Istituzioni di Fisica Teorica-CdL Scienza dei Materiali-Prof.M.Cini Prova scritta del 19/2/02
|
|
- Niccolina Cortese
- 5 anni fa
- Visualizzazioni
Transcript
1 Prova scritta del 19//0 Problema 1 (6/30) Le coordinate spazio-temporali di due eventi sono, per un osservatore O x 1 = 6 * m, y 1 = z 1 = 0 m,t 1 = * s x = 1 * m,y = z = 0 m,t =1*10 4 s. L osservatore O viaggia rispetto ad O con velocita v lungo l asse x, e trova che i due eventi sono simultanei. Calcolare v. Problema (6/30) Verificare la seguente relazione nel caso del sottoguscio n = e l = 1 di un atomo: Commentare il significato fisico. l +1 4 l = Υ lm. m = l Problema 3 (9/30) Per un oscillatore armonico di pulsazione ω, l operatore di annichilazione e, com e noto, a = 1 x + ix 0 p x 0, dove x = h. Si calcoli la media sullo stato 0 m fondamentale 0 degli operatori: W = aa a 4 a Z = a a + a a aa Problema 4 (9/30) Usando la regola [AB,C] _ = A[B,C] _ + [A,C] _ B, calcolare i commutatori [p x,x ] [L z,x ] [L z,x ]
2 Soluzione 1 t' t' 1 = Prova scritta del 19//0 Soluzione dei problemi (t t 1 ) (x x 1 ) v c 1 v c deve esser nullo; risolvendo, si trova v c = 1. Soluzione Le tre armoniche sferiche sono: Υ 1 1 (, ) = 3 8 sin e i, Υ 10 (, ) = 6 8 cos, Υ 11 (, ) = 3 8 sin ei ed i moduli quadrati Υ 1 1 (, ) = 3 ( ) = 6 ( ) = 3 8 sin, Υ 10, 8 cos, Υ 11, 8 sin. la verifica richiesta è immediata. Mediando su un guscio non vi sono direzioni privilegiate. Soluzione 3 W = 0 perche ci sono 4 operatori di creazione e 5 di annichilazione. Inoltre, usando le regole di commutazione, e la normalizzazione degli stati, Z = a (1+ a a)a = a 3 a 3 = 3!= 6. Soluzione 4 [p, x ] = ihx [L z,x ] = ihxy [L z,x ] = h (x y ) + 4ihxyL z
3 Prova scritta del 5/3/0 Problema 1 (6/30) Il razzo O viaggia rispetto ad stazione spaziale O con velocita v. Il pilota del razzo dice che l oblo da cui guarda la stazione e lungo 4 m, e che ad un certo istante la sua lunghezza e stata identica a quella di una finestra della stazione, parallela al moto. Il capostazione dice invece che la finestra e lunga 5 m. Qual e la velocita v? Problema (1/30) Un sistema a livelli e descritto dall Hamiltoniana H = a b + b a, dove a e b sono stati quantici ortonormali. Se al tempo t=0 la misura dell Osservabile A = a a b b fornisce A=1, per quale t per la prima volta il sistema e certamente in b? Problema 3 (1/30) Una particella di massa m in una dimensione e confinata fra 0 e L lungo l asse x ( il potenziale e nullo fra 0 e L ed infinito fuori). Calcolare gli autovalori dell energia e le loro degenerazioni in presenza della piccola perurbazione H' ( a) = V ( x a), a (, ).
4 Prova scritta del 5/3/0: soluzione dei problemi 5 = 4 1 v Gli autostati di H sono: c ; risolvendo, si trova v c = 3 5. Soluzione 1 Soluzione + = a + b, = a b con autovalori 1 e 1 rispettivamente. Pertanto al tempo t=0, + ( 0) = a = + al tempo t, + ( t) = +eit e it ; = a cos( t) i b sin( t). Quindi, il sistema si trovera per la prima volta in b per t =. Soluzione 3 Se a non e nell intervallo, la correzione e nulla e lo spettro, com e noto e dato da n = h ml n,n = 1,,... Altrimenti, n h n + ml n H' ( a) n dove, con x nell intervallo, ( x) = n L sin n x ; la correzione vale L n H' a ( ) n = V L sin n a L.
5 Istituzioni di Fisica Teorica-CdL Scienza dei Materiali Prof.Michele Cini-Prova scritta del 30/9/00 Problema 1 (9/30) Una astronave viaggia rispetto ad una stazione spaziale con velocita v. Il pilota piazza due specchi A e B, il primo in testa e l altro in coda, a distanza AB=l 0 fra loro; l 0 l 0 S A B una sorgente di luce S in mezzo all astronave emette un segnale che arriva simultaneamente in A e B dopo un tempo 0. Per un osservatore sulla stazione spaziale l arrivo del segnale in B precede l arrivo in A di un tempo t. Se t 0 =1, qual e la velocita v? Problema (1/30) Un oscillatore è preparato al tempo t=0 nello stato ψ( 0) = , dove n indica l autostato con autovalore E n = hω n + 1. a) Scrivere la funzione d onda al tempo t. b) Calcolare il valore d aspettazione dell energia. c) Calcolare il valore d aspettazione dell operatore posizione. Problema 3 (9/30) Un sistema quantistico a livelli ha hamiltoniana H = Si calcoli in funzione di α reale il valore di aspettazione dell energia nello stato (da normalizzare) = e. (Cenno: espandere l esponenziale). 0
6 Istituzioni di Fisica Teorica-CdL Scienza dei Materiali Prof.M.Cini- risoluzione dei problemi -Prova scritta del 30/9/00 Soluzione 1 Per l astronauta, (0) = l 0 c ; nella stazione spaziale la lunghezza e l = l 0 I tempi per arrivare in A e in B sono dati da A = Quindi t 0 = v c v, e viene v c = 1 5. l c v, B = l c+ v. 1 v c. Soluzione a) ψ( t) = e i 3 ωt + 5 i 5 e ωt. b) H = hω a + a + 1,dunque H = ei t + 5 e i 5 t h a + a e i 3 t + 5 e i 5 t = 3 10 h. <H> e una costante. h c) x( t) = mω ψ( t) a + a+ ψ( t) = 4 h 5 mω cosωt. Oscilla in funzione del tempo con la frequenza del quanto. Soluzione 3 Poiche il quadrato della matrice all esponente e nullo, = 1 ; normalizzando, 1 Si ottiene =, e il valor medio e H =
7 Prova scritta del 17/1/0 Problema 1 (10/30) Un razzo si allontana da terra in linea retta lungo l asse x positivo. Un UFO viene avvistato da terra e da un razzo, mentre si muove anch esso in linea retta lungo l asse x. Visto da terra, l UFO si muove a 0.5 c, mentre visto dal razzo si muove a 0.5 c. Qual e la velocita del razzo? [ ]. Si calcoli il commutatore e ikx, ˆp Problema (10/30) Problema 3 (10/30) Siano M,M =1,0, 1 gli autostati di L,L z con L = 1, L z = M. Su questa base, esprimere l autostato di L,L x con L = 1, L x =1.
8 Prova scritta del 17/1/0: soluzione dei problemi Soluzione 1 La legge di composizione relativistica delle velocita dice che V T = V R + u 1+ uv R dove u e la velocita incognita, u = V R V T 1 V R V T ; viene u=0.8 c. Soluzione E noto dal corso che [ x n, ˆp ] = ihnx n 1, cioe [ x n, ˆp ] = ih d dx x n. La risposta e ih d dx e ikx = hke ikx. Soluzione 3 E noto dal corso che sulla base indicata L x = L autovettore con autovalore 1 e.
9 Prova scritta del 7//003 Problema 1 Un punto materiale in una dimensione ha una lagrangiana classica L(x,ẋ) = 1 mẋ 1 kx ; si passi ad un sistema di riferimento naturalmente accelerato di cordinata s ponendo x = s + 1 at. Si ricavino le equazioni del moto nei due sistemi di riferimento dandone una breve discussione fisica. Problema Da una astronave A esce un razzo B che a sua volta lancia una scialuppa spaziale C contenente un cannone che spara un proiettile D. La velocita di A rispetto a terra e v=0.5 c, ma anche la velocita di B rispetto ad A, di C rispetto a B e di D rispetto a C sono tutte parallele ed uguali a v. Qual e la velocita di D rispetto a terra? Problema 3 Un elettrone e descritto dallo spinore = 1 ; qual e il valore di aspettazione 0 r r. n dello spin nella direzione n r = (sin cos,sin sin,cos )? Qual e la probabilita che misurando lo spin in tale direzione si trovi che e su?
10 Prova scritta del 7//03: soluzione dei problemi Soluzione 1 L(s,ṡ,t) = 1 m( ṡ + at) 1 k s+ 1 at ; dalle equazioni di Eulero-Lagrange viene m( ṡ + a) = k(s+ 1 at ). Nel sistema accelerato il punto di equilibrio dell oscillatore accelera e compare una forza inerziale. Soluzione Usando v B = v A + u, e simili, si trova in successione 1+ v A u v B = 0.8, v C = , v D = , sempre in unita di c. Soluzione 3 Mediando r. n r i cos sin e = r r viene. n sin e i cos cos = sin, la probabilita e P = cos. ei = cos. Poiche
11 ! " #%$'& ( ) &*# +, - # ) +. &" ) #0/& 1 ) # & #' /# - 7 ) )0# + # 8%9 : ; <>=? A A <>B C DFE I H J :KG L L M NFA C O%P = P : D CRE>: 9 < S T U V W%X Y Z []\ ^ ( 1 & )_`0abcd e>f #! g ) 1 1 & h &!! ) i" #%j]blk0m n of" #%j]bpk)" #0j]bpn k]" #! - ( 1 ) +F" #% #! ( 1 & 1 # 6 T U V W%X Y Z [rq s +F&g & 1 # - ) &! ) +. &*! g # +t# + d " # u) +F! # + )! #'1 v &+ ) *! 1 & 1 t5 +F" & ut) + 1 & )K# +( +F&! - & 1 &*" #'gf 1 ) + 3. # & ) wtx y'z b{ e ]e*} y }p~ & 1 # u) + 1 # & - & )* )tg F& # # 1 & h0" #1 & +F! #. # + )t& g # ut) "]& R! ) - +F" r! 1 & 1 ) - - # 1 & 1! 1 1 h &. # + )t" #( +F& " ) F ) gf) 1 ( F&. # + )ƒ w*x y'z bƒ x yt ]y z - + y b ˆŠ & 1 1 # v &g ) >( +1 ) ugf* > T U V W%X Y Z [Œ s +g ( + 1 *u& 1 ) # & ) - &!! # - t" #'u&!! &u ) h v # +F- & 1 t&ut( v )! #F! ( %g # & + yfž ( + * &t- ( v & ŽFx y'z bƒ 0`-! x y z # +]&!! ) +. &" #R& 1 1 # 1 #)" # & v # 1 & h 6* % & 1 1 & +F" # g ) u&- ut)( + # " # ut) +F! # +F& ) x " #R- " # +F& 1 & & 3 & + # & + & y o%! #R! - # v & + & & + # & +F& x y % yfz o' &7 & ut# 1 + # & + & x yfz ) )*) (F&. # + #R" #R K& u# 1 +%6 0 +r- 7 ) g 1 ) +. &t" #0`]v & &5. &*& ) + 1 )*! ( 'g ( + 1 *u& 1 ) # & )Kg )K`] e š
12 Û, à à Á Ã Ç Û Ã Ê Á Ê Fœ' Fž Ÿ' ] F r F %ž ] ] ª>«* p ± ² «³Ḱµƒ K lº» ¼ ½ ¾ 0À Á  à ± ² «³rÄ ÁKÅÆ Ç º» È É ¼ ½ ¾ À Á  à ± ² «³rÄ Á Ê Ë FÌ Í Ì Î Ï ÐtÑ FÐ Ò µl ¹ Î Ó FÌ Í Ô%Ï ÌtÕ Ö Ñ Ñ Ï Ô FÌ Í Ô%Î Ñ Ñ Ø FÌ Î Ô Ð Î Ï Ô0Ù ² Ç lú Ð Ã Û Ä Å Þ» ¼ ½ ¾ Ã Û Ä lú Ð ß0à Ã Û Ä á Þ» È É ¼ ½ ¾ Ã Û Ä Ô Î ß0à Ã Û Ä Ê â% Í Ò Ì Î Ò Ð ã ª>«* åäæ Ú Ð Rç «³ è Ô Îç «³ è Ô Î ç «³ è Ú Ð ç «³ èéê ëkô Î ì Ô Î Ã Û Ä Ò Í Ð Ü Ô Ì ÝÐ ª>í î ³ ïð0ñ óò ô õ ò ò Õ Ö Ò Ð* Ø Ì Ö Ò Ð Ò Ì Ò Ð Ò Ð Ô ÎÌ Ñ Ò Ð Ä Ï Ô0ö Ç á ª í ïð0ñ ï Rñ Ú Ð Ý KÖ Î Ðt Ô0Ì Ò Ò Ì*Ô Î Ò Ö Ô Ò Ô Ü Ì Ý Î Ò á ª ³ í ïð0ñ ïð0ñ Í Ú ø Ø Ô'ù Í ÝtÔ Ð Î Ô'Ú Ì Ýtú Ô Ì Î Ð* û Î Ð Ð Ò Ò Ð*Ð û Î Ô%Í Ð Ò Ì Ó Ô Ð Î Ï Ô'Ö ÎÌ Î û Ð Ñ Ð*û Ô Í Ð ü Fœ' Fž Ÿ' ] F r F %ž ] rý þ ù Ö Î Ó Ô Ð Î Ô0ÏFØ Ð Î Ï Ìt Ð Î Ðÿ Á Ã Û Ä ³ Ô Îç Á í KÛ è Ê Ö Ô ÎFÏ Ô õ Á à µ Ä Ô Î ß õ Ä Ê Ö Ò Ð ØFÎ Ö Ñ Ñ Ð Í ß õ Ü Ì Ñ ± ³ F Í ß ü ÎrÒ Í ÝÔ Î Ô%Ï Ô Á À í ³ Ã ß ³ Ñ Ø Ì Ýt Ô Ó Ó ÌKÏ Ô% Ò Í Ì ÎF Ô Ó Ô Ð Î Ø ± ³! " # ± À ²! " Ñ Ì Í Ð úfì ú Ô Ñ Ô Ò Ì Ø$ &%! " ' ò -, ð Ô Î Ç. Ä Û, ã Õ Ö Ô ÎFÏ Ô' FÐ Ò Ð Æ Fœ' Fž Ÿ' ] F r F %ž ] +* Ã Û Ä/ ð Ô Î. Ä ã ( ò Ï Ì*Ú Ö ÔFÔ Ñ'ÝtÐ Ýt Î Ò ÐÚ Ô Î Ò Ô Ú Ð65t 7 7. Ç 8 0 Û, >= ' A B C ã Ô%Ò Í Ð Ü ÌED Ã5 Û Ä F= A B C Ê Ö Ô ÎFÏ Ô' Ô%Ð Ò Ò Î û Ð Î ÐÑ K Õ Ö Ì Ó Ô Ð Î Ô0Ï Ñ'ÝtÐ Ò Ð G D G 5 H, Û õ 0, ³1 ò Å]Æ ³ 3 4 ÅÆ ³ ) Ê þ0ø Î Í û Ô Ì Ø 9 :5;, Û 5 0 ' ò I ÅÆ ³ ) Å Ú Ð ò Ä Ã Ä Ù ² à À ( Ä ) ü 4] ( Ê < Ì*Õ Ö Ô ã Ð Ò Ô Ò Ö ÎFÏ Ð
13 Q O Q R SST JLKM UWV XZY:S R [ R \ KNOHP ];^ _ ` a b c _ ` de flsr@_ g a h] ^ ^ feìx6d ] je ] d f klg d` ^ f _ ];a g^ _ f l `mb n ]j `o f _ p `mb _ ] a b ];b f d+qr r s
! " # $ % & ' '! (! ) * + % + $ + +, -. /! < 6 : ;
! " # $ % & ' '! (! ) * + % + $ + +, -. /! 0 + 1 1 2 3 4 5 6 7 8 9 6 : ; ! " # $ % & ' '! (! ) * + % + $ + +, -. /! 0 + 1 1 2 3 4 5 6 7 8 < 6 : ; = > >? @ A B? > C D B? E F G H I J K L J M N O J P Q R
DettagliCOMUNE DI VOLVERA. Provincia di Torino DETERMINAZIONE DEL RESPONSABILE DEI SERVIZI FINANZIARI UFFICIO RAGIONERIA
,,, ,,,,, è,,,,,,,,, è, à, è ,, è,,,,,,,, à,,,,,, à à, ì,,,, à, à à,,,, ,,, à,,, à à,,,, ,,,, } &, @ } @ &, @ } &, @ Œ Œ &, @ } Ž @ & @ & @ } } } @ & & & @ & & & @ Ž Ž @ &, š &, @ œ œ Ž @ &, š &, š @
Dettagli& ' ( ) * +, - (. ' ) ) - / *, - ( 0 - ) - / ' / : 9 5 ; < = >? A < =? ; 7 B ; C 6 D > E : A < F 9 : A 5 G
& ' ( ) * +, - (. ' ) ) - / *, - ( 0 - ) - / ' 1 2 3 / 4 5 6 7 8 5 5 8 9 : 9 5 ; < = >?
DettagliCompito di recupero del giorno 27/11/2015
Compito di recupero del giorno 27/11/2015 Esercizio n. 1 Una particella di massa m e spin 1/2 si muove in due dimensioni nel piano xy ed è soggetta alla seguente Hamiltoniana: H = 1 2m (p2 x + p 2 y) +
DettagliFisica Moderna: Corso di Laurea Scienze dei Materiali Prova scritta: 16/06/2017
Fisica Moderna: Corso di aurea Scienze dei Materiali Prova scritta: 16/6/17 Problema 1 Una particella di spin 1/ è soggetta ad un campo magnetico uniforme B = B ẑ diretto lungo l asse delle z. operatore
DettagliEsercizi di Fisica Matematica 3, anno , parte di meccanica hamiltoniana e quantistica
Esercizi di Fisica Matematica 3, anno 014-015, parte di meccanica hamiltoniana e quantistica Dario Bambusi 09.06.015 Abstract Gli esercizi dei compiti saranno varianti dei seguenti esercizi. Nei compiti
DettagliProblemi di Meccanica Quantistica. Capitolo IX. Spin. a cura di Fedele Lizzi, Gennaro Miele e Francesco Nicodemi
Problemi di Meccanica Quantistica Capitolo IX Spin a cura di Fedele Lizzi, Gennaro Miele e Francesco Nicodemi http://people.na.infn.it/%7epq-qp Problema IX.1 Un sistema consiste di due particelle distinguibili
DettagliBollettino Ufficiale. Serie Ordinaria n Martedì 12 maggio 2015
15 D.g.r. 8 maggio 2015 - n. X/3543 Modulistica unificata e standardizzata per la presentazione della comunicazione di inizio lavori (CIL) e della comunicazione di inizio lavori asseverata (CILA) per gli
DettagliEsercizi di Fisica Matematica 3, anno
Esercizi di Fisica Matematica 3, anno 01-013 Dario Bambusi, Andrea Carati 5.06.013 Abstract Tra i seguenti esercizi verranno scelti gli esercizi dell esame di Fisica Matematica 3. 1 Meccanica Hamiltoniana
DettagliProva Scritta di di Meccanica Analitica. 11 febbraio Problema 1
Prova Scritta di di Meccanica Analitica 11 febbraio 019 Problema 1 Si consideri un punto materiale P di massa m vincolato a muoversi su una retta orizzontale e connesso mediante una molla di costante elastica
DettagliFISICA QUANTISTICA I PROVA SCRITTA DEL 20/9/ Si consideri il moto quantistico unidimensionale di una particella soggetta al potenziale
FISICA QUANTISTICA I PROVA SCRITTA DEL 0/9/013 1. Si consideri il moto quantistico unidimensionale di una particella soggetta al potenziale V (x) = V 0 θ(x) αδ(x), V 0, α > 0, (1) con la funzione a gradino
DettagliPROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA. MECCANICA QUANTISTICA anno accademico
PROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA MECCANICA QUANTISTICA anno accademico 2012-2013 (1) Per un sistema n-dimensionale si scrivano: (a) gli elementi di matrice dell operatore posizione x
DettagliLoro Sedi. Oggetto: Accordo Nazionale 31/01/ Modifiche Contributo Minimo APE.
Udine, 13 febbraio 2018 Circ. congiunta n. 1/2018 Alle imprese iscritte Loro Sedi Ai Consulenti del Lavoro Loro Sedi Oggetto: Accordo Nazionale 31/01/2018 - Modifiche Contributo Minimo APE. Con accordo
DettagliCompito Scritto Meccanica Quantistica, 30/01/2018
Compito Scritto Meccanica Quantistica, 30/01/2018 Esercizio 1. Si considerino due particelle indistinguibili, A e B, di spin 1/2, soggette alla Hamiltoniana H = H 0 (p A, r A )+H 0 (p B, r B )+ h L zs
DettagliStati Coerenti. Definizione di stato coerente Consideriamo un oscillatore 1-dimensionale descritto dalla hamiltoniana. p = i d.
1 Stati Coerenti Definizione di stato coerente Consideriamo un oscillatore 1-dimensionale descritto dalla hamiltoniana H = 1 m p + 1 m ω x (1) Per semplicitá introduciamo gli operatori autoaggiunti adimensionali
DettagliCompito di MQ. Gennaio Risolvere i seguenti esercizi (tempo: tre ore)
Compito di MQ. Gennaio 0 Vecchio Ordinamento o Applicativo: Risolvere gli esercizi I e II (tempo: due ore Siano date due particelle (non identiche di spin /. A t =0lospindellaprimapunti nella direzione
DettagliProva Scritta di di Meccanica Analitica. 28 Giugno Problema 1. Si consideri un punto materiale di massa unitaria soggetto ad un potenziale
Prova Scritta di di Meccanica Analitica 8 Giugno 018 Problema 1 Si consideri un punto materiale di massa unitaria soggetto ad un potenziale V (x) = 1 x + x x > 0 determinare le frequenze delle piccole
DettagliCoordinate cartesiane e coordinate omogenee
Coordinate cartesiane e coordinate omogenee Fissiamo nel piano un sistema di riferimento cartesiano ortogonale O, x, y, u. Ad ogni punto P del piano possiamo associare le coordinate cartesiane (x, y),
DettagliEsercizio I Sia data una particella libera in tre dimensioni descritta a t = 0 dalla funzione d onda
Compito I di MQ. Febbraio 0 Sia data una particella libera in tre dimensioni descritta a t = 0 dalla funzione d onda ψ( x = f(r (r + ix con Hamiltoniana H = µbl y determinare la funzione d onda al tempo
DettagliFISICA GENERALE PER INFORMATICA Prova scritta, 12 Gennaio 2007
FISICA GENERALE PER INFORMATICA Prova scritta, 12 Gennaio 2007 1. Una particella si muove sul piano x y piano e la sua posizione ad ogni istante Ø è data dal vettore Ö ¾ ص Ø ½µ Trovare: a) la forma della
DettagliRom CITY TRIP. Nicht verpassen!
y K w ß K ü: x è Ü y y! 1 42 147 60 4 59 3 5 1 144 6 7 9 63 Ö ä 10 - x x y Z q q ä K, W k ( 61) ük y : kk 114 42 ö w: k 119 Kk 94 ä: y- w x Zö : xx, ü K 40 k W : 73 k : W J k: H 16 ä ü W, öß ök: 0 w :
DettagliEsercizio III Data una particella di massa m in due dimensioni soggetta a un potenziale armonico
Tema d esame di Elementi di MQ. Prova I Dato il potenziale monodimensionale V (x) = 2 γδ(x), con γ positivo, trovare l energia dello stato fondamentale la probabilità che una particella nello stato fondamentale
DettagliCorso di Laurea in Chimica e Tecnologie Chimiche - A.A Chimica Fisica II. Esame scritto del 25 Febbraio P = i.
1 Corso di Laurea in Chimica e Tecnologie Chimiche - A.A. 212-213 Chimica Fisica II Esame scritto del 25 Febbraio 213 Quesiti d esame: 1. Definire gli operatori componente del momento cinetico P x e del
DettagliPROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA. MECCANICA QUANTISTICA anno accademico
PROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA MECCANICA QUANTISTICA anno accademico 2014-2015 (1) Per un sistema meccanico n-dimensionale si scrivano: (a) gli elementi di matrice dell operatore posizione
DettagliStoria dell'informatica
, ) ( 3110-1012 613 612 0 0 5 44 ( B ¹º º º u sr p q p q n { j q y p px ~ y }sp yz n p z y p j j { k p s v p yx z xv p t j v  à @ :9 : 9 ² 9 : : : : Ṕ : :» U œ  œ À Å tori d'normti /.- + * '&!"$ 9 UP
DettagliEsame Scritto di Meccanica Quantistica Traccia di soluzione
Esame Scritto di Meccanica Quantistica Traccia di soluzione 7 Giugno 7. Per esprimere la hamiltoniana data H = P 4m + p m + mω X + x ) in termini di x e x si esegue il cambiamento di coordinate ) X = x
DettagliVALORI E DISTRIBUZIONI DI VALORI DI UNA GRANDEZZA GENERICA
3/7 GENERALIZZAZIONI E SVILUPPI 11/12 1 VALORI E DISTRIBUZIONI DI VALORI DI UNA GRANDEZZA GENERICA Forma unificata dei risultati già ottenuti I risultati ottenuti nei fascicoli 3/3, 3/5 e 3/6 sulle grandezze
DettagliCompitino 1 di Meccanica Quantistica I
Compitino di Meccanica Quantistica I Facoltà di Scienze, M.F.N., Università degli Studi di Pisa, 5 dicembre 00 (A.A. 0/) (Tempo a disposizione: 3 ore ) Problema. Un sistema a due stati è caratterizzato
DettagliPROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA. FISICA MODERNA anno accademico
PROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA FISICA MODERNA anno accademico 007-008 () Sia dato un sistema che può trovarsi in tre stati esclusivi,, 3, e si supponga che esso si trovi nello stato
Dettagli1. Scrivere l equazione di Schrödinger unidimensionale per una particella di massa m con energia potenziale V (x) = mω2
1 Teoria Una particella di massa m = 1 g e carica elettrica q = 1 c viene accelerata per un tratto pari a l = m da una differenza di potenziale pari av = 0 volt Determinare la lunghezza d onda di De Broglie
Dettaglip e c = ev Å
Corso di Introduzione alla Fisica Quantistica (f) Soluzioni Esercizi: Giugno 006 * Quale la lunghezza d onda di de Broglie di un elettrone che ha energia cinetica E 1 = KeV e massa a riposo m 0 = 9.11
DettagliI esonero di Meccanica Quantistica 22/2/2006 A.A Proff. G. Martinelli, A. Pugliese
I esonero di Meccanica Quantistica //006 A.A. 005 006 Proff. G. Martinelli, A. Pugliese Esercizio n. Una particella di spin / e massa m è vincolata a muoversi su una sfera di raggio R. Al tempo t =0 lo
DettagliVALORI E DISTRIBUZIONI DI VALORI DI UNA GRANDEZZA GENERICA
3/7 GENERALIZZAZIONI E SVILUPPI 09/10 1 VALORI E DISTRIBUZIONI DI VALORI DI UNA GRANDEZZA GENERICA Forma unificata dei risultati già ottenuti I risultati ottenuti nei fascicoli 3/3, 3/5 e 3/6 sulle grandezze
Dettagli: ;6 < < = >#?? A B C C D E 9 = F A F E G = H=
! " #! $! $! % & ' (& ) % & ' ( )! " & % & * # + % &, & & $ & &! & " &, &, & - & " & & - & &, " & *, & " ) + &, &! & ' & + % & #, (! ' " ', &. '. / 0 1 2 2 3 4 5 6 7 8 9 : 3 3 6 ;6 < < = >#?? = @ A8 7
DettagliEsame scritto (parte di Meccanica Quantistica) 19/06/2017. Esercizio 1. Si consideri l oscillatore armonico descritto dalla Hamiltoniana
Corso di Fisica Matematica 3 a.a. 06/7 Esame scritto (parte di Meccanica Quantistica) 9/06/07 Esercizio. Si consideri l oscillatore armonico descritto dalla Hamiltoniana H 0 = p m + mω x, e siano n (n
DettagliL equazione di Schrödinger
1 Forma dell equazione L equazione di Schrödinger Postulato - ψ r, t 0 ) definisce completamente lo stato dinamico del sistema al tempo t 0. L equazione che regola l evoluzione di ψ r, t) deve essere:
DettagliIL CANTICO DI FRATE SOLE per Soprano, Coro, Orchestra da Camera con Oboe e Organo
IL CNICO DI RE OLE er orano, Coro, Orhestra da Camera on Oboe e Organo Lentamente Ú 68 berto ieroni Oboe orano. Organ b lto Lentamente enor ass iolin I iolin II iola Cello Contrabass Lentamente on sordina
DettagliPROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA. PRIMA PARTE anno accademico
PROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA PRIMA PARTE anno accademico 015-016 (1) Si consideri una particella che può colpire uno schermo diviso in tre zone, indicate dai ket 1,, 3, e si supponga
DettagliPROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA. FISICA MODERNA anno accademico
PROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA FISICA MODERNA anno accademico 2011-2012 Si consideri un sistema che può trovarsi in uno di tre stati esclusivi 1, 2, 3, e si supponga che esso si trovi
DettagliProblemi di Meccanica Quantistica. Capitolo VII. Oscillatore Armonico in più dimensioni
Problemi di Meccanica Quantistica Capitolo VII Oscillatore Armonico in più dimensioni a cura di Fedele Lizzi, Gennaro Miele e Francesco Nicodemi http://people.na.infn.it/%7epq-qp Problema VII.1 Per un
DettagliProva scritta finale 9 giugno 2005
Prova scritta finale 9 giugno 5 Istituzioni di Fisica della Materia Prof. orenzo Marrucci anno accademico 4-5 Tempo a disposizione: 3 ore Uso degli appunti o di libri: NON AMMESSO uso della calcolatrice:
DettagliFoglio di Esercizi 7 Meccanica Razionale a.a. 2018/19 Canale A-L (P. Buttà)
Foglio di Esercizi 7 Meccanica Razionale a.a. 018/19 Canale A-L P. Buttà Esercizio 1. Sia {O; x, y, z} un sistema di riferimento ortonormale con l asse z diretto secondo la verticale ascendente. Un punto
DettagliMeccanica quantistica (5)
Meccanica quantistica (5) 0/7/14 1-MQ-5.doc 0 Oscillatore armonico Se una massa è sottoposta ad una forza di richiamo proporzionale allo spostamento da un posizione di equilibrio F = kx il potenziale (
Dettagli1D, rappresentazione delle coordinate. Funzione normalizzata. Densità di probabilità. Osservabile F(X) Valore medio
Stato quantistico Funzione d onda 1D, rappresentazione delle coordinate + ( x) dx 1 Densità di probabilità Funzione normalizzata Osservabile F(X) Valore medio Osservabili Operatori lineari hermitiani sullo
DettagliEsercizi di Cinematica
Esercizio 1 Esercizi di Cinematica Esercitazioni di Fisica LA per ingegneri - A.A. 2009-2010 Data la legge oraria: s(t) = a t 3 b t + c (con a = 3 ms 3, b = 2 ms 1, c = 1 m) calcolare la posizione e la
DettagliEsercizi di Cinematica
Esercizio 1 Esercizi di Cinematica Esercitazioni di Fisica LA per ingegneri - A.A. 2007-2008 Data la legge oraria: s(t) = a t 3 b t + c (con a = 3 ms 3, b = 2 ms 1, c = 1 m) calcolare la posizione e la
DettagliOSCILLATORE ARMONICO SEMPLICE
OSCILLATORE ARMONICO SEMPLICE Un oscillatore è costituito da una particella che si muove periodicamente attorno ad una posizione di equilibrio. Compiono moti oscillatori: il pendolo, un peso attaccato
DettagliEsercizio III Data a tempo t = 0 una particella di spin uno con Hamiltoniana
Compitino I di MQ. Dicembre 04 Risolvere due dei seguenti esercizi (tempo: due ore Esercizio I Siano date due particelle di massa m interagenti col potenziale V (x, x = mω ( 5x + 5x + 8x x trovare i livelli
DettagliFondamenti di Meccanica Quantistica (Prof. Tarantelli)
Fondamenti di Meccanica Quantistica (Prof. Tarantelli) 1 MOTO LINEARE E L OSCILLATORE ARMONICO 2 EQUAZIONE DI SCHRODINGER Equazione di Schrödinger: descrive il comportamento di un insieme di particelle:
DettagliCompito Scritto Meccanica Quantistica, 01/02/2017
Compito Scritto Meccanica Quantistica, 01/0/017 Esercizio 1. Si consideri una particella di massa m espin1,chesimuoveinunospaziolimitatoda due superfici piane poste in z = a/ ez = a/, per cui la sua coordinata
DettagliDipartimento di Ingegneria delle Costruzioni Meccaniche, Nucleari, Aeronautiche e di Metallurgia
! " # $ Dipartimento di Ingegneria delle Costruzioni Meccaniche, Nucleari, Aeronautiche e di Metallurgia Produzione di energia elettrica mediante turbine eoliche Giugno 5 (BOZZA) Sommario Cenni storici
Dettagli3. Si descrivano lo schema di Schroedinger e lo schema di Heisenberg per rappresentare l evoluzione temporale di un sistema quantistico.
1 Fisica Matematica Avanzata, 11 9 2009 [ ] 1. Sia A = 1 i 1 2 la matrice che rappresenta una osservabile A di i 1 un sistema quantistico nello spazio di Hilbert H = C 2. a) Trovare la risoluzione dell
DettagliOSCILLATORE ARMONICO UNIDIMENSIONALE. Consideriamo una particella sottoposta a una forza armonica di costante mω 2.
4/7 OSCILLATORE ARMONICO 09/10 1 OSCILLATORE ARMONICO UNIDIMENSIONALE Lo spazio di Hilbert e l operatore hamiltoniano Consideriamo una particella sottoposta a una forza armonica di costante mω 2. Nello
DettagliL equazione di Schrödinger unidimensionale: soluzione analitica e numerica
Chapter 3 L equazione di Schrödinger unidimensionale: soluzione analitica e numerica In questo capitolo verrà descritta una metodologia per risolvere sia analiticamente che numericamente l equazione di
DettagliFM210 - Fisica Matematica 1 Tutorato 11 ( )
Corso di laurea in atematica - Anno Accademico 3/4 F - Fisica atematica Tutorato (--) Esercizio. Si calcolino i momenti principali di inerzia dei seguenti corpi rigidi rispetto al loro centro di massa:.
DettagliPROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA. SECONDA PARTE anno accademico
PROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA SECONDA PARTE anno accademico 2016-2017 (1) Per un sistema meccanico n-dimensionale scrivere: (a) gli elementi di matrice dello operatore posizione x
DettagliProva scritta di Meccanica Quantistica II COMPITO 1
Prova scritta di Meccanica Quantistica II Corso di Laurea in Fisica 3 APRILE 008 COMPITO 1 < S z >= 0, S z = h. Suggerimento : calcolare < S z > e < S z > su un ket generico, sviluppato b) La dinamica
DettagliMomento angolare. l = i h ( x ) li = i h ε ijk x j x k. Calcoliamo le relazioni di commutazione tra due componenti del momento angolare
1 Momento angolare. Il momento della quantitá di moto (momento angolare) é definito in fisica classica dal vettore (nel seguito usiamo la convenzione che gli indici ripetuti vanno intesi sommati) l = x
Dettaglidi ogni particella carica che raggiunge con velocità v la regione in cui è presente campo 2 m
íîñôéøúïôúî ùôðôñüïî oôç üúîñét ôïöøöïøëôüüøëîêíüãôüñø ôüííøññîùô ÔÊÔÚÜêÍØËÔÐØÏÉÜÑØ ü û öôèêéô ÔÚÜËØ ÑØ ËÔÊÍÎÊÉØ ØÊÚËÔÇØËØ ÔÏ ÐÎÙÎ ÚÕÔÜËÎ ØÑØÖÖÔÛÔÑØ êîêéôéèôëø ÔÇÜÑÎËÔ ÏÈÐØËÔÚÔ ÊÎÑÎ ÜÑÑÜ ÔÏØ ÙÎÍÎ ÜÇØË
Dettagli8.1 Problema della diffusione in meccanica quantistica
8.1 Problema della diffusione in meccanica quantistica Prima di procedere oltre nello studio dell interazione puntuale, in questo paragrafo vogliamo dare un breve cenno alle nozioni di base della teoria
DettagliEffetto Stark (1) H 0 nlm > = E n nlm > (4) Ricordiamo che. E n = me4 2 h 2 n 2 = E 1
Effetto Stark Studiamo l equazione di Schrödinger per l atomo di idrogeno in presenza di un campo elettrico costante e diretto lungo l asse z, E = E k. La hamiltoniana di Schrödinger per l atomo di idrogeno
DettagliFisica Quantistica III Esercizi Natale 2009
Fisica Quantistica III Esercizi Natale 009 Philip G. Ratcliffe (philip.ratcliffe@uninsubria.it) Dipartimento di Fisica e Matematica Università degli Studi dell Insubria in Como via Valleggio 11, 100 Como
DettagliEquazioni differenziali - Applicazioni
Equazioni differenziali - Applicazioni Antonino Polimeno Università degli Studi di Padova Equazione di Schrödinger 1D - 1 Equazione di Schrödinger i ψ(x, t) = Ĥ ψ(x, t) t al tempo t = 0 la funzione è definita
DettagliProblemi di Meccanica Quantistica. Capitolo II. Problemi Unidimensionali
Problemi di Meccanica Quantistica Capitolo II Problemi Unidimensionali a cura di Fedele Lizzi, Gennaro Miele e Francesco Nicodemi http://people.na.infn.it/%7epq-qp Problema II.1 Si consideri una particella
DettagliK 2 L 8 M 18 N 32 O 50 1s s 3p 3d
S BSdd B L 6 . BS 6Ld d6l B BB6 () ( ) ( ) ( ) ( ) ( L S ) ( / ) F () ( ) ( ) ( ) ( ) ( L S ) ( ) D H H L N N 8 A 9 K C S T V C Mn 6 F 7 Co 8 N 9 Cu Zn 6 K K L 8 M 8 N O s s p 6 6 6 6 6 6 6 6 6 6 6 6 6
DettagliConiche in forma generale
LE CONICHE Fissiamo nel piano un sistema di riferimento cartesiano ortogonaleo, x, y, u. Coniche in forma generale Una conica è il luogo dei punti, propri o impropri, reali o immaginari, che con le loro
DettagliFM210 - Fisica Matematica I
FM21 - Fisica Matematica I Seconda Prova Scritta [16-2-212] Soluzioni Problema 1 1. Chiamiamo A la matrice del sistema e cerchiamo anzitutto gli autovalori della matrice: l equazione secolare è (λ + 2β)λ
DettagliPROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA. FISICA MODERNA anno accademico
PROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA FISICA MODERNA anno accademico 2013-2014 (1) Si consideri un sistema che può trovarsi in uno di tre stati esclusivi 1, 2, 3, e si supponga che esso si
DettagliËÓÑÑ Ö Ó Ò Ð Ê Ø Ë ÕÙ ÒÞ Ð Ë ÒÖÓÒ Ë ÒØ Ê Ø Ë ÕÙ ÒÞ Ð Ë ÒÖÓÒ
Ö Ø ØØÙÖ Ð Ð ÓÖ ØÓÖ ¹ Ê Ø Ë ÕÙ ÒÞ Ð Ë ÒÖÓÒ Ò Ð Ë ÒØ ÝÒ Ô ÃÁ ÁÄÌ Æ Ô ÖØ Ñ ÒØÓ Ë ÒÞ ÐгÁÒ ÓÖÑ Þ ÓÒ ÍÒ Ú Ö Ø Ð ËØÙ ÓÐÓ Ò ÒÒÓ Ñ Ó ¾¼¼»¾¼¼ ËÓÑÑ Ö Ó Ò Ð Ê Ø Ë ÕÙ ÒÞ Ð Ë ÒÖÓÒ Ë ÒØ Ê Ø Ë ÕÙ ÒÞ Ð Ë ÒÖÓÒ Ò Ð Ê Ø
DettagliMeccanica Analitica e Relativistica - I Esonero - 14/12/2016
Meccanica nalitica e Relativistica - I Esonero - 14/12/2016 In un piano verticale è scelto un sistema di riferimento di assi cartesiani ortogonali z di origine e con l asse z orientato verso il basso.
DettagliCampo elettromagnetico
Campo elettromagnetico z y Classicamente, è formato da un campo elettrico E e da un campo magnetico B oscillanti B E λ E = E 0 cos 2π(νt x/λ) B = B 0 cos 2π(νt x/λ) νλ = c ν, frequenza x λ, lunghezza d
DettagliCollezione di esami del corso di (Istituzioni di) Meccanica Quantistica del terzo anno della laurea in Fisica dell Università di Napoli Federico II
Collezione di esami del corso di (Istituzioni di) Meccanica Quantistica del terzo anno della laurea in Fisica dell Università di Napoli Federico II Avvertenze Ogni esame ha alle sue spalle un corso, che
DettagliProva Scritta di di Meccanica Analitica. 7 Giugno 2017
Prova Scritta di di Meccanica Analitica 7 Giugno 217 Problema 1 1) Si consideri un pendolo di massa m e lunghezza l il cui punto di aggancio si muove di moto uniformente accelerato lungo l asse orizzontale
DettagliFAM. Determina la velocità e l accelerazione e confronta con quanto fatto nel primo biennio.
Serie 8: Meccanica I FAM C. Ferrari Esercizio 1 Moto accelerato 1. Per un MRUA (problema 1D) generale l evoluzione temporale è data da x(t) = x(t 0 )+v(t 0 )(t t 0 )+ 1 2 a 0(t t 0 ) 2. Determina la velocità
DettagliFisica Generale T2 - Prof. Mauro Villa CdL in Ingegneria Elettronica e Telecomunicazioni 11 Gennaio 2018 Scritto - Onde
Fisica Generale T - Prof. Mauro Villa CdL in Ingegneria Elettronica e Telecomunicazioni 11 Gennaio 018 Scritto - Onde Esercizi: 1) Un onda armonica viaggia lungo una corda, lunga L = 3.7 m e di massa m
DettagliA Formule utili. A.1 Integrali di uso frequente. A.1.1 Integrali Gaussiani. π a (A.1) I 0 (α) = dx e ax2 = Per n =1, 2,... si ha (A.
A Formule utili A.1 Integrali di uso frequente A.1.1 Integrali Gaussiani Per n =1, 2,... si ha I (α) = dx e ax2 = π a (A.1) I 2n+1 (α) =, I 2n (α) = dx x 2n e ax2 =( 1) n n π α n a (A.2) I(α, β) = = 1
DettagliCompito di Meccanica Razionale
Compito di Meccanica Razionale Corso di Laurea in Ingegneria Aerospaziale 30 Gennaio 207 (usare fogli diversi per esercizi diversi) Primo Esercizio Si fissi in un piano un sistema di riferimento Oxy. In
DettagliS.Barbarino - Appunti di Fisica - Scienze e Tecnologie Agrarie. Cap. 2. Cinematica del punto
SBarbarino - Appunti di Fisica - Scienze e Tecnologie Agrarie Cap 2 Cinematica del punto 21 - Posizione, velocitá e accelerazione di una particella La posizione di una particella puó essere definita, ad
DettagliTabella 4: Best 5 out of 6 es.1 es.2 es.3 es.4 es.5 es.6 somma Meccanica Razionale 1: Scritto Generale:
Tabella 4: Best 5 out of 6 es.1 es.2 es.3 es.4 es.5 es.6 somma 5 5 5 5 5 5 30 Meccanica Razionale 1: Scritto Generale: 21.09.2011 Cognome e nome:....................................matricola:.........
DettagliOscillazioni. Si produce un oscillazione quando un sistema viene perturbato rispetto a una posizione di equilibrio stabile
Oscillazioni Si produce un oscillazione quando un sistema viene perturbato rispetto a una posizione di equilibrio stabile Caratteristica più evidente del moto oscillatorio è di essere un moto periodico,
DettagliOscillazioni. Si produce un oscillazione quando un sistema viene perturbato rispetto a una posizione di equilibrio stabile
Oscillazioni Si produce un oscillazione quando un sistema viene perturbato rispetto a una posizione di equilibrio stabile Caratteristica più evidente del moto oscillatorio è di essere un moto periodico,
DettagliPRODUZIONE INDUSTRIALE
Z Y X V W 10 ottobre 2017 PRODUZIONE INDUSTRIALE! " # $ % & & % "! " ' ( " ) * +, &! - '.! % ' & ) / ) 0 ' 1 ' 2 ' & % 1 & ' # " 2 2 & 1 ' & / & " 3 4 5 /, 0 6 " ' 7 7 ' ) ) 1 % & " 8 9 : ; &! - '.! %
DettagliCaratteristiche di un linguaggio ad alto livello
Caratteristiche di un linguaggio ad alto livello Un linguaggio ad alto livello deve offrire degli strumenti per: rappresentare le informazioni di interesse dell algoritmo definire le istruzioni che costituiscono
DettagliMetalli come gas di elettroni liberi
Metalli come gas di elettroni liberi I metalli sono caratterizzati da elevata conducibilità elettrica e termica. La conducibilità elettrica in particolare (o il suo inverso, la resistività) è una delle
DettagliTraiettorie nello spazio degli stati
. Traiettorie nello spazio degli stati Per mostrare i tipici andamenti delle traiettorie nello spazio degli stati in funzione della posizione dei poli del sistema si farà riferimento ad un esempio: un
DettagliESERCIZI 53. i=1. i=1
ESERCIZI 53 Esercizio 47 Si dimostri la 57.10). [Suggerimento. Derivando la seconda delle 57.4) e utilizzando l identità di Jacobi per il prodotto vettoriale cfr. l esercizio 46), si ottiene d N m i ξ
DettagliLa scuola insegna a diventare imprenditori
- : > D ' 8 6 +, @ > C + ' * 5 8 6 8 G? 8. 9 ' 9 8 * 6 +,, : ; 9 2 B 3 9 < 2, F ; * 2, +, 1 * 9 1 : ; + ' 9 0.?. = / =. g 201 * 1 @ = E / 9 >, 8 A 9 9 '. B A > * + 8 8,, c g d d J J S W ] ` ` ] W W W W
DettagliCurva Equazione Eq. parametrica. Circonferenza. Ellisse )* L = 7MNOL )* = 7MNOL *+ L = 7MNOL *+ = 7MNOL. *+0 *+Q = 7 [cos0 Q cos0 + Q]
Frazioni particolari Potenze particolari Fazione Valore Potenza Valore Operazioni tra potenze Operazione Valore Equazioni parametriche curve fondamentali Curva Equazione Eq. parametrica Circonferenza Ellisse
DettagliFisica 2C. 3 Novembre Domande
Fisica 2C 3 Novembre 2006 Domande ˆ i) Si consideri un oscillatore armonico smorzato e forzato da una sollecitazione sinusoidale esterna, la cui equazione é tipicamente s + 2γṡ + ω0s 2 = F cos ωt m 1)
Dettagli1 S t u d i o l e g a l e T e d i o l i v i a F r a t t i n i, M a n t o v a s t u d i o t e d i o l l i b e r o.
D. L. 2 8-0 3-2 0 0 3, n. 4 9 R i f o r m a d e l l a n o r m a t i v a i n t e m a d i a p p l i c a z i o n e d e l p r e l i e v o s u p p l e m e n t a r e n e l s e t t o r e d e l l a t t e e d e
Dettaglic h e d o v r e b b e e s s e r e d i p r o p r i e t à d e l l ' A S L N a p o l i 3 S u d u b i c a t o p r o p r i o l ' o
P R E S I D E N T E T e r z o p u n t o a l l ' o r d i n e d e l g i o r n o : i n t e r r o g a z i o n e g r u p p o c o n s i l i a r e " L i b e r i e d u g u a l i p e r S a n t ' A g n e l l o "
Dettagli1 S t u d i o l e g a l e T e d i o l i v i a F r a t t i n i, M a n t o v a s t u d i o t e d i o l l i b e r o.
D. L g s. 2 7-0 5-1 9 9 9, n. 1 6 5 S o p p r e s s i o n e d e l l ' A I M A e i s t i t u z i o n e d e l l ' A g e n z i a p e r l e e r o g a z i o n i i n a g r i c o l t u r a ( A G E A ), a n o
DettagliT R I B U N A L E D I T R E V I S O B A N D O P E R L A C E S S I O N E C O M P E T I T I V A D E L C O M P E N D I O A Z I E N D A L E D E L L E
1 T R I B U N A L E D I T R E V I S O B A N D O P E R L A C E S S I O N E C O M P E T I T I V A D E L C O M P E N D I O A Z I E N D A L E D E L L E O F F I C I N E M E C C A N I C H E D I P O N Z A N O
DettagliApplicazioni delle leggi della meccanica: moto armnico
Applicazioni delle leggi della meccanica: moto armnico Discutiamo le caratteristiche del moto armonico utilizzando l esempio di una molla di costante k e massa trascurabile a cui è fissato un oggetto di
DettagliC O M U N E D I P O L I C O R O S T A T U T O D E L I B E R A N. 2 3 D E L 2 8 / 0 6 /
C O M U N E D I P O L I C O R O S T A T U T O D E L I B E R A N. 2 3 D E L 2 8 / 0 6 / 2 0 0 2 A r t. 1 L a C o m u n i t à 1. L o r d i n a m e n t o g i u r i d i c o d e l C o m u n e è l e s p r e
DettagliCompito di MQ. Gennaio Risolvere i seguenti esercizi (tempo: tre ore)
Compito di MQ. Gennaio 204 Determinare i livelli energetici di un sistema di due particelle che interagiscono col potenziale 3 4 mω2 (x 2 + x 2 2) 5 2 mω2 x x 2 Determinare il più generale stato compatibile
DettagliUfficio Tecnico LSc/ Roma, 15 novembre 2011
Ufficio Tecnico LSc/ Roma, 15 novembre 2011 CIRCOLARE 90/2011 Società affiliate Comitati e Delegazioni Regionali Ufficiali di Gara e, p.c. Componenti il Consiglio Federale Oggetto: Regolamento 3D Fitarco
DettagliFoglio di Esercizi 5 Meccanica Razionale a.a. 2017/18 Canale A-L (P. Buttà)
Foglio di Esercizi 5 Meccanica Razionale a.a. 017/18 Canale A-L (P. Buttà) Esercizio 1. Su un piano orizzontale sono poste due guide immateriali circolari di centri fissi O 1 e O e uguale raggio r; sia
Dettagli