Il Bosone di Higgs. E parte del Modello Standard per. Il modello non prevede la massa dell Higgs Prevede invece i suoi accoppiamenti

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Gildo Rocco Valle
7 anni fa
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1 Il Bosone di Higgs E parte del Modello Standard per mantenere l invarianza di gauge locale anche con bosoni W e Z massivi attraverso la rottura spontanea della simmetria Il modello non prevede la massa dell Higgs Prevede invece i suoi accoppiamenti

2 Il modello elettrodebole e la massa Ricordiamoci della rottura spontanea della simmetria esempio di densita di Lagrangiana di un semplice campo scalare del bosone di Higgs

3 Potenziale e simmetrie v = vev, vacuum expectation value

4 Nel modello SU(2)xU(1) L approccio perturbativo richiede una massa dell Higgs sotto il TeV Inoltre per masse piu grandi la diffusione WW WW diventa forte

5 ma con i dati sperimentali si puo fare di piu

6 Risultato di un fit globale delle osservabili elettrodeboli nel piano (m top, m higgs )

7 Blue band plot Winter 2007

8 Accoppiamenti dell Higgs Sono calcolabili dal modello fermioni bosoni (es.: ZZ) Tende a decadere nella coppia di particelle piu massive per cui il decadimento e permesso (ma non per il top )

9 Larghezza totale

10 Rapporti di decadimento Sotto la soglia di produzione di elettroni va in γγ attraverso loop (lunga vita media) Poi passa via via le soglie degli elettroni, mu, eventi a bassa moltiplicita (monojet), charm e tau Tra 10 e 130 GeV in bb (e ττ) Oltre i 130 GeV e il turno dei WW e ZZ

11 SM Higgs : decay B.R. Decay at LEP dominated by b s and to a lesser extent by tau s The same is true for h and A in MSSM

12 Higgs non solo nello Standard Model (Es.: MSSM) Two fundamental Higgs Doublets, five physical states Two CP-even neutral Higgs bosons, h and H (m h <m H ) One CP-odd neutral Higgs boson, A A pair of charged Higgs bosons (H + and H - ) H is too heavy for LEP H + and H - at tree level are higher than the W Many features depending on α, mixing angle in the CP-even Higgs sector tanβ, ratio of the vacuum expectation values of the two Higgs field doublets

13 Ricerca dell Higgs pre-lep Coperta la regione ma in maniera model dependent, a causa delle incertezze sul modo di produzione Unica regione coperta in modo sicuro da un beam dump experiment

14 Beam dump experiment and higgs-strahlung Elettroni da 1.6 GeV tungsteno L Higgs non interagisce ed esce dal bersaglio Si cercano decadimenti, cioe coppie e+e-, fuori dal bersaglio Il limite in questo caso e solido perche la sezione d urto di produzione e calcolabile con accuratezza

15 L Higgs a LEP1 (al picco della Z) Higgstrahlung dalla Z -->Hff Analisi con fondi molto bassi Fino a M Higgs =20 GeV/c 2 semplici topologie permettono una ricerca senza fondi I leptoni acoplanari Permettono di escludere Anche M Higgs =0 Monojet danno sensibilita fino a 20 GeV Z Z*

16 Esclusione a 95% CL per analisi senza fondi con risultato negativo (nessun evento) La probabilita di trovare 0 in un conteggio quando mi aspetto s e e -s Una ipotesi e esclusa con confidenza CL se Esclusione a 95% CL equivale a s=3

17 Sensibilita LEP1 per analisi senza fondi Prodotte 18 milioni di Z 3 eventi aspettati

18 Oltre M H =10 GeV produzione in coppie di B dominante I tagli di selezione non eliminano del tutto il fondo (topologie con background). Statistica finale : 13 eventi / 20.6 di fondo aspettati Escluse masse fino a 65.6 GeV/c 2 (a 95% Confidence Level)

19 Esclusione a 95% CL per analisi con fondi Problema: una fluttuazione negativa del background puo dare un limite artificiosamente alto si definisce

20 Produzione dell Higgs a LEP2 Higgstrahlung by far dominating IVB fusion Higgsstrahlung

21 Backgrounds X-sect g b b γ γ (*) more difficult when qqg with gluon splitting to bb or double radiative (a) (c) qq(γ) WW (b) ZZ HZ 100 pb 17 pb 1 pb (a) qq and Z return (qqγ), large but easy to reject (*) (b) ZZ, irreducible background for neutral Higgs (c) WW, irreducible for charged Higgs (d) Single W, missing energy but small ~ 50 fb

22 Backgrounds : the ZZ If we see the ZZ why should we miss the HZ?? Questo e anche un fondo irriducibile!

23 The topologies The Physics Tools 63% four jets 7% 20% lepton id missing energy lots of b-tagging b s can be replaced by taus

24 Ricostruzione Jet a LEP Jet rates

25 Esempio: b tagging dalla significanza del parametro di impatto

26 b tagging : lifetime tagging Energia dei B ~ 30 GeV, cammino tipico 3 mm a LEP Risoluzione prim. 50x10x60 µm Risoluzione sec. 300 µm

27 b-tagging tuned on data btag performance on udsc and b jets calibrated on Z peak data Residual difference taken into account in systematic error computation

28 Checking the b-tagging Data vs MC with independent selections With the b s... and without! Zγ events Y2K data Semileptonic WW events Y2K data

29 LEP ha permesso di esplorare la regione in massa fino al oltre 115 GeV

30 Esempio : Aleph Collected 216 pb-1 in Year 2000 Aleph efficiency is 95.8% SM Higgs evts produced

31 Example : four jet preselection Rejecting Z radiative returns Selecting four jets: cut un Y34, Ycut value for 3 to 4 jets transition and.1) at least 8 charged tracks cosθ <0.95, 2) at least one track/jet

32 Example : four jet NN Combine - b tagging - Y34 - mass of Z candidate di-jet - sum of the four smallest interjet angles - event shapes

33 Mass of Higgs candidates in Y2K si usa un fit cinematico (analogo alla misura di massa del W) NN Cuts

34 Mass of Higgs candidates in 1999 and with antibtag

35 Using all available information: the likelihood ratio Reduces to Poisson Statistics if f s =f b =1 (counting experiment) fs and fb are probability density functions that signal and bkg are found in a given final state with set of values Always at least one discriminant (the mass!) then in some channels/streams one more (b-tagging, NN output) discriminants

36 Are you Bayesian or Frequentist? The Modified Frequentist approach Used to set the 95% CL exclusion In the signal hypothesis the probability that I get a worst result is less than 5% Tool for discovery : The background hypothesis is falsified by a fluctuation of X sigma

37 Setting the Confidence Level Compatibility of an experiment with bkg hypothesis: Probability of obtaining -2ln(Q) smaller than the observed It is called (1-C b ) Gedanken experiments sig+bkg! bkg! Event weight!

38 Esempio: CL s dall analisi dell Higgs a LEP nel 1999 It tells us that the observed Higgs mass is > % CL The expected sensitivity on the Higgs mass is > % CL 95% CL

39 Esempio: CL b dall analisi dell Higgs a LEP nel 1999 It tells us that the bkg is ok and we have not found the Higgs, yet... 5 σ

40 ALEPH : the Y2K likelihood ratio bkg! NN! Cuts! Envelope of signal minima!

41 The background Confidence Level (1-C b ) NN! Cuts! Background probability = 1.5x10-3 Background probability = 1.1x10-3 Equivalent to 3.0σ or 3.2σ Equivalent to 3.1σ or 3.3σ (Single sided or Double sided integration)

42 The origin of the dip : The events weights NN! Cuts! The high purity events

43 [ [! [ Z Z!! [ Z [!!Z [ Z [[ [ Z [ Z Z!!!Z [[ [ Z [ IA(D2* (.063Q(((((( (((((((.0/3Q UT (!'3Q((((((((. ((((((((('3Q ST 2N0>.(O.P'.((!.P-(((&0*0(<QR0!! '>((MFC ",'5. [ kin. mass fit m H =112.4GeV m Z =93.3GeV ZZ hyp. Z m Z =102 GeV m Z =91.7GeV!! [ Z [ [ [ [! [

44 LEP Combined Confidence Levels

45 LEP Cb per esperimento e combinazione

46 Exclusione finale a 95% CL Esplorata la regione in massa fino a GeV Escluso sotto i GeV Tre candidati nel canale a 4-jet da Aleph ad alta massa ~ 115 GeV (eccesso solo Aleph 3σ, Lep combinato 1.7σ)

47 Higgs production at LHC

49 Higgs decay at LHC and Tevatron

50 LHC cross sections and rates At High Luminosity (10 34 cm -2 s -1 ) Inelastic: 10 9 Hz bb production: W l ν: 10 2 Hz t t production: SM Higgs (115 GeV/c2): Beam crossing every 25 ns 25 pileup event / beam crossing at High Lumi Need powerful detectors and powerful trigger! 10 6 Hz 10 Hz 0.1 Hz

51 The SM Higgs Boson should be discovered at the end of the low luminosity phase

52 Higgs ZZ 4 leptoni

53 H -> ZZ -> four leptons Clean but low statistics below 130 GeV and ~ 170 GeV

54 Mass below 130 GeV : H -> γγ

55 Mass below 130 GeV : H -> γγ Reducible background (γ+jet) Irreducible background (two photons, from quark-antiquark annihilation, or gluon-gluon through box diagrams) Background needs to be evaluated from data!

56 Mass below 130 GeV : H -> γγ CMS Recent new (2006) evaluation using NLO background (and signal) computations Background needs to be evaluated from data!

57 Mass around 160 GeV: H -> WW* W + W - Use the fact that H is spin 0 e + µ - Counting experiment : Need to normalize WW and ttbar background from data! Predicting effects from, for instance, jet-vetoes from Monte Carlo is dangerous.

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