le entalpie del vapore saturo e del liquido saturo (r = h v - h l ). Il calore latente r per l acqua assume il valore massimo alla temperatura di 0 C (circa 2500 kj/kg) e vale, a pressione atmosferica (T sat = 100 C), circa 2257 kj/kg. Ad esempio, l energia necessaria a riscaldare una massa di 5 kg di acqua, inizialmente allo stato liquido alla temperatura di 20 C, e farla evaporare completamente (Δx = 1) a pressione atmosferica (T sat = 100 C) è, ricordando anche la relazione [1.11], pari a: Q = m Δh = m (c p ΔT + r Δx) = 5 [4,187 (100 20) ] = J

26 28 Capitolo 1 Miscele a più Componenti Un importante esempio di sistema a più componenti è quello costituito dai miscugli di aria e vapor d acqua in varie proporzioni, come l aria atmosferica. Per essi si può, con buona approssimazione ed ai fini dei calcoli tecnici, assimilare il loro comportamento a quelli di un gas ideale. Come già detto, il comportamento di un sistema gassoso che possa essere considerato gas ideale viene descritto dell'equazione di stato: p V = n R0 T [1.24] Per i gas ideali vale la legge di Dalton - Gibbs secondo la quale la pressione totale p della miscela di N componenti è pari alla somma delle pressioni parziali p i che ciascun componente eserciterebbe se, da solo, occupasse l'intero volume V dell'insieme, alla stessa temperatura T. Ovvero: N p = p1 + p p N = p i [1.25] e per ciascun componente presente con un numero di moli n i, vale la relazione: p V = n R0 T = m R T [1.26] i i Sempre con riferimento ad una miscela di gas ideali, è valida la legge di Amagat - Leduc: il volume totale di una miscela ideale di gas ideali è la somma dei volumi parziali V i che ciascun componente occuperebbe se presente da solo, alla pressione totale p ed alla temperatura T della miscela. Risulta quindi anche valida la seguente relazione: i 1 p V = n R0 T [1.27] i Una miscela gassosa multicomponente, per la quale si possa assumere il comportamento di gas ideale, può contenere una specie molecolare che, nel corso di una determinata trasformazione, si separa dallo stato di aggregazione gassoso, condensando. Si parla in tal caso di miscela di gas e di un vapore condensabile. i

27 Cenni di Termodinamica 29 Il diagramma di stato per la sostanza presente nella miscela come vapore (condensabile) deve essere in tal caso utilizzando sulle ordinate la pressione parziale del vapore stesso, non la pressione totale del sistema. Come visto in precedenza, quindi, il vapore non condensa fintanto che la sua pressione parziale di vapore p v si mantiene a valori inferiori della pressione di saturazione p sat (T) che il componente considerato ha alla temperatura T della miscela (Figura 1.3). 8 Diagramma di stato dell'acqua Pressione parziale del vapore [kpa] 7 6 LIQUIDO VAPORE 5 p sat (T A ) 4 3 p v,a 2 A m v, max m v 1 T A Temperatura [ C] Figura Massimo contenuto di vapore in una miscela Esiste quindi una quantità massima di vapore m v,max (componente condensabile) che può essere contenuta in fase aeriforme in una miscela gassosa, ed è quella che si raggiunge quando il componente pos-

28 30 Capitolo 1 siede una pressione parziale pari alla pressione di saturazione alla temperatura T della miscela: ( T ) V = m R T psat v, max v [1.28] Per un contenuto maggiore di vapore si ha la separazione in fase liquida (condensazione) della parte eccedente il valore massimo. Il componente condensabile si può considerare nello stato di vapore surriscaldato quando nella fase aeriforme, la sua pressione parziale è inferiore alla pressione di saturazione per quella temperatura T della miscela. Si ha separazione di fase solida, invece, se la temperatura è inferiore a quella del punto triplo.