Di cosa parleremo. Superconduttività. Applicazioni della superconduttività. Visita ai Laboratori di Trattamenti di Superficie
|
|
- Gloria Monaco
- 5 anni fa
- Visualizzazioni
Transcript
1
2 Di cosa parleremo Superconduttività Ripasso sulla conduzione nei metalli Scoperta della superconduttività Caratteristiche dei superconduttori Applicazioni della superconduttività Visita ai Laboratori di Trattamenti di Superficie
3 La conduzione nei Metalli
4 Elettroni in un campo elettrico E
5 Legge di Ohm (per i conduttori metallici) VV = RRRR RR = l AA ρρ ρρ? pp = eeeeττ mmvv dd = eeeeττ jj = nn ee eevv dd = nnee2 ττ mm EE σσ = 11 ρρ Modello di Drude
6 Resistenza Elettrica e Resistività La resistenza è dovuta all urto tra elettroni e reticolo Somma di due contributi: Vibrazione del reticolo (fononi) Difetti e distorsioni del reticolo
7 Vibrazioni fononiche
8 Difetti puntuali vacanze atomi interstiziali atomi sostituzionali atomi interstiziali
9 Dislocazioni
10 Dipendenza dalla temperatura R resistenza fononica ρρ = ρρ 2222 (11 + αα TT) resistenza residua T
11 La scoperta della superconduttività
12 Liquefazione idrogeno (1898) Liquefazione 20,28 K (-252,87 C) Solidificazione 14 K (-259 C) James Dewar L elio rimane gassoso a queste T
13 Università di Leiden (Olanda) Door meten tot weten (attraverso la misura verso la conoscenza)
14 Liquefazione elio (1908) 4,2 K 1 K It was a wonderful sight when the liquid, which looked almost unreal, was seen for the first time Its surface stood sharply against the vessel like the edge of a knife Kamerlingh Onnes
15 I protagonisti Kamerlingh Onnes, il professore Gilles Holst, lo studente
16 Le teorie dell epoca R Dewar Matthiessen Kelvin T
17 Mercurio
18 Scoperta della Superconduttività (1911)
19 Oro VS Mercurio
20 Andamento della resistenza R superconduttori normalconduttori Tc (Temperatura Critica) T
21 Correnti persistenti B i
22 Tc Superconduttori
23 Tc Superconduttori
24 Tc Superconduttori Elemento Tc [K] Elemento Tc [K] Hg (mercurio) 4.15 Zr (zirconio) 0.55 In (indio) 3.40 Ti (titanio) 0.39 La (lantanio) 6.00 Zn (zinco) 0.88 Nb (niobio) 9.50 Al (alluminio) 1.14 Pb (piombo) 7.19 Mo (molibdeno) 0.92 Re (renio) 1.40 Hf (afnio) 1.12 Sn (stagno) 3.72 Ru (rutenio) 0.51 Ta (tantalio) 4.48 Cd (cadmio) 0.56 Tc (tecnezio) 7.77 Ga (gallio) 1.09 Th (torio) 1.37 W (tungsteno) 0.01 Tl (tallio) 2.39 Ir (iridio) 0.14 V (vanadio) 5.38 Os (osmio) 0.66
25 Parametri Critici
26 Effetto Meissener
27 Diamagnete perfetto
28 Diamagnete perfetto
29 Diamagnete perfetto
30 Effetto Meissner
31 Modello a due fluidi
32 Modello a due fluidi (Gorter and Casimir, 1934) J = J n + J S 1 n S /n n n /n T C T Il numero di elettroni SC dipende da T
33 Equazioni di London Fritz e Heinz London, 1935 Teoria fenomenologica Adattamento delle equazioni di Maxwell ai Superconduttori La corrente dipende da B e non da E
34 Equazioni di London Fritz e Heinz London, 1935 Conduttore perfetto Effetto Meissner JJ = nn SSee 2 E JJ = nn SSee 2 tt mm mm B B(x)= BB 0 exp( xx λλ LL ) λλ LL = mm μμ 0 nn SS ee 2 λλ LL (0) = 36 nnnn pppppp NNNN
35 Quantizzazione del flusso Deaver e Fairbank, 1961 Già intuito da London quasi trent anni prima Deaver und Fairbank
36 3 caratteristiche Superconduttori 1. Resistenza nulla 2. Diamagnetismo completo 3. Quantizzazione del flusso
37 Lunghezza di coerenza ξ Pippard, 1950 La risposta in un punto dipende non solo dalle condizioni in quel punto, ma dalle condizioni in un intorno al punto pari alla lunghezza di coerenza Modifica le equazioni di London da locali a non locali Introduce la lunghezza di coerenza anticipando l esistenza delle coppie di Cooper Esistenza di due tipologie di superconduttori: SC di Pippard e di London λ λ ξ o ξ o Pippard London
38 Teoria BCS Bardeen Cooper Schrieffer, 1961 Teoria microscopica della superconduttività Esistenza di coppie elettrone-elettrone (coppie di Cooper) La repulsione coulombiana è mediata da un interazione elettrone-fonone L introduzione delle coppie di Cooper semplifica il problema a multicorpi
39 E Coppie di Cooper
40 Teoria BCS Bardeen Cooper Schrieffer, 1961 Esistenza di un Energy Gap Spiega l effetto isotopico (T c mercurio dipende dalla massa isotopica) La funzione d onda deve avere una fase univoca e pertanto la funzione d onda BCS è noto come stato coerente
41 Energy Gap Confermato dall esperimento di Tinckham e Gloveer del 1956 con assorbimento di radiazione IR solo al di sopra di una certo valore soglia Dipendenza con la temperatura 0 = 1,764KK BB TT cc TT TT cc 3,07KK BB TT cc 1 TT TT cc
42 Fermioni e Bosoni
43 Superconduttori II tipo Landau, Ginzburg e Abrikosov (1951) Interfaccia NC - SC Superconduttori di London
44 Giunzione Josephson Predizione: nei superconduttori la fase della funzione d onda è costante. Due superconduttori avranno fasi diverse Effetto Josephson DC: si genera una corrente proporzionale alla differenza di fase Effetto Josephson AC: oscillazioni a frequenza pari a d.d.p.
45 Lo stato dell arte negli anni 80 Nb 3 Sn scoperto nel 1973 ha T c pari a 23,2 K Primi elettromagneti a superare 1 tesla (9 T) Bernd Matthias
46 Superconduttori ad alta Tc BCS prevede Tc non superiori a 20 K Alcuni composti organici diventano SC ad alte pressioni Bernondz e Muller ai Lab IBM di Zurigo lavorano sulle perovskite e ottengono Tc di 30 K nel 1986 Pubblicano il lavoro su Zeitschrift fur Physik
47 Superconduttori ad alta Tc Paul Chu riproduce e migliora i risultati Sostituisce il Bario con Stronzio arrivando a 38 K Nel 1987 scopre l YBCO con Tc pari a 93 K (Tc raggiungibile in azoto liquido)
48 Scoperta dei SC
49 Superconduttori a T ambiente Andrea Cavalleri, Max Plank I., Amburgo (2014) YBCO irraggiato con impulsi IR allo SLAC E possibile modulare l oscillazione del reticolo Si ottiene uno stato metastabile di qualche picosecondo
50 Cronologia della Superconduttività 1908 Liquefazione dell elio 1911 Scoperta della superconduttività (resistenza nulla) 1933 Effetto Meissner 1935 Teoria fenomenologiaca di H. & F. London 1950 Teoria di Ginzburg Landau tipologie di superconducttori (Abrikosov) 1957 Teoria microscopica (Bardeen Cooper Schrieffer) 1960 Quantizzazione del flusso magnetico 1962 Effetto Josephson 1986 Superconduttori ad alta T (Bednorz Müller)
51 Nobel per la superconduttività 1913 Onnes 1972 Bardeen, Cooper, Schrieffer 1973 Josephson, Esaki, Giaever 1987 Bednorz and Muller 2003 Abrikosov, Ginzburg, Leggett 2016 Thouless, Haldane, Kosterlitz
52 Applicazioni
53 Cavo NbTi Cu = 400 A cm -2 NbTi = 10 7 A cm -2 8 cm 11 cm
54 Risonanza Magnetica Nucleare
55 SQUID - Magnetoencefalografia
56 Magnetoencefalografia
57 Maglev
58 Maglev
59 Fusione nucleare
60 Reazione di Fusione Nucleare
61 Impianto per la fusione nucleare
62 Confinamento Magnetico
63 Tokamak
64 Impianti elettrici superconduttivi
65 Motori Superconduttivi
66 Acceleratori di Particelle
67 Acceleratori di particelle target sorgente cavità acceleratrici rivelatori
68 Cavità acceleratrici
69 Cavità Risonante CARATTERISTICHE Campo accelerante (MV/m) Fattore di merito Q
70 Fattore di merito (Q) e R s Q = 2ππff 0 UU PP dd Q = GG RR ss PP dd = 1 2 RR ss ss HH 2 dddd
71 Perché Cavità Superconduttive? 1) Aumento del campo accelerante R s Cu 10-3 Ω Q 10 4 R s Nb 10-9 Ω Q 10 9 NormalConduttore Superconduttore Potenza AC per E acc = 1 MV/m 112 kw/m 0,54 kw/m Potenza AC per E acc = 5 MV/m 2800 kw/m 13,5 kw/m Efficienza Criogenica 0, kw/m (cavità superconduttive a 5 MV/m) Efficienza Klystrom 0, kw/m (cavità normalconduttive a 5 MV/m) E acc Cu < 1 MV/m E acc Nb = 55 MV/m (limitato da H SH )
72 Perché Cavità Superconduttive? 2) Riduzione della lunghezza del Linac Riduce la degradazione del fascio dovuta all accelerazione
73 Resistenza Superficiale Superconduttore RRRR = AA 1 TT ff2 exp TT KKKK + RR 0 PARAMETRI IMPORTANTI: Tc Superconduttore (Attenzione ad H SH!) Temperatura Bagno Elio Purezza Superconduttore Trattamenti Superficiali
74 Resistenza Superficiale Superconduttore RRRR = AA 1 TT ff2 exp TT KKTT + RR 0 PARAMETRI IMPORTANTI: Tc Superconduttore (Attenzione ad H SH!) Temperatura Bagno Elio Purezza Superconduttore Trattamenti Superficiali
75 CERN Ginevra
76
77 Tunnel LHC
78 Large Hadron Collider
79 Large Hadron Collider
80 LNL - INFN
81 LNL - INFN
82 LNL - INFN
83 Consiglio di lettura
84 Grazie per l attenzione!
La superconduttività. Sergio Caprara
La superconduttività Sergio Caprara Prologo tra atomi e molecole La materia è fatta di atomi Gli atomi sono costituiti da un nucleo, contenente protoni (+) e neutroni, e da una nube di elettroni (-) Le
DettagliIl Fenomeno della Superconduttività Aurelio Agliolo Gallitto
Il Fenomeno della Superconduttività Aurelio Agliolo Gallitto Dipartimento di Scienze Fisiche e Astronomiche, Università di Palermo Sommario 1.1 Cenni storici 1.2 Superconduttori Convenzionali - Superconduttori
DettagliStoria Il fenomeno della superconduttività fu scoperto nel mercurio nel 1911 dal fisico olandese Heike Kamerlingh Onnes,[1] che anche per questo motiv
Superconduttività La superconduttività o superconduzione, è un fenomeno fisico non descrivibile con la fisica classica, scoperto per la prima volta nel 1911 da Heike Kamerlingh Onnes,[1] il quale notò
DettagliSuperconduttori. Che cosa sono? Perché ci interessano? 100 + anni di sorprese e misteri. Prof. Giacomo Ghiringhelli Dr.
Superconduttori Che cosa sono? Perché ci interessano? 100 + anni di sorprese e misteri Prof. Giacomo Ghiringhelli Dr. Claudio Mazzoli Dipartimento di Fisica giovedì 28 febbraio 2012 Aula De Donato, Politecnico
DettagliCONDUTTORI E SUPERCONDUTTORI
CONDUTTORI E SUPERCONDUTTORI Vera Montalbano Dipartimento di Fisica Università di Siena Riserva Naturale del Pigelleto 5-8 settembre 2011 Mille e una energia: dal sole a Fukushima CARICHE ELETTRICHE E
DettagliTotal P Total S Ammonio NH 4
2- - - LIMS Code Conductivity Calcio Magnesio Mg Sodio Na Potassio K Ione cloruro Cl- Solfati SO 4 Nitrati NO 3 Cation Total Anion Total Bromo Br Nitriti NO 2 µs cm -1 mg l -1 mg l -1 mg l -1 mg l -1 mg
DettagliGas ultrafreddi di atomi fermonici e la bosonizzazione dei fermioni
Gas ultrafreddi di atomi fermonici e la bosonizzazione dei fermioni Luca Salasnich Dipartimento di Fisica e Astronomia Galileo Galilei, Università di Padova Congresso Nazionale SIF Tavola rotonda Enrico
DettagliSuperconduttività I. Nicola Semprini Cesari
Superconduttività I Nicola Semprini Cesari La scoperta della superconduttività Proprietà della superconduttività Superconduttività del I e II tipo Cavi superconduttori La fisica delle basse temperature
DettagliBase Vostok (Antartide)
Base Vostok (Antartide) T 91,8 C 181.4 K T 2.7 K 270 C Nebulosa Boomerang T 1 K 272 C Temperatura di ebollizione di gas liquefatti (a 1 atm) Metano : Ossigeno : Argon : Azoto : Neon : Idrogeno : Elio
DettagliSeminari di Fisica Interdisciplinare Comprendere la Complessità. Università degli studi di Palermo Dipartimento di Fisica e Tecnologie Relative
Seminari di Fisica Interdisciplinare Comprendere la Complessità Università degli studi di Palermo Dipartimento di Fisica e Tecnologie Relative : un introduzione Giunzione e Effetto Superconduttività 1
DettagliIl potenziale elettrico. Lezioni d'autore
Il potenziale elettrico Lezioni d'autore Introduzione: i superconduttori VIDEO Introduzione: Gli elettroni nei superconduttori VIDEO Potenziale ed energia potenziale (I) In meccanica data una forza è possibile
DettagliImportanza della superconduttività e della criogenia per l acceleratore di particelle LHC del CERN di Ginevra. Pier Paolo Granieri
Importanza della superconduttività e della criogenia per l acceleratore di particelle LHC del CERN di Ginevra Pier Paolo Granieri Karlsruhe Institute of Technlology (KIT) pier.granieri@kit.edu Centre Européen
DettagliConduttori Semiconduttori Isolanti cm 3. Diamante = = 0.14
30 48 IIB Zn IIIA IVA VA VIA 5 6 7 8 B C N O Boro Carbonio Azoto Ossigeno 13 14 15 16 Alluminio Silicio Fosforo Zolfo 31 32 33 34 Zinco Gallio Germanio Arsenico Selenio Cd Al Si P S Ga Ge As Se 49 50 51
DettagliCOSTRUZIONE DI UN SUPERCONDUTTORE ED EFFETTO MEISSNER
In collaborazione con Piano nazionale Lauree Scientifiche Dipartimento di Fisica dell Università di Roma Tor Vergata COSTRUZIONE DI UN SUPERCONDUTTORE ED EFFETTO MEISSNER Storia Il fenomeno della superconduttività
DettagliMateriali Superconduttori
Progetto Lauree Scientifiche Scienza dei Materiali - Attività Laboratori Regionali Materiali Superconduttori Unità coinvolte Cagliari Breve descrizione degli scopi degli esperimenti Nel 1986 una nuova
DettagliEsercizio 1. Nell istante in cui il centro della spira si trova a distanza ll = 1111 cccc dal filo, si calcoli
ESERCIZI Elisabetta Bissaldi (Politecnico di Bari) 2 Esercizio 1 Una spira rettangolare di lati aa = 1111 cccc e bb = 66 cccc e di resistenza RR = 1111 ΩΩ si muove con velocità costante vv = 22 mm/ss nel
DettagliMISURE ESTENSIMETRICHE ALLE TEMPERATURE CRIOGENICHE INFERIORI A Tλ
Convegno Nazionale LA MISURA GRANDEZZE FISICHE Faenza 8-9 Maggio 1997 MISURE ESTENSIMETRICHE ALLE TEMPERATURE CRIOGENICHE INFERIORI A Tλ C. Ferrero, C. Marinari Introduzione La realizzazione di grandi
DettagliElettronica I Introduzione ai semiconduttori
Elettronica I Introduzione ai semiconduttori Valentino Liberali Dipartimento di Tecnologie dell Informazione Università di Milano, 26013 Crema e-mail: liberali@dti.unimi.it http://www.dti.unimi.it/ liberali
DettagliLaboratori Nazionali di Frascati
Laboratori Nazionali di Frascati Istituto Nazionale di Fisica Nucleare Ente pubblico che promuove, coordina ed effettua la ricerca scientifica nel campo della fisica subnucleare, nucleare ed astroparticellare
DettagliUniversità degli Studi di Padova FACOLTÀ DI INGEGNERIA E FACOLTÀ DI SCIENZE MM.FF.NN.
Università degli Studi di Padova FACOLTÀ DI INGEGNERIA E FACOLTÀ DI SCIENZE MM.FF.NN. CORSO DI LAUREA SPECIALISTICA IN SCIENZA ED INGEGNERIA DEI MATERIALI TESI SINTESI DI MATERIALI SUPERCONDUTTORI A15
DettagliPietro Carretta Dipartimento di Fisica
Gli elettroni Superconduttività si respingono e si attraggono: : Magnetismo aspetti fondamentali e Superconduttività e recenti nella sviluppi materia Pietro Carretta Dipartimento di Fisica http://nmrphysics.unipv.it
DettagliIl semiconduttore è irradiato con fotoni a λ=620 nm, che vengono assorbiti in un processo a due particelle (elettroni e fotoni).
Fotogenerazione -1 Si consideri un semiconduttore con banda di valenza (BV) e banda di conduzione (BC) date da E v =-A k 2 E c =E g +B k 2 Con A =10-19 ev m 2, B=5, Eg=1 ev. Il semiconduttore è irradiato
DettagliFenomeni Quantistici Macroscopici
Fenomeni Quantistici Macroscopici Luca Salasnich Dipartimento di Fisica e Astronomia Galileo Galilei, Università di Padova luca.salasnich@unipd.it Master in Comunicazione delle Scienze Padova, 1 Luglio
DettagliCorso H: Elementi di elettromagnetismo applicato a cavità acceleranti a RF
Corso H: Elementi di elettromagnetismo applicato a cavità acceleranti a RF Stagisti: Baraldo Marco Vighesso Mattia Tutor: Canella Stefania Chiurlotto Francesca 1 Indice Cenni sugli acceleratori Circuito
DettagliAtomi, molecole e ioni
Atomi, molecole e ioni anione + - catione Teoria atomica di Dalton 1. Un elemento è composto da particelle minuscole chiamate atomi. 2. In una normale reazione chimica, nessun atomo di nessun elemento
DettagliBagatti, Corradi, Desco, Ropa. Chimica. seconda edizione
Bagatti, Corradi, Desco, Ropa Chimica seconda edizione Bagatti, Corradi, Desco, Ropa, Chimica seconda edizione Capitolo 1. La materia e le sostanze SEGUI LA MAPPA degli 1 degli Il punto di partenza di
DettagliSuperconduttori vecchi e nuovi: la storia centenaria di un fenomeno ancora giovane
Superconduttori vecchi e nuovi: la storia centenaria di un fenomeno ancora giovane Marco Grilli Dipartimento di Fisica Bibliografia J. Matricon, G. Waysand, La guerre du froid, Ed. Seuil Superconduttività
DettagliElettronica II Legame covalente e bande di energia nei solidi p. 2
Elettronica II Legame covalente e bande di energia nei solidi Valentino Liberali Dipartimento di Tecnologie dell Informaione Università di Milano, 26013 Crema e-mail: liberali@dti.unimi.it http://www.dti.unimi.it/
DettagliLe leggi dei gas. I Parametri. Temperatura. Le leggi dei gas
Le leggi dei gas I gas sono governati da leggi che ne definiscono lo stato di volume, pressione, temperatura e numero di moli. in particolare, il rapporto tra il prodotto di pressione e volume con il prodotto
DettagliCentenario della scoperta Aurelio Agliolo Gallitto
Centenario della scoperta 1911-2011 Aurelio Agliolo Gallitto Dipartimento di Fisica e Chimica Università di Palermo 21 novembre 2013 Sommario Cenni storici Proprietà fenomenologiche dei superconduttori
DettagliLe origini della fisica moderna: relatività e meccanica quantistica
Le origini della fisica moderna: relatività e meccanica quantistica Luca Salasnich Dipartimento di Fisica e Astronomia Galileo Galilei, Università di Padova Padova, 4 Agosto 2016 Sommario Qualche idea
DettagliCorso Superconduttivita Applicata
Corso Superconduttivita Applicata Gabriele Chiodini Istituto Nazionale di Fisica Nucleare Sezione di Lecce Progetto di ricerca e formazione Rif. PON01_03054 R.A.I.S.E. Reasearch, Application, Innovation,
DettagliSommario della lezione 4. Proprietà periodiche. Massa atomica e massa molecolare. Concetto di mole. Prime esercitazioni
Sommario della lezione 4 Proprietà periodiche Massa atomica e massa molecolare Concetto di mole Prime esercitazioni Proprietà periodiche Il raggio atomico è definito come la metà della distanza minima
DettagliGiovanni Salesi. Superconduttori a due fasi
Giovanni Salesi Superconduttori a due fasi 1 Alcune applicazioni della Rottura Spontanea di Simmetria (RSS) superconduttori (Teoria di Ginzburg-Landau) ferromagnetismo (Curie-point) condensati di Bose-Einstein
DettagliCampioni primari e secondari di temperatura Scala ITS-90
Campioni primari e secondari di temperatura Scala ITS-90 Unità di misura della temperatura Definizione del kelvin ( K ): Il kelvin è definito come 1/273,16 della temperatura termodinamica del punto triplo
DettagliIntroduzione agli acceleratori Parte III: Emissione di sincrotrone
Introduzione agli acceleratori Parte III: Emissione di sincrotrone Gabriele Chiodini Istituto Nazionale di Fisica Nucleare Sezione di Lecce Corso di Laurea Magistrale in Fisica dell Università del Salento
Dettaglicatastrofe ultravioletta
Fisica moderna Radiazione termica La radiazione termica è l insieme di onde elettromagnetiche che ogni corpo emette per effetto della sua temperatura Un corpo nero è un corpo che assorbe completamente
DettagliTeoria Atomica di Dalton
Teoria Atomica di Dalton Il concetto moderno della materia si origina nel 1806 con la teoria atomica di John Dalton: Ogni elementoè composto di atomi. Gli atomi di un dato elemento sono uguali. Gli atomi
DettagliProprietà dei semiconduttori (1)
Giunzione p-n Proprietà dei semiconduttori (1) I II II IV V VI VII VIII 1 H He 2 Li Be B C N O F Ne 3 Na Mg l Si P S Cl r 4 K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge s Se Br Kr 5 Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru Rh
DettagliMATERIALI MAGNETICI. Il campo magnetico è prodotto anche da conduttori in cui circola corrente. 15/12/2011 Chimica Applicata 1
MATERIALI MAGNETICI Metalli magnetici: Fe, Co, Ni. Ago magnetico si allinea con il campo magnetico terrestre; calamita esercita un campo magnetico visualizzabile con della limatura di ferro Il campo magnetico
DettagliFlusso e corrente 1. Il caso idraulico. fluido di densità µ. densità di corrente J. dm dv. v n. dm dt ds. dm dt. flusso elementare
l caso idraulico Flusso e corrente fluido di densità µ ds densità di corrente J n v v n J dm v µ d v ds dds v n flusso elementare v n dm ds d Φ J n ds d dm portata attraverso una sezione S Φ S ( J) J nds
DettagliCAPITOLO 8 CAMPI ELETTRICI E MAGNETICI VARIABILI NEL TEMPO
CAPITOLO 8 CAMPI ELETTRICI E MAGNETICI VARIABILI NEL TEMPO Elisabetta Bissaldi (Politecnico di Bari) 2 Campo elettromagnetico Campo ELETTRICO e campo MAGNETICO sono generati entrambi da cariche elettriche
DettagliAbbiamo scoperto il bosone di Higgs. Scienza Estate giugno 2013
Abbiamo scoperto il bosone di Higgs Scienza Estate 10-11 giugno 2013 La materia è fatta di atomi Elettroni, in orbite ben definite N. Bohr, Premio Nobel 1922 Un nucleo, formato da protoni e neutroni Dall
DettagliCorso di fisica applicata con elementi di fisica tecnica A.A. 2016/2017
Corso di fisica applicata con elementi di fisica tecnica A.A. 2016/2017 Programma svolto Lezione 1 Carica elettrica, legge di Coulomb, campo elettrico, potenziale elettrico Breve storia dell elettricità
DettagliDalla Conduzione alla Superconduzione
AIF PIACENZA 2011 Dalla Conduzione alla Superconduzione Sara Barbieri Marco Giliberti Claudio Fazio Le linee fondamentali della proposta Conoscenza della fenomenologia attraverso esperimenti - R = 0 (T
DettagliCLASSE: 4C LICEO SCIENTIFICO STATALE "F.SCO SBORDONE" ANNO: 2017/2018 MATERIA: FISICA DOCENTE: CIOCI VINCENZO
CLASSE: 4C LICEO SCIENTIFICO STATALE "F.SCO SBORDONE" ANNO: 2017/2018 MATERIA: FISICA DOCENTE: CIOCI VINCENZO RICHIAMI E APPROFONDIMENTI SU LAVORO E ENERGIA 1.1 Il lavoro di una forza 1.2 La potenza 1.3
DettagliLaboratorio di Elettronica Dispositivi elettronici e circuiti Proprieta' e fenomenologia dei semiconduttori. Dispositivi a semiconduttore: * diodo a giunzione * transistor bjt * transistor jfet e mosfet
DettagliIl Vuoto Fisico. un invito al laboratorio. Andrea Fontana, INFN Pavia
Il Vuoto Fisico un invito al laboratorio Andrea Fontana, INFN Pavia Il più potente acceleratore di particelle: LHC LHC ha la particolarità di non avere uno solo, ma tre sistemi di vuoto: 1. vuoto per i
Dettagli«TRASMISSIONE DEL CALORE AD ALTA TEMPERATURA»
Stage ai LNL-INFN TEMA F «TRASMISSIONE DEL CALORE AD ALTA TEMPERATURA» A cura di Botter Nicola, De Vidi Luca, Ponchio Mattia, Vecchione Giacomo Tutor Responsabile: Alberto Andrighetto Tutor Collaboratori:
DettagliLaurea magistrale in Fisica
Laurea magistrale in Fisica percorso su Acceleratori e Superconduttività Applicata LM 2017-2018 1 Gli acceleratori di particelle sono nati come strumenti per la ricerca di base in Fisica nucleare e sub-nucleare,
DettagliLa Superconduttività. P. Carelli Dipartimento di Scienze Fisiche e Chimiche Università dell Aquila
La Superconduttività P. Carelli Dipartimento di Scienze Fisiche e Chimiche Università dell Aquila Sommario Kamerlingh Onnes Effetto Meissner Applicazioni di potenza Teoria superconduttività Quantizzazione
DettagliModi di Trasmissione del Calore
Modi di Trasmissione del Calore Trasmissione del Calore - 1 La Trasmissione del calore, fra corpi diversi, o all interno di uno stesso corpo, può avvenire secondo 3 diverse modalità: - Conduzione - Convezione
Dettaglibande di energia in un conduttore La banda di energia più alta è parzialmente vuota! livello di Fermi Overlap di bande di energia in un conduttore
g(e) va a zero sia al bordo inferiore che a quello superiore della banda bande di energia in un conduttore La banda di energia più alta è parzialmente vuota! livello di Fermi Overlap di bande di energia
DettagliAcceleratori di particelle
Dipartimento di Fisica a.a. 2004/2005 Fisica Medica 2 Acceleratori di particelle 21/3/2005 Spettrometro di massa Misura la massa di particelle, atomi e molecole ottenuta mediante annerimento di una lastra
DettagliSezione I Denunzia di detenzione
D.M. 27-07-1966 1 Modalità relative alla denunzia di detenzione e alla tenuta della contabilità delle materie radioattive ai sensi e per gli effetti dell'art. 30 del decreto del Presidente della Repubblica
Dettaglitavola periodica Tale disposizione tabulare degli elementi è nota come Da tale disposizione venne elaborata la legge periodica che affermava che:
Nel 1869 i chimici Dimitri Ivanovich Mendeleev e Julius Lothar Meyer, indipendentemente, trovarono che, ordinando gli elementi in ordine di peso atomico e disponendoli in file orizzontali una sopra l'altra,
DettagliEsame di stato 2014_2 2 M.Vincoli
Esame di stato 0_ M.Vincoli . Per semplificare i calcoli, evitando altresì di introdurre immediatamente grandezze numeriche, è utile adottare una notazione semplificatrice, per cui poniamo:, 0 0,,0 0,60
DettagliFisica delle Particelle: esperimenti. Fabio Bossi (LNF INFN)
Fisica delle Particelle: esperimenti Fabio Bossi (LNF INFN) fabio.bossi@lnf.infn.it Il processo scientifico di conoscenza Esperimento Osservazione quantitativa di fenomeni riguardanti alcune particelle
DettagliSUPERCONDUTTIVITÀ. A cura di: Andrea Sosso I.N.RI.M. (IEN)
SUPERCONDUTTIVITÀ A cura di: Andrea Sosso I.N.RI.M. (IEN) Il fenomeno della superconduttività è stato osservato per la prima volta nel 1911 dal fisico olandese Heike Kamerlingh Onnes dell'università de
DettagliSTAGE LNL INFN 2016 TEMA L - TECONOLOGIE PER LA TENUTA DEL VUOTO
STAGE LNL INFN 2016 TEMA L - TECONOLOGIE PER LA TENUTA DEL VUOTO Alberto Fattori; Marco Benetton; Michele Lorenzi; Silvia Visentin Tutors: Alberto Andrighetto; Enrico Boratto; Gianluca Vivian; Michele
DettagliIL POTENZIALE ELETTRICO
IL POTENZIALE ELETTRICO Alessandro Giuseppe Antonio Anastasio Volta (Como, 18 febbraio 1745 Como, 5 marzo 1827) TRATTO DA: I PROBLEMI DELLA FISICA- Cutnell, Johnson, Young, Standler Zanichelli editore
DettagliElettronica I Introduzione ai semiconduttori. Programma Parte 6
Elettronica I Introduzione ai semiconduttori Valentino Liberali Dipartimento di Tecnologie dell Informazione Università di Milano, 26013 Crema e-mail: valentino.liberali@unimi.it http://www.dti.unimi.it/
DettagliUniversità degli studi La Sapienza di Roma
Università degli studi La Sapienza di Roma Facoltà di scienze Matematiche, Fisiche e Naturali Corso di laurea specialistica in Astronomia e Astrofisica Anno 2008/2009 Tecniche di caratterizzazione per
DettagliUNIVERSITÀ DEGLI STUDI
UNIVERSITÀ DEGLI STUDI DI PALERMO Realizzazione di un suscettometro AC per la caratterizzazione di campioni superconduttivi Tesi di Laurea di: Vito Mazzola Relatore: Dott. A. Agliolo Gallitto Tesine: Prof.ssa
DettagliLa struttura dell atomo
La struttura dell atomo raggi catodici (elettroni) raggi canale (ioni positivi) Modello di Thomson Atomo come una piccola sfera omogenea carica di elettricità positiva, nella quale sono dispersi gli elettroni,
DettagliCOME CALCOLARE I NUMERI DI OSSIDAZIONE
COME CALCOLARE I NUMERI DI OSSIDAZIONE 1. Il numero di ossidazione (N.O.) degli atomi nelle sostanze elementari è zero 2. I seguenti elementi hanno sempre, nei loro composti, il N.O. indicato: Elemento
DettagliGli acceleratori di particelle
Gli acceleratori di particelle seconda parte Corso di valorizzazione delle eccellenze in Matematica e Fisica Liceo Statale Scientifico, Linguistico e Classico Giolitti-Gandino Come facciamo a vedere gli
DettagliXIV Indice ISBN
Indice 1 Struttura della materia.................................... 1 1.1 Stati di aggregazione.................................... 1 1.2 Struttura atomistica.................................... 2 1.2.1
DettagliI VORTICI NELLE TEORIE DI LONDON E DI GINZBURG-LANDAU
Università degli Studi di Milano FACOLTÀ DI SCIENZE E TECNOLOGIE Corso di Laurea in Fisica Tesi di laurea triennale I VORTICI NELLE TEORIE DI LONDON E DI GINZBURG-LANDAU Candidato: Giorgio Guerini Rocco
DettagliSommario della lezione 4. Proprietà periodiche. Massa atomica e massa molecolare. Concetto di mole. Prime esercitazioni
Sommario della lezione 4 Proprietà periodiche Massa atomica e massa molecolare Concetto di mole Prime esercitazioni Configurazione elettronica e Tabella Periodica Negli elementi di transizione, il numero
DettagliISTITUTO NAZIONALE DI FISICA NUCLEARE IL FENOMENO DELLA SUPERCONDUTTIVITÀ
ISTITUTO NAZIONALE DI FISICA NUCLEARE LABORATORI NAZIONALI DI FRASCATI INFN-DIV-14-01/LNF 23 th April 2014 IL FENOMENO DELLA SUPERCONDUTTIVITÀ Daniele Di Gioacchino LNF - INFN, Via E. Fermi 40, I-00044
DettagliTeoria e fenomenologia della Superconduttività.
UNIVERSITÀ DEGLI STUDI DI BARI Dipartimento Interateneo di Fisica M. Merlin Corso di Laurea in Fisica Teoria e fenomenologia della Superconduttività. TESI DI LAUREA TRIENNALE RELATORE Chiar.mo Prof. A.Mirizzi
DettagliDIFETTI PUNTUALI INTRINSECI
DIFETTI PUNTUALI INTRINSECI Calcolo della concentrazione di difetti di equilibrio con la termodinamica statistica: La creazione di un difetto richiede energia ( H f ) ma comporta un grande aumento degli
DettagliRAPPORTO DI PROVA. Tipo Campione PRODOTTI ORTOFRUTTICOLI DI I GAMMA / OLIVE Conferimento N 1. Risultati Prove
Istituto Zooprofilattico Sperimentale del Mezzogiorno - U.O.C. Controllo Merceologico Alimenti O.A. U.O.S. Controllo Chimico Alimenti Vegetali RAPPORTO DI PROVA Rapporto di Prova N 14913 Data Generazione
DettagliINDICE FENOMENI ELETTRICI
INDICE CAPITOLO 1 FENOMENI ELETTRICI Compendio 1 1-1 Introduzione 2 1-2 Forze elettrostatiche 3 1-3 Induzione elettrostatica 6 1-4 La carica elettrica 9 1-5 La Legge di Coulomb 11 1-6 Campo elettrostatico
DettagliPREPARAZIONE E STUDIO DI FILM SUPERCONDUTTORI DI Nb 3 Sn E V 3 Si PER APPLICAZIONE IN CAVITÀ RISONANTI IN RADIOFREQUENZA
UNIVERSITÀ DEGLI STUDI DI PADOVA FACOLTÀ DI SCIENZE MM.FF.NN. CORSO DI LAUREA IN SCIENZA DEI MATERIALI TESI DI LAUREA PREPARAZIONE E STUDIO DI FILM SUPERCONDUTTORI DI Nb 3 Sn E V 3 Si PER APPLICAZIONE
DettagliCORSO DI FISICA TECNICA e SISTEMI ENERGETICI. Proff. P. Silva e G. Valenti - A.A. 2009/2010 Calcolo di un Generatore di Vapore
CORSO DI FISICA TECNICA e SISTEMI ENERGETICI Esercitazione 1 Proff. P. Silva e G. Valenti - A.A. 2009/2010 Calcolo di un Generatore di Vapore Un generatore di vapore è alimentato con gas naturale avente
DettagliRAPPORTO DI PROVA. Tipo Campione PRODOTTI ORTOFRUTTICOLI DI I GAMMA / OLIVE Conferimento N 1. Risultati Prove
Istituto Zooprofilattico Sperimentale del Mezzogiorno - U.O.C. Controllo Merceologico Alimenti O.A. U.O.S. Controllo Chimico Alimenti Vegetali RAPPORTO DI PROVA Rapporto di Prova N 14844 Data Generazione
DettagliCap. 12 - Superconduttività.
Cap. 12 - Superconduttività. Introduzione. La scoperta della Superconduttività risale al 1911. Da allora ha vissuto un lungo periodo in cui è rimasta confinata all interno degli ambienti accademici pur
DettagliTunneling Quantistico Macroscopico con Atomi Ultrafreddi
Tunneling Quantistico Macroscopico con Atomi Ultrafreddi Luca Salasnich INO-CNR, Dipartimento di Fisica Galileo Galilei, Università di Padova Padova, 19 gennaio, 2011 In collaborazione con Francesco Ancilotto
DettagliEsame di Stato 2006 tema n. 2 1 M.Vincoli
Esame di Stato 6 tema n. 1 M.Vincoli 1. L effetto Joule consiste nella dissipazione termica di energia a seguito del passaggio di corrente in un elemento resistivo. Supponiamo di avere un circuito costituito
Dettagli1.11.3 Distribuzione di carica piana ed uniforme... 32
Indice 1 Campo elettrico nel vuoto 1 1.1 Forza elettromagnetica............ 2 1.2 Carica elettrica................ 3 1.3 Fenomeni elettrostatici............ 6 1.4 Legge di Coulomb.............. 9 1.5 Campo
DettagliCAPITOLO 6 CAMPI MAGNETICI
CAPITOLO 6 CAMPI MAGNETICI Elisabetta Bissaldi (Politecnico di Bari) 2 Interazione magnetica Magnetismo: proprietà osservata fin dall antichità in alcuni minerali (es. MAGNETITE) di attirare la limatura
DettagliMain training FISICA. Lorenzo Manganaro. Lezione 12 Corrente elettrica
Main training 2017-2018 FISICA Lorenzo Manganaro Lezione 12 Corrente elettrica Lezione 12 Corrente Elettrico 1. Leggi di Ohm 2. Legge di Joule 3. Leggi di Kirchhoff e circuiti Statistica 30 25 20 15 1.
DettagliRAPPORTO DI PROVA. Tipo Campione CEREALI E LORO DERIVATI / ORZO Conferimento N 1. Risultati Prove
Istituto Zooprofilattico Sperimentale del Mezzogiorno - U.O.C. Controllo Merceologico Alimenti O.A. U.O.S. Controllo Chimico Alimenti Vegetali RAPPORTO DI PROVA Rapporto di Prova N 14788 Data Generazione
DettagliI mestieri del fisico I fisici e le particelle
I mestieri del fisico I fisici e le particelle Un iniziativa dell Alma Mater Studiorum roberto spighi, INFN Bologna, 18/5/2012 1 Indice Passi necessari per diventare un fisico delle particelle Perchè farlo?
DettagliA DIPARTIMENTO DI FARMACIA C.d.L. in Farmacia CORSO DI CHIMICA GENERALE ED INORGANICA Primo parziale 29 Aprile 2015 COGNOME NOME
A DIPARTIMENTO DI FARMACIA C.d.L. in Farmacia CORSO DI CHIMICA GENERALE ED INORGANICA Primo parziale 29 Aprile 2015 COGNOME NOME Segnare con una crocetta la risposta (una sola) che si ritiene esatta. Alle
DettagliTheory Italiano (Italy)
Q3-1 Large Hadron Collider (10 punti) Prima di iniziare questo problema, leggi le istruzioni generali nella busta a parte. In questo problema è discussa la fisica dell acceleratore di particelle del CERN
DettagliRivelatori SUPERconduttivi di raggi GAMMA a conteggio di singolo fotone ad alta efficienza di rivelazione
Rivelatori SUPERconduttivi di raggi GAMMA a conteggio di singolo fotone ad alta efficienza di rivelazione Proponente-coordinatore: Dr. Mikhail Lisitskiy (Istituto di Cibernetica E. Caianiello del C.N.R.)
DettagliSpettro elettromagnetico
Spettro elettromagnetico Sorgenti Finestre Tipo Oggetti rilevabili Raggi γ ev Raggi X Lunghezza d onda E hc = hν = = λ 12. 39 λ( A o ) Visibile Infrarosso icro onde Onde-radio Dimensione degli oggetti
DettagliIstituzioni di Fisica Nucleare e Subnucleare Prof. A. Andreazza. Lezione 10. Fusione nucleare
Istituzioni di Fisica Nucleare e Subnucleare Prof. A. Andreazza Lezione 10 Fusione nucleare Fusione nucleare (Das-Ferbel, cap. 5.3) Abbiamo già accennato alla fusione nucleare che costituisce la sorgente
DettagliCome si dispongono gli elettroni negli atomi
Come si dispongono gli elettroni negli atomi L equazione di Schroedinger per l atomo di idrogeno elettrone ψ= Eψ nucleo ψ ( r, ϑ, ϕ) = R ( r ) Y ( ϑ, ϕ) n,l l,m l numeri quantici n =,,, l = 0,,,, n m l
DettagliPOLITECNICO DI MILANO
POLITECNICO DI MILANO www.polimi.it ELETTRONICA per ingegneria BIOMEDICA prof. Alberto TOSI Sommario Semiconduttori Conduttori: legge di Ohm Semiconduttori: reticolo, elettroni e lacune, deriva e diffusione
DettagliServizio CheckVeloce Qualitycheck. Richiesta di Preventivo Personalizzato
Servizio CheckVeloce Qualitycheck Richiesta di Preventivo Personalizzato. Sei libero di personalizzare il tuo Servizio CheckVeloce, scegliendo: i misurandi da valutare le matrici di tuo interesse. Istruzioni
Dettagli4πε. h m. Eq. di Schrödinger per un atomo di idrogeno:
Eq. di Schrödinger per un atomo di idrogeno: h m e 1 ψ 4πε r 0 ( r) = Eψ ( r) Questa equazione è esattamente risolubile ed il risultato sono degli orbitali di energia definita E n = m e 1 α 1 1 e mc n
DettagliSuperconducting Materials
Superconducting Materials Frascati 10 Dicembre 2018 Andrea Augieri Ricercatore ENEA SUPERCONDUTTIVITA 1911 HEIKE KAMERLING ONNES (Leiden) 1 a liquefare l elio 4.2 K Cosa succede alla resistenza elettrica
DettagliCorso di Chimica Generale CL Biotecnologie
Corso di Chimica Generale CL Biotecnologie STATI DELLA MATERIA Prof. Manuel Sergi MATERIA ALLO STATO GASSOSO MOLECOLE AD ALTA ENERGIA CINETICA GRANDE DISTANZA TRA LE MOLECOLE LEGAMI INTERMOLECOLARI DEBOLI
DettagliEsperto prof. C. Formica
Esperto prof. C. Formica Immagini e testi tratti dai website di: genome.wellcome.ac.uk, dnaftb.org, unipv.it, unimi.it, wikipedia.it, unibs.it, unina.it, uniroma.it, nih.gov, zanichelli.it, sciencemag.org,
DettagliCARICA EFFICACE Z eff = Z - S
RAPPRESENTAZIONE SCHEMATICA ENERGIA RELATIVA ORBITALI E 3s 2s 1s 3p 2p 3d 3s 2s 1s 3p 2p 3d 3s 2s 3p 2p 3d IDROGENO (Z = 1) LITIO (Z = 3) 1s POTASSIO (Z = 19) Per Z = 1 (atomo di idrogeno: monoelettronico)
Dettagli