2 La struttura dell universo su grande scala

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1 2 La struttura dell universo su grande scala Analizziamo in dettaglio le osservazioni che mostrano come l universo sia omogeneo ed isotropo su grande scala, ed in espansione. Queste osservazioni costituiscono la base su cui costruiremo il modello cosmologico: la radiazione cosmica di fondo, la distribuzione delle galassie su grande scala, la legge di Hubble. 2.1 La radiazione cosmica di fondo Nel 1965, Arno Penzias e Robert Wilson stavano calibrando un sistema di ricezione alle lunghezze d onda centimetriche nei laboratori della Bell Telephone quando scoprirono un emissione intensa e di usa nelle bande cm, mm esubmm. Questaemissioneerarimarchevolmenteuniformeincieloeper 1cm 1m aveva uno spettro I 9 2 come la coda di Rayleigh-Jeans di un corpo nero con temperatura T 2.7K. Ricordiamo che l intensità di un corpo nero è data dalla formula di Planck I 2h 3 c 2 1 e h {kt 1 (2.1) che per nel limite di Rayleigh-Jeans diventa I «2kT c 2 2 con h kt! 1 (2.2) La legge degli spostamenti di Wien fornisce la relazione tra lunghezza d onda del massimo dell emissione e temperatura maxt 0.20 cm K (2.3) per cui per T 2.7K si ha max 0.1cm; quindi il massimo dell emissione cadeva a 1mm ovvero in una regione di cilmente osservabile da Terra. Negli anni 70 e 80, esperimenti con i palloni stratosferici hanno poi rivelato la parte di Jeans dell emissione confermando lo spettro di corpo nero di questa emissione cosmica di fondo o CMB (Cosmic Microwave Background). La conferma definitiva che l emissione cosmica di fondo era quella di un corpo nero con T 2.7 K venne con il satellite COBE (COsmic Background Explorer) lanciato nel 1989 che ottenne una mappa completa del cielo e lo spettro della radiazione dall infrarosso al millimetrico (2 1000µm). 6

2 Figura 1: Mappa a tutto cielo della radiazione cosmica di fondo, rappresentata in coordinate galattiche (ovvero il piano della galassia è l asse maggiore dell ellisse che racchiude la mappa), così come ottenuta dal satellite COBE a 5.7 mm (53 GHz). Le tre mappe rappresentano livelli diversi di sensibilità. (a) Distribuzione complessiva in cielo dell intensità della radiazione osservate. (b) Mappa da cui è stata sottratta una componente uniforme di corpo nero alla temperatura di T K; i residui hanno una distribuzione di dipolo e con fluttuazioni di temperatura massime pari T mk rispetto alla componente uniforme. (c) Mappa da cui è stata sottratta la componente di dipolo e che mostra l emissione della galassia (banda rossa). Le fluttuazioni ad alta latitudine galattica corrispondono alla combinazione di rumore e di segnale cosmologico. Tenendo conto del rumore, le fluttuazioni di natura cosmologica hanno una rms pari a T 35 2µK su scale di 7. I T riportati per le figure (b) e (c) rappresentano i limiti delle scale di colore che rappresentano i valori di temperatura compresi tra T. 7

3 Figura 2: Spettro della radiazione cosmica di fondo misurato da COBE. Le unità in ascissa sono cm 1 per cui 10 unità corrispondono a 1 mm e 5 a 2 mm. Le incertezze sono una frazione piccola dello spessore della riga. Lo spettro è quello di un perfetto corpo nero con temperatura T K, entro gli errori di misura. Lo strumento FIRAS (Far Infrared Absolute Spectrophotometer) sul satellite COBE misurò lo spettro della radiazione cosmica di fondo tra mm come mostrato in figura 2. Lo spettro così misurato (le barre d errore sono una frazione piccola dello spessore della riga) è quello di un perfetto corpo nero con T K (2.4) Le deviazioni delle misure dalla formula di Planck sono molto piccole I 0.03% I max per 0.5mm 2.5mm (2.5) Il fatto che lo spettro della CMB sia un corpo nero indica che, al momento dell emissione della radiazione, l universo era in equilibrio termodinamico e che, quindi, c era equilibrio termodinamico tra materia e radiazione. Al momento della ricombinazione, cioè al momento dell emissione dei fotoni della CMB, questo equilibrio termodinamico si è rotto e materia e radiazione si sono disaccoppiate. Come vedremo più avanti, le deviazioni dello spettro da quello di un corpo nero sono molto piccole e possono essere spiegate con l immissione di energia termica nel mezzo intergalattico ed il conseguente 8

4 riscaldamento di elettroni. Ad esempio, lo scattering Compton dei fotoni del fondo da parte degli elettroni caldi nel mezzo intergalattico può causare distorsioni dello spettro (e etto Sunyaev-Zeldovich). Se l immissione di energia termica avviene prima della ricombinazione (z 1000), ovvero quando materia e radiazione sono all equilibrio termodinamico, lo spettro della radiazione viene modificato secondo una distribuzione di Bose-Einstein con potenziale chimico µ I 2h 3 c 2 1 e ph {kt`µq 1 (2.6) ovviamente per µ 0siriottieneilperfettocorponero.Seinveceloscattering Compton avvenisse dopo la ricombinazione, per esempio a causa degli elettroni del mezzo intra-cluster, si avrebbe una deviazione dallo spettro di corpo nero I tale che $ h I I yfpxq con & % x y kt ª l.o.s. ˆ kte m ec 2 T N e dl (2.7) dove l.o.s. indica la linea di vista (line of sight), ovvero l integrale è calcolato lungo la linea di vista. Nel limite x! 1, ovvero nella parte di Rayleigh Jeans, si ha I I» 2y 1 ` x 2 Dalle misure ottenute col satellite COBE è risultato che µ 10 4 (2.8) y 1.5 ˆ 10 5 (2.9) ovvero delle deviazioni dal corpo nero estremamente piccole! Un altro strumento su COBE, il Di erential Microwave Radiometer, otteneva mappe fotometriche (immagini) a 31.5, 53, 90 GHz, corrispondenti a x h {kt 0.50, 0.85, 1.44 per T 3K, cioè verso la parte di Rayleigh-Jeans dello spettro. Lo strumento aveva una risoluzione angolare sul cielo di 7. La scelta di quelle frequenze era cruciale per evitare l emissione della polvere galattica (cirri) a frequenze maggiori e l emissione di sincrotrone degli elettroni relativistici galattici a frequenze minori. Come si vede dalle mappa in figura 1 (a) la temperatura è rimarchevolmente costante a T K. Esistono fluttuazioni di circa 1/1000 visibili in (b) dopo che è stata sottratta la componente a temperatura costante. 9

5 P CMB! v Figura 3: dipolo. Moto del Sole rispetto alla CMB e spiegazione della componente di La mappa in (b) ha una distribuzione bipolare del tipo v ı T T 0 1 ` cos c (2.10) che si può facilmente spiegare in seguito all e etto Doppler dovuto al moto del Sole nel riferimento della CMB (il moto annuale della Terra è già stato sottratto), come mostrato in figura 3. Il Sole si muove con velocità ~v d nel riferimento solidale con la CMB ed avrà una componente di velocità v d cos nella direzione P che sto osservando da Terra (come si è detto, si considera solo il moto del Sole rispetto alla CMB e si è già corretto per il moto annuale della Terra attorno al Sole). Pertanto l osservatore a Terra vedrà la CMB muoversi verso di lui con velocità v CMB v d cos e, per e etto Doppler, la frequenza sarà osservata a obs 1 ` vcmb c 1 vd cos c (2.11) L e etto Doppler altererà pertanto lo spettro di corpo nero ma sempre in modo tale da conservare l energia I obs d obs I d (2.12) 10

6 In particolare, alle frequenze osservate il termine h {kt diverrà h kt h obsr1 pv d {cq cos s kt h obs kt obs (2.13) da cui T T obs 1 vd c cos» T 0 1 ` vd cos (2.14) c dal momento che v d {c! 1. Questa è proprio la distribuzione dipolare osservata e quindi si ottiene che T T 0 v d c cos (2.15) Nella direzione della massima fluttuazione di temperatura (in coordinate galattiche l e b , che fornisce anche la direzione verso cui si sta muovendo il Sole) si ha T max mk (2.16) da cui, noto T K si ottiene ˆ Tmax v d c kms 1 (2.17) T 0 Questa è proprio la velocità del Sole rispetto alla CMB ed è la combinazione del moto di rotazione attorno al centro della Via Lattea e del moto della Via Lattea rispetto alla CMB. La sensibilità di COBE ottenuta su scale di 7 (dimensioni della Point Spread Function - PSF - dello strumento) era meglio di 1/100,000 per cui era possibile rivelare residui significativi dopo la sottrazione del termine di dipolo. Ed in e etti i residui ottenuti dopo 4 anni di integrazione di COBE sono riportati in figura 1 (c). La figura mostra l emissione dei cirri nel disco galattico (banda rossa) che però può essere sottratta confrontando le mappe ottenute nelle varie bande: sappiamo infatti che T CMB 2.7K mentre i cirri sono molto più caldi ed hanno pertanto uno spettro diverso che ne permette l identificazione e la rimozione. Dopo aver sottratto l emissione da parte della polvere galattica ed aver considerato le regioni ad alta latitudine galattica ( b 20 ) restanodellefluttuazioniresidueditemperaturalacuir.m.s. media è " T 35 2µK suscaledi7 b 20 (2.18) T 29 1µK suscaledi10 11

7 I diversi valori di T indicano che le fluttuazioni hanno ampiezze diverse su scale diverse ovvero che c e uno spettro angolare delle fluttuazioni non piatto. Si puo confrontare la vecchia immagine di COBE con la recente immagine ottenuta dal satellite Planck dell ESA (2013; figura 4) che mostra le stesse strutture visibili ad alta latitudine galattica ma con una risoluzione spaziale notevolmente superiore. Vedremo piu avanti che informazione puo essere ottenuta studiando lo spettro angolare delle fluttuazioni della radiazione cosmica di fondo ma, per il momento, ci basti sapere che la piccolezza delle fluttuazioni di temperatura ( T {T 10 5 ) conferma che la CMB e omogenea ed isotropa a meno di 1 parte su 100,000. Figura 4: Mappa a tutto cielo delle fluttuazioni di temperatura della radiazione cosmica di fondo ottenuta nel 2013 dal satellite Planck dell Agenzia Spaziale Europea (ESA). A questo punto e lecito chiedersi quale sia il legame tra le fluttuazioni di temperatura della CMB e la distribuzione di materia. La risposta a questa domanda sara fornita in dettaglio piu avanti nel corso e, per adesso, limitiamoci ad una semplice descrizione qualitativa. Nel modello standard del Big Bang (ovvero dell universo in espansione) la temperatura della radiazione diminuisce con l espansione dell universo in quanto i fotoni subiscono il redshift cosmologico (in pratica vengono espansi con l universo stesso). Pertanto, come ricaveremo piu avanti, la temperatura della radiazione varia con z come: Tr 2.728p1 ` zq K (2.19) Per zrec 1500 si ha quindi Tr 4000 K. A quella temperatura, nella coda di Wien di un corpo nero ci sono sufficienti fotoni in grado di ionizzare tutto 12

8 l idrogeno nell universo ( 912 Å) che per z z rec, era mantenuto ionizzato dai fotoni della CMB. Nelle epoche precedenti z rec, H era completamente ionizzato e quindi la materia era accoppiata alla radiazione tramite scattering Thomson (cioè tra fotone ed elettrone libero). La cosiddetta epoca della Ricombinazione avviene quindi per z z rec quando, diminuendo la temperatura della radiazione a seguito dell espansione dell universo, non c è più un numero di fotoni ionizzanti su cientemente alto da mantenere ionizzati gli atomi di idrogeno che quindi inizieranno a ricombinare. Quando osserviamo i fotoni emessi a z rec 1500, osserviamo direttamente i fotoni emessi all epoca della ricombinazione: a causa dell altissima profondità ottica pre-ricombinazione, è come se stessimo osservando la superficie di una stella che, nel nostro caso, è la superficie interna della sfera centrata sulla Terra con raggio corrispondente a z A causa della profondità ottica dovuta allo scattering Thomson per z z rec possiamo vedere solo gli strati più esterni di questa atmosfera che prende il nome di superficie di ultimo scattering (last scattering surface). Pertanto, le fluttuazioni che vediamo sulla CMB su scale di 7 corrispondono alle perturbazioni di densità esistenti a z z rec che, successivamente, cresceranno e daranno luogo alle strutture osservate al momento attuale nell universo locale. Fino ad ora abbiamo supposto che l universo fosse trasparente tra noi e la CMB. In realtà dopo la ricombinazione e le dark ages (cioè la fase in cui c è gas neutro, senza stelle che lo possano illuminare perché non si sono ancora formate), l universo è stato nuovamente reionizzato dalle prime stelle elapresenzadielettroniliberihasmorzatolefluttuazionisullacmb,grazie sempre allo scattering Thomson. Per fortuna nostra le fluttuazioni non sono state cancellate completamente e i satelliti COBE, WMAP e Planck le hanno potute osservare pur in presenza di questo damping (smorzamento). In conclusione, la radiazione cosmica di fondo è un corpo nero quasi perfetto con una temperatura osservata di T K ed una distribuzione isotropa. La densità di energia associata a questo corpo nero è " 0» at 4 0 B 4c T ˆ Jm ˆ 10 5 ev m 3 (2.20) questa energia associata alla radiazione pervade l intero universo all epoca attuale e domina l energia media di tutta la radiazione di fondo cosmica (inclusa quella associata all emissione integrata delle galassie e dei nuclei galattici attivi). 2.2 La distribuzione delle galassie su grande scala Abbiamo appena visto che la CMB è rimarchevolmente isotropa ( T 30 µk) su scale 7, ovvero su scali superiori alla risoluzione angolare di 13

9 COBE. Questo risultato osservativo indica che la distribuzione di materia (gas) al momento della ricombinazione era omogenea ed isotropa. Tuttavia l universo che oggi vediamo rappresentato dalle galassie è fortemente non omogeneo, con strutture che vanno dalle galassie isolate, ai gruppi, fino agli ammassi ed ai superammassi e vuoti giganti. Andando su scale sempre più grandi la distribuzione di galassie diviene più omogenea ma contiene ancora significative fluttuazioni non casuali. La figura 5 è stata creata con 185 lastre fotografiche ottenute col telescopio Schmidt UK. Ciascuna lastra copre un area di 6 ˆ 6 ed è stata scansionata con l Automatic Plate Measuring (APM) machine. La regione è centrata sul Polo Sud Galattico per evitare il più possibile contaminazioni dovute a sorgenti nella nostra galassia (es. stelle). In ogni lastra, dopo la scansione, si è potuto distinguere tra stelle e galassie sulla base dei loro profili fotometrici (rispetto alle stelle, le galassie sono spazialmente risolte). La figura mostra solo le sorgenti che sono classificate come galassie (oltre 2milioni)conmagnitudiniapparenti17 b j 20.5 (b j rappresenta le magnitudini fotografiche ovvero quelle misurate con le lastre fotografiche e sono caratterizzate da una banda passante con lunghezza d onda e cace appena inferiore a B). Le varie parti dell immagine non sono significativamente diverse le une dalle altre ma la distribuzione di galassie non è uniforme su piccola scala, dove si osservano strutture filamentari, ammassi, ecc. Per dimostrare che quelle osservate sono strutture reali si dovrebbero conoscere le distanze delle galassie da noi per poter ricostruire la struttura reale in 3D a partire da quella in 2D proiettata sul cielo e mostrata in figura 5. Questa verifica è stata fatta, ed è stato dimostrato che queste strutture sono reali. Vediamo adesso come si possono capire e quantificare le caratteristiche delle strutture che osserviamo in figura, ovvero andiamo a studiare le proprietà di clustering delle galassie. La cosa più semplice è cominciare studiando la distribuzione delle galassie proiettata sul piano del cielo, in seguito passeremo a vedere che relazione ci sia con la struttura reale in 3D. Per studiare la distribuzione spaziale delle galassie si utilizzano comunemente le funzioni di correlazione a due punti. Data una qualsiasi galassia G ci chiediamo quale sia il numero dn di galassie osservato sul piano del cielo a distanza angolare compresa tra e ` d, ovvero nell angolo solido d 2 d (figura 6): dn Np qd (2.21) Np q è i l n u m e r o d i g a l a s s i e p e r u n i t à d i a n g o l o s o l i d o p o s t e a d i s t a n z a d. Se le galassie fossero distribuite uniformemente in cielo si avrebbe dn n g d 14

10 Figura 5: Distribuzione di galassie in cielo in un regione centrata sul polo sud galattico.!!+d! G Figura 6: Definizione della funzione di correlazione a due punti. 15

11 con n g numero medio di galassie per unità di angolo solido. A questo punto posso descrivere le deviazioni dalla distribuzione uniforme come dn Np qd n g r1 ` wp qs d (2.22) wp q è l a f u n z i o n e d i c o r r e l a z i o n e a d u e p u n t i e d e s c r i v e l a p r o b a b i l i t à d i trovare una galassia a distanza da G in eccesso rispetto alla distribuzione uniforme ovvero rispetto alla densità media. wp q contiene le informazioni sul clustering ed è definita per una data magnitudine limite per la quale vengono selezionate le galassie. E importante notare che wp q contiene informazioni mediate radialmente attorno ad un punto, quindi non contiene informazioni sulla filamentarietà della distribuzione. L omogeneità della distribuzione delle galassie all aumentare della distanza può essere determinata da wp q in funzione della magnitudine apparente limite del campione di galassie considerato. Si consideri quindi wp,dq che rappresenta la funzione di correlazione a due punti per tutte le galassie con distanza massima D: assumendo che tutte le galassie abbiano la stessa magnitudine assoluta, D corrisponde ad una ben precisa magnitudine limite. Allora si può facilmente capire perché la funzione di correlazione a due punti cambi come wp,dq D 0 D w 0 ˆ DD0 (2.23) al variare della distanza limite da D 0 a D. Supponiamo che le galassie provengano da una distribuzione omogenea nello spazio euclideo e consideriamo la figura 7. Per avere la stessa scala spaziale intrinseca al variare della distanza considerata deve risultare D 0 D 0 ovvero 0 D{D 0 ; pertanto occorre considerare la scala angolare D{D 0 in w 0 per sondare la stessa scala spaziale r D studiata con wp q. Inoltre il numero medio di galassie nell angolo solido corrispondente varia come n g d g rdrd (2.24) con g numero di galassie per unità di volume ( rdrd è il volume dello spessore conico definito tra r e r ` dr); a parità di r il numero di galassie esistentetral osservatoreeladistanzalimited, proiettato sul piano del cielo, varia quindi come D stessa. Pertanto wp,dq sarà uguale a w 0 p D{D 0 q a meno di una rinormalizzazione che tiene conto del fatto che il numero di galassie proiettato varia con la distanza: aumentando D rispetto a D 0 la funzione di correlazione a due punti dovrà pertanto diminuire di un fattore D 0 {D come mostrato nell equazione (2.23). 16

12 d!0 d! "0 G r " r D0 D Figura 7: Variazione della funzione di correlazione a due punti con la distanza. Naturalmente se lo spazio non fosse Euclideo e la distribuzione di galassie variasse con la distanza occorrerebbe tenerne conto opportunamente. E stato trovato che le funzioni di correlazione a due punti riscaldano tra di loro come atteso dalla 2.23 fino a z 0.1. Questo fatto mostra anche come la distribuzione di galassie sia omogenea, condizione per la validità della stessa relazione La figura 8 (a) mostra la funzione di correlazione aduepuntiwp q adiversemagnitudinilimitenell intervallo17.5 m 20.5 con step di 0.5 mag, come ottenute da APM sull area rappresentata in figura 5. E evidente come le wp q siano diverse per normalizzazione ma anche per traslazione lungo l asse delle ascisse. La figura (b) mostra le stesse wp q dopo che sono state riscaldate a conteggi locali utilizzando la formula E evidente come adesso tutte le wp q si sovrappongano quasi perfettamente. Questi risultati ottenuti dalla survey APM sono stati confermati recentemente anche dalla survey SDSS (Sloan Digital Sky Survey 1 )comemostrato in figura 9. La wp q ottenuta con la SDSS ha considerato tutte le galassie con 21 r 22 e redshift medio z 0.43, ed è in ottimo accordo con i risultati della survey APM. Da notare che questo confronto tiene conto del fatto che lo spazio non è euclideo. Le figure appena viste mostrano come la distribuzione delle galassie in cielo sia regolare: esistono strutture su tutte le scale come indicato dalla wp q non nulla, ma la presenza di queste strutture varia in modo regolare dalle scale degli ammassi fino ai superammassi come wp q p q per À 1 (2.25)

13 Figura 8: (a) Variazione osservata della funzione di correlazione a due punti con la distanza. (b) Le funzioni di correlazione in (a) sono state riscalate utilizzando la formula Figura 9: (a) Funzione di correlazione a due punti ottenuta con la survey SDSS. (b) Confronto tra le funzioni di correlazioni a due punti ottenute con le survey SDSS e APM, dopo che sono state entrambe riscalate per tener conto delle diverse magnitudini limite a cui sono state ottenute. 18

14 Su scale superiori a 1, wp q va rapidamente a 0, indicando che la distribuzione delle galassie tende ad essere uniforme in continuità con quanto si osserva nella CMB su scale superiori a 7. Ricordiamo che tutte queste informazioni sono mediate radialmente. Da un punto di vista fisico ha più senso considerare la funzione di correlazione spaziale dn NprqdV N 0 r1 ` prqs dv (2.26) con N 0 densità media (di volume). Per ricavare prq dalle osservazioni occorre conoscere la distribuzione di galassie nello spazio ed è possibile trovare una relazione analitica esatta che lega prq e wp q. Noi ci limiteremo a trovare una relazione analitica basata su alcune assunzioni semplificative che però è su ciente ai nostri scopi. Consideriamo un ammasso di galassie come rappresentato in figura 10 e tale che la sua densità di volume sia nprq n 0 r1 ` prqs (2.27) Allora la densità superficiale proiettata sul piano del cielo a distanza a dal centro è con Npaq ª `8 8 nprqds (2.28) s? r 2 a 2 ds 2r dr? r2 a 2 (2.29) pertanto, e ettuando il cambiamento di variabili da s a a si ottiene Npaq ª `8 8 nprqds 2 ª amax a nprqr? dr (2.30) r2 a2 dove, al posto dell integrale per s Ñ 8si è passato ad integrare tra a (distanza della direzione s dal centro dell ammasso) e a max, raggio esterno dell ammasso. Sostituendo a nprq il suo valore si ottiene Npaq 2 2 ª amax a ª amax a n 0 r1 ` prqsr pr 2 a 2 q dr 1{2 n 0 r dr ` 2 pr 2 a 2 q1{2 con il primo addendo costante. Se si assume ˆ r prq 0 r 0 19 ª amax a n 0 prqr dr (2.31) pr 2 a 2 q1{2 (2.32)

15 a r a s Vista laterale a Piano del Cielo Figura 10: Geometria per trovare la relazione tra la funzione di correlazione angolare e la funzione di correlazione spaziale vista lateralmente (alto) e di fronte (in basso). 20

16 e si pone x r{a, l equazione diventa del tipo Npaq cost 1 ` cost 2 a `1 (2.33) Questa espressione deve essere dello stesso tipo di n g r1 ` wp qs (2.34) con a{d (D, distanza dell ammasso). L unica possibilità è che wp q `1 (2.35) ovvero la pendenza della wp q è u g u a l e a q u e l l a d e l l a prq amenodi1. Quindi se le osservazioni mostrano che questo comporta che wp q p q (2.36) ˆ r prq r 0 con (2.37) Questa relazione è valida su scale fisiche 100h 1 kpc 10h 1 Mpc con r 0 5h 1 Mpc. h è la costante di Hubble in unità di 100 km s 1 Mpc 1 che, come vedremo più avanti, vale h» 0.7. Su scale 10h 1 Mpc, prq decresce più rapidamente di una legge di potenza e l ampiezza di clustering diminuisce rapidamente finché l universo diventa omogeneo e isotropo su grandi scale come la CMB. Si noti come su scale " 5h 1 Mpc si abbia { 1ovveroil contrasto di densità rispetto all universo omogeneo è inferiore a 1, e su scale ancora più grandi {! 1ovverosuquellescaleleperturbazionididensità all epoca attuale sono ancora in regime lineare. Il metodo descritto fino ad ora non è in grado di descrivere i muri e i vuoti visti nella distribuzione delle galassie, e le strutture filamentarie in genere. La natura di queste strutture è stata definita con le cosiddette redshift surveys. La figura 11 mostra i risultati della prima survey statisticamente completa di oltre 14,000 galassie brillanti ottenuta al dell Harvard- Smithsonian Center for Astrophysics (CfA). Le galassie formano un campione completo tra 8.5 e44.5 con velocità di recessione 15, 000 km s 1 corrispondente a D 150h 1 Mpc. La distanza delle galassie è ottenuta direttamente dalla misura del redshift tramite la legge di Hubble (vedi più avanti). La figura mostra una rappresentazione in coordinate polari con il raggio dato dalla distanza (redshift) delle galassie e la direzione individuata dall ascensione retta. Si notano varie strisciate ( dita ) che corrispondono 21

17 Figura 11: Redshift survey dell Harvard-Smithsonian Center for Astrophysics (CfA). Quest mappa contiene oltre 14,000 galassie che formano un campione completo tra 8.5 e 44.5 con velocità di recessione 15, 000 km s 1. La nostra galassia è al centro della mappa e il cerchi esterno ha raggio pari a 150h 1 Mpc. Le galassie sono rappresentate in coordinate polari con r che rappresenta la distanza e l angolo che rappresenta l ascension retta. 22

18 Figura 12: Distribuzione delle galassie su grande scala come ottenuta con la survey 2dF dell Anglo-Australian Telescope. In entrambi i diagrammi la distribuzione si estende fino a z «0.25 e mostra la struttura cellulare della distribuzione delle galassie. 23

19 ad ammassi di galassie: in un ammasso tutte le galassie si trovano approssimativamente alla stessa distanza da noi (ovvero allo stesso redshift medio) equindisidovrebberodisporreinunpuntobenprecisodellamappa. Questo punto viene però allungato dai moti peculiari delle galassie all interno dell ammasso. Altre survey successive hanno esteso questi studi sulla struttura a grande scala, come si vede ad esempio in figura 12 dove si mostrano i risultati della survey 2dF (2 degree field) eseguita all Anglo-Australian Telescope. I vuoti osservati nella distribuzione di galassie della 2dF sono su scale simili a quelli rivelati dalla survey del CfA. E ben evidente la struttura cellulare che rimane per tutta l estensione della survey. Le scale dei vuoti più grandi sono pari a volte le scale degli ammassi ovvero misurano fino a 50h 1 Mpc. Queste sono le strutture più grandi note nell universo e la loro esistenza deve essere spiegata anche in relazione alle disomogeneità osservate nella CMB. Un risultato importante dell analisi della distribuzione delle galassie su grande scale è la struttura tipo spugna, con il tessuto spugnoso che rappresenta la distribuzione delle galassie e i buchi che rappresentano i vuoti. I vuoti ed i filamenti di galassie sono interconnessi tra loro in tutto l universo locale; questo è possibile solo in una struttura 3D tipo quella di una spugna (non è ovviamente possibile in una struttura 2D come quella che si può rappresentare su un foglio). Il termine superammasso è utilizzato per descrivere strutture che si trovano su scale più grandi di quelle degli ammassi; si può trattare di associazioni di vari ammassi oppure di distribuzioni estese di galassie. Alcuni autori chiamano superammassi i filamenti visti nelle survey. Da un punto di vista fisico la distinzione tra ammasso e superammasso è data dal fatto che la struttura sia o meno gravitazionalmente legata. Infatti i superammassi sono così grandi che, data l età finita dell universo, non hanno ancora fatto in tempo a raggiungere l equilibrio dinamico. Negli ammassi ricchi di galassie, che hanno avuto il tempo di rilassarsi dinamicamente ad una situazione di equilibrio, una galassia può aver e ettuato appena una decina di attraversamenti (crossing); pertanto nelle strutture più grandi non c è quasi stato il tempo perché diventassero legate gravitazionalmente. 2.3 La legge di Hubble e l espansione dell Universo Hubble scoprì la relazione tra la velocità di recessione delle galassie e la loro distanza nel Nel diagramma mostrato in figura 13 si riporta la relazione tra il redshift e la magnitudine relativa delle galassie più brillanti 24

20 degli ammassi (per ogni ammasso si considera la galassia più brillante ovvero la Brightest Cluster Galaxy, BCG). 1. Amodernversionofthevelocity distancerelationforgalaxiesforthebr Figura 13: Versione moderna della relazione velocità-distanza per le galassie più brillanti degli ammassi (BCG). Questa relazione indica che la velocità di recessione delle galassie è proporzionale alla loro distanza. Si trova che le BCG hanno tutte più o meno la stessa luminosità intrinseca per cui il loro flusso osservato è S da cui la loro magnitudine relativa è e quindi, sostituendo S, si arriva alla relazione Il redshift è definito come L 4 r 2 (2.38) m 2.5logS ` cost. (2.39) m 5logr ` cost. (2.40) z oss emiss emiss (2.41) 25

21 eperz! 1questovieneinterpretatocomeunavelocitàdirecessioneovvero v rec c z oss emiss emiss (2.42) in base all interpretazione di z come e etto Doppler. Il best fit (riga continua) rappresentato in figura indica una relazione del tipo che, confrontata con la 2.40, rivela che Questa viene solitamente scritta come m 5logz ` cost. (2.43) v rec 9 r (2.44) v rec H 0 r (legge di Hubble) (2.45) con H 0 costante di Hubble. Si ponga attenzione al fatto che, come vedremo in seguito, l interpretazione di z come velocità di recessione è fuorviante. Le galassie non stanno allontanandosi da noi, è l Universo che si sta espandendo! Quindi non si tratta di vere velocità altrimenti arriveremmo ad una contraddizione con la relatività speciale per z 1, dove si avrebbe v c. Combinando l isotropia su grande scala e l omogeneità dell universo con la legge di Hubble è possibile mostrare che, attualmente, l universo si sta espandendo in modo uniforme. Consideriamo un sistema di punti che si espande uniformemente, come schematizzato in figura 14. La definizione di espansione uniforme è quella per cui le distanze tra due punti qualsiasi dell universo aumentano dello stesso fattore in un dato intervallo di tempo ovvero, considerate le galassie 1, 2,..., n con distanze r 1, r 2,...,r n da un qualsiasi osservatore O dell universo, risulta r 1 pt 1 q r 1 pt 2 q r 2pt 1 q r 2 pt 2 q r npt 1 q costante (2.46) r n pt 2 q per t 1 e t 2, due istanti qualsiasi. La velocità di recessione della galassia 1 dall osservatore O è pertanto v 1 r 1pt 2 q r 1 pt 1 q r 1pt 1 q r1 pt 2 q t 2 t 1 t 2 t 1 r 1 pt 1 q 1 r 1pt 1 q p 1q H 0 r 1 pt 1 q con H 0 1 (2.47) t 2 t 1 t 2 t 1 Per la galassia n-esima risulta invece v n r npt 1 q t 2 t 1 p 1q H 0 r n pt 1 q (2.48) 26

22 Figura 14: Espansione dell universo rappresentata da 5 galassie osservate a due tempi diversi t 1 (a) e t 2 (b). 27

23 Quindi una distribuzione di galassie in espansione uniforme fornisce automaticamente una relazione velocità-distanza del tipo v 9 r. Quest analisi è ben più profonda della semplice spiegazione di v 9 r osservata localmente e si applica a tutte le galassie poste a qualsiasi distanza in un universo in espansione omogenea, quindi deve essere vera anche quando v c. Questo fatto però non è a atto in contraddizione con la relatività speciale; i punti (le galassie) partecipano semplicemente all espansione uniforme dello spazio e non c è connessione causale tra loro (cosa che darebbe la violazione della relatività speciale). In sostanza la velocità di recessione non è una velocità con cui si può trasmettere un segnale. In conclusione, il punto di partenza corretto per la costruzione di modelli per la dinamica a grande scala dell universo è che lo stesso debba essere omogeneo ed isotropo (su grande scala) ed in espansione uniforme. Questa assunzione, in unione con la teoria della Relatività Generale, ci fornirà un insieme di semplici modelli che formeranno il framework entro il quale studiare il problema dell origine e della formazione delle strutture cosmologiche che osserviamo nell universo locale. 28