INDICE: Studente: Laura Piazza N matricola Laura Piazza- n. matricola Acustica architettonica- lezione 8:30-10:30

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1 INDICE: 1.1 VIBRAZIONI E ONDE 1. IL FENOMENO SONORO 1.3 I LIVELLI SONORI E LA SCALA LOGARITMICA 1.4 PROPAGAZIONE IN AMBIENTE CHIUSO 1.5 TEMPO DI RIVERBERAZIONE 1.6 INDICE DELLA ROBUSTEZZA DEL SUONO 1.7 INDICE DELLA CHIAREZZA 1.8 TEMPO BARICENTRICO 1.9 INTER AURAL CROSS CORRELATION 1.1 LATERAL FRACTION E LATERAL EFFICIENCY 1.11 PARAMETRI GENERALI 1.1 UN ESEMPIO DI PROGETTAZIONE ACUSTICA Studente: Laura Piazza N matricola 1414

2 VIBRAZIONI E ONDE In natura esistono diversi tipi di vibrazioni, che a seconda della loro natura vengono catalogate in due rami principali: -vibrazioni materiali, dette anche meccaniche che necessitano di un supporto materiale per la propagazione. Fra queste vengono incluse quelle associate all elasticità ( acustiche, infracustiche, ultracustiche), alla gravità ( onde d acqua), alla tensione superficiale ( increspature dell acqua) - vibrazioni elettromagnetiche: che non richiedono un supporto materiale per propagarsi, ma sono sostenute da oscillazioni di campi elettrici e magnetici. Anche se il nostro interesse si focalizza principalmente sulle vibrazioni meccaniche e in particolare acustiche, per seguire più agevolmente le tematiche trattate nell ambito della tesina, si fornisce in questo paragrafo iniziale una breve spiegazione sulla natura delle onde e sulle loro caratteristiche, senza però avere la presunzione di trattare esaustivamente l argomento. -Si pensi di osservare ciò che succede quando ho dei pendoli ( nel nostro esempio li chiameremo A, B, C, D ) collegati a due a due tramite una molla. Se imprimo un moto oscillatorio ad A, dopo un certo tempo anche B comincerà ad oscillare; successivamente anche C e D. ( Fig. 1) A B C D Figura 1. I moti oscillatori (ovvero le vibrazioni) si trasmettono attraverso un mezzo da un punto all altro della materia, vengono anche chiamati moti ondulatori o onde meccaniche Poiché sappiamo che ad ogni movimento è sempre associata dell energia, possiamo affermare che: Un onda è sostanzialmente un fenomeno di propagazione di energia di tipo vibratorio. Bisogna sottolineare che con l onda non è la materia che si propaga, ma solo l energia: il passaggio di un onda corrisponde quindi al passaggio di una certa quantità di energia. - Si possono avere diverse modalità di vibrazione e quindi diversi tipi d onda. Se l onda è d tipo elastico, i moti vibratori sono compiuti dalle particelle del mezzo. Ebbene queste possono vibrare in direzione ortogonale alla direzione di propagazione della perturbazione ondosa( detta onda trasversale), oppure possono vibrare proprio nelle direzione della propagazione di quest ultima (o onda longitudinale). In Figura sono descritti due esperimenti che possono visualizzare la differenza esistente tra un onda trasversale e un onda longitudinale. In entrambi i casi viene impresso un impulso ad un estremo della molla, nel primo mediante una forza perpendicolare alla direzione della molla stessa ( disegno a), nel secondo mediante una forza avente la medesima direzione della molla ( disegno b). Quello che si osserva nel primo caso è un movimento ondulatorio di tipo trasversale; quello che si osserva nel secondo è un movimento ondulatorio di tipo longitudinale - -

3 a b direzione di propagazione dell'onda direzione di propagazione dell'onda movimento mano movimento mano Figura. Se ora supponiamo di muovere la mano con continuità ed a un ritmo costante, potremo vedere che lungo la molla si genera una vera e propria onda, cioè un onda periodica. Con il primo movimento si genera un onda periodica trasversale, con il secondo un onda periodica longitudinale. Si chiama cresta il punto più alto e cavo o ventre il punto più basso dell onda. La lunghezza d onda è la distanza orizzontale tra due creste o due cavi successivi per quanto riguarda l onda periodica trasversale; mentre per quella longitudinale è data dalla distanza tra due successivi massimi di concentrazione, o tra due successivi minimi. L ampiezza è invece la metà della distanza verticale dal cavo alla cresta. a lunghezza d'onda b cresta ampiezza cavo o ventre Figura 3. IL FENOMENO SONORO: Il fenomeno sonoro è caratterizzato dalla propagazione di energia meccanica dovuta al rapido succedersi di compressioni ed espansioni di un mezzo elastico; tale energia, che ha origine in una sorgente sonora, si propaga nel mezzo stesso per onde con velocità finita. Perché il fenomeno si propaghi occorre dunque che esistano una sorgente e un mezzo elastico attraverso il quale la perturbazione si muova. 1 La sorgente: Una semplice sorgente di perturbazioni sonore può essere immaginata come costituita da una superficie piana che si muove di moto armonico semplice a - 3 -

4 un estremità di un condotto di lunghezza infinita nel quale si trova un mezzo elastico in quiete. La perturbazione nasce dal moto armonico del pistone caratterizzato dalla frequenza f con cui la superficie piana si muove. La frequenza è il rapporto tra il numero di oscillazioni e il tempo in cui tali oscillazioni sono avvenute, e viene espressa in hertz (Hz); appare perciò legata al periodo T e alla velocità angolare ω dalla seguente relazione: 1 ω f = e f = [1] T π E importante evidenziare che, affinchè la sorgente sia in grado di generare una perturbazione percepibile all orecchio dell uomo la sua frequenza deve essere compresa tra i e 16 Hz circa. In questo caso si parlerà di fenomeno acustico. Il campo acustico all interno di una sala è generato da una o più sorgenti che, nel caso degli ambienti destinati all ascolto della parola saranno costituite dalla voce umana, mentre nel caso della musica anche dal suono degli strumenti musicali La voce umana: L intensità acustica del messaggio sonoro trasmesso dalla voce umana è in genere caratterizzato da una notevole variazione nel tempo: il livello di potenza emesso è quindi diverso in relazione al tempo di integrazione del segnale sonoro stesso. Se si assume un tempo sufficiente lungo, per esempio 5 secondi, il livello di potenza sonora della voce normale emessa da un uomo è mediamente di 75 db. Per la voce femminile si è attorno ai 73 db. Valutando la potenza in un tempo molto più breve, per esempio 1/8 di secondo, si trovano potenze di circa 77 db in corrispondenza ad alcune vocali, per scendere fino a circa 47 db per consonanti soffiate. In generale si può affermare che la voce umana presenta una dinamica di circa 3 db. Inoltre i livelli più alti di potenza sonora si trovano generalmente alle basse frequenze attorno a 4 Hz. L 8% dell energia è infatti costituita dalle basse frequenze ed è dovuta per la maggior parte alla presenza delle vocali. Le consonanti occupano il campo delle alte frequenze; tuttavia esse, seppure a bassa energia forniscono un grande contributo all intellegibilità della parola. Strumenti musicali: Nel caso in cui la sorgente sia costituita da strumenti musicali diventa difficile darne caratteristiche di potenza sonora, poiché questa cambia in base al tipo di strumenti che compongono l orchestra e alla loro posizione reciproca. Ciò che è da osservare è che le potenze acustiche emesse sono notevolmente superiori rispetto a quelle della voce umana non amplificata, consentendo quindi dimensioni maggiori della sala che nel caso del parlato. In considerazione degli elevati costi che caratterizzano la realizzazione di un teatro, sempre più frequentemente si richiede che esso sia versatile ai diversi tipi di spettacolo e quindi garantisca buone condizioni di ascolto sia per la musica che per la parola: si parla allora di sale polivalenti o multiuso. Questi ambienti richiedono un accurata progettazione in quanto molto spesso ospitano funzioni anche contraddittorie che rendono ancora più complessa la definizione e il raggiungimento di una buona acustica. Mezzo elastico: La presenza del mezzo elastico è indispensabile perché si possa parlare di propagazione del fenomeno sonoro. Sono infatti le proprietà elastiche e la massa di tale mezzo che stabiliscono la velocità con cui la perturbazione si trasmette e la quantità di energia meccanica trasferita dalla sorgente nell unità di tempo (W). Anche la pressione sonora dipende dal mezzo elastico. Infatti come ho precedentemente esposto il moto armonico della superficie della sorgente produce una perturbazione che nel suo passaggio determina compressioni e espansioni del mezzo elastico rispetto al valore di equilibrio della pressione ambiente. Tali compressioni ed espansioni danno origine alla ' pressione acustica p che quindi dipende dalla frequenza e ampiezza del moto armonico della sorgente e dalle caratteristiche elastiche e dalla massa del mezzo acustico

5 I LIVELLI SONORI E LA SCALA LOGARITMICA La potenza sonora associata ai fenomeni che l orecchio dell uomo può percepire varia in un campo di valori estremamente ampio; da quelli minimi, dell ordine del nanowatt, per i segnali che sfiorano la soglia dell udibile, a valori di alcuni kilowatt per segnali attorno alla soglia del dolore. Da questa constatazione è nata l opportunità di fare uso di una scala logaritmica nella quale, al valore della grandezza presa in esame, si fa corrispondere il logaritmo del rapporto tra quello stesso valore e un valore prefissato di riferimento. Più esattamente, il valore di una grandezza acustica espresso in decibel, è uguale a 1 volte il logaritmo in base dieci del rapporto tra il valore di tale grandezza e il corrispondente valore di riferimento. Occorre ancora osservare che al tempo in cui fu introdotto l uso della scala logaritmica, pesò anche un ipotesi di natura psicofisica, secondo la quale la sensazione prodotta dai suoni era direttamente proporzionale al logaritmo della loro intensità sonora. Si definiscono così i seguenti livelli sonori, dove la quantità di riferimento è fornita direttamente dalla ISO ( International Organism for Standarditazion) LIVELLI SONORI FORMULA QUANTITA DI RIFERIMENTO Livello di pressione 6 L p L p = 1log p / prif = log p / prif p rif = 1 Pa sonora Livello di potenza sonora Livello di intensità sonora Livello di densità sonora L W L I L w L / 1 W = 1logW Wrif W = 1 rif L / 1 I = 1log I I rif = 1 rif L / W I W/m 1 w = 1logW Wrif = 1 rif Tabella dei livelli sonori W W/m 3 Nell eseguire operazioni sui livelli occorre ricordare che si tratta di quantità logaritmiche e quindi il livello totale di dovuto, per esempio, a due sorgenti contemporaneamente in funzione non può essere ottenuto sommando i due livelli parziali che caratterizzano ciascuna delle due sorgenti. Occorre invece risalire alle potenze sonore corrispondenti alle due sorgenti, che possono essere sommate, e infine calcolare il livello complessivo. Lw1 /1 W1 = 1logW1 Wrif W1 / Wrif 1 [] L = LW /1 W = 1logW Wrif W / Wrif 1 [3] L = L 1 /1 /1 W / / / 1 W LW W = W W + W W = + 1 [4] T rif 1 rif rif L 1 / 1 W /1 1log / 1 log(1 W L WT = WT Wrif = 1 [5] L + La Fig. 4 permette di eseguire in forma grafica, le operazioni di somma dei livelli; mentre la Fig. 5 consente le operazioni di sottrazione dei livelli utilizzabile quando si voglia valutare il contributo dato al rumore di fondo da una sorgente specifica

6 CORREZIONE DA SOMMARE AL LIVELLO PIU' GRANDE db db CORREZIONE DA DETRARRE AL LIVELLO PIU' GRANDE db db DIFFERENZA TRA I DUE LIVELLI DA SOMMARE FIGURA 4 DIFFERENZA TRA I DUE LIVELLI DA SOTTRARRE FIGURA 5 Figura 4 e 5. PROPAGAZIONE IN AMBIENTE CHIUSO Quando un suono viene generato all interno di un ambiente chiuso produce un campo acustico che è il risultato della sovrapposizione sia delle onde dirette sia di quelle riflesse; le prime sono dovute alle onde di pressione che, provenienti dalla sorgente, raggiungono direttamente l ascoltatore, come se fosse in campo libero; le seconde sono invece prodotte da tutte le riflessioni sulle pareti che limitano l ambiente. La porzione di energia riflessa dalle superfici di confine dipende dal loro comportamento acustico, in generale descritto dai coefficienti di assorbimento, riflessione e trasmissione. 1.1 Coefficienti di riflessione, assorbimento e trasmissione. Osservando il bilancio energetico del fenomeno di riflessione dell energia che investe una parete di spessore finito possiamo osservare che: una prima parte della potenza sonora incidente W viene rinviata nel mezzo di provenienza (W ), una seconda viene assorbita trasformandosi in calore (W a ), una terza parte infine l attraversa (W t ); in base a tale bilancio si può scrivere: W = Wr + Wa + Wt [6] r Figura

7 Dividendo tutto per W si ottiene : = 1 r + a + t [7] dove r è il coefficiente di riflessione, a di assorbimento e t è quello di trasmissione della parete nei confronti dell energia incidenti; il loro valore varia tra e 1 e dipende dal materiale e la finitura superficiale della parete, oltre che dalla frequenza e dall angolo di incidenza dell onda sonora. E utile definire il coefficiente di assorbimento acustico come: = 1 r α [8] 1. Campo acustico riverberante e semiriverberante: Se il numero delle riflessioni prodotte dalle pareti laterali è tanto elevato da formare un campo acustico uniforme in tutto l ambiente ( anche in prossimità della sorgente), si dice che il campo è riverberante. In questa situazione si può dimostrare che la densità di energia sonora w vale: = 4W / c Sα J/m 3 [9] w dove W è la potenza sonora della sorgente o delle sorgenti, c la velocità del suono, S la superficie totale e α il valore medio del coefficiente di assorbimento acustico delle pareti che delimitano l ambiente. Il campo acustico riverberante può essere prodotto in ambienti particolari, appositamente costruiti in laboratori di misura chiamati camere riverberanti. E in queste camere che si misura, per esempio, il valore del coefficiente di assorbimento acustico dei diversi materiali o la potenza sonora delle sorgenti. In generale in ambienti di normali dimensioni, si può ipotizzare che il campo acustico sia semiriverberante. In tal caso si può pensare che esistano contemporaneamente zone di campo libero- in prossimità della sorgente, dove prevale il contributo dell energia diretta- e zone di campo riverberante- in prossimità delle pareti, dove prevale il campo di riflusso. In presenza di campo acustico semiriverberante, la densità di energia sonora in un punto dell ambiente è pertanto data dalla somma del campo acustico diretto e di quello riflesso: il primo ( ) può essere dedotto dalla relazione: w d W = I /(4π r ) = wc (4πr ) W [1] e il secondo ( w r ) dalla relazione 3 w = 4W / αsc J/m [11] avendo però osservato che la potenza che contribuisce al campo riflesso è quella che ha subito una prima riflessione sulle pareti, W ( 1 α) ; si ottiene pertanto: w = wd + wr = WQ / c 4πr + 4W (1 α) / αsc [1] Il termine α S /( 1 α) = R m [13] viene detto costante dell ambiente. Queste relazioni sono particolarmente importanti perchè permettono di prevedere il valore del livello sonoro prodotto da sorgenti caratterizzate da valori noti della potenza sonora L L W L p. Passando infatti alla scala dei decibel si ottiene: = L = L + 1 log(4 / αs) = L 1log(4 / A) db [14] w p W W + valida per il campo riverberante, e L = L = L + 1 log( Q / 4π r 4 / R) db [16] w p W + valida per il campo semiriverberante. La figura 7 rappresenta graficamente l andamento della relazione precedente. In particolare si può osservare che la retta - 7 -

8 R= rappresenta il caso limite di campo libero ( 6 db per raddoppio della distanza r), mentre la linea tratteggiata delimita una zona alla destra della quale il campo acustico è praticamente riverberante. Nel caso in cui desideri ridurre il livello sonoro nell ambiente attraverso un trattamento acustico delle pareti, risulta particolarmente utile verificare l attuazione che si potrà ottenere. Figura 7. Se per esempio ci troviamo vicino alla sorgente, l attenuazione sarà molto piccola anche aumentando notevolmente il valore di R; al contrario, lontano dalla sorgente, dove il campo acustico è prevalentemente riverberante TEMPO DI RIVERBERAZIONE Se all interno di un ambiente si interrompe improvvisamente l emissione di energia sonora di una sorgente, il livello di pressione sonora in un generico punto non si annulla immediatamente, a causa delle riflessioni multiple delle pareti, che proseguono il loro percorso - 8 -

9 Figura 8. con la velocità del suono anche dopo lo spegnimento della sorgente, il livello sonoro decresce più o meno rapidamente a seconda delle dimensioni dell ambiente e delle caratteristiche fonoassorbenti delle pareti e degli oggetti in essi contenuti. La figura n. 8 si riferisce precisamente al fenomeno della riverberazione in ambiente chiuso nella fase che segue lo spegnimento di una sorgente sonora. Si definisce tempo di riverberazione TR(s) di un ambiente il tempo necessario affinchè la densità di energia sonora diminuisca di un milionesimo rispetto al valore che aveva prima dello spegnimento della sorgente, in modo molto approssimativo è la persistenza del suono in un locale una volta disattivata la sorgente. Ricordando la definizione della scala dei decibel si può anche dire che il tempo di riverberazione rappresenta il tempo necessario affinche il livello sonoro diminuisca di 6 db rispetto al valore che aveva prima dello spegnimento della sorgente. Se l ambiente è perfettamente riverberante, allora il valore del tempo di riverberazione è lo stesso in tutti i punti e vale: TR =,16V / αs s [17] dove V è il volume dell ambiente. Tale relazione è nota come la formula di Sabine. Lo studio di Sabine, che esprime in sostanza il contributo dato dalle onde riflesse al campo acustico totale, ha avuto il merito di sottolineare che le caratteristiche di una buona acustica dell ambiente sono fondamentalmente legate alla sovrapposizione di onde dirette e riflesse, sia per quanto riguarda la loro composizione in frequenza sia per gli sfasamenti temporali che la caratterizzano. Per molto tempo questo è stato però considerato l unico parametro oggettivo in base al quale venivano valutate le qualità acustiche di una sala, pur essendo oggi dimostrato che non può essere l unico dato di progetto e verifica, tuttavia rimane il riferimento che più frequentemente viene indicato in fase di definizione dei requisiti di una sala da spettacolo. Il TR offre infatti il vantaggio di una relativa facilità di previsione e di una semplice misurazione sperimentale. Dati sperimentali, rilevati nelle sale che presentano le migliori presentazioni acustiche in relazione alla loro destinazione d uso hanno permesso di individuare i valori ottimali del tempo di riverberazione di riferimento. La figura seguente riporta i valori al variare del volume dell ambiente e per due diversi campi di frequenze: le basse, 15 HZ, e le medio-alte, tra 5 Hz. Figura 9. Inoltre ci si rese progressivamente conto di due caratteristiche: - 9 -

10 - che un criterio di valutazione basato solo sul tempo di riverberazione che conserva il suo pieno significato a patto che vi sia una perfetta diffusione dell energia riverberata entro la sala è un traguardo irraggiungibile nella realtà. - dell importanza predominante che ha, per la qualità dell ascolto, il tratto iniziale del transitorio di estinzione, per cui si è proposto di fissare l attenzione proprio su questo tratto (T 1 ). Il confronto tra il valore del T 1 e il tempo di riverberazione convenzionale T 6 mette in evidenza la regolarità o meno della curva di estinzione, che è di tipo esponenziale solo nella condizione di perfetta diffusione. L importanza del tratto iniziale del transitorio di estinzione è giustificata da considerazioni connesse con la durata del tempo di integrazione dell udito. Figura 1. La Figura 1 esprime con sufficiente chiarezza la differenza tra T 1 e T 6 sulla base della registrazione grafica del decadimento del livello di pressione sonora. INDICE DELLA ROBUSTEZZA DEL SUONO G (db) Uno dei primi indici di valutazione su cui si è fatto riferimento una volta riconosciuta l insufficienza del solo tempo di riverberazione per la previsione della qualità dell ascolto in una sala, è costituito dall indice di robustezza del suono. Questo viene usualmente misurato con una sorgente posta sul palco che simulava la direttività della voce umana posta sul palcoscenico, al cui livello sonoro si sottrae il livello di pressione riferito ad un campo libero posto a 1 m di distanza dalla sorgente. Viene anche chiamato livello sonoro relativo poichè è depurato da quello della sorgente. G = L p L W [18] Sono parametri legati ad una costante. [ 4 1 ] L L +1log 1/ π =-31 db [19] p = W L p = L w 31 db [] G = L p 1 Lw + 31 db [1] G di solito è negativo, infatti in caso di risultato positivo si tratta di un ambiente aperto in cui le distanze sono maggiori. Il risultato ottimale per una sala acustica è intorno ai 5 1 db. Infatti la ricerca di una sonorità troppo elevata comporta disagi molto forti ai fruitori dello spazio, e così anche una - 1 -

11 tendenza verso alla scarsità di robustezza del suono provoca un senso di fastidio. La ricerca del giusto equilibrio diventa dunque un uno degli elementi cardine della progettazione. Si pensi ad esempio che esistono sale, di solito in struttura lignea, progettate per rivolgere tutto il suono esclusivamente agli spettatori, comportando però un forte disagio ai musicisti che non riescono ad avere un controllo diretto della forza della musica. Questa particolare tipologia viene chiamata a conchiglia, ed il suo utilizzo è abbastanza frequente in particolare negli stadi per i concerti. Per ovviare l inconveniente poc anzi riferito vengono solitamente utilizzati degli altoparlanti di ritorno che permettono ai musicisti di sentirsi. Anche il teatro non è esente da errori acustici, che a volte creano un effetto di disturbo molto elevato. Si pensi come la conformazione di una sala, oppure la predilezione di un epoca per una forma determinata incida sulla prestazione sonora di un teatro. Per esempio sino al XVIII secoli i musicisti delle orchestre non erano così numerosi come quelli che servirono all epoca romantica quando si sviluppo una sensibilità molto particolare per la potenza e capacità espressiva del suono. Precedentemente perciò gli orchestrali erano posti tra il proscenio e gli spettatori in platea. Con la presenza di un sempre maggior numero di musicisti si verificò la necessità di sistemare l ingombrante orchestra in una posizione che non ostruisse la visuale degli spettatori e che inoltre consentisse di non sciupare area preziosa per i posti in platea. Il rimedio adottato fu l introduzione della fossa orchestrale, che però comportò problemi di equilibrio tra l intensità del suono dell orchestra e la voce del cantante, ed inoltre molto spesso i musicisti non riescono a sentire l attore, e perciò dispongono solo del direttore d orchestra come tramite tra loro e ciò che accade sul palcoscenico. Altro problema determinato dallo sviluppo storico del teatro è la torre scenica, in cui il suono tende a perdersi, per evitare questo problema solitamente viene inserito uno strumento che tende a dirigere il suono verso l esterno, causando però in caso di cattivo funzionamento la difficoltà dell attore di sentirsi. torre scenica Figura 11. L introduzione del parametro G è ancora oggi di difficile attuazione, poichè è solo dagli anni 8 che lo si considera un parametro oggettivo per la creazione di una buona qualità acustica. Si pensi ad esempio che nel bando di gara del teatro La Fenice di Venezia si prevedeva come parametro da raggiungere solo il tempo di riverberazione, trascurando completamente il parametro G

12 INDICE DELLA CHIAREZZA Il capo acustico che raggiunge l ascoltatore è prodotto dalla sovrapposizione delle onde riflesse e dirette. Il contributo fornito dalle prime è particolarmente importante sia ai fini dell intellegibilità del parlato che per il buon ascolto della musica, condizione necessaria è però che la differenza di livello sonoro e il tempo di ritardo tra onda diretta e riflessa non superi determinati valori. In caso contrario potremmo avere il rimbombo che è la sensazione che provoca sull orecchio umano la sovrapposizione di un onda sonora emessa direttamente da una sorgente e dell onda emessa da un ostacolo. Le esperienze condotte sin dagli inizi degli anni 5 hanno chiaramente evidenziato tale effetto, tanto da poter individuare un energia utile, intesa come l energia emessa in un periodo inferiore ai 5 ms nel caso della voce e 75 ms nel caso della musica. Infatti il nostro orecchio ha una capacità di integrazione tale da integrare in un unico suono tutte le riflessioni comprese tra i 5 8 ms. Invece nel periodo compreso tra i 15 ms si ha un eco ripetuto, detto anche flutter echo. L energia dannosa è composta non solo dalle riflessioni che arrivano con sufficiente intensità in un tempo di ritardo superiore a 8 1 ms, ma anche da quelle che, a causa della forma delle superfici su cui incidono, tendono a focalizzare l energia riflessa o a determinare zone d ombra ( fig.1), provocando accentuate disuniformità del campo acustico. Zona d'ombra Figura 1. La base concettuale di questo parametro é dunque la misurazione della parte di suono riverberato, che arriva in concomitanza con una parte dell onda diretta costituendo un unico suono ( considerato "utile "), a confronto con la parte che arriva dopo ( una parte piú propriamente di riverberazione che peró tende a sporcare il suono). Questo ha portato alla definizione dell indice di chiarezza, esistente in due versioni ovvero C5 e C8 (in relazione all ampiezza della finestra temporale che si assegna al suono utile). Rapportando l energia dei primi 5 ms( energia utile) a quella successiva ( energia dannosa) ottengo l indice della Chiarezza p en. utile 8ms C5 = [] p en. dannosa 8 Il valore ottimale dell indice della chiarezza è compre so tra ± 1 db. Infatti valori superiori a 1 db indicano un suono troppo secco, simile al suono all aperto mentre valori inferiori a 1 indicano una eccessiva riverberazione del suono

13 E importante sottolineare che i nostri microfoni misurano la pressione e non l energia, perciò abbiamo eseguito un procedimento di equivalenza. TEMPO BARICENTRICO Il tempo baricentrico è un modo diverso di tener conto degli apporti energetici relativi a un segnale sonoro. Esso trova la sua particolare prerogativa nell essere il rapporto tra l energia utile e quella dannosa, perciò lo si può anche visivamente relazionare al baricentro della linea formata dal pettine. t p ( t) dt t s = [3] p ()dt t in realtà ottengo delle sommatorie i t p 1= t s = [4] 1= p Per il parlato il suo valore varia da 3 7 ms, mentre per la musica da 7 1 ms. INTER AURAL CROSS CORRELATION Un altro elemento molto importante fa riferimento a come noi percepiamo il suono, e sopratutto alle caratteristiche del nostro organo uditivo.il nostro padiglione auricolare opera infatti una funzione di trasferimento che colora il suono e con risonanze diverse attraverso un sistema di filtraggio. Figura 13. L organo dell udito ha perciò una struttura molto complessa composta di tre parti (orecchio esterno, orecchio medio, orecchio interno). L orecchio esterno è costituito dal padiglione che raccoglie le onde sonore e le convoglia verso l orecchio medio. Questa è una cavità limitata da due membrane: il timpano, e la finestra ovale. Il timpano, messo in vibrazione dalle onde sonore, trasmette le oscillazioni alla finestra ovale attraverso tre ossicini ( martello, incudine e staffa). Due piccoli martelli irrigidiscono il timpano e la staffa, se i suoni sono molto intensi, in modo da evitare che l orecchio interno sia danneggiato da vibrazioni troppo forti. L orecchio interno a sua volta è costituito da tre parti: il vestibolo e i canali semicircolari, che ci danno il

14 senso dell equilibrio, e la chiocciola che è l organo uditivo vero e proprio e che comunica al cervello le sensazioni sonore attraverso il nervo acustico. Questo complicato sistema di filtraggio fa sì che ogni individuo percepisca il suono con sfumature leggermente diverse, ed inoltre è il principale responsabile della ricchezza con cui ci giungono i suoni. Un diverso tipo di indici cui si fa ricorso per valutare la qualità dell ascolto in una sala è costituito da quei parametri che tengono conto delle direzioni di provenienza, delle intensità delle prime riflessioni ed inoltre della forma della sala. Molto importante tra questi sono le direzioni di provenienza del suono collegate alla caratteristica della nostra conformazione fisica che fa sì che noi percepiamo il suono con una differenza temporale, infatti a seconda della nostra posizione rispetto alla fonte sonora riceviamo il segnale prima in un orecchio e poi nell altro. Perciò è stato introdotto un nuovo parametro chiamato IACC (inter aural cross correlation) che deriva dalla constatazione che l impressione sonora ricevuta da uno spettatore dipende dallo sfasamento, nel tempo, dei segnali ricevuti separatamente da ogni orecchio. Le tecniche moderne di elaborazione dei segnali stereofonici consentono di valutare sperimentalmente il valore di tale funzione tramite microfoni binaurali ovvero microfoni stereo simili alle cuffie di ascolto e quindi indossati sulla testa e sovrapposti alle orecchie. Un esempio dell importanza di questi parametri potrebbe essere ciò che accadrebbe se incisioni tecnicamente perfette venissero emesse da un unico altoparlante: potrebbero apparire molto fredde, creando così una sensazione di estraneità e non coinvolgimento alla musica, cosa che generalmente non succede poichè vengono utilizzati più altoparlanti. LATERAL FRACTION E LATERAL EFFICIENCY Un parametro alternativo, di natura anglosassone, a quello esposto precedentemente è il Lateral Fraction. Questo è un parametro ha il vantaggio di essere facilmente calcolabile tramite il metodo delle sorgenti immagine. Per verificarlo si usano particolari strumenti, ossia dei microfoni dotati di due capsule coincidenti, una omnidirezionale ed una a figura di otto orientata con il piano di sensibilitá parallelo alle orecchie dell ascoltatore. Questo microfono ha due uscite indipendenti chiamate omni a figura di 8, la prima ci dà P, la seconda una velocità. L f E = E om ni [ 5 8ms] [ ms] Questo parametro si chiama lateral fraction ed é una percentuale, data dal rapporto di due energie.questo deve avere un valore abbastanza alto, prossimo a 1 ( ossia quasi tutto laterale). Di solito si considera Lf (1-IACC) Un altro parametro simile é l efficenza laterale, definito come il rapporto tra l energia laterale relativa all intervallo 5 8 ms e l energia totale relativa all intervallo 8 ms PARAMETRI GENERALI [5] [ 5 8ms] [ 8ms] en. laterale LE = [6] en. totale Se si considera il precedente quadro, peraltro incompleto, degli indici proposti per la valutazione acustica di una sale, subito si comprende la complessità della materia acustica, e soprattutto la difficoltà da parte degli studiosi del settore di individuare un criterio con cui scegliere un gruppo di indici oggettivi

15 Un primo tentativo fu svolto da Beranek, in seguito a diversi errori di progettazione che si erano verificati in quegli anni a causa dell utilizzo come unico criterio di progettazione del tempo di riverberazione. Il criterio utilizzato era basato su una scala numerica di 1 punti relazionata a parametri oggettivi. Indagini sistematiche sono state svolte successivamente in Germania da tre gruppi di studiosi, rispettivamente di Dresda, Berlino e Gottinga, alla ricerca di tre o quattro parametri oggettivi di valutazione. I maggiori ostacoli della loro definizione stanno principalmente nella difficoltà di effettuare un calcolo preventivo affidabile in sede di progetto, senza dover ricorrere ad onerose prove su modelli in scala ridotta (1/1), operazione non giustificabile quando si tratta di piccole sale. La tabella seguente riporta un brave riepilogo dei valori ottimali che abbiamo fin qui espresso. CRITERIO INTERVALLO VALORI T6 (s) T1 (s) G (db) 5 1 C (db) - + ts (ms) per il parlato 3 7 ts (ms) per la musica 7 1 IACC,,3 LF 1-IACC Tabella dei valori di riferimento UN ESEMPIO DI PROGETTAZIONE ACUSTICA A conclusione della serie di parametri che bisogna considerare per ottenere una buona qualità acustica, ho voluto porre un esempio della difficile convivenza che a volte si può instaurare tra le scelte progettuali dell architetto e le esigenze acustiche che si richiedono. L esempio qui riportato fa riferimento alla Sidney Opera House, che nel corso della sua costruzione proprio per le difficoltà tecniche e acustiche riscontrate ha subito diverse fasi. Figura 14 La tabella qui riportata fa riferimento in breve all iter progettuale-costruttivo della struttura

16 1956 Concorso internazionale vinto dall architetto J. Utzon Costruzione della struttura esterna a gusci 1966 Rinuncia all incarico di Utzon 1966 Nuova gestione ( Hall, Todd, e 1973 Littlemore) Programma: -Major Hall= sala da concerto (3 posti),a teatro lirico (18 posti) -Minor Hall=sala per il dramma e la light opera (1 posti) Tentativi di progettazione delle sale -tre per la sala maggiore -due per la sala minore Prove per modello del 3 progetto sala minore Revisione generale del programma -Major Hall= sala da concerto (69 posti) -Minor Hall= teatro lirico (1547 posti) -Sala prove orchestrali -Teatro drammatico (553 posti) -Music room (4 posti) -Hall ( posti) Modelli e collaudi acustici. Il programma del concorso prevedeva la costruzione di due grandi sale che assolvevano a diverse destinazioni d uso. La scelta progettuale dell architetto fu completamente innovativa rispetto alle opere allora contemporanee, infatti presentò una struttura fortemente evocativa che richiamava il profilo del ponte e delle barche a vela, allontanandosi però dalla conformazione classica delle sale da concerto. Figura 15. La struttura esterna composta da gusci era dunque completamente scorrelata con la forma interna di una normale sala da concerto, così una parte della prima fase di progettazione fu caratterizzata da infruttosi tentativi di relazionare le due parti. La sala principale fu fortemente limitata dall involucro esterno, anche se si cercò di risolvere parzialmente la cosa tramite l adozione di un soffitto a forma di diamanti, che oltre ad essere esteticamente gradevole, sarebbe stato anche molto efficace dal punto di vista acustico. Un grave handicap della conformazione interna era dovuto principalmente al fatto che le pareti laterali verticali erano molto ridotte, e ciò significava che le riflessioni laterali, necessarie per un buon ascolto, sarebbero state pressochè inesistenti. Un altro tentativo di soluzione fu quello di ridurre notevolmente le dimensioni della sala, violando però la richiesta del bando di concorso. A questo punto l architetto rinunziò all incarico

17 Nel frattempo erano state condotte prove su modello in scala 1/1, dimostrando però che nelle sale destinate al pubblico lateralmente parecchi posti non sentivano bene. Anche la sala minore aveva visto diverse fasi, di cui un primo progetto che prevedeva una spinta verso l alto, creando però una cavità capace di generare riflessioni notevolmente ritardate. Nell ultima proposta di Utzon questa venne rivolta verso il basso, creando una copertura di grandi archi convessi. La rinuncia di Utzon comportò la designazione di un nuovo team di architetti rappresentato da P. Hall. Figura 16. Il primo passo di tale gruppo fu di sottoporre ad un esame critico l intero progetto, sia per adeguarlo alle nuove esigenze della città, sia perchè proprio nella molteplice destinazione d uso delle sale si trovava la maggiore difficoltà. Si propose perciò all autorità competente che la sala maggiore divenisse solo sala da concerto, mentre si cambiò l utilizzo di quella minore. Venne inoltre creata una terza sala per le prove dell orchestra. Il nuovo programma prevedeva inoltre la realizzazione di un teatro drammatico ( 5 posti) ed una Music Room (4 posti). Nel nuovo e definitivo progetto il soffitto fu spostato verso l alto per quanto consentito dalle limitazioni imposte dalla struttura esterna, e reso alquanto più piatto, venne ridotta la distanza tra le pareti laterali che poterono così assumere la forma di superfici verticali continue. Figura 17. Nell insieme le modifiche apportate avevano portato ad avvicinare la forma generale della sala a quella di una sala da concerto classica. Un importante problema sino ad allora trascurato fu quello dell isolamento acustico delle sale rispetto all intorno. Infatti il complesso sorge su una piccola penisola in prossimità del porto, ed è quindi soggetto ai rumori delle navi e del porto

18 Figura 18. Si decise così di utilizzare lastre di vetro dello spessore di 18 mm, e successivamente di dotare le pareti della sala di una maglia metallica sostenuta dai gusci e riempita di cemento. Inoltre si intervenne sulla copertura con speciali pannelli di legno e gesso progettati per avere una risonanza molto bassa ed un modesto coefficiente di assorbimento alle basse frequenze. Figura 18. Gli errori iniziali sono stati principalmente due, cioè in primo luogo un programma iniziale discutibile che prevedeva un doppio uso per le sale principali, la seconda di aver costruito l esterno senza pensare alla sua compatibilità con le esigenze acustiche. A ciò si può aggiungere lo scarso interesse per il rumore esterno che si considerò solo nella fase finale del progetto. Tutto ciò comportò un onere in fatto di tempo e di denaro che rende chiaramente comprensibile come sia importante instaurare un rapporto dialettico tra le varie discipline