LA NATURA DELLA LUCE E IL MODELLO ATOMICO DI BOHR

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1 LA NATURA DELLA LUCE E IL MODELLO ATOMICO DI BOHR LIMITI DEL MODELLO ATOMICO DI RUTHERFORD Il modello atomico planetario di Ernest Rutherford, seppure rappresentava un grande passo avanti rispetto al modello di Thomson, era in disaccordo con le leggi dell elettromagnetismo classico, secondo cui qualsiasi carica elettrica in moto accelerato avrebbe dovuto perdere rapidamente energia. In parole povere, l elettrone, in un tempo brevissimo pari a 10-8 s, avrebbe emesso energia sottoforma i radiazione elettromagnetica e sarebbe precipitato sul nucleo. Invece, l atomo è stabile. Inoltre, il modello di Rutherford non riusciva a spiegare le righe spettrali di emissione dei vari elementi. C era bisogno di un nuovo modello atomico. Tuttavia, per poter comprendere appieno il modello atomico successivo di Bohr, bisogna avere ben chiari alcuni concetti riguardanti la natura della luce. LA NATURA DELLA LUCE Cosa sia la luce, non è affatto semplice a dirsi. Eppure siamo immersi in essa. E per mezzo della luce che conosciamo gran parte del mondo che ci circonda: osserviamo gli oggetti presenti nel nostro ambiente perché riflettono raggi di luce provenienti dal Sole o da altra sorgente luminosa. Questi raggi giungono al nostro occhio dove vengono trasformati in impulsi nervosi da speciali cellule della retina e trasmessi ad opportune aree del nostro cervello dove vengono interpretate sottoforma di colori e variazioni di tono, dandoci un idea (modello) del mondo. Ma cosa è la luce? Esistono due teorie o modelli che lo spiegano: 1) La TEORIA ONDULATORIA di Clerk Maxwell 2) La TEORIA CORPUSCOLARE di Plank - Einstein Secondo la TEORIA ONDULATORIA del fisico-matematico Maxwell (siamo nella seconda metà dell 800) la luce è un particolare tipo di onda elettromagnetica caratterizzata da precisi valori di lunghezza d onda e frequenza, generata dall oscillazione rapidissima di una carica elettrica. Prof. Fulvio Baldanza Pagina 1

2 Dunque la luce è un onda. Ma un onda molto particolare, visto che è in grado di propagarsi nel vuoto. Le onde acustiche invece, non possono farlo: un onda acustica consiste nell oscillazione, in ogni punto dello spazio in cui si propaga, dei valori della pressione dell aria. In sostanza, niente aria, niente suono! Le onde elettromagnetiche invece si propagano benissimo nel vuoto. Che cosa oscilla dunque? Evidentemente, qualcosa che è presente nello spazio vuoto: gli effetti elettrici e magnetici che le cariche elettriche in movimento, generano nello spazio circostante. Chiariamo il concetto: una carica ferma (ad esempio un elettrone) produce una modificazione dello spazio circostante sentita da un altra particella carica vicina, chiamata campo elettrico. Una carica, in moto oscillante provocherà delle perturbazioni elettriche e magnetiche nel suo intorno, che a loro volta indurranno ulteriori perturbazioni elettriche e magnetiche nei punti successivi, e così via. La luce rappresenta solo una piccola parte dell intero spettro elettromagnetico (insieme delle onde elettromagnetiche), caratterizzato anche da raggi gamma, raggi X, ultravioletti, infrarossi, microonde e onde radio. Prof. Fulvio Baldanza Pagina 2

3 Le onde elettromagnetiche sono caratterizzate dallo loro LUNGHEZZA D ONDA (λ) misurata in metri o frazioni di metro (nm, Å) e dalla FREQUENZA (ν) misurata in Herz (Hz = s -1 ). La velocità di un onda elettromagnetica è una grandezza fisica costante indicata con c e del valore di m/s ossia circa 3,0 x 10 8 m/s. λ è la distanza tra due massimi o due minini consecutivi dell onda (o tra due creste o due avvallamenti) ν è il numero di oscillazioni dell onda in un punto, nell unità di tempo (s). λ e ν sono legate a c dalla relazione c = λν Quindi lunghezza d onda e frequenza sono grandezze inversamente proporzionali. La luce rappresenta la parte dello spettro elettromagnetico visibile, in un intervallo di lunghezze d onda che va da 750nm (colore rosso) a 410nm (violetto). Lunghezze d onda maggiori di 750nm hanno frequenza minore e sono caratteristiche, in ordine crescente, Prof. Fulvio Baldanza Pagina 3

4 dell infrarosso, delle microonde e delle onde radio. Lunghezze d onda minori di 410nm, con frequenze più elevate, sono proprie, in ordine decrescente, di ultravioletti, raggi X e raggi gamma. L intervallo di frequenze di tutto lo spettro è circa Hz. Il modello ondulatorio di Maxwell spiega i fenomeni della DIFFRAZIONE dell INTERFERENZA. e La diffrazione è un fenomeno fisico associato alla deviazione di un onda in presenza di un ostacolo (ad esempio quando un raggio di luce viene fatto passare attraverso una sottile fenditura, si ha un allargamento a ventaglio del treno d onda). L interferenza è un fenomeno fisico che si verifica in seguito alla sovrapposizione di due onde diffratte. In questo caso si formano delle frange di interferenza che danno origine a bande luminose e oscure alternate. Si formano bande luminose dove la sovrapposizione delle onde elettromagnetiche avviene in fase: massimo su massimo. In questo caso le onde si sommano. Nel caso che la sovrapposizione avvenga massimo su minimo, le onde si sottraggono e si produce una banda scura. Il MODELLO CORPUSCOLARE o QUANTICO di Planck fu elaborato per spiegare il caratteristico spettro di un corpo nero e l effetto fotoelettrico. Un corpo nero (un qualunque corpo solido, liquido o gassoso ad elevata densità) che assorbe energia emette luce in un modo caratteristico, nel quale la frequenza ν del picco di emissione, è inversamente proporzionale alla sua temperatura assoluta, come si vede in figura. In pratica, un corpo riscaldato emette un insieme di radiazioni elettromagnetiche a differente lunghezza d onda. Il tipo di radiazioni emesse dipende dalla temperatura del corpo, ma la loro distribuzione, cioè la forma della curva a campana è sempre la stessa, come si può vedere dalla figura. In altre parole, ad ogni temperatura c è un emissione di radiazioni di diversa lunghezza d onda che si distribuiscono lungo una curva a campana un po asimmetrica, all aumentare della temperatura del corpo irradiante, il picco della curva risulta sempre più spostato verso lunghezze d onda minori e di conseguenza, frequenze maggiori. Ad esempio, i nostri corpi, che si trovano ad una temperatura di circa C (309,15 310,15K), emettono radiazione principalmente sottoforma di raggi infrarossi quindi a bassa frequenza. Un pezzo di metallo riscaldato, emette prima in gran parte nell infrarosso, poi il suo picco di emissione sarà il rosso, quindi diventerà arancione, giallo, etc., man mano che la sua temperatura aumenta. Prof. Fulvio Baldanza Pagina 4

5 Questo comportamento non poteva essere descritto adeguatamente da alcuna equazione dell elettromagnetismo classico di Maxwell. Le successive formule di Rayleigh e Jeans, che descrivevano meglio l emissione elettromagnetica del corpo nero, funzionavano solo per basse frequenze, mentre per frequenze nell ultravioletto la legge di Rayleigh-Jeans prevedeva un intensità della luce infinita: un risultato paradossale a cui i fisici diedero il nome di catastrofe ultravioletta. Planck introdusse nell equazione i Rayleigh-Jeans, un termine matematico in grado di modulare la curva e raggirare il paradosso della catastrofe ultravioletta. Volendo dare un significato fisico al frammento matematico aggiunto, egli si rese ben presto conto chel unica conclusione possibile era di immensa portata rivoluzionaria per la fisica: la luce doveva essere formata da granuli! Dunque, l energia emessa da un corpo nero riscaldato si presentava suddivisa in pacchetti ognuno dei quali risulta essere multiplo di un pacchetto ad energia minima proporzionale alla frequenza della luce emessa, e ad una costante h che prese il nome di costante di Planck. In pratica l energia veniva emessa in forma quantizzata e i pacchetti furono definiti da Planck stesso quanti. Tuttavia, Planck considerò i quanti solo un espediente ad hoc per risolvere i paradossi generati dalle equazioni della fisica classica, e cercò in tutti i modi di eliminare o ridurre il valore della costante h, liberandosi di questi corpuscoli di energia. Egli stesso infatti non credeva che la luce potesse avere una doppia natura, ondulatoria e corpuscolare. Insomma, non si può essere ad un tempo bianco e nero! Ma ogni volta che cercava di modificare la sua costante, per eliminare la presenza dei quanti ecco che le espressioni matematiche riprendevano a generare paradossi. Prof. Fulvio Baldanza Pagina 5

6 Pochi anni dopo, Albert Einstein, spiegò l effetto fotoelettrico ipotizzando che i quanti di Planck non fossero solo espedienti matematici, ma che fossero entità reali alle quali diede il nome di fotoni. L effetto fotoelettrico consiste nell emissione di un fascio i elettroni (fotoelettroni) da parte di una lamina di metallo (ad esempio zinco) colpita da un onda luminosa di sufficiente frequenza. Studiando l effetto fotoelettrico si osservano i seguenti fenomeni: 1) L emissione di elettroni non dipende dall intensità del raggio luminoso ma solo alla sua frequenza (ν). 2) A parità di ν, all aumentare dell intensità aumenta il numero i elettroni emessi ma non la velocità di ciascun elettrone. 3) Al di sotto di un valore di frequenza minimo ν 0 l effetto fotoelettrico non si produce anche ad elevata intensità del raggio. L intensità, nella teoria corpuscolare è data dal numero di fotoni che compongono il raggio. Ricapitolando, Albert Einstein spiegò l effetto fotoelettrico (e per questo fu insignito del premio Nobel per la fisica) utilizzando la teoria quantistica di Planck: la luce è un fascio di pacchetti o QUANTI di energia chiamati FOTONI. I quanti possedevano tanta più energia quanto maggiore era la frequenza dell onda elettromagnetica ad essi associata, secondo l equazione di Planck Einstein: E = hν Dove h è la COSTANTE DI PLANCK ed ha un valore di 6,626 x Js e ν è la frequenza in Hz (s -1 ). E è quindi l energia del fotone o quanto di luce. Poiché è c = λν e quindi ν = c/λ allora è anche E = hc/λ Quindi, se un fotone con ν ν 0 colpisce un atomo di Zn la sua energia è sufficiente a staccare un elettrone. L energia in parte viene utilizzata per ionizzare l atomo di zinco e in parte a fornire energia all elettrone sottoforma di energia cinetica (velocità). Aumentando ν aumenta la velocità dell elettrone emesso. IL MODELLO ATOMICO QUANTICO DI BOHR (cfr. anche Approfondimenti sul modello atomico di Bohr ) Prof. Fulvio Baldanza Pagina 6

7 La luce emessa da un corpo incandescente e fatta passare attraverso un prisma di vetro, si scompone nelle sue componenti a differente lunghezza d onda, generando uno spettro luminoso. Se il corpo che emette luce è solido, liquido o gas denso, si otterrà uno spettro ad emissione continuo: Se invece ad emettere luce è un gas rarefatto, si ottiene uno spettro ad emissione a righe o bande, come nel caso del gas idrogeno. Un gas freddo interposto ad un corpo caldo che emette nel continuo, genera infine uno spettro di assorbimento con righe scure alla stessa lunghezza d onda delle righe di emissione dello stesso gas riscaldato. Per l elaborazione del suo modello atomico, Niels Bohr si basò sugli studi dello spettro di emissione dell idrogeno. Secondo Bohr, le righe spettrali emesse dal gas idrogeno sono correlate all energia degli elettroni negli atomi. Ad una variazione di energia corrisponde l emissione di una radiazione elettromagnetica ad una determinata lunghezza d onda. Sono quindi possibili solo determinate variazioni energetiche. Secondo Bohr, gli elettroni si muovono su orbite circolari ad energia definita e costante dette ORBITE STAZIONARIE o LIVELLI ENERGETICI. Se l elettrone si trova in un orbita stazionaria esso è stabile. Bohr formulò due postulati (postulato = affermazione indimostrabile) 1) Nelle orbite stazionarie l elettrone conserva la sua energia e l atomo è stabile. L orbita stazionaria deve rispettare la seguente equazione: 2πr = nh/mv Prof. Fulvio Baldanza Pagina 7

8 Dove r = raggio dell orbita stazionaria; m = massa dell elettrone; v = velocità dell elettrone; h = costante di Planck. Bohr chiamò n, NUMERO QUANTICO PRINCIPALE e si accorse che esso assumeva solo valori interi che andavano da 1 a (1, 2, 3,, ). E importante notare che Bohr non diede spiegazione del PERCHE l orbita stazionaria dovesse rispettare questa equazione. 2) Se l elettrone assorbe energia, questa ne permette la transizione da un orbita stazionaria ad un livello ad energia quantizzata maggiore, definito stato eccitato. Dopo 10-9 s l elettrone cade ad un livello energetico minore, emettendo quindi energia sottoforma di un onda elettromagnetica (fotone) secondo l equazione: E = E eccitato E stazionario = hν In parole povere, un atomo eccitato emette un fotone di energia definita hν pari all energia assorbita per passare allo stato eccitato. Lo stato a minore quantità di energia possibile è definito stato fondamentale. Dallo studio delle righe spettrali di emissione dell idrogeno, Bohr individuò 7 livelli energetici che chiamò (K,L,M,N,O,P,Q). Nell idrogeno gassoso, si osservano alcune righe spettrali nel visibile (1 riga nel rosso, 1 riga nell azzurro e 2 righe nel violetto), che prendono nome di serie di Balmer. Esse corrispondono all emissione di energia da parte dell elettrone durante la sua ricaduta nel livello energetico n = 2. Lo spettro dell idrogeno mostra anche alcune righe nell infrarosso (serie di Paschen), corrispondenti alla ricaduta dell elettrone nel livello quantico n = 3 Infine, sono presenti anche diverse righe nell ultravioletto (serie di Lymann) emesse dall elettrone che ricade nel livello n = 1. Alle precedenti si aggiungono le serie di Brackett e di Pfund sempre nell infrarosso, corrispondenti alle transizioni elettroniche rispettivamente al quarto e quinto livello. Prof. Fulvio Baldanza Pagina 8

9 Gli elettroni che emettono maggiore energia quindi, sono quelli che ricadono nel primo livello e ciò non deve stupire. Infatti, la differenza di energia va via via diminuendo man mano che si passa a livelli con numero quantico sempre più elevato. Cosicchè il maggiore dislivello energetico è proprio tra il primo e il secondo livello. Come si vede chiaramente nella figura seguente. In conclusione, bisogna dire che il modello atomico di Bohr, rappresenta un notevole progresso rispetto al modello precedente, anche se esso è valido solo per l atomo di idrogeno e per le particelle cosiddette idrogenoidi, vale a dire i cationi He + e Li 2+. Dal modello atomico di Bohr si comincia a comprendere che le leggi della fisica classica non possono essere applicate agli studi sul comportamento delle particelle atomiche. Negli anni successivi, si faranno strada, come vedremo in altri appunti, nuovi concetti descrittivi. Prof. Fulvio Baldanza Pagina 9