Sistemi di Equazioni Differenziali

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1 Sistemi di Equazioni Differenziali Nota introduttiva: Lo scopo di queste dispense non è trattare la teoria riguardo ai sistemi di equazioni differenziali, ma solo dare un metodo risolutivo pratico utilizzabile negli esercizi che richiedono di risolvere dei sistemi di equazioni differenziali lineari. Introduzione Un sistemi di equazioni differenziali nxn è un insieme di n equazioni differenziali lineari con n funzioni incognite. Siccome ogni sistemi di questo tipo può essere ricondotto a un sistema in cui compaiono solo equazioni lineari di primo ordine,dovendo magari però aumentare la dimensione del sistema con sostituzioni del tipo f = g Scegliamo di trattare solo sistemi di questo tipo, in quanto sono i più facili da trattare e risolvere. Sistemi di Equazioni lineari e sistemi di equazioni non lineari Nei casi in cui il sistema non è lineare non si può operare la sopracitata sostituzione per ridurre le equazioni di ordine. Non ci occuperemo di tali sistemi, daremo solo delle nozioni per studiare sistemi non lineari di primo ordine localmente. Sistemi di Equazioni a coefficienti costanti La classe dei sistemi di cui ci occuperemo è quella di sistemi di equazioni che contengono solo equazioni a coefficienti costanti, che possono essere cioè scritti in forma matriciale come X = AX + B Dove A è una matrice nxn e B è un vettore. Un sistema non lineare può essere approssimato localmente a un sistema lineare di questo tipo. Sistemi Omogenei e Non Omogenei Il sistema viene definito omogeneo nel caso in cui B=0. Metodo risolutivo Passo A: Diagonalizzare il sistema 1)Si trovano gli autovalori della matrice A risolvendo (I è la matrice identità, μ l autovalore incognito) Det(A μi) = 0 2)Per ogni autovalore reale con molteplicità algebrica maggiore di 1 si trova la dimensione degli auto spazi

2 3)Detti μ i gli autovalori n i la dimensione dell autospazioassociato a μ i s il numero delle coppie di autovalori complessi k il numero degli autovalori reali Esisterà una base in cui la matrice ha assume la forma: J(μ 1, n 1 ) J(μ k, n k ) 0 Re[μ k+1 ] Im[μ k+1 ] Im[μ k+1 ] Re[μ k+1 ] Re[μ k+s ] Im[μ k+s ] Im[μ k+s ] Re[μ k+s ] Per ogni auto valore bisognerà trovare l autospazio e una base dell autospazio, per poi scrivere le matrici di cambiamento di base M: B 1 B 0 ; B 0 e M 1 : B 1 NOTA: la matrice M sarà composta dai vettori delle basi degli auto spazi. A questo punto bisogna solo imparare a risolvere sistemi del tipo X = J(μ, n)x + B NOTA: B è il trasformato di B nella nuova base Passo B: Trovare la soluzione del sistema Risoluzione dei Blocchi di Jordan Caso n=1: è banale, si tratta di una equazione differenziale lineare del primo ordine, l integrazione è immediata Caso n=2: X = μ 1 X + B 0 μ L integrazione della seconda equazione è immediata, dopodiché si va a sostituire la prima funzione nella prima equazione e si integra anche quella. Lo stesso procedimento ricorsivo può essere adottato per n qualsiasi. Risoluzione dei Blocchi 2x2 legati a auto valori complessi La matrice 2x2 può essere anche scritta così:

3 Re[μ] Im[μ] Senα = ρ Cosα Im[μ] Re[μ] Senα Cosα Se in questo sistema B =0 (caso omogeneo) si può passare in coordinate Polari e il sistema diventa x y = ρ Cosθ Senθ ρ = Cosα 0 θ 0 0 ρ 0 + θ Senα Le due equazioni sono già disaccoppiate e sono direttamente integrabili. Per trovare la soluzioni nel caso non omogeneo si procede derivando la seconda equazione e andando a sostituire nella prima (o viceversa), per esempio, se: E otteniamo B = f(t) g(t) y = ρcosαy + ρsenαx + g (t) y = ρcosαy + ρsenαx + g(t) y 2ρCosαy + ρ 2 y = g (t) ρcosαg(t) + 2ρSenαf(t) Si trovano le soluzioni col metodo di variazione delle costanti e quindi si va a sostituire y nella prima equazione ottenendo una equazione lineare del primo ordine per x. NOTA: una volta risolta il sistema nella nuova base, per ottenere le soluzioni nella base di partenza basta fare un cambio di base moltiplicando il vettore soluzione per la matrice M Sistemi di Equazioni non lineari Nel caso di sistemi non lineari si può risolvere localmente il sistema con il seguente teorema: TEO: un sistema non lineare, nei punti in cui si annulla il gradiente (e quindi le derivate di tutte le funzioni), è equivalente al sistema dove al posto delle funzioni sostituiamo le loro serie di Taylor troncate dopo il primo ordine non nullo. OSS: se il primo ordine non nullo è il 2, il punto sarà di massimo, minimo o di sella a seconda dell Hessiano. OSS: per essere di massimo o di minimo il primo ordine non nullo deve essere necessariamente pari.

4 Classificazione Sistemi 2x2 Nel caso di sistemi 2x2 la classificazione è abbastanza semplice in quanto la matrice può avere solo 3 possibili forme canoniche: due blocchi di Jordan di dim=1, 1 blocco di dim=2 oppure un blocco 2x2 di due autovalori complessi. Grafico della classificazione CASO 1: 2 Blocchi di J di dim=1 Entrambi gli auto valori Positivi: Nodo Instabile Entrambi gli auto valori negativi: Nodo Stabile Auto valori di segno opposto: sella CASO 2: 1 Blocco di J di dim=2 Nodo Improprio CASO 3: 1 Blocco 2x2 associato ad auto valori Complessi Gli auto valori hanno parte reale positiva: Fuoco Instabile Gli auto valori hanno parte reale negativa: Fuoco Stabile Gli auto valori sono immaginari puri: Centri

5 Grafici sul Piano delle Fasi Nodo: l equazione è del tipo: μ y(t) = y(0) x(t) 2 x(0) μ 1 Gli auto vettori coincidono con la retta tangente a tutte le curve (y = y(0)) e alla sua perpendicolare (x = x(0)). Nel nodo stabile all aumentare di t il punto si sposta verso il nodo (origine). Nel nodo instabile invece si allontana.

6 Sella: l equazione è sempre del tipo Ma ora l esponente della x risulta negativo μ y(t) = y(0) x(t) 2 x(0) μ 1 Glia auto vettori coincidono con gli asindoti.

7 Nodo Improprio: l equazione è del tipo y(t) = y(0) x(0) x(t) + 1 x(t) ln x(t) μ x(0) L unico auto vettore è la retta tangente a tutte le curve (x = x(0)). Se l auto valore è positivo il nodo è instabile e il punto si allontana dall origine col passare del tempo. Se invece è negativo il punto di avvicina col passare del tempo.

8 Fuoco: L equazione (Polare) è del tipo ρ(t) = ρ(0)e tg(θ(t) θ(0))

9 Centro ρ(t) = r

10 Esempi pratici Punti critici del pendolo semplice Il pendolo semplice soddisfa l equazione θ = g l senθ Che può essere trasformata in un sistema con la sostituzione Ottenendo Il gradiente si annulla nei punti Caso 1: n pari È omogeneo e ω = g l senθ θ = nπ ω = 0 ω = g l θ A = 0 g l 1 0 Gli autovalori sono complessi coniugati e immaginari puri, abbiamo un centro (il che significa che le oscillazioni sono armoniche). Caso 2: n dispari È omogeneo e ω = + g l θ A = 0 + g l 1 0 Gli autovalori sono reali, uguali in valore assoluto, ma di segno opposto. Abbiamo quindi una sella, segno che è un punto instabile.

11 Punti critici del pendolo semplice smorzato Il pendolo semplice soddisfa l equazione θ = γθ g l senθ Che può essere trasformata in un sistema con la sostituzione Ottenendo Il gradiente si annulla nei punti Caso 1: n pari È omogeneo e ω = γω g l senθ θ = nπ ω = 0 ω = γω g l θ A = γ g l 1 0 Gli autovalori sono complessi coniugati e la traccia è negativa, abbiamo quindi o un fuoco o un nodo (proprio o improprio) stabili, a seconda se γ 2 > 4 g (nodo proprio), l γ2 = 4 g (nodo improprio) o l γ2 < 4 g l fuoco. I tre casi corrispondono allo smorzamento forte, smorzamento critico o a oscillazioni smorzate. Caso 2: n dispari È omogeneo e ω = γ + g l θ A = γ + g l 1 0 Gli autovalori sono reali, di segno opposto, quindi abbiamo quindi una sella, segno che è un punto instabile.

12 Punti Lagrangiani I punti lagrangiani sono 5 punti stabili nel problema dei 3 corpi. Di seguito diamo i sistemi linearizzati approssimati numericamente nei vari punti nel caso m 2 m 1 = 0.02 L1 A = Sella, punto equilibrio instabile. L2 A = Sella, punto equilibrio instabile. L3 A = Sella, punto equilibrio instabile. L4, L5 A = Che ha autovalori μ = ; E quindi è un punto (nodo) stabile.