ELEMENTI CIRCUITALI A PIÙ TERMINALI

CAPIOLO 6 ELEMENI CIRCUIALI A PIÙ ERMINALI 6.1 Elementi circuitali con più di due terminali. Circuiti di N-poli Sebbene i bipoli siano gli elementi circuitali più comuni, esistono numerosi elementi circuitali con N terminali (ad esempio, quelli che rappresentano i transistori, l'amplificatore operazionale, il trasformatore, figure 1a, 1b e 1c). Un elemento a N terminali può essere anche un circuito costituito da soli bipoli, ad esempio da resistori (figura 1d). Il funzionamento di questi elementi verrà descritto in questo capitolo. Figura 1 ransistore npn (a), amplificatore operazionale (polarizzato) (b), induttori accoppiati (trasformatore) (c) e quadripolo di resistori (d). In questo paragrafo vengono affrontati questi due problemi: (a) come si estendono le leggi di Kirchhoff a un circuito costituito anche da elementi con più di due terminali? (b) come si caratterizza un elemento con N terminali? A un elemento con N terminali si dà il nome di N-polo. Il funzionamento di un N-polo è descritto, come nel caso del bipolo, attraverso le relazioni tra le storie temporali delle tensioni tra i terminali e delle correnti nei terminali. Merita tuttavia una breve discussione il modo in cui possono essere scelte tali correnti e tali tensioni. Per non appesantire l'esposizione si faccia riferimento all'esempio descritto in figura 2: esso rappresenta un circuito elettrico costituito da due bipoli e da un componente con tre terminali (a un elemento con tre terminali si dà il nome di tripolo).

174 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica Un componente con tre terminali è caratterizzato dalle tre correnti i 1 i 2 e i 3 e dalle tre tensioni v 13 v 21 e v 23, e il funzionamento è descritto dalle relazioni tra le storie temporali delle v 13 v 21 e v 23 e delle i 1 i 2 e i 3. Queste relazioni dipendono tutte dalla costituzione fisica del componente? La risposta è no. Ora verrà mostrato che le tre correnti i 1 i 2 e i 3 non sono tra loro indipendenti, e così anche le tre tensioni v 13 v 21 e v 23. Come per i circuiti costituiti da soli componenti a due terminali, valgono (in forma approssimata) nella regione esterna alle superfici limite di ogni componente le leggi Σ QdS = 0 -, (1) ( γ Wdl = 0, (2) dove Σ e γ siano, rispettivamente, una superficie e una linea chiuse, che non taglino nessuna superficie limite. Si applichi la (1) a una superficie chiusa che racchiuda il componente a tre terminali. Si ottiene (i h è la corrente nel terminale h e il riferimento per il verso è la freccia che punta verso la superficie limite): i 1 + i 2 + i 3 = 0. (3) Come nel caso dei componenti a due terminali, le tre correnti i 1 i 2 e i 3 non sono tra loro indipendenti: solo due lo sono (nel caso di un componente a due terminali solo una corrente è indipendente). Figura 2 Un circuito costituito da due bipoli e un tripolo. Si applichi, ora, la (2) a una linea chiusa che passi per i morsetti del tripolo. Si ottiene (v ij è la tensione tra il terminale i e il terminale j e il riferimento per il verso è la freccia che punta verso il terminale i ) v 13 + v 21 v 23 = 0. (4) Quindi anche le tre tensioni v 13 v 21 e v 23 non sono indipendenti: solo due lo sono (il componente a due terminali è caratterizzato da una sola tensione). Allo scopo di individuare un insieme di correnti e tensioni indipendenti, tra tutti i terminali del componente se ne scelga uno di riferimento; nell'esempio considerato viene scelto il terminale 3 come terminale di riferimento. A esso si attribuisca il nome di terminale comune. Si considerino le correnti i 1 i 2 negli altri 2 terminali. Esse sono indipendenti, cioè nessuna di esse è deducibile dalle altre mediante la legge per le correnti (1). Esse inoltre soddisfano la condizione di completezza.

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 175 Considerata infatti la corrente nel terminale comune, essa può essere espressa in funzione delle altre due attraverso la relazione i 3 = i 1 i 2. (5) Si considerino, poi, le tensioni tra ciascuno dei terminali diversi da quello comune e quest'ultimo, orientate secondo le frecce che procedono da quello comune agli altri terminali. Esse sono indipendenti, cioè nessuna di esse è deducibile dalle altre mediante la legge per le tensioni (2). Esse inoltre soddisfano la condizione di completezza. La tensione tra due terminali diversi da quello comune può essere espressa in funzione delle altre due attraverso la relazione v 21 = v 23 v 13. (6) enendo conto dei vincoli imposti dalle (5) e (6), il tripolo è completamente descritto dalle due correnti i 1 i 2 e dalle due tensioni v 13, v 23. Le correnti i 1 i 2 sono le correnti descrittive del componente e le tensioni v 13, v 23 sono le tensioni descrittive (l'insieme delle correnti e delle tensioni descrittive dipende dalla scelta del terminale comune). L'unione di questi due insiemi di grandezze è in grado di caratterizzare univocamente il componente e consente, inoltre, la determinazione di tutte le altre: esso costituisce un insieme minimo fondamentale. (Un bipolo ha una sola corrente e una sola tensione descrittiva). Il funzionamento di un tripolo è descritto attraverso due relazioni indipendenti tra le correnti e le tensioni descrittive: solo esse dipendono dalla costituzione fisica dell'oggetto e costituiscono le relazioni costitutive del componente. Nei paragrafi successivi verranno descritte le relazioni costitutive di alcuni N-poli. Si consideri, ora, un componente con N terminali (figura 3). Per la legge delle correnti (1) solo (N 1) correnti del N-polo sono indipendenti: la restante corrente è legata alle altre attraverso la (1). Le tensioni di un N-polo sono N N 1. Per la legge delle tensioni (2) solo (N 1) tensioni sono indipendenti, le altre sono legate a quelle indipendenti attraverso la (2). Si ordinino (ad arbitrio) i terminali attraverso i numeri naturali che vanno da 1 a N e, si scelga il terminale N come terminale comune. Allora le correnti e le tensioni descrittive sono, rispettivamente, i 1, i 2..., i N-1, v 1N, v 2N..., v N-1N ; i h è la corrente nel h-esimo terminale e v hn è la tensione tra il terminale h e il terminale comune N. La corrente i N nel terminale comune vale N 1 i h h=1 i N =, (7) e la tensione v hk tra il terminale h e il terminale k (con h e k diversi da N) vale v hk = v hn v kn. (8)

176 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica Il funzionamento di un N-polo è descritto da (N 1) relazioni tra le correnti e le tensioni descrittive, che dipendono solo dalla costituzione fisica del componente che l'elemento rappresenta. L'insieme di queste relazioni costituiscono le relazioni costitutive dell'n-polo. Figura 3 Caratterizzazione dell'n-polo attraverso le correnti e le tensioni descrittive; N è il terminale comune. Una volta scelto il terminale comune e quindi l'insieme delle correnti e delle tensioni descrittive, è possibile associare a questo insieme un grafo orientato. Si consideri dapprima il tripolo illustrato in figura 2 e si scelga il terminale 3 come terminale comune (figura 4a). Si costruisca il grafo a stella ottenuto collegando i morsetti 1 e 2 a quello comune 3 ; i due lati sono orientati in modo tale che le frecce confluiscano nel morsetto comune e quindi siano concordi con i riferimenti per i versi delle correnti descrittive. A ogni lato si associno la corrente e la tensione descrittive, corrispondenti. La freccia dell'arco è riferita alla corrente e gli estremi dell'arco alla tensione. Si può dare una immagine concreta a queste correnti e tensioni, pensandole come le correnti e le tensioni di bipoli fittizi collegati ai morsetti secondo gli archi del grafo (su ogni lato viene fatta la convenzione dell'utilizzatore). In questa rappresentazione non compaiono la corrente nel terminale comune e la tensione tra i terminali 1 e 2. Ricordiamoci che esse possono essere determinate dalle correnti e tensioni descrittive attraverso le (3) e (4). Figura 4 grafo del tripolo (a), dell'n-polo (b) e del circuito di figura 2a.

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 177 Ogni volta che in un circuito figurino uno o più componenti con N terminali, il grafo del circuito può essere costruito operando al solito modo per ciò che riguarda i bipoli, e sostituendo al componente con N terminali uno schema del tipo riportato in figura 4b; il terminale N è stato scelto come terminale comune (eliminando con ciò la corrente nel terminale comune e le tensioni tra le coppie di terminali diversi da quello comune). In figura 5c è riportato il grafo del circuito rappresentato in figura 2. A questo punto possiamo estendere le leggi di Kirchhoff a un circuito costituito da bipoli e N- polo. Equazioni di Kirchhoff per un circuito costituito da N-poli Si consideri un circuito elettrico costituito da N-poli e si costruisca il grafo orientato corrispondente. Le correnti descrittive del circuito devono verificare la legge di Kirchhoff per le correnti per ogni nodo del grafo e le tensioni descrittive devono verificare la legge di Kirchhoff per le tensioni per ogni maglia del grafo. La legge di Kirchhoff per le correnti discende dalla (1) e quella per le tensione discende dalla (2). Per un circuito costituito da N-poli valgono tutte le proprietà delle equazioni di Kirchhoff che sono state illustrate fino ad ora. Le equazioni di Kirchhoff possono essere espresse attraverso la matrice di incidenza e la matrice di maglia fondamentale. Per un circuito costituito da N-poli è possibile introdurre i potenziali di nodo e le correnti di maglia così come è stato fatto per i circuiti di soli bipoli e in particolare vale la conservazione delle potenze virtuali (a ciascun lato del grafo dell'npolo è associata una potenza virtuale assorbita). Esempio Si scrivano le equazioni di Kirchhoff del circuito illustrato in figura 2. Un'insieme massimale di equazioni indipendenti per le correnti si ottiene applicando la prima legge di Kirchhoff ai nodi 1 e 2. Invece un insieme massimale di equazioni indipendenti per le tensioni si ottiene applicando la seconda legge di Kirchhoff ai due anelli del grafo del circuito (figura 2). Allora si ha L 2 L 1 + Y 13 Y 23 L 4 L 5 + = 0, = 0, Y 5 Y 4 = 0, = 0. A queste equazioni bisogna aggiungere le equazioni costitutive dei due bipoli e le due equazioni caratteristiche che descrivono il funzionamento del tripolo. In questo modo si ottengono otto equazioni indipendenti nelle otto incognite i 1 i 2, i 4 i 5 v 13 v 23 v 4 e v 5 Osserviamo ancora una volta che la corrente i 3 e la tensione v 12 non appaiono direttamente; esse possono essere determinate attraverso le relazioni (5) e (6) da quelle descrittive.

178 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 6.2 Potenza elettrica assorbita dall N-polo Per l'n-polo è possibile definire la potenza elettrica assorbita così come è stato fatto per il bipolo (su ogni lato del grafo associato all'n-polo viene fatta la convenzione dell'utilizzatore). Si scelga il terminale comune, ad esempio il terminale N. La potenza elettrica assorbita dall'n-polo è definita (attraverso le correnti e le tensioni descrittive), come: p = N 1 i h h =1 v hn. (9) Questa espressione si riduce alla potenza assorbita dal bipolo per N=2. È particolarmente interessante mostrare che la potenza assorbita dall'n-polo è indipendente dalla scelta del terminale comune. Si consideri l'espressione della potenza assorbita che si ottiene scegliendo un altro terminale come terminale comune, ad esempio il terminale 1. In questo caso si ha N i h h =2 ( p = v h1. (10) Le tensioni descrittive v 21 v 31 v N1 possono essere rappresentate attraverso le tensione descrittive v 1N v 2N v N-1N. Si ha, allora, v h1 = v hn v 1N h = 2, 3,..., N, (11) dove v NN 0. Sostituendo la (11) nella (10), si ottiene N i h h =2 N ( p = v hn v 1N = i h v hn v 1N i h. (12) h=2 Utilizzando la corrispondente della (7) per il terminale comune 1 (i 1 = v NN 0, si ottiene N i h h =2 N 1 N h=2 N i h h =2 ) e ricordando che ( p = v hn + i 1 v 1N = i h v hn = p. (13) h=1 Una immediata conseguenza del teorema della conservazione delle potenze virtuali è la conservazione delle potenze elettriche nei circuiti di N-poli. Conservazione delle potenze elettriche Per un circuito costituito da N-poli la somma delle potenze elettriche assorbite è uguale a zero. Cosa rappresenta la potenza elettrica assorbita da un N-polo? Nel limite quasi-stazionario la potenza elettrica assorbita dal N-polo è, con buona approssimazione, uguale al flusso del vettore di Poynting attraverso la superficie limite Σ del componente che l'n-polo rappresenta. Applicando il teorema di Poynting (vedi Appendice B), si ha (la normale n a Σ punta verso l'interno): N 1 p = h=1 i h v hn ( + Σ QdS = Ω ( -dv + ( ' Ω dv + + t % Ω dv. (14) t

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 179 A seconda della costituzione fisica del componente prevale un termine piuttosto che un altro nella (14), come nel caso dei bipoli. Per ogni N-polo, che verrà introdotto, saranno descritte le proprietà energetiche. 6.3 Caratterizzazione di un M-porte Collegando un N-polo ad altri elementi circuitali, le correnti negli N terminali di esso e le tensioni tra le coppie dei suoi morsetti assumeranno particolari valori. Può accadere, nel caso in cui N sia pari, che le correnti indipendenti siano N/2 se l'n-polo è collegato soltanto a bipoli o a circuiti che, ai morsetti, equivalgano a bipoli. In figura 6 vengono illustrati due circuiti in ciascuno dei quali c'è il quadripolo di soli resistori descritto in figura 1d. Nel circuito descritto in figura 6a le tre correnti i 1 i 2 e i 3 del quadripolo di resistori sono indipendenti, mentre nel circuito in figura 6b solo le due correnti i 1 e i 2 (o i 3 e i 4 ) sono indipendenti. Viene allora spontaneo affermare che il quadripolo di resistori nel circuito di figura 6b è un elemento con due porte o doppio bipolo, nel senso che a esso sono collegati due distinti bipoli (il bipolo è un elemento circuitale a una porta ). Le grandezze necessarie a descrivere il funzionamento del doppio bipolo sono le due correnti di porta i 1 e i 2 e le due tensioni di porta v 13 e v 24 (convenzione dell'utilizzatore per il doppio bipolo). Il funzionamento del quadripolo di resistori nel circuito di figura 6a può essere descritto attraverso tre relazioni indipendenti tra le tre correnti e le tre tensioni descrittive (una volta scelto un terminale comune). Quando il quadripolo funziona, invece, da doppio bipolo si ha (vedi figura 6b) i 1 = i 3 e i 2 = i 4. In questo caso le relazioni costitutive basate sulle correnti e tensioni descrittive (si scelga il terminale 4 come terminale comune), utilizzando la condizione i 1 = i 3, danno due relazioni indipendenti tra le due correnti i 1 e i 2 e le due tensioni v 1 e v 2 di porta. Figura 6 Definizione: doppio bipolo

180 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica Un doppio bipolo è un elemento circuitale con quattro terminali, associati a due a due, in modo tale da costituire due porte (figura 7a). Ogni porta è caratterizzata dalla corrente e dalla tensione di porta. Un doppio bipolo ha due correnti e due tensioni di porta. Il funzionamento di un doppio bipolo è descritto attraverso due relazioni indipendenti tra le due correnti e le due tensioni di porta. Definizione: M-porte Un M-porte è un elemento con 2M terminali messi in evidenza, associati a due a due, in modo tale da costituire M porte (figura 7b). Le grandezze che caratterizzano l'm-porte sono le M correnti e le M tensioni di porta. Il funzionamento di un M-porte è descritto attraverso M relazioni indipendenti tra le correnti e le tensioni di porta. Figura 7 M-porte con M=2 (doppio bipolo) (a) e con M=4 (b) e relativi grafi. Ci sono componenti che funzionano intrinsecamente come un doppio bipolo, cioè per essi è possibile raggruppare i 4 terminali in 2 coppie, per ciascuna delle quali la somma delle correnti è zero, indipendentemente dal modo in cui è inserito in un circuito; un esempio molto importante è il trasformatore. Il grafo di un doppio bipolo può essere rappresentato da due lati e quattro nodi come illustrato in figura 7a; in figura 7b è riportato il grafo di un M-porte con M=4: esso ha 4 lati e otto nodi. Il grafo di un doppio bipolo, e più in generale di un M-porte, consta di lati non connessi; ciò implica che le tensioni e le correnti di porta non sono correlate tra loro attraverso le equazioni di interconnessione, ma tramite le equazioni costitutive. Pertanto i circuiti con M-porte hanno grafi non connessi.

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 181 La potenza elettrica assorbita da un M-porte è data da p = M i h h =1 v h, (15) cioè è uguale alla somma delle potenze assorbite da ciascuna porta (su ogni porta viene fatta la convenzione dell'utilizzatore). La (15) discende direttamente dall'espressione della potenza elettrica assorbita dall'elemento a 2M terminali, definita dalla (9), e dalle relazioni tra le correnti descrittive imposte dalla condizione di funzionamento che caratterizza l'm-porte. Si ordinino i terminali in modo tale da avere i h = i h+m h = 1, 2,..., M, (16) e si scelga il terminale 2M come terminale comune. Allora la potenza elettrica assorbita dall'2mpolo vale (si ponga v 2M2 M 0 ): p = 2M 1 i h h=1 M 1 i h h=1 M v h2m = i h v h2m + i h v h2m = h =1 2M 1 h =M+1 v h2m v h+m2m + i M v M2M = i h v h2m v h+m2m M h =1 (17) Ricordando che le tensioni di porta vh sono legate alle tensioni descrittive attraverso la relazione si ottiene la (15). v h = v h2m v h+m2m, (18) 6.4 Il transistore bipolare e l amplificatore operazionale Esistono numerosi elementi circuitali con più di due terminali che sono di estrema importanza nella creazione di modelli e nella rappresentazione di proprietà particolari dei dispositivi fisici. Gli elementi circuitali di tipo statico sono quegli elementi il cui funzionamento è descritto attraverso relazioni di tipo istantaneo tra le correnti e le tensioni descrittive o tra le correnti e le tensioni di porta. In questo paragrafo illustreremo brevemente le relazioni costitutive del transistore bipolare e dell'amplificatore operazionale. Nei prossimi paragrafi verranno descritti i generatori controllati, il trasformatore ideale e il giratore e infine verranno caratterizzati gli N-poli e gli M-porte costituiti da soli resistori lineari e generatori ideali (i cosiddetti N-poli e M-porte resistivi). Negli N-poli statici sono trascurabili gli effetti dovuti ai fenomeni di induzione magnetoelettrica e elettromagnetica rispetto a quelli dovuti alla conduzione elettrica. Quindi vale la relazione (approssimata): pt = N 1 i h h=1 v h = ( -d Y, (19) Ω c cioè la potenza elettrica assorbita è uguale al lavoro per unità di tempo compiuto dal campo elettrico E sulle cariche in moto, che danno luogo al campo di corrente J. Negli N-polo passivi statici questo

182 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica lavoro si trasforma in energia termica (parte uscirà dalla superficie limite sotto forma di calore e la restante parte dà luogo a un incremento dell'energia interna del componente e quindi a un innalzamento della temperatura) e la potenza assorbita è sempre positiva. Negli N-polo attivi statici il lavoro del campo elettrico è, almeno in parte, uguale all'opposto del lavoro del campo elettromotore e quindi la potenza assorbita può essere negativa. - Il transistore bipolare Il transistore bipolare ideale è un tripolo (cioè un elemento a tre terminali), statico non lineare e tempo invariante. In figura 8 viene illustrato il simbolo del transistore bipolare npn e del transistore bipolare pnp. In questa breve descrizione del transistore bipolare si farà esplicito riferimento a quello di tipo npn. Al momento opportuno verranno messe in evidenza le differenze sostanziali tra i due tipi. Ogni terminale del transistore ha un nome, che ricorda la parte del dispositivo fisico (del quale il tripolo in esame è il modello) a cui il conduttore terminale è collegato. Figura 8 Simbolo del transistore bipolare npn (a) e pnp (b). Figura 9 Per caratterizzare il funzionamento del transistore bisogna scegliere un terminale comune. Sono possibili tre scelte: caratterizzazione a base comune (il terminale comune è il terminale di base), caratterizzazione a emettitore comune (il terminale comune è il terminale di emettitore) e caratterizzazione a collettore comune (il terminale comune è il terminale di collettore). Qui il transistore verrà caratterizzato attraverso la caratterizzazione a emettitore comune (figura 9). Questo tripolo può essere caratterizzato su base tensione (cioè considerando le due tensioni descrittive v be v ce come variabili indipendenti e le due correnti descrittive i b i c come variabili

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 183 dipendenti), o su base corrente (cioè considerando le due correnti descrittive i b i c come variabili indipendenti e le due tensioni descrittive v be v ce come variabili dipendenti), oppure su base ibrida (cioè considerando, una corrente e una tensione descrittiva, ad esempio, i b v ce, come variabili indipendenti e l'altra tensione e corrente descrittiva v be i c come variabili dipendenti). In pratica i dati misurati sui dispositivi che, l'elemento circuitale in esame rappresenta, sono solitamente espressi in termini della rappresentazione ibrida v be = v Ö be i b v ce i c = Ö i c i b v ce (20) Inoltre, per tradizione, di solito si traccia la caratteristica nel piano v be i b con v ce come parametro, e nel piano v ce i c con i b come parametro, (in figura 10 è mostrata una approssimazione lineare a tratti delle curve caratteristiche). Figura 10 Approssimazione lineare a tratti delle caratteristiche a emettitore comune di un transistore npn. Per ottenere le caratteristiche di un transistore pnp bisogna cambiare il segno delle grandezze descrittive. La potenza elettrica assorbita dal transistore bipolare vale p = i b v be + i c v ce. (21) Le caratteristiche sia nel piano v be i b che nel piano v ce i c passano solo attraverso il primo e terzo quadrante, quindi le potenze assorbite da ciascuna porta i b v be e i c v ce sono positive o uguali a zero, quindi ciascuna porta si comporta, dal punto di vista energetico, come se fosse un bipolo passivo. Di conseguenza l'energia elettrica assorbita dal transistore bipolare è sempre positiva e viene trasformata in calore attraverso un effetto simile all'effetto Joule che si osserva nei resistori. Pertanto il transistore è un bipolo passivo e dissipativo. In un circuito che contiene un solo generatore, bipoli statici passivi e transistori vale ancora la non amplificazione delle tensioni e delle correnti. Quando in un circuito sono presenti transistori non vale né la proprietà della sovrapposizione degli effetti, né la proprietà della reciprocità. - L amplificatore operazionale

184 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica L amplificatore operazionale è un dispositivo a semiconduttore estremamente complesso. Per le applicazioni a basse frequenze si comporta come un elemento statico non lineare con quattro terminali, il cui funzionamento può essere descritto dalle relazioni approssimate (figura 11) dove i = I i + = I + (22) v u = f v i, (23) f v i = E sat E sat v i ε ε v i ε v i ε v i ε E sat (24) e I e I + sono due costanti. Figura 11 Simbolo dell amplificatore operazionale polarizzato (a) e caratteristica (b). Commento Il dispositivo fisico che prende il nome di amplificatore operazionale non coincide con l'elemento circuitale amplificatore operazionale definito prima. Innanzi tutto il dispositivo fisico ha più di quattro terminali. Inoltre, affinché esso funzioni da amplificatore operazionale, così come descritto dalla relazione caratteristica (23), deve essere correttamente alimentato ( polarizzato ) tramite generatori di tensione costanti; a tale scopo sono previsti due appositi terminali (figura 12). Oltre ai cinque terminali indicati nella rappresentazione di figura 12, ci possono essere nel dispositivo fisico terminali aggiuntivi, per consentirne il controllo. Dopo il collegamento alle alimentazioni e al circuito di controllo, solo tre terminali restano disponibili, più un quarto terminale connesso al circuito di alimentazione, così come è illustrato in figura 12. Il dispositivo fisico, così polarizzato, è rappresentato tramite il simbolo illustrato in figura 11a) e il suo funzionamento è descritto dalle relazioni (22)-(24).

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 185 Figura 12 Il dispositivo fisico amplificatore operazionale con i generatori di polarizzazione. Le correnti I e I + sono tipicamente inferiori a 0.1 ma; ad esempio per il µa740 I e I + sono uguali a 0.1 ma, mentre per il µa741 sono uguali a 0.1 na. In considerazione dei valori tipici di I e I +, la precisione si riduce di poco assumendo I = I + = 0 (25) L'amplificatore operazionale, con l'assunzione (25), è un elemento che funziona intrinsecamente come un doppio bipolo: la corrente della porta di ingresso è nulla e quella della porta di uscita è indipendente dalle tensioni di ingresso v i e di uscita v u. La porta di uscita si comporta come se fosse un generatore di tensione controllato dalla tensione della porta di ingresso. La potenza elettrica assorbita dall'amplificatore operazionale vale (è possibile trascurare la potenza assorbita dalla porta di ingresso) p = i u v u. Essa può essere positiva o negativa, a seconda del circuito in cui l'amplificatore è inserito. Pertanto l'amplificatore operazionale polarizzato è un doppio bipolo attivo. Si ricorda che l'amplificatore operazionale non polarizzato è un componente passivo; questa è la ragione per cui la tensione di uscita dell'amplificatore operazionale polarizzato non può essere, in valore assoluto, più grande della tensione di alimentazione. Per un amplificatore operazionale il parametro A = E sat ε, detto guadagno di tensione in anello aperto, vale tipicamente almeno 100000 (200000 per il µa741), quindi la tensione sulla porta d'uscita è molto più grande della tensione sulla porta di ingresso. La tensione di saturazione E sat vale tipicamente 2V in meno della tensione di polarizzazione dell'amplificatore operazionale. In considerazione dei valori tipici di I I + e $ la precisione si riduce di poco se si assume I = I + = 0 e $ =. ale assunzione semplificativa è alla base del modello di amplificatore operazionale ideale definito dalle equazioni caratteristiche i = 0 i + = 0 v u = E sat sgn v i v i 0 (regioni di saturazione) v i = 0 - E sat < v u < +E sat ( regione lineare) (26)

186 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica Se l'amplificatore operazionale nel circuito in cui è inserito funziona nella regione lineare, cioè la tensione di uscita soddisfa la relazione E sat < v u < +E sat, le relazioni caratteristiche diventano: L = 0 L + = 0 (27) Y = 0 Di conseguenza, si può pensare al modello lineare dell'amplificatore ideale come a un doppio bipolo costituito da un nullatore e da un noratore: la porta in ingresso di un amplificatore operazionale lineare si comporta come se fosse un nullatore, cioè è nulla sia la corrente che la tensione, mentre la porta di uscita si comporta come se fosse un noratore perché la corrente e la tensione possono essere qualsiasi. Il modello lineare dell'amplificatore operazionale è un doppio bipolo non reciproco e attivo. 6.5 Generatori controllati lineari Finora si sono incontrati generatori di tensione e di corrente indipendenti (per i quali le tensioni e le correnti sono, rispettivamente, assegnate). Ora saranno introdotti altri tipi di generatori, detti generatori pilotati (o controllati): i generatori pilotati lineari. Si tratta di doppi bipoli ideali, statici e lineari, nei quali una delle grandezze - tensione o corrente - ad una delle due porte è funzione - nel caso lineare è direttamente proporzionale - di una delle grandezze all'altra porta. Considerando tutte le possibili combinazioni si hanno i seguenti elementi. Generatore di tensione controllato in tensione Il generatore di tensione controllato in tensione è un doppio bipolo lineare definito dalle relazioni costitutive (figura 13a) i 1 =0, (28) v 2 =αv 1, (29) dove α è una costante detta rapporto di trasferimento di tensione. La porta 1 è equivalente a un circuito aperto e la porta 2 è equivalente a un generatore di tensione che impone una tensione dipendente linearmente dalla tensione sulla porta 1. Generatore di tensione controllato in corrente Il generatore di tensione controllato in corrente è un doppio bipolo lineare definito dalle relazioni costitutive (figura 13b) v 1 =0, (30) v 2 =ri 1, (31)

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 187 dove r è una costante, che prende il nome di transresistenza. La porta 1 è equivalente a un corto circuito e la porta 2 è equivalente a un generatore di tensione che impone una tensione dipendente linearmente dalla corrente che circola nella porta 1. Figura 13 Simboli dei quattro tipi di generatori pilotati lineari. Generatore di corrente controllato in tensione Il generatore di corrente controllato in tensione è un doppio bipolo lineare definito dalle relazioni costitutive i 1 =0, (32) i 2 =gv 1, (33) dove g è una costante, che prende il nome di transconduttanza. La porta 1 è equivalente a un circuito aperto e la porta 2 è equivalente a un generatore di corrente che impone una corrente dipendente linearmente dalla tensione della porta 1. Generatore di corrente controllato in corrente Il generatore di corrente controllato in corrente è un doppio bipolo lineare definito dalle relazioni costitutive v 1 =0, (34) i 2 =βi 1, (35) dove β è una costante, che prende il nome di rapporto di trasferimento di corrente. La porta 1 è equivalente a un corto circuito e la porta 2 è equivalente a un generatore di corrente che impone una corrente dipendente linearmente dalla corrente che circola nella porta 1. La potenza elettrica assorbita dai generatori controllati può essere negativa, quindi sono doppi bipoli attivi. Quando in un circuito ci sono generatori controllati lineari, continua a valere la proprietà della sovrapposizione degli effetti, ma non vale più la proprietà della reciprocità. Il lettore verifichi questa affermazione.

188 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica Anche se i generatori pilotati sono da ritenersi componenti ideali immaginati per semplificare la rappresentazione circuitale di componenti più complessi come il transistore o l'amplificatore operazionale, è pur vero che proprio utilizzando lo stesso amplificatore operazionale è possibile realizzare componenti le cui relazioni costitutive approssimano in maniera soddisfacente i diversi generatori pilotati. Di conseguenza tali dispositivi vengono spesso utilizzati nei circuiti reali per ottenere effetti particolari. Ad esempio, attraverso un generatore di tensione controllato in tensione è possibile collegare due doppi bipoli in cascata in modo tale che il funzionamento del primo non risenta della presenza del secondo. ale tecnica di separazione è un importante strumento nella progettazione dei circuiti elettronici. Esempio Consideriamo il doppio bipolo illustrato in figura 14; R a e R b sono le resistenze dei due resistori lineari. Il terminale di uscita dell'amplificatore operazionale è collegato a quello invertente attraverso il resistore di resistenza R a (questa è la cosiddetta configurazione a retroazione negativa). Si assuma che la tensione di uscita dell'amplificatore operazionale sia, in valore assoluto, inferiore alla tensione di saturazione. In questa condizione di funzionamento l'amplificatore operazionale si comporta come se fosse lineare e la relazione tra la tensione di uscita e quella di ingresso è (per il momento assumeremo un guadagno ad anello aperto elevato ma finito) v u = Av i. (36) Siccome la corrente della porta di ingresso dell'amplificatore è nulla, nel resistore di resistenza R a fluisce la corrente i 1 e nel resistore di resistenza R b fluisce la corrente i 2 (i riferimenti per i versi sono illustrati in figura 14). Allora applicando la seconda legge di Kirchhoff si ottengono le seguenti equazioni maglia porta 1 _ resistore R b _ porta ingresso AO v 1 + R b i 2 + v i = 0, (37) maglia porta 1 _ resistore R a _ porta uscita AO v 1 R a i 1 v u = 0, (38) maglia porta ingresso AO _ porta 2 _ resistore R a v i + v 2 + R a i 1 = 0. (39) Figura 14 Sostituendo la (36) nelle (37)-(39) ed eliminando v i, si ottengono le relazioni

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 189 G a v 2 = i 1 + 1 A v 1 R a i 1 (40) R b i 2 = v 1 + 1 A v 1 R a i 1 (41) (dove G a =1 R a ). Nel limite di A, le (40) e (41) danno 1 G a v 2 = i 1 R b i 2 = v 1 (42) (43) Se il resistore di resistenza R b è un corto circuito (R b = 0 ), dalle (42) e (43) si ottiene v 1 = 0 v 2 = i 1 G a. (44) Le (44) sono le equazioni costitutive del generatore di tensione controllato in corrente; in questo caso r = 1 G a. Il segno del coefficiente r può essere cambiato invertendo i terminali di una porta. Se il resistore di conduttanza G a è un circuito aperto, dalle (42) e (43) si ottiene i 1 = 0 i 2 = v 1 R b. (45) Le (45) sono le equazioni costitutive del generatore di corrente controllato in tensione; in questo caso g = 1 R b. Il segno del coefficiente g può essere cambiato invertendo i terminali di una porta del doppio bipolo. Il lettore dimostri che, connettendo in maniera opportuna un generatore di corrente controllato in tensione e un generatore di tensione controllato in corrente, è possibile realizzare gli altri due tipi di generatori controllati. 6.6 Il giratore Il giratore è un doppio bipolo statico lineare, definito dalle seguenti relazioni i 1 = Gv 2 i 2 = Gv 1 (46) dove la costante G è detta conduttanza di girazione; il simbolo del giratore è illustrato in figura 15. La potenza elettrica assorbita dal giratore è uguale a zero in qualsiasi condizione di funzionamento, quindi è un doppio bipolo globalmente passivo che non dissipa e né immagazzina energia. Per questo doppio bipolo non vale la non amplificazione delle tensioni e delle correnti pur essendo globalmente passivo. Pertanto deve essere costituito necessariamente da elementi attivi. Se in un circuito è 1 Le (42) e (43) si ottengono anche quando il terminale di uscita dell'amplificatore operazionale è collegato al terminale di ingresso non invertente (questa è la cosiddetta configurazione con retroazione positiva); basta sostituire nelle (40) e (41) A con -A e poi considerare il limite A. È possibile dimostrare che nel caso di retroazione positiva le (41) e (43) sono una soluzione instabile, quindi fisicamente irrealizzabili, a differenza di quando accade nella configurazione con retroazione negativa. Nella configurazione con retroazione positiva le soluzioni stabili possono essere ottenute solo se si utilizza la caratteristica non lineare dell'amplificatore operazionale.

190 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica presente un giratore, continua a valere la sovrapposizione degli effetti; invece la proprietà della reciprocità non è più valida. Il lettore dimostri queste proprietà. Figura 15 Simbolo del giratore. Figura 16 Un giratore terminato alla porta 2 con un condensatore è equivalente a un induttore. La proprietà più importante del giratore può essere illustrata considerando il circuito illustrato in figura 16 (sulla porta 2 del giratore è connesso un condensatore lineare tempo-invariante con capacità C). In questo caso si ha v 1 = i 2 G = C dv 2 G dt = C G 2 di 1 dt. (47) Ovvero, quando alla porta di uscita di un giratore è collegato un condensatore lineare e tempo invariante di capacità C, la porta di ingresso si comporta come se fosse un induttore lineare e tempo invariante di induttanza C G 2. Pertanto il giratore consente di realizzare bipoli induttori a partire da un condensatore. Vale anche la proprietà duale: tramite un giratore è possibile realizzare un condensatore a partire da un induttore. Abbiamo già accennato al fatto che uno stesso bipolo può descrivere il funzionamento di componenti e sistemi elettrici completamente diversi. Ad esempio, il bipolo induttore descrive sia il funzionamento del componente induttore studiato nel Capitolo 2, sia il funzionamento del circuito di figura 16. Figura 17 Realizzazione di un giratore attraverso generatori di corrente controllati in tensione.

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 191 Il lettore dimostri che se in uscita al giratore è connesso un resistore lineare di resistenza R allora la porta di ingresso si comporta come un resistore lineare di resistenza 1/(RG 2 ); inoltre, il lettore dimostri che se in uscita al giratore è collegato un bipolo controllato in tensione (corrente), allora la porta di ingresso si comporta come se fosse un resistore controllato in corrente (tensione). Sono disponibili commercialmente, sotto forma di circuiti integrati, dispositivi che approssimano il funzionamento di un giratore. Un giratore può essere realizzato attraverso due generatori di corrente controllati in tensione (così come illustrato in figura 17) e quindi attraverso amplificatori operazionali. 6.7 Il trasformatore ideale Il trasformatore ideale è un doppio bipolo statico lineare definito dalle seguenti relazioni v 1 = nv 2 i 2 = ni 1 (48) dove la costante n è detta rapporto di trasformazione; il simbolo del trasformatore è illustrato in figura 18. Figura 18 Simbolo del trasformatore ideale. La potenza elettrica assorbita dal trasformatore ideale è uguale a zero in qualsiasi condizione di funzionamento, quindi è un doppio bipolo globalmente passivo che non dissipa e né immagazzina energia. Per questo doppio bipolo non vale la non amplificazione delle tensioni e delle correnti pur essendo globalmente passivo, perché può essere n>1 o n<1. Se in un circuito è presente un trasformatore, continua a valere la sovrapposizione degli effetti e la proprietà della reciprocità (il lettore dimostri quest'ultima affermazione). La proprietà più importante del trasformatore può essere illustrata considerando il circuito illustrato in figura 19 (sulla porta 2 del trasformatore è connesso un resistore lineare con resistenza R). In questo caso si ha v 1 = nv 2 = nri 2 = n 2 Ri 1. (49) Ovvero, quando alla porta di uscita di un trasformatore è collegato un resistore lineare di resistenza R, la porta di ingresso si comporta come se fosse un resistore lineare di resistenza n 2 R (n è

192 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica adimensionale). Pertanto il trasformatore consente di variare la resistenza di un resistore senza alterarne la costituzione fisica. Il lettore dimostri che, quando alla porta di uscita è collegato un induttore lineare di induttanza L (condensatore lineare di capacità C), la porta di ingresso si comporta come se fosse un induttore di induttanza n 2 L (condensatore di capacità C n 2 ). Figura 19 Un trasformatore terminato alla porta 2 con un resistore è equivalente a un resistore. Un trasformatore ideale può essere realizzato attraverso un generatore di corrente controllato in corrente e un generatore di tensione controllato in tensione (così come illustrato in figura 20). Figura 20 Realizzazione di un trasformatore ideale attraverso generatori controllati. Applicazione: adattamento in potenza Si consideri il circuito illustrato in figura 21. La tensione E e la resistenza R i sono fissate. Si valuti il valore della resistenza R u che rende massima la potenza assorbita dal resistore. La potenza p u assorbita dal resistore di resistenza R u vale p u R u R i = E 2 R u R i ( ) 2. (50) 1+ R u R i Il massimo della funzione p u = p u R u R i si ha per R u R i =1. Dunque la potenza p u assorbita dal resistore di resistenza R u è massima quando R u = R i. (51) Il generatore di tensione E in serie con il resistore di resistenza R i potrebbe rappresentare, ad esempio, il circuito equivalente secondo hévenin (con tensione a vuoto E e resistenza interna R i ) di un amplificatore di potenza. Il resistore di resistenza R u potrebbe rappresentare la resistenza

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 193 equivalente di un utilizzatore (ad esempio l'altoparlante in una sala 2 ). Al fine di massimizzare la potenza del segnale sonoro irradiato dall'altoparlante bisognerebbe realizzare la condizione (51). Molto spesso essa non può essere realizzata a causa della costituzione fisica dei due sistemi. Cosa è possibile fare in questi casi? È evidente che serve a poco aggiungere un altro resistore in serie, come illustrato in figura 21a (la potenza assorbita in più sarebbe in parte dissipata dal resistore che viene aggiunto alla serie). Figura 21 È possibile modificare la resistenza dell'utilizzatore senza alterarne la costituzione fisica e senza dissipare potenza utilizzando un trasformatore ideale. Si interponga tra l'amplificatore e l'altoparlante un trasformatore ideale così come illustrato in figura 22. In questo caso la potenza assorbita dal resistore R u (la resistenza equivalente alla porta 1 vale R u n 2 e la potenza elettrica assorbita dal trasformatore ideale è uguale a zero) vale p u R u n 2 R i = E 2 R u n 2 R i 1 + R u n 2 R i [ ] 2, (52) e quindi la potenza assorbita dall'altoparlante è massima se n = R u R i. (53) ipicamente è R u > R i, quindi c'è bisogno di un trasformatore con n>1. 6.8 N-poli di resistori lineari Si consideri un circuito arbitrario costituito da un n-polo N L, a sua volta costituito da resistori lineari passivi e generatori ideali (e indipendenti) e da un n-polo N non necessariamente lineare o 2 Anche se l'altoparlante è completamente diverso dal componente resistore, in prima approssimazione il suo funzionamento può essere schematizzato attraverso un bipolo resistore. Allora come si definisce la resistenza equivalente R i? Essa potrebbe essere definita in modo tale che R i i 2 t rappresenti l'energia elettrica che nello intervallo t è trasformata in energia acustica (energia cinetica del mezzo materiale che supporta le onde acustiche). In realtà il circuito equivalente di un altoparlante è molto più complicato e dovrebbe contenere anche induttori.

194 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica resistivo (figura 22). Per studiare questo circuito con il metodo dei potenziali di nodo, conviene avere una caratterizzazione in termini di potenziali di nodo, piuttosto che in termini di tensioni descrittive. Si osservi che, sottraendo a ogni potenziale di nodo dell n-polo il potenziale del terminale comune, si ottengono le tensioni descrittive. Figura 22 Circuito costituito da un N-polo di resistori lineari e generatori indipendenti collegato a un altro N-polo. 6.8.1 Caratterizzazione di un n-polo di resistori lineari Si scelga un nodo di riferimento (ad esempio il nodo 0 ) e si ponga uguale a zero il potenziale di esso. Per formulare le equazioni del circuito in termini di potenziali di nodo bisogna esprimere le correnti degli elementi controllati in tensione in funzione dei potenziali nodali. Figura 23 In questo paragrafo viene caratterizzato un n-polo resistivo N L, utilizzando come variabili indipendenti i potenziali di nodo e 1 e 2..., e n dei morsetti dell'n-polo e come variabili dipendenti le correnti nei terminali i 1 i 2..., i n. Dapprima si consideri il caso in cui l'n-polo sia costituito da soli resistori lineari (all'interno dell'n-polo non vi sono generatori indipendenti). La caratterizzazione può essere fatto attraverso un esperimento concettuale (figura 23a), in cui si impongono i potenziali di nodo e 1 e 2..., e n e si determinano le correnti i 1 i 2..., i n (caratterizzazione su base potenziale dell'n-polo). Si osservi che la caratterizzazione su base corrente non può essere realizzata assegnando ad arbitrio le correnti: solo n-1 sono indipendenti. Si assuma che il circuito di figura 23a abbia una e una sola soluzione per ogni valore di e 1 e 2..., e n. Siccome il circuito è lineare, la relazione cercata può essere determinata attraverso la sovrapposizione degli effetti. A tale scopo si

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 195 consideri il circuito che si avrebbe se il generatore e h agisse da solo, essendo gli altri spenti, figura 23b. Sia i kh la corrente nel terminale k quando è acceso solo il generatore e h. Per la linearità del circuito e per la presenza di un solo generatore, si ottiene i kh = G kh e h k =1, 2,..., n, (54) dove G kh sono costanti che hanno dimensioni di una conduttanza. Esse dipendono unicamente dai parametri circuitali e non dalla tensione e h del generatore: G kh è la corrente nel terminale k quando e h =1 e tutti gli altri generatori sono spenti. La definizione del coefficiente G kh può essere rappresentata, anche, in questo modo G kh = i k e h ei = 0 i h. (55) Utilizzando la sovrapposizione degli effetti si ottiene i 1 = G 11 e 1 + G 12 e 2 + +G 1n e n i 2 = G 21 e 1 + G 22 e 2 + +G 2n e n (56) i n = G n1 e 1 + G n2 e 2 + +G nn e n La (56) può essere espressa in forma sintetica attraverso la matrice n n delle conduttanze * = G ij L = * H, (57) dove L = i 1 i 2 i n e H = (e 1,e 2,..., e n ) sono, rispettivamente, i vettori rappresentativi delle correnti e dei potenziali dell'n-polo. La matrice G prende il nome di matrice delle conduttanze dell'npolo. Gli elementi appartenenti alla diagonale principale prendono il nome di conduttanze proprie, mentre gli altri elementi prendono il nome di conduttanze mutue. È possibile esprimere la potenza elettrica assorbita dall'n-polo attraverso i potenziali di nodo. Si scelga come terminale comune il terminale n ; v hn è la tensione tra il terminale h e il terminale n. Allora la potenza assorbita vale p = n 1 i h v hn = i h e h e n = i h e h e n i h = i h e h. (58) h =1 n 1 h=1 n 1 h=1 La (58) è stata ottenuta esprimendo le tensioni descrittive attraverso i potenziali di nodo e utilizzando la relazione (5) per la corrente nel terminale comune scelto. La potenza assorbita può essere espressa attraverso la matrice delle conduttanze G. Utilizzando i vettori dei potenziali e delle correnti, si ottiene n p = e h i h = h =1 n 1 h =1 H L. (59) Utilizzando la (57), si ha per la potenza assorbita dall'n-polo n h =1

196 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica p = H n n * H = G kh e k e h. (60) h =1 k=1 (L'espressione (60) è simile a quella della potenza assorbita da un resistore con conduttanza G sottoposto a una tensione v). L'espressione H * H prende il nome di forma quadratica associata alla matrice G; questa denominazione deriva dal fatto che essa è costituita da termini quadratici, del tipo G kh e k e h. Osservazione Se nella (56) poniamo e n = 0 e 1 e 2..., e n-1 rappresentano le tensioni descrittive dell'n-polo rispetto al terminale comune n. La matrice, che lega le correnti e le tensioni descrittive è ottenuta eliminando dalla matrice G l'ultima colonna e l'ultima riga. Questa matrice è in generale invertibile. 6.8.2 Proprietà della matrice delle conduttanze La matrice delle conduttanze ha delle proprietà generali indipendenti dal modo in cui i resistori sono connessi all'interno dell'n-polo: esse dipendono solo dalla linearità e passività dei resistori. (a) Le conduttanze proprie sono positive o uguali a zero, G hh 0. L'elemento G hh è definito attraverso la relazione G hh = i h = i hh. (61) e h ei =0 i h e h Esso rappresenta, quindi, la conduttanza equivalente vista dal generatore e h quando tutti gli altri sono spenti. Siccome i resistori sono tutti passivi, essa non può essere mai minore di zero (si sta utilizzando la convenzione dell'utilizzatore). Qualora alcuni resistori fossero attivi, le conduttanze proprie potrebbero essere minori di zero. (b) Le conduttanze mutue G kh sono negative o uguali a zero, G kh 0 k h. Figura 24 Si assuma come ipotesi di lavoro e h > 0. Per la non amplificazione della tensione e per la passività dei resistori che costituiscono l'n-polo, la corrente i kh non può essere positiva (vedi la figura 24). Il terminale k, che è a potenziale zero, è connesso attraverso dei resistori

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 197 passivi ad altri nodi, interni all n-polo. I potenziali di questi nodi (nell esempio di figura e p e e q ) sono maggiori di zero per la non amplificazione della tensione (il potenziale più grande e quello più piccolo si trovano ai morsetti dell'unico bipolo attivo). Quindi per la passività dei resistori segue che i kh 0. Siccome è G kh = i k = i kh, (62) e h ei = 0 i h e h si ha G kh 0 per ogni k h. (c) Le conduttanze mutue G kh sono, in valore assoluto, minori o uguali di G hh, G kh G hh k e h. Questa proprietà è diretta conseguenza della non amplificazione della corrente in un circuito costituito da resistori passivi e un solo generatore. Infatti si ha (vedi figura 24) G hh = i hh e h e G kh = i kh e h (63) e per la non amplificazione della corrente è i hh i kh. (d) La matrice delle conduttanze è simmetrica, G kh = G hk. Figura 25 Questa è una immediata conseguenza della proprietà di reciprocità, che vale per i resistori lineari. Infatti si ha G kh = i kh e h G hk = i hk e k (64) Poi applicando la prima forma della proprietà di reciprocità (vedi figura 25; nel circuito N' la causa è e h e l'effetto è i kh, mentre nel circuito N" la causa è e k e l'effetto è i hk ), si ottiene i kh e h = i hk e k. (65) Infine combinando le (64) e (65) si ha G kh = G hk.

198 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica (e) La somma degli elementi di ciascuna colonna di G (e quindi anche la somma degli elementi di ciascuna riga ) è uguale a zero, G kh = 0 h = 1, 2,..., n. n k=1 La somma delle correnti i 1 i 2..., i n deve essere uguale a zero per la legge delle correnti (1). Allora si ha n 0 = i k = G kh e h = e h G kh. (66) k =1 n n k=1 h=1 n h=1 n k=1 La (63) deve essere verificata indipendentemente dai valori che i potenziali di nodo assumono. Ciò è possibile se e solo se n G kh = 0 h = 1, 2,..., n. (67) k=1 A causa di questa proprietà il determinante della matrice G è uguale a zero e quindi G non è invertibile. Il rango della matrice G è in generale uguale a n 1. Questo significa che non è possibile una rappresentazione in cui le correnti i 1 i 2..., i n siano le variabili indipendenti e i potenziali le variabili dipendenti. Invece è possibile una rappresentazione in cui vengono imposte n 1 correnti (la restante deve essere compatibile con la prima legge di Kirchhoff). In questo caso non è possibile determinare univocamente i potenziali: essi sono determinati a meno di una costante additiva arbitraria. (f) La matrice delle conduttanze è semi definita positiva, H * H 0. Siccome i resistori sono passivi, per la conservazione della potenza elettrica, la potenza assorbita dall n-polo p = H * H deve essere maggiore o uguale a zero indipendentemente dai valori che i potenziali di nodo assumono; quindi deve essere H * H 0 H. (68) Pertanto la forma quadratica H * H è semi definita positiva 3. Questa proprietà potrebbe essere dimostrata a partire da quelle illustrate in precedenza. Per i circuiti contenenti n-poli di resistori lineari continuano a valere sia la proprietà della sovrapposizione degli effetti che quella di reciprocità. La caratterizzazione dell'n-polo dipende dalla scelta del nodo di riferimento per i potenziali di nodo? La risposta è no. Se si sceglie un altro nodo di riferimento per i potenziali, il legame tra le correnti i 1 i 2..., i n (che sono indipendenti dal nodo di riferimento scelto per i potenziali) e i nuovi potenziali e 1 e 2..., e n ( e h = e h e ) è espresso attraverso la stessa matrice G, cioè la matrice G non dipende dal particolare nodo di riferimento scelto (per i potenziali). Questa proprietà è diretta conseguenza della simmetria della matrice delle conduttanze e della proprietà (e). 3 Una forma quadratica D / D si dice definita positiva se e solo se è maggiore di zero D ed è uguale a zero solo se D = ; in questo caso la matrice L si dice definita positiva. Una forma quadratica si dice semi definita positiva se può essere uguale a zero anche per D, comunque non deve mai assumere valori negativi; in questo caso la matrice L si dice semi definita positiva.

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 199 Gli elementi indipendenti della matrice delle conduttanze sono n 2 n 2 a causa della proprietà (d) di simmetria e della proprietà (e) relativa alla somma degli elementi di una colonna di G. Gli elementi della parte triangolare alta (A in figura 26) sono uguali a quelli della parte triangolare bassa (B in figura 26) a causa della simmetria della matrice; gli elementi della parte triangolare alta sono tra loro indipendenti. Invece gli elementi della diagonale principale (DP in figura 26) dipendono da quelli della parte triangolare alta a causa della proprietà (e) (relazione (67)). Figura 26 Esempio Si consideri il quadripolo illustrato in figura 27a e si determini la matrice delle conduttanze. Per quanto appena detto basta determinare la parte triangolare alta della matrice, cioè G 12 G 13 G 14 G 23 G 24 e G 34. Figura 27 L'elemento G 12 è così definito G 12 = i 1 e 2 e 1 =e 3 =e 4 =0. Per calcolarlo basta riferirsi al circuito illustrato in figura 27a. Le correnti nei resistori R 13 e R 14 sono nulle, perché le tensioni tra i due terminali 1 e 3 e tra i due terminali 1 e 4 sono uguali a zero. Pertanto la corrente i 12 è uguale (a meno del segno) a quella che circola nel resistore con resistenza R 12 ; per essa si ha i 12 = e 2 R 12 e quindi G 12 = 1 R 12. È evidente, allora, che in generale per G ij con i j si ottiene G ij = 1 R ij. Si consideri, ora, il caso di un n-polo N L di resistori lineari e generatori indipendenti (figura 28). Applicando la sovrapposizione degli effetti si ha

200 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica dove: L = * H + L, (69) * è la matrice delle conduttanze dell'n-polo, quando tutti i generatori all'interno di N L sono spenti; i * (le correnti di corto circuito) è il vettore delle correnti nei terminali di N L, quando essi sono collegati al nodo 0 attraverso corto circuiti. La (69) è l'estensione del teorema di Norton a un n- polo resistivo lineare. Figura 28 6.8.3 Sintesi di un n-polo resistivo lineare Il circuito equivalente di un n-polo di soli resistori lineari può essere costruito considerando un polilatero completo di resistori lineari con n vertici: comunque si scelgano due nodi esiste un resistore che li connette direttamente (in figura (29) è mostrato un quadrilatero completo). Figura 29 Quadrilatero completo. Si indichi con R ij la resistenza del resistore che connette il nodo i al nodo j. È immediato verificare che il numero di resistori in un polilatero completo è n 2 n 2, (per ogni coppia di nodi c'è un solo resistore). Allora si ha la relazione R ij = 1. (70) G ij La formula (70) può essere usata per costruire l'n-polo di resistori corrispondete a una assegnata matrice delle conduttanze (purché la matrice verifichi le proprietà innanzi descritte). Osservazione La matrice di un n -polo con n > 3 non può essere, in generale, sintetizzata attraverso una configurazione a stella con n resistori. La matrice di un tripolo può essere sintetizzata sia attraverso

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 201 una configurazione a triangolo (polilatero completo con n=3) e sia con una configurazione a stella con tre resistori. 6.8.4 La trasformazione stella-triangolo Un circuito costituito da tre resistori connessi a stella può essere sempre rappresentato con uno in cui i resistori sono connessi a triangolo e viceversa. Si sta estendendo il concetto di equivalenza al caso di elementi circuitali con più di due terminali. Per determinare la relazione di equivalenza, cioè la relazione tra le resistenze della configurazione a stella (R 1,R 2, R 3 ) e le resistenze della configurazione a triangolo (R 12, R 23,R 31 ), bisogna imporre che, comunque si scelgano le tre correnti i 1,i 2,i 3 (purché sia verificata la condizione i 1 + i 2 + i 3 = 0), le tensioni della configurazione a triangolo (v 12,v 23, v 31 ) coincidano con quelle della configurazione a stella (v S 12,v S 23, v S 31 ), figura 30. Le regole di trasformazione possono essere determinate imponendo che la matrice delle conduttanze della configurazione a stella sia uguale a quella della configurazione a triangolo. Noi qui troveremo le regole di trasformazione usando la sovrapposizione degli effetti. Si considerino i due circuiti illustrati in figura 30. Ognuno di essi ha tre terminali ed è costituito da tre resistori. In figura 30a i resistori sono connessi in modo tale da ricordare una stella (connessione a stella), mentre in figura 30b sono connessi in modo tale da ricordare un triangolo (connessione a triangolo). Per determinare il legame tra (R 1,R 2, R 3 ) e (R 12, R 23,R 31 ) conviene, allo scopo di ridurre la complessità di calcolo, imporre l'equivalenza per delle terne particolari di correnti. Si imponga l'equivalenza per la terna i 1 = I 1 i 2 = I 1 i 3 = 0. (71) Figura 30 re resistori connessi a stella (a) e connessi a triangolo (b). S Le tensioni v 31 e v 31 valgono (vedi figura 30) S v 31 v 31 = R 1 I (1), R = 12 R 31 I (1). R 12 + R 23 + R 31 (72)

202 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica S Imponendo v 31 = v 31, si ottiene la relazione R 1 = R 12 R 31 R 12 + R 23 + R 31. (73) Imponendo, ora, l equivalenza per le due terne indipendenti i 1 = 0 i 2 = I 2 i 3 = I 2 i 1 = I 3 i 2 = 0 i 3 = I 3 (74) si ottengono le altre due relazioni R 2 = R 3 = R 12 R 23 R 12 + R 23 + R 31 R 23 R 31 R 12 + R 23 + R 31 (75) Figura 31 Il lettore verifichi che, dalle (73) e (75), si ottiene anche v 12 S = v 12 e v 23 = v S 23. Le relazioni (73) e (75) sono state ottenute imponendo l'equivalenza per tre particolari terne di correnti. Per la proprietà della sovrapposizione degli effetti l'equivalenza è assicurata per qualsiasi altra terna di correnti (il lettore dimostri che è sempre possibile scomporre una terna arbitraria di correnti nella sovrapposizione di tre terne del tipo (71) e (74)). Formule per la trasformazione triangolo stella R 1 = R 12 R 31 R 12 + R 23 + R 31 R 2 = R 12 R 23 R 12 + R 23 + R 31 (76) R 3 = R 23 R 31 R 12 + R 23 + R 31 La trasformazione inversa è descritta dalle relazioni (formule della trasformazione stella triangolo)

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 203 R 12 = R 1 + R 2 + R 1R 2 R 3 R 23 = R 2 + R 3 + R 2R 3 R 1 (77) R 31 = R 1 + R 3 + R 1R 3 R 2 Il lettore determini le relazioni (76) e (77) imponendo che la matrice delle conduttanze della configurazione a triangolo e della configurazione a stella siano uguali. Esempio La soluzione del circuito illustrato nella figura 13 del Capitolo 5 può essere semplificata notevolmente se si sostituisce il triangolo costituito dai resistori di resistenze R 1 R 3 R 5 con la stella equivalente (R a,r b,r c ): R a = R b = R c = R 1 R 5 R 1 + R 3 + R 5 = 1 R 3 R 5 R 1 + R 3 + R 5 = 1 R 1 R 3 R 1 + R 3 + R 5 =1 Così facendo si ottiene il circuito equivalente N eq illustrato in figura 32. Esso può essere risolto attraverso l'equivalenza serie e parallelo e le formule dei partitori. Il lettore determini la corrente i che circola nel resistore R in questo modo e la confronti con quella ottenuta applicando il metodo dei potenziali di nodo. Figura 32 6.9 M-porte di resistori lineari Nel precedente Capitolo un generico bipolo costituito da resistori lineari e generatori ideali è stato caratterizzato attraverso il generatore equivalente di hévenin-norton. Nel precedente paragrafo un generico n-polo di resistori lineari e generatori indipendenti è stato caratterizzato attraverso l'uso dei potenziali di nodo attraverso la matrice delle conduttanze e il vettore delle correnti di corto circuito.

204 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica Un generico doppio bipolo, e più in generale un M-porte, costituito da resistori lineari e generatori ideali può essere caratterizzato allo stesso modo, utilizzando la proprietà della sovrapposizione degli effetti. Figura 33 Circuito costituito da un doppio bipolo di resistori lineari e generatori indipendenti collegato a due bipoli. Si consideri, ora, un circuito arbitrario costituito da un doppio bipolo lineare resistivo N L e da due bipoli N 1 e N 2 non necessariamente lineari o statici (figura 33). Il funzionamento del circuito alle due porte (ovvero le tensioni v 1 e v 2 e le correnti i 1 e i 2 ), dipende solo dalle equazioni costitutive dei due bipoli e dalla caratteristica del doppio bipolo N L. 6.9.1 Caratterizzazione di un m-porte di resistori lineari Il doppio bipolo resistivo lineare N L può essere caratterizzato in diversi modi: (a) caratterizzazione su base tensione: le tensioni v 1 e v 2 sono le variabili indipendenti e le correnti i 1 e i 2 sono le variabili dipendenti; (b) caratterizzazione su base corrente: le corrente i 1 e i 2 sono le variabili indipendenti e le tensioni v 1 e v 2 sono le variabili dipendenti; (c) caratterizzazione ibrida: ad esempio, la tensione v 1 e la corrente i 2 sono le variabili indipendenti e la corrente i 1 e la tensione v 2 sono le variabili dipendenti. - Caratterizzazione su base tensione Figura 34 Caratterizzazione su base tensione di un doppio bipolo. Per costruire la caratteristica del doppio bipolo N L su base tensione (e quindi il doppio bipolo equivalente), c'è bisogno di determinare la relazione tra le tensioni v 1 e v 2 e le correnti i 1 e i 2 per tutti i valori di tensione ammissibili. Ciò può essere fatto attraverso un esperimento concettuale (figura 34), in cui si impongono le tensioni v 1 e v 2 attraverso due generatori di tensione ideali e si

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 205 determinano le correnti i 1 e i 2. Si assuma che il circuito di figura 34 abbia una e una sola soluzione per ogni coppia v 1 e v 2. Siccome il circuito è lineare, la relazione cercata può essere determinata attraverso la sovrapposizione degli effetti. A tale scopo si considerino i due circuiti ausiliari rappresentati in figura 35. Il primo, N, è stato ottenuto spegnendo nel circuito di figura 34 tutti i generatori di N L mentre il secondo, N *, è stato ottenuto spegnendo i due generatori di tensione ausiliari di valore v 1 e v 2. Figura 35 Caratterizzazione del doppio bipolo N Il doppio bipolo N costituito da soli resistori lineari può essere caratterizzato usando, di nuovo, la sovrapposizione degli effetti. Si considerino i due circuiti rappresentati in figura 36; nel circuito N 1, è v 2 =0 (figura 36a), mentre nel circuito N 2 è v 1 =0 (figura 36b). Siccome nel circuito N 1 c'è un solo generatore e i resistori sono tutti lineari, le correnti i 11 e i 21 sono direttamente proporzionali alla tensione v 1 ; allora i 11 e i 21 possono essere espresse tramite le relazioni i 11 = G 11 v 1 i 21 = G 21 v 1, (78) dove G 11 e G 21 sono due costanti che hanno la dimensione di una conduttanza. Il fattore G 11 (conduttanza propria) rappresenta la conduttanza del resistore equivalente visto dal generatore di tensione v 1 quando v 2 =0. Figura 36

206 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica Anche il circuito N 2 ha un solo generatore e i resistori sono tutti lineari; quindi le correnti i 12 e i 22 sono direttamente proporzionali alla tensione v 2 ; allora i 12 e i 22 possono essere espresse tramite le relazioni i 12 = G 12 v 2 i 22 = G 22 v 2, (79) dove G 12 e G 22 sono due costanti che hanno sempre la dimensione di una conduttanza. Il fattore G 22 (conduttanza propria) rappresenta la conduttanza del resistore equivalente visto dal generatore di tensione v 2 quando v 1 =0. Utilizzando la sovrapposizione degli effetti si ottiene Ö i 1 = G 11 v 1 + G 12 v 2 Ö i 2 = G 21 v 1 + G 22 v 2 (80) La (80) è la relazione caratteristica del doppio bipolo N di resistori lineari quando i generatori sono spenti. Essa può essere rappresentata in forma matriciale. Posto Ö L= Ö i 1 Ö i 2 e Y = (v 1,v 2 ), la (80) diventa Ö L= * Y, (81) dove la matrice quadrata G 2 2 è data da * = G 11 G 12 G 21 G 22. (82) Alla matrice G si da il nome di matrice delle conduttanze del doppio bipolo. Gli elementi appartenenti alla diagonale principale sono le conduttanze proprie; gli altri elementi prendono il nome di conduttanze mutue. La potenza assorbita dal doppio bipolo vale p = Ö i 1 v 1 + Ö i 2 v 2 = Ö Y L. (83) Utilizzando la (81), si ha p = Y * Y. (84) Le stessa matrice può essere introdotta per caratterizzare un M-porte di resistori lineari. La matrice delle conduttanze di un M-porte è una matrice quadrata M M e il generico elemento G kh (k,h = 1,2,...,M) è così definito G kh = i k. (85) v h vj = 0 j h Così come accade per l'n-polo, la matrice delle conduttanze di un doppio bipolo lineare e passivo e più in generale di un M-porte, ha delle proprietà generali indipendenti dalla particolare struttura.

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 207 Caratterizzazione del doppio bipolo N * Nel circuito illustrato in figura 35b le sorgenti sono solo quelle interne al circuito N L ( Y = ). Si indichi con L = i 1 i 2 il vettore delle correnti di NL quando le tensioni Y = v 1 v 2 sono uguali a zero (le cosiddette correnti di corto circuito). Le correnti di corto circuito L = i 1 i 2 sono indipendenti dalle tensioni Y = v 1 v 2, dipendono solo dalla struttura interna del bipolo resistivo N L. Utilizzando, ora, la sovrapposizione degli effetti, si ha per il doppio bipolo N L L = * Y + L. (86) Il vettore L = i 1 i 2 rappresenta le correnti del doppio bipolo NL. La (86) è la caratteristica del doppio bipolo N L. Essa rappresenta la generalizzazione del teorema di Norton ai doppi bipoli resistivi lineari. È evidente che la relazione (86) vale anche quando l'elemento circuitale ha un numero di porte maggiore a due e quindi per un qualsiasi M-porte: l'unica ipotesi che bisogna fare è che l'm-porte sia costituito da resistori lineari e generatori ideali. - Caratterizzazione su base corrente Si consideri ora la caratterizzazione su base corrente e si assuma che il circuito ammetta una e una sola soluzione per ogni valore di L = i 1 i 2, figura 37. Il lettore dimostri, applicando la sovrapposizione degli effetti, che la relazione tra la tensione Y = v 1 v 2 e la corrente L = i 1 i 2 vale Y = 5L + Y, (87) dove R è la matrice delle resistenze vista dalla coppia di generatori di corrente L = i 1 i 2 (una matrice quadrata M M per un M-porte) quando i generatori interni al doppio bipolo sono spenti e Y = v 1 v 2 sono le tensioni sulle due porte quando esse sono collegate a due circuiti aperti (le cosiddette tensioni a vuoto). Il generico elemento R ij della matrice delle resistenze è dato da R ij = v i. (88) i j i h = 0 h j e * Y = Figura 37 Caratterizzazione su base corrente.

208 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica La (87) è l'estensione ai doppi bipoli e agli M-porte del teorema di hévenin. - Caratterizzazione ibrida Si consideri ora la caratterizzazione ibrida, dove [ = v 1 i 2 sono le variabili indipendenti (rispettivamente, la tensione sulla porta 1 e la corrente della porta 2 ), e \ = i 1 v 2 (rispettivamente, la corrente della porta 1 e la tensione sulla porta 2 ), sono le variabili dipendenti, figura 38. Il lettore dimostri, applicando la sovrapposizione degli effetti, che la relazione tra [ = v 1 i 2 e \ = i 1 v 2 è \ = + [ + \, (89) dove H è la matrice ibrida vista dalla coppia di generatori [ = v 1 i 2 (una matrice quadrata M M per un M-porte) quando i generatori interni al doppio bipolo sono spenti e \ = i 1 v 2 rappresenta la corrente nella porta 1 quando è collegata a un corto circuito e la tensione sulla porta 2 quando è collegata a un circuito aperto. Gli elementi della matrice ibrida sono h 11 = i 1 h 12 = i 1 v 1 i i 2 = 0 2 v 1 = 0 h 21 = v 2 h 22 = v 2 v 1 i i 2 = 0 2 v 1 = 0 (90) Figura 38 Caratterizzazione ibrida. L'elemento h 11 rappresenta la conduttanza vista dal generatore v 1 quando la porta 2 è collegata a un circuito aperto e l'elemento h 22 rappresenta la resistenza vista dal generatore i 2 quando la porta 1 è collegata a un corto circuito. Gli elementi fuori diagonale h 12 e h 21 sono numeri puri: h 21 rappresenta il rapporto tra la tensione della porta 2 e la tensione della porta 1, quando la porta 2 è collegata a un circuito aperto; h 12 rappresenta il rapporto tra la corrente della porta 1 e la corrente della porta 2, quando la porta 1 è collegata a un corto circuito. ha La potenza elettrica assorbita dal doppio bipolo può essere espressa attraverso la matrice ibrida; si p = v 1 i 1 + v 2 i 2 = [ + [. (91)

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 209 6.9.2 Proprietà delle matrici delle conduttanze, resistenze e ibride Ora studieremo le proprietà delle matrici delle conduttanze, resistenze e ibride di un doppio bipolo e più in generale di un M-porte. - Proprietà della matrice delle conduttanze (a) Le conduttanze proprie sono maggiori o uguali a zero, G ii 0. Questa è una immediata conseguenza della passività (su ogni porta del doppio bipolo si sta utilizzando la convenzione dell'utilizzatore). Qualora alcuni resistori fossero attivi, le conduttanze proprie potrebbero essere minori di zero. (b) Le conduttanze mutue possono essere positive o negative, a seconda dei versi di riferimento per le tensioni. Si assuma, ad esempio, che nel circuito N 1 (figura 36a), la conduttanza mutua G 21 sia positiva. Si consideri, ora, lo stesso circuito ma con i terminali 2 e 2' scambiati. Per la nuova conduttanza mutua G ( 21 si ha ( ( i G 21 = 21 = i 21 = G 21 < 0. (92) v 1 v 1 (c) Se tutti i resistori che costituiscono il doppio bipolo sono passivi, allora vale la proprietà G kh G hh h, k. Questa proprietà è diretta conseguenza della non amplificazione della corrente in un circuito costituito da resistori passivi e un solo generatore. Sia i kh la corrente nella porta k quando il generatore di tensione v h sulla porta h è acceso e tutti gli altri sono spenti (un generatore di tensione spento si comporta come se fosse un corto circuito). Allora si ha G hh = i hh v h e G kh = i kh v h, (93) e per la non amplificazione della corrente è i hh i kh. (94) (d) La matrice delle conduttanze è simmetrica, G kh = G hk Questa è una immediata conseguenza della proprietà di reciprocità, che vale per circuiti costituiti da resistori lineari. Infatti si ha G hk = i hk v k G kh = i kh v h, (95) e per la reciprocità (la prima forma)

210 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica i hk v k = i kh v h. (96) (Nel circuito di figura 36a la causa è v 1 e l'effetto è i 21, mentre nel circuito di figura 36b la causa è v 2 e l'effetto è i 12 ). (e) La matrice delle conduttanze è semi definita positiva, Y * Y 0. Siccome i resistori sono passivi, per la conservazione della potenza elettrica, la potenza assorbita dal doppio bipolo Y * Y deve essere maggiore o uguale a zero indipendentemente dai valori che le tensioni di porta assumono; quindi deve essere Y * Y 0 Y. (97) Pertanto la forma quadratica Y * Y deve essere semi definita positiva. A differenza di quanto accade nell'n-polo, la matrice delle conduttanze può essere definita positiva. Essa è certamente definita positiva se nel doppio bipolo non ci sono corto circuiti e/o circuiti aperti, ma solo resistori con resistenze diverse da zero e limitate. Quando G è definita positiva, il suo determinante è diverso da zero e quindi è invertibile. Questa proprietà può essere dimostrata a partire da quelle discusse in precedenza. - Proprietà della matrice delle resistenze La matrice delle resistenze ha le stesse proprietà della matrice delle conduttanze; si ha (il lettore le dimostri): R ii 0 R ij 0 o R ij 0 R ii R ji (98) R ij = R ji L 5L 0 Per dimostrare la simmetria della matrice R bisogna utilizzare la seconda forma della proprietà di reciprocità. Se il doppio bipolo può essere caratterizzato sia in corrente che in tensione, allora si ha 5 = * 1 1 L = 5 Y (99) - Proprietà della matrice ibrida Consideriamo ora la matrice ibrida. (a) Gli elementi h 11 e h 22 sono maggiori o uguali a zero. Questa è una immediata conseguenza della passività (su ogni porta del doppio bipolo si sta utilizzando la convenzione dell'utilizzatore).

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 211 (b) Gli elementi h 12 e h 21 possono essere positivi o negativi. La dimostrazione è simile a quella svolta per la matrice G. (c) Gli elementi h 12 e h 21 verificano la condizione h kh 1. Questa proprietà è diretta conseguenza della non amplificazione della tensione e della corrente in un circuito costituito da resistori passivi e un solo generatore. (d) La matrice ibrida è anti-simmetrica, cioè h 12 = h 21 Questa è una immediata conseguenza della terza forma della reciprocità, che vale per circuiti costituiti da resistori lineari. Infatti dalla terza forma della reciprocità si ha h 21 = v 21 v 1 = i 12 i 2 = h 12, (100) dove v 21 è la tensione sulla porta 2 quando i 2 = 0 e i 12 è la corrente nella porta 1 quando v 1 = 0. (e) La matrice ibrida è semi definita positiva, [ + [ 0. Siccome i resistori sono passivi, per la conservazione della potenza elettrica, la potenza assorbita dal doppio bipolo [ + [ deve essere maggiore o uguale a zero: [ + [ 0 [. (101) La (101) può essere ottenuta direttamente dalle proprietà (a) e (d). dell'antisimmetria della matrice H, si ha Infatti a causa p = [ + [ = h 11 v 2 2 1 + h 22 i 2 ; (102) per la proprietà (a), h 11 e h 22 sono positivi o nulli e quindi p 0. A differenza delle matrici delle resistenze e delle conduttanze, non può esserci nessuna relazione tra gli elementi della diagonale principale della matrice ibrida H e quelli fuori della diagonale. Prima di passare al problema della sintesi di un doppio bipolo vogliamo soffermarci sulla caratterizzazione ibrida di un M-porte con M>2 e sulle proprietà della matrice. Si consideri un M-porte di resistori lineari e passivi con M>2 e lo si caratterizzi alimentando le prime m e porte con generatori di tensioni e le restanti m j con generatori ideali di corrente (m e + m j = M), figura 39. Siano Y e = v 1 v 2 v m e e L e = i 1 i 2 i m e, rispettivamente, le tensioni e correnti relative alle porte caratterizzate in tensione, e Y j = v m e +1 v M e L j = i m e +1 i M, rispettivamente, le tensioni e correnti relative alle porte caratterizzate in corrente. Per la linearità, la relazione caratteristica dell'm-porte è

212 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica L e Y j = * e 6 ej 6 je 5 j Y e L j ; (103) nella relazione (103) compare una matrice a blocchi. Il blocco * e rappresenta la matrice delle conduttanze (una matrice quadrata m e m e ) vista dai generatori di tensione (rappresentati da Y e ), quando i generatori di corrente (rappresentati da L j ), sono spenti; essa, quindi, ha le proprietà della matrice delle conduttanze descritte in precedenza. Il blocco 5 j rappresenta la matrice delle resistenze (una matrice quadrata m j m j ) vista dai generatori di corrente quando i generatori di tensione sono spenti; essa, quindi, ha le proprietà della matrice delle resistenze descritte in precedenza. Il blocco 6 ej (una matrice rettangolare m e m j di elementi adimensionali) descrive il contributo dei generatori di corrente alle correnti nei generatori di tensione (quando i generatori di tensione sono spenti) e il blocco 6 je (una matrice rettangolare m j m e di elementi adimensionali) descrive il contributo dei generatori di tensione alle tensioni nei generatori di corrente (quando i generatori di corrente sono spenti). ra gli elementi della matrice 6 ej non c'è nessuna relazione, e così anche tra gli elementi di 6 je. Invece c'è una semplice e interessante relazione tra 6 ej e 6 je. Applicando la terza forma della proprietà di reciprocità, si ottiene 6 ej = 6 je. (104) Inoltre per la non amplificazione delle tensioni e delle correnti gli elementi di 6 ej sono, in valore assoluto, minori di uno. Nel caso M=2, la (104) dà la proprietà illustrata precedentemente. A causa della (104), la potenza elettrica assorbita dall'm-porte vale p = Y e * e Y e + L j 5 j L j. (105) In un circuito costituito da M-porte resistivi lineari continua a valere sia la proprietà della sovrapposizione degli effetti, che quella di reciprocità. Figura 39 Caratterizzazione ibrida di un M-porte (con M>2).

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 213 6.9.3 Sintesi di un doppio bipolo resistivo lineare Ogni rappresentazione (R, G e H) di un doppio bipolo di soli resistori è caratterizzata da tre parametri indipendenti, quindi sono necessari (e anche sufficienti) tre resistori per costruire un doppio bipolo equivalente o per realizzare un doppio bipolo di resistori corrispondente a una assegnata matrice (R, G e H). Il circuito equivalente di un doppio bipolo di soli resistori lineari può essere costruito considerando un doppio bipolo del tipo illustrato in figura 40: alla configurazione rappresentata in figura 40a si dà il nome di configurazione a, invece a quella rappresentata in figura 40b si dà il nome di configurazione a Π. Conviene rappresentare la matrice delle resistenze tramite la configurazione a e la matrice delle conduttanze tramite la configurazione a Π. Figura 40 Configurazione a (a) e configurazione a Π (b). - Matrice delle resistenze della configurazione a. Per il doppio bipolo di figura 40a si ottiene la matrice delle resistenze R 11 = v 1 = R a + R c i 1 i 2 = 0 R 22 = v 2 i 2 i 1 = 0 = R b + R c (106) R 21 = R 12 = v 1 = R c i 2 i 1 = 0 Allora per i resistori della configurazione a si ha R a = R 11 R 12 R b = R 22 R 12 (107) R c = R 12 Se R 12 è negativo, bisogna invertire la coppia di terminali di una delle due porte per ottenere una resistenza R c positiva. I parametri ibridi della configurazione a sono:

214 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica h 11 = i 1 = R v a + R 1 c 1 i2 =0 h 22 = v 2 = R i b + R ar c 2 v1 =0 R a + R c (108) h 12 = h 21 = v 2 = v 1 i2 =0 R c R a + R c - Matrice delle conduttanze della configurazione a Π. Per il doppio bipolo di figura 40b si ottiene la matrice delle conduttanze G 11 = i 1 = G x + G y v 1 v 2 = 0 G 22 = i 2 = G y + G z v 2 v 1 = 0 (109) G 21 = G 12 = i 1 = G y v 2 v 1 = 0 Allora per i resistori della configurazione a Π si ha G x = G 11 + G 12 G y = G 12 (110) G z = G 22 + G 12 Se G 12 fosse positivo, allora bisognerebbe invertire la coppia di terminali di una delle due porte per ottenere una conduttanza G y positiva. 6.10 Induttori accoppiati (trasformatore) Se un induttore viene posto nelle immediate vicinanze di un altro elemento analogo, accade che il flusso concatenato con le spire di ognuno dei due dipende sia dalla corrente che circola nel primo avvolgimento che da quella che circola nel secondo. Siamo in presenza, quindi, di un doppio bipolo che chiameremo accoppiamento mutuo. Gli induttori mutuamente accoppiati sono diffusamente impiegati nei circuiti di comunicazione, nelle apparecchiature di misura e nei sistemi di potenza. I trasformatori che si utilizzano nelle reti di potenza che trasmettono e distribuiscono l'energia elettrica sono induttori accoppiati. Anche i motori e i generatori elettrici possono essere rappresentati tramite induttori accoppiati tempo-varianti. Ci limiteremo a descrivere il caso più semplice, ma non per questo meno significativo, in cui ci sono due avvolgimenti e l'accoppiamento mutuo è tempo-invariante.

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 215 6.10.1 Equazioni costitutive di due induttori accoppiati Si consideri un toro costituito da materiale ferromagnetico: tipicamente ferrite o lamine sottili di acciaio speciale. Si avvolgano su tale toro due bobine (avvolgimenti di filo conduttore smaltato con vernice isolante), come illustrato in figura 41; si ottiene un doppio bipolo. A esso si dà il nome induttori accoppiati o circuiti mutuamente accoppiati. Figura 41 Due circuiti, avvolti attorno a un nucleo toroidale, accoppiati magneticamente. La caratteristica di funzionamento di questo doppio bipolo può essere ricavata applicando il modello quasi stazionario magnetico (in questo componente gli effetti dovuti alla corrente di spostamento elettrico sono trascurabili nel limite lentamente variabile). Dalla legge di Faraday- Neumann si ottengono le due equazioni (sono le stesse equazioni che sono state scritte per l'induttore nel Capitolo 2) v 1 = dφ 1 dt v 2 = dφ 2 dt (111) dove φ 1 e φ 2 sono, rispettivamente, i flussi concatenati con la bobina 1 e la bobina 2 del campo magnetico prodotto dalle correnti i 1 e i 2 che circolano nelle due bobine. Il flusso del campo magnetico concatenato con la bobina j (j=1, 2) vale φ j = % Q jds, (112) Sγj dove S γ j è una qualsiasi superficie che ha come orlo la linea chiusa γ j costituita dal conduttore filiforme della j-esima bobina e dal segmento che unisce i due terminali della bobina stessa, e il verso della normale Q j deve essere concorde, secondo la regola del cavatappi, con il riferimento scelto per il verso della corrente i j. Abbiamo supposto che la conducibilità del conduttore con cui sono realizzati i due avvolgimenti sia infinita. Si assuma che l'anello toroidale sia costituito da un materiale magnetico ideale (isotropo), in cui siano trascurabili gli effetti dovuti ai fenomeni non lineari (come la saturazione e l'isteresi magnetica

216 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica ) e con permeabilità magnetica molto grande rispetto a quella del vuoto; allora la relazione costitutiva del materiale magnetico è lineare (µ 0 è la permeabilità magnetica del vuoto), % = µ+ µ >> µ 0. (113) Inoltre, si assuma che siano trascurabili anche gli effetti delle correnti indotte nell'anello toroidale a causa della variazione nel tempo del campo magnetico (un materiale magnetico può essere un buon conduttore di corrente elettrica). Sotto queste ipotesi: (a) vale la sovrapposizione degli effetti; (b) solo le correnti di conduzione nelle due bobine producono campo magnetico; (c) la relazione tra i flussi e le correnti è di tipo statico. La relazione è di tipo statico perché si suppone che siano trascurabili i fenomeni di isteresi magnetica e gli effetti delle correnti indotte nel nucleo e perché nel modello quasi-stazionario magnetico il legame tra le correnti e il campo H è di tipo statico (legge di Ampere). Allora per i flussi φ 1 e φ 2 si ha φ 1 = φ 11 + φ 12 = L 1 i 1 + M 12 i 2 φ 2 = φ 21 + φ 22 = M 21 i 1 + L 2 i 2 (114) dove L 1 L 2, M 12 e M 21 sono quattro parametri costanti nel tempo e indipendenti dalle due correnti i 1 e i 2. Il flusso φ 11 = L 1 i 1 è il flusso concatenato con la prima bobina quando la corrente i 2 nella seconda bobina è uguale a zero, e φ 22 = L 2 i 2 è il flusso concatenato con la seconda bobina quando la corrente i 1 nella prima bobina è uguale a zero. Quindi L 1 e L 2 sono, rispettivamente, i coefficienti di autoinduzione della bobina 1 e della bobina 2. Se le due bobine sono realizzate in modo tale da poter essere schematizzate come dei solenoidi lunghi, per i due coefficienti L 1 e L 2 si hanno le espressioni approssimate L 1 = µ N 1 2 S h L 2 = µ N 2 2 S h (115) Si è assunto che i due solenoidi cilindrici hanno la stessa lunghezza h e la stessa sezione S; N 1 e N 2 sono, rispettivamente, i numeri di spire degli avvolgimenti 1 e 2. I coefficienti 0 12 e 0 21 sono detti coefficienti di mutua induzione: 0 12 rappresenta il flusso del campo magnetico concatenato con la bobina 1 prodotto da una corrente unitaria che circola nella bobina 2 quando L 1 = 0, mentre 0 21 rappresenta il flusso del campo magnetico concatenato con la bobina 2 prodotto da una corrente unitaria che circola nella bobina 1 quando L 2 = 0. Se si definiscono i flussi medi di auto e mutua induzione si può affermare che φ 11m = L 1 i 1 N 1 φ 12 m = M 12 i 2 N 1 φ 21m = M 21 i 1 N 2 φ 22 m = L 2 i 2 N 2, (116) φ 1d = φ 11 m φ 21 m, φ 2 d = φ 22 m φ 12 m (117)

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 217 sono i flussi medi di dispersione al primario e secondario, rispettivamente. In pratica se l'accoppiamento è perfetto c'è da aspettarsi che φ 1d e φ 2d siano nulli. In altri termini c'è da aspettarsi che una corrente circolante nel primo avvolgimento produca, mediamente, lo stesso flusso concatenato per spira sia nel primo che nel secondo avvolgimento. Si dimostra facilmente che tale condizione comporta che L 1 L 2 = M 12 M 21. (118) I coefficienti di autoinduzione sono intrinsecamente positivi (con la convenzione dell utilizzatore), mentre quelli di mutua induzione possono essere positivi o negativi. Consideriamo il flusso φ 12. Esso è dato da φ 12 = % 2 1dS dove S Q γ 1 è una qualsiasi superficie aperta che ha come orlo il primo S γ1 avvolgimento e Q 1 è il verso della normale orientata concordemente, secondo la regola del cavatappi, con il verso di riferimento della corrente i 1. Nei due circuiti accoppiati illustrati in figura 41 il verso del campo magnetico % 2 è orario se i 2 è positiva e il verso di Q 1 è orario, e quindi φ 12 e il coefficiente di mutua induzione sono positivi. Se si sceglie, ad esempio, il riferimento opposto per il verso di i 2 (deve essere cambiato anche il riferimento per il verso della tensione v 2 perché si è scelta la convenzione dell'utilizzatore su ciascuna porta), allora il segno del coefficiente di mutua induzione è negativo. Considerazioni simili valgono per φ 21. Per i flussi del campo magnetico e le correnti esiste una proprietà di reciprocità analoga a quella che esiste in un circuito resistivo per le tensioni e le correnti. Si considerino i due induttori accoppiati con i 1 0 e i 2 = 0 : la corrente i 1 nella bobina 1 può essere considerata come causa e il flusso φ 12 = M 12 i 2, concatenato con la bobina 2, come effetto. Dualmente si considerino i due induttori accoppiati con i 2 0 e i 1 = 0. In questo caso la corrente i 2 nella bobina 2 può essere considerata come causa e il flusso M 12 i 2, concatenato con la bobina 1, come effetto. È possibile dimostrare, utilizzando le equazioni del modello quasi stazionario magnetico (Appendice C), che il rapporto tra la causa e l'effetto nei due circuiti accoppiati con i 2 = 0 è uguale al rapporto tra causa ed effetto nei due circuiti accoppiati con i 1 = 0, quindi M 12 = M 21 = M. (119) Il coefficiente di mutua induzione è stato indicato con M e si misura in henry [H], come i coefficienti di autoinduzione. Figura 42 Simbolo degli induttori accoppiati con nodi contrassegnati: se i due riferimenti per i versi delle correnti sono entrambi concordi o discordi con il contrassegno, allora M è positivo. Allora le equazioni costitutive dei due circuiti accoppiati sono (in questo corso sono presi in considerazione solo induttori accoppiati tempo-invarianti)

218 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica di v 1 = L 1 1 dt + M di 2 dt v 2 = M di 1 dt + L di 2 2 dt (120) (Queste equazioni non valgono nel caso in cui M fosse variabile nel tempo). Due induttori accoppiati costituiscono un doppio bipolo dinamico: il valore delle due tensioni v 1 e v 2 nel generico istante t non dipende solo dal valore delle due correnti in quell istante, ma anche dai valori che esse assumono in un intorno di t. Osservazione I motori e i generatori elettrici (dinamo e alternatori) possono essere rappresentati da induttori accoppiati tempo-varianti (cioè con coefficienti di mutua induzione variabili nel tempo). Applicando la relazione (14) e ricordando che è possibile trascurare i fenomeni di induzione magnetoelettrica, si ottiene per la potenza elettrica assorbita dai due induttori accoppiati dove pt = i 1 v 1 + i 2 v 2 = dw m dt, (121) W m i 1 i 2 = 1 2 L 1 i 1 2 + Mi 1 i 2 + 1 2 L 2 i 2 2 = % µd Y 0 (122) 2 è l'energia immagazzinata nel componente associata al campo magnetico; essa è positiva. Pertanto l'energia Wt 0 t che il doppio bipolo assorbe nell'intervallo di tempo t 0 t vale Wt 0 t = W m [i 1 t i 2 t] W m [i 1 t 0 i 2 t 0 ]. (123) La potenza assorbita da due induttori accoppiati è una forma differenziale (cioè è espressa attraverso derivate), perché il doppio bipolo è di tipo dinamico. Inoltre la potenza elettrica assorbita è un differenziale esatto (cioè è una forma differenziale esprimibile attraverso la derivata di una funzione delle correnti, W m i 1 i 2 ) perché i due coefficienti di mutua induzione M 12 e M 21 sono uguali. Pertanto l'energia assorbita in un intervallo di tempo t 0 t dipende solo dai valori che la funzione W m i 1 i 2 assume negli istanti iniziale t 0 e finale t, e quindi solo dai valori iniziali e finali delle due correnti i 1 e i 2 e non dalla loro storia. Quando i valori delle correnti nell'istante finale i 1 t i 2 t sono uguali ai valori che esse assumono negli istanti iniziali i 1 t 0 i 2 t 0, allora l'energia assorbita dai due induttori accoppiati è uguale a zero, comunque sia la forma d'onda delle correnti nell'intervallo t 0 t. (Questa proprietà non è valida quando M varia nel tempo). Osservazione Se fosse possibile avere M 12 M 21, non sarebbe possibile esprimere la potenza assorbita come la derivata di una funzione delle correnti e quindi l'energia assorbita dipenderebbe dalla storia temporale delle correnti.

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 219 L energia W(t 0,t 1 ) assorbita dai due induttori accoppiati nell intervallo di tempo (t 0,t 1 ) dipende dai valori delle correnti nell istante iniziale i 1 t 0 i 2 t 0, e nell istante finale i 1 t 1 i 2 t 1. Fissati i valori delle correnti nell istante iniziale, i 1 t 0 = I 1 e i 2 t 0 = I 2, siccomew m i 1 i 2 >0, il valore minimo di W(t 0,t 1 ) si ottiene quando i 1 t 1 = 0 i 2 t 1 = 0. In questo caso il massimo del valore assoluto di W(t 0,t 1 ) è uguale a W m I 1 I 2 e rappresenta la massima energia che i due induttori sono in grado di erogare quando le correnti iniziali sono i 1 t 0 = I 1 e i 2 t 0 = I 2. Se, invece delle correnti iniziali si fissano quelle finali, i 1 t 1 = I 1 e i 2 t 1 = I 2, siccome W m i 1 i 2 >0, il valore massimo di W(t 0,t 1 ) si ottiene quando le correnti iniziali sono nulle. Il massimo di W(t 0,t 1 ) è uguale ancora a W m I 1 I 2, e rappresenta la massima energia che i due induttori accoppiati possono assorbire per raggiungere la condizione finale i 1 t 1 = I 1 e i 2 t 1 = I 2. Pertanto due induttori accoppiati tempo invarianti non possono erogare più energia elettrica di quanta ne abbiano assorbita in precedenza, e quindi sono un doppio bipolo passivo. Gli induttori accoppiati immagazzinano l'energia elettrica che assorbono; essa può essere restituita, completamente, sotto forma di energia elettrica al circuito in cui sono inseriti: due induttori accoppiati sono un doppio bipolo passivo e conservativo. Alla grandezza definita positiva W m i 1 i 2 si dà il nome di energia immagazzinata negli induttori accoppiati. Il coefficiente di mutua induzione è spesso espresso in funzione del coefficiente d accoppiamento k definito da k M L 1 L 2. (124) Il coefficiente di accoppiamento non può assumere un qualsiasi valore, esso deve verificare la relazione k 1, (125) ovvero è impossibile ottenere un coefficiente di accoppiamento maggiore di uno. Quando k=0, si ha M=0, cioè non esiste interazione tra i due induttori (questa è la condizione che è stata invocata tra gli induttori di un circuito quando sono stati introdotti i bipoli induttori). La relazione (125) è una diretta conseguenza del fatto che l'energia immagazzinata è semi definita positiva. L'energia immagazzinata può essere riscritta nel modo seguente W m i 1 i 2 = 1 2 L 1 i 1 + M i L 2 1 2 + 1 2 L 2 M2 i 2 2 0. (126) Siccome L 1 e L 2 sono maggiori di zero, se fosse ammissibile k >1, sarebbe possibile avere una energia immagazzinata minore di zero con la coppia di correnti i 1 = M L 1 i 2 i 2. L 1 6.10.2 Circuiti perfettamente accoppiati e circuiti equivalenti Si consideri il caso limite k = ±1; in questo caso si ha l'accoppiamento più forte e si dice che l'accoppiamento è perfetto. Un trasformatore è progettato e realizzato in modo tale da essere quanto

220 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica più possibile vicino alla condizione di accoppiamento perfetto. Quando l'accoppiamento è perfetto, dalla (126) si ha In questo caso se W m i 1 i 2 = 1 2 L 1 i 1 + M i L 2 1 2 0. (127) i 1 = M L 1 i 2, (128) l'energia immagazzinata è uguale a zero pur essendo i 1 0 i 2 0. Perché ciò accada, il campo magnetico prodotto dalle due correnti deve essere uguale a zero in ogni punto dello spazio, cioè il campo prodotto dalla corrente i 1 deve cancellare il campo dovuto alla corrente i 2 in ogni punto dello spazio. Ciò è chiaramente impossibile da realizzare in pratica, però è possibile avvicinarsi a questa condizione usando un toro di materiale ferromagnetico a elevata permeabilità magnetica, µ >> µ 0. Quando è verificata questa condizione le linee di campo di B sono praticamente confinate nel toro di materiale magnetico: il toro si comporta come se fosse un tubo di flusso per il campo B, cioè si può ritenere che, la componente normale di B alla superficie limite del toro è nulla. (È immediata l'analogia con il campo di corrente che si instaura in un toro conduttore con conducibilità elettrica molto più grande dello spazio materiale in cui è immerso). Si assuma che il toro di materiale magnetico sia un tubo di flusso per B; in questo caso il flusso del campo magnetico attraverso qualsiasi sezione del toro è costante. Con questa ipotesi è semplice calcolare il coefficiente di mutua induzione. Si consideri il flusso φ 21 = M 21 i 1 concatenato con la bobina 2 del campo magnetico prodotto dalla corrente i 1 che circola nella bobina 1, quando i 2 = 0. Il flusso φ 21 è uguale a N 2 volte il flusso φ 21 concatenato con una singola spira della bobina 2. D'altronde il flusso φ 21 coincide con il flusso di B1 (B1 è il campo prodotto dalla corrente i1), attraverso una qualsiasi sezione trasversale del toro, e quindi con il flusso φ 11 concatenato con una singola spira della bobina 1. Il flusso φ 11 = L 1 i 1 è uguale a N 1 volte il flusso φ 11. Da queste considerazioni segue che φ 12 = N 2 φ 12 = N 2 φ 11 = N 2 N 1 φ 11 = N 2 N 1 L 1 i 1. (129) Allora, utilizzando la (129) e la prima delle (115) si ottiene per M M = µ N 1N 2 S. (130) h I due coefficienti di autoinduzione dati dalla (115) e il coefficiente di mutua induzione (130) verificano la condizione di accoppiamento perfetto. In realtà il toro di materiale magnetico non è un tubo di flusso perfetto e quindi k, in valore assoluto, è minore di uno, anche se il suo valore resta prossimo a tale numero. Due induttori perfettamente accoppiati hanno una notevole proprietà. Le equazioni costitutive (120) possono essere così riscritte

Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica 221 di v 1 = L 1 1 dt v 2 = M di 1 dt + M L 1 di 2 dt + L 2 M di 2 dt (131) Nel caso limite di accoppiamento perfetto è L 1 M = M L 2, quindi dalla (131) si ottiene v 1 v 2 = L 1 M. (132) Questa relazione ricorda quella del trasformatore ideale con costante di trasformazione n = L 1 M. (133) - Circuito equivalente di due induttori accoppiati perfettamente. Il doppio bipolo costituito da due induttori accoppiati perfettamente è equivalente a un doppio bipolo costituito da un trasformatore ideale e da un induttore, così come illustrato in figura 43. Si consideri il circuito di figura 43a. Applicando la relazione caratteristica del trasformatore ideale, si ottiene proprio la relazione costitutiva di due induttori accoppiati, v 1 = L 1 d(i 1 i 1 ) dt = L 1 ( di 1 dt + 1 di 2 n dt ) = L 1 (di 1 dt + M di 2 L 1 dt ), v 2 = v 1 n = M v 1 = M( di 1 L 1 dt + M di 2 L 1 dt ) = M(di 1 dt + L 2 M di 2 dt ). (134) Figura 43 Doppi bipoli equivalenti a due induttori accoppiati perfettamente: n = L 1 M. - Circuito equivalente di due induttori accoppiati: accoppiamento non perfetto ( k <1). Il doppio bipolo costituito da due induttori accoppiati non perfettamente è equivalente a un doppio bipolo costituito da un trasformatore ideale e da due induttori, così come illustrato in figura 44. Figura 44 Doppio bipolo equivalente a due induttori accoppiati con k <1.

222 Giovanni Miano Lezioni di Elettrotecnica Si considerino due induttori accoppiati non perfettamente, cioè M 2 < L 1 L 2. Assegnata una qualsiasi terna L 1 L 2 e M, è sempre possibile rappresentare L 1 come dove L 1 = L 1 + L 1, (135) L 1 = M2 L 2, (136) L 1 = L 1 M 2 L 2. (137) Queste considerazioni giustificano il circuito equivalente di un accoppiamento non perfetto illustrato in figura 44. L induttanza L 1 è legata ai flussi dispersi: essa descrive il contributo al flusso concatenato con la prima bobina dovuto alle linee di campo di % che non concatenano l'altro avvolgimento; per k 2 1 L 1 0. L 1 è detta induttanza magnetizzante: essa tiene conto del flusso comune a entrambe le bobine. Se in un circuito ci sono due induttori accoppiati continua a valere la proprietà della sovrapposizione degli effetti; non valgono la proprietà di non amplificazione e la proprietà della reciprocità, perché il doppio bipolo è di tipo dinamico. È interessante osservare che un trasformatore progettato e costruito per ottenere le migliori prestazioni possibili tende ad essere un trasformatore ideale. Infatti perché l'accoppiamento sia perfetto occorre che le due bobine siano strettamente avvolte su di un nucleo di materiale ferromagnetico ad elevata permeabilità relativa, µ r = µ µ 0 >>1. In tali condizioni, infatti, L 1 0 e k 2 1. Inoltre nel limite µ r si ha L 1 e quindi la corrente magnetizzante che circola nell'induttore di induttanza L 1 deve tendere a zero e di conseguenza il circuito equivalente di figura 44 si riduce al solo trasformatore ideale.