MATERIALI FERROMAGNETICI E MATERIALI CONDUTTORI

MATERIALI FERROMAGNETICI E MATERIALI CONDUTTORI Lucia FROSINI Dipartimento di Ingegneria Industriale e dell Informazione, Università di Pavia E-mail: lucia@unipv.it I materiali ferromagnetici risultano attivi dal punto di vista magnetico, in quanto partecipano alla magnetizzazione attraverso la propria struttura cristallina, interagendo con il campo magnetico H prodotto esternamente. Il loro comportamento è intuibile attraverso l analisi del comportamento magnetico della struttura a domini magnetici tipica di questi materiali. Internamente al dominio esiste un campo magnetico dotato di un orientamento preferenziale. A causa del disordine naturale, i vari domini risultano polarizzati magneticamente in modo casuale. Tuttavia, sotto l azione di un campo magnetico esterno, i domini tendono a disporsi in modo da favorire il campo eccitante. L azione si produce in modo graduale ed è legata all intensità del campo eccitante. Per campi particolarmente intensi si può arrivare al completo orientamento del materiale (fenomeno della saturazione). Si attribuisce a B l effetto risultante generato dal materiale magnetico e dalla corrente di eccitazione, lasciando ad H il significato di campo originato dalla sola corrente di eccitazione. Ne consegue che per i materiali ferromagnetici deve essere fornita la relazione: B = B(H) Tale relazione, per un materiale magnetizzato per la prima volta, variando il campo H da un valore nullo fino ad uno massimo, è rappresentata in figura. Tale caratteristica viene denominata curva di prima magnetizzazione. La pendenza massima della caratteristica di magnetizzazione di un materiale ferromagnetico risulta 0 3 0 4 volte la pendenza della caratteristica magnetica del vuoto. Questo significa che, per produrre uguali valori di induzione B, vengono richiesti valori del campo H (e quindi della corrente di eccitazione i) 0 4 volte più piccoli nel ferro di quelli necessari nell aria. Diminuendo con continuità il campo H dal valore massimo a zero, non si ripercorre più la caratteristica di prima magnetizzazione, a causa degli attriti nei moti di orientamento dei domini. Annullando il campo esterno H, rimane un orientamento residuo dei domini e quindi un valore di induzione residua (B r ). Per annullare l induzione residua, si deve applicare al materiale un campo esterno negativo (cioè di verso opposto al precedente), denominato campo coercitivo (H c ). 3 4

Sottoponendo il materiale ad una magnetizzazione alternativa (ad es. sinusoidale) si percorrerà un ciclo di isteresi. L area del ciclo d isteresi assume il significato di energia per unità di volume perduta nel materiale per un ciclo completo di magnetizzazione. Tale dissipazione di energia è imputabile agli attriti connessi con il movimento delle pareti dei domini e assume un espressione del tipo: E ist k ist B n M Si definisce curva di normale magnetizzazione del materiale il luogo dei punti costituito dai vertici dei cicli di isteresi simmetrici di ampiezza crescente. I materiali ferromagnetici vengono a loro volta classificati in due famiglie a seconda della forma del loro ciclo di isteresi: Materiali magnetici dolci. Materiali magnetici duri. dove k ist ed n dipendono dal tipo di materiale. Tipicamente n (esponente di Steinmetz) varia tra,6 (per B M < T) e (per B M >= T). 5 I primi sono caratterizzati da un ciclo di isteresi stretto e molto pendente (cioè con permeabilità molto elevate) e vengono utilizzati nella realizzazione dei nuclei magnetici delle macchine elettriche (in forma massiccia per flussi costanti o in forma laminata per flussi variabili nel tempo). 6 Perdite nei nuclei magnetici I materiali magnetici duri sono invece caratterizzati da un ciclo di isteresi molto ampio con valori di induzione residua e campo coercitivo elevati: per queste loro caratteristiche vengono utilizzati per la realizzazione di magneti permanenti. Vista la forma del loro ciclo di isteresi, i materiali magnetici duri non possono essere eccitati con campi alternativi, in quanto le perdite per isteresi sarebbero troppo elevate. Nei nuclei magnetici delle macchine elettriche, costituiti da materiali magnetici dolci, si hanno perdite di potenza attiva dovute ai fenomeni di: ) Isteresi magnetica PERDITE NEL FERRO ) Correnti parassite Entrambi i fenomeni sono legati alla variabilità nel tempo del flusso magnetico. Sono dette perdite nel ferro proprio perché i nuclei magnetici sono costituiti da leghe di ferro. Nel caso di flusso magnetico costante, tali perdite sono nulle. nuclei magnetici magneti permanenti 7 8

Perdite per isteresi Perdite per isteresi Il fenomeno dell isteresi magnetica si manifesta quando un nucleo di materiale ferromagnetico è sottoposto a magnetizzazione ciclica alternativa. La potenza persa per isteresi (= energia persa per unità di tempo) è proporzionale al numero di cicli d isteresi descritti in un secondo e dipende da: Ciò si verifica, ad esempio, quando un nucleo di materiale ferromagnetico è sede di un flusso magnetico variabile alternativamente nel tempo, in quanto prodotto da una corrente i variabile alternativamente nel tempo. tipo di materiale, in base a cui varia la forma e la dimensione del ciclo; valore dell induzione massima B M, all aumentare del quale il ciclo diventa più ampio; A causa del fenomeno dell isteresi magnetica, l energia fornita al nucleo durante la fase di magnetizzazione non viene interamente restituita durante quella di smagnetizzazione, ma, ad ogni ciclo, rimane immagazzinata nel nucleo magnetico una quantità di energia proporzionale all area del ciclo stesso. 9 frequenza della corrente magnetizzante f, il cui aumento determina un maggior numero di cicli descritti nell unità di tempo. La formula di Steinmetz: n ist ist M P k f B permette di calcolare la perdita specifica per unità di volume [W/m 3 ]operunitàdi massa [W/kg], a seconda di come viene espressa la costante k ist, che dipende dal tipo di materiale. Utilizzando il ferro-silicio, è possibile ridurre l area del ciclo di isteresi e, di conseguenza, le perdite per isteresi. 0 Perdite per correnti parassite Perdite per correnti parassite Le correnti indotte parassite nascono nei corpi conduttori quando: a) il corpo conduttore è investito da flusso magnetico variabile nel tempo; b) il corpo conduttore si muove in campi magnetici costanti. Ciò accade come conseguenza della legge di Faraday relativa al fenomeno dell induzione magnetica, ossia quando un circuito elettrico si concatena con un flusso magnetico variabile nel tempo, nel circuito elettrico nasce una f.e.m. indotta: dove: N B A d e dt è il flusso concatenato con N spire. è il flusso magnetico, che varia: ) quando varia B, ossia quando varia la corrente magnetizzante i; Se la f.e.m. indotta agisce in un circuito chiuso di resistenza R, nel circuito si ha circolazione di una corrente indotta parassita pari a e/r. Consideriamo il caso illustrato in figura: un nucleo in ferro massiccio, sede di un flusso magnetico variabile nel tempo, in quanto prodotto da una corrente magnetizzante i variabile nel tempo (ad es., alternata sinusoidale). In un piccolo tronco di nucleo di altezza h e spessore sono presenti tanti percorsi chiusi (spire). Poiché il flusso concatenato con queste spire varia nel tempo, esse diventeranno sede di f.e.m. indotte e quindi di correnti indotte parassite i p. ) quando varia A, ossia quando la spira si muove o si deforma.

Perdite per correnti parassite Perdite per correnti parassite Nel tronco di nucleo considerato si hanno tante correnti indotte parassite. Queste correnti determinano una dissipazione di energia elettrica in calore nel materiale. Più alta è la resistività del materiale, più piccola risulterà l intensità delle correnti parassite e quindi minore sarà la dissipazione di energia elettrica in calore. La formula: k' cpδ f BM cp cp M P k f B = spessore nucleo Per diminuire gli effetti delle correnti parassite occorre aumentare la resistenza dei possibili percorsi che le correnti indotte trovano all interno nel conduttore investito da flusso magnetico variabile nel tempo: suddividendo il nucleo massiccio in tante lamiere sottili, parallele alle linee di flusso (e quindi diminuendo lo spessore ); aumentando la resistività dei materiali impiegati (ad es., utilizzando ferro-silicio anziché ferro dolce: la resistività del ferro-silicio è 4 volte maggiore di quella del ferro dolce). permette di calcolare la perdita specifica per unità di volume [W/m 3 ] o per unità di massa [W/kg], a seconda di come viene espressa la costante k cp, che dipende dal tipo di materiale. 3 4 Nuclei magnetici Vantaggi dei lamierini in ferro-silicio Proprio al fine di limitare le perdite per correnti parassite, i nuclei delle macchine elettriche in corrente alternata sono generalmente laminati con spessori = 0,35 0,5 mm. I lamierini sono isolati tra loro, ad es. con vernici termoindurenti. L impiego del silicio ha due vantaggi: riduce l ampiezza del ciclo di isteresi del materiale; aumenta la resistività elettrica del materiale. Quindi, l impiego del silicio fa diminuire sia le perdite per isteresi, sia le perdite per correnti parassite. Lo svantaggio è che il silicio rende il materiale molto fragile. Pertanto, la percentuale di silicio è limitata a un massimo del 5% per i trasformatori e a percentuali inferiori nelle macchine rotanti. Di seguito sono riportate le caratteristiche sperimentali di due lamierini, differenti sia nel materiale che nello spessore, che possono essere utilizzati ad es. per la costruzione dei nuclei di statore e rotore di un motore asincrono: lamierini in ferro P0 (spessore δ = 0,65 mm) lamierini in lega ferro silicio M530-50 A (spessore δ = 0,5 mm) Cicli d isteresi dei due materiali a 50 Hz : 5 6

Vantaggi dei lamierini in ferro-silicio Lamierini in ferro-silicio Curve di prima magnetizzazione a 50 Hz: 4 W/kg 6 W/kg Perdite specifiche a 50 Hz, in funzione dell induzione B Le perdite nei materiali magnetici dovute a isteresi e a correnti parassite possono essere stimate attraverso le formule semi-empiriche già citate. Tuttavia, nella pratica, generalmente non sono noti i valori delle costanti k ist e k cp. I produttori di materiali magnetici forniscono però un particolare valore di perdita specifica, determinato sperimentalmente, detto cifra di perdita. La cifra di perdita [W/kg] è definita come la perdita specifica, per isteresi e per correnti parassite, che si ha quando un materiale è investito da un campo magnetico alternato sinusoidale a frequenza f = 50 Hz con induzione massima fissata B M. Generalmente si fa riferimento a B M = T oppure B M =,5 T. Se è nota la cifra di perdita P 0 per B 0 =T,allora la perdita specifica P fs per B M =, T è data da: BM, 0 0 B 0 Pfs P P 7 8 Lamierini in ferro-silicio: cifra di perdita La cifra di perdita [W/kg] varia a seconda del materiale e spessore del lamierino. Con riferimento a B M = T, abbiamo ad es. i seguenti valori di cifra di perdita: = 0,5 mm = 0,35 mm ferro normale: 3,6 - ferro all,5% di Si:,,5 - lamiera semilegata ferro al,5% di Si:,7 - lamiera legata ferro al 3,5 4,5% di Si:, 0,8 lamiera extralegata ferro al 3% di Si a cristalli orientati: 0,4 0,5 (nella direzione della laminazione) La cifra di perdita è generalmente riferita a lamiere nuove: nella valutazione delle perdite nel ferro si deve tenere conto di un loro aumento del 5 0% per l invecchiamento del materiale e per le lavorazioni meccaniche a cui i lamierini sono sottoposti durante le fasi di realizzazione dei nuclei magnetici. Lamierini in ferro-silicio: cifra di perdita P ferro k ist f B n M k cp f B M W kg Per B M = T (f = 50 Hz): W/kg ferro-silicio a cristalli NON orientati 9 0

I lamierini a cristalli orientati sono ottenuti da lamiere di alcuni millimetri di ferro silicio al 3% laminate a caldo. Queste lamiere vengono successivamente laminate a freddo e sottoposte, tra una laminazione e l altra, ad opportuni trattamenti termici, fino a ottenere lamiere di spessore = 0,35 mm. Con questo procedimento, i domini magnetici (cristalli) del materiale si organizzano in modo da presentare proprietà magnetiche decisamente migliori, se soggetti a flussi nella direzione della cristallizzazione. La cifra di perdita è 0,4 0,5 W/kg (con B M = T), quando le linee di flusso sono nella direzione della laminazione. Nella direzione ortogonale al senso di laminazione, le perdite specifiche sono circa 3 volte superiori (,5 W/kg), ma comunque paragonabili a quelle dei lamierini ordinari in ferro silicio al,5%. Nei lamierini a cristalli orientati, rispetto a quelli ordinari, è più elevata la permeabilità magnetica e aumenta anche il valore massimo di induzione magnetica B M che si può ottenere prima di arrivare alla saturazione (valore corrispondente al ginocchio della curva di magnetizzazione B-H), sempre nel caso in cui la direzione della magnetizzazione sia quella della laminazione. Nella pratica, i lamierini possono essere: in ferro-silicio ordinari nelle macchine rotanti e nei trasformatori di piccola potenza; in ferro-silicio a cristalli orientati in quasi tutti i trasformatori. All aumentare dell angolo di scostamento tra la direzione in cui il materiale è magnetizzato durante il funzionamento e la direzione della laminazione, i valori dell induzione B corrispondenti ai diversi valori di H diminuiscono. Di conseguenza, il ciclo di isteresi si allarga e le perdite specifiche del materiale aumentano. Le lamiere magnetiche a cristalli non orientati possono essere denominate con un codice di 4 cifre in cui le prime due cifre indicano la cifra di perdita a,5 T moltiplicata per dieci, mentre le ultime due cifre indicano lo spessore di laminazione in centesimi di millimetro. Esempio: Il codice 535 descrive una lamiera da,5 W/kg a,5 T di spessore uguale a 0,35 mm. 3 4

Per B = T (f = 50 Hz): W/kg ferro-silicio a cristalli NON orientati 0,5 W/kg ferro-silicio a cristalli orientati Nelle macchine elettriche, i materiali conduttori vengono utilizzati per realizzare gli avvolgimenti elettrici. I principali materiali conduttori utilizzati sono il rame e l alluminio, poiché sono caratterizzati da un basso valore della resistività ρ (dell ordine di 0-8 Ωm) e presentano un costo accettabile (rispetto ad argento e oro): Materiale [m] a 0 C Peso specifico [kg/dm 3 ] Argento,590-8 0,5 Rame,70-8 8,9 Oro,440-8 9,3 Alluminio,80-8,6 5 6 La resistività di un materiale conduttore aumenta all aumentare della temperatura. Indicando con la resistività di un materiale conduttore alla temperatura econ 0 la sua resistività a 0 C, vale la seguente relazione: 0 0 0 = coefficiente di temperatura della resistività riferito a 0 C 0,0039 [ C - ] per rame e alluminio 0 [ C] I materiali detti superconduttori, quando vengono portati al di sotto della loro temperatura critica, assumono un resistività praticamente nulla. Al contrario, la resistività di altri materiali, come ad es. i semiconduttori, diminuisce all aumentare della temperatura. La resistenza che un conduttore di lunghezza l e sezione trasversale A presenta al passaggio di corrente vale: l R [] A Questa espressione è valida solo se la corrente è distribuita uniformemente nella sezione A del conduttore, ossia quando la corrente è continua. Considerando la proporzionalità diretta tra R e, si può quindi scrivere la seguente formula, che permette di calcolare la resistenza R di un corpo alla temperatura a partire dalla resistenza R dello stesso corpo alla temperatura : R R R0 0 R0 0 R R 0 0 0 R R 0 7 8

Rispetto al rame, i vantaggi fondamentali dell alluminio sono la leggerezza e il costo. Per quanto riguarda le altre caratteristiche, l alluminio presenta: resistività maggiore di quella del rame: a parità di resistenza elettrica, la sezione di un conduttore di alluminio è del 65% superiore a quella di un conduttore in rame; caratteristiche meccaniche decisamente inferiori a quelle del rame (es. modulo di elasticità, carico di rottura a trazione); temperatura di fusione minore di quella del rame (658 C contro 083 C); Quando il conduttore è attraversato da una corrente I, uniformemente distribuita nella sua sezione, dissipa sotto forma di calore (effetto Joule) una potenza data da: P Joule RI [ W ] e si scalda di conseguenza raggiungendo temperature tanto più elevate, quanto più alta è la corrente. Si definisce densità di corrente il rapporto tra la corrente e la sezione del conduttore: J I A Le perdite per effetto Joule in un conduttore possono quindi essere espresse come: [A m ] ottime proprietà tecnologiche, in particolare è ottimo per l ottenimento di forme per fusione o pressofusione; è molto malleabile e come tale può essere facilmente sottoposto a tutte le lavorazioni plastiche, sia a caldo che a freddo; tuttavia qualche difficoltà si ha nella trafilatura, per cui non è molto adatto per la realizzazione di fili sottili. P Joule RI l A J A J l A [ W ] Questa espressione è analoga a quella delle perdite che si verificano in un materiale ferromagnetico. I valori di B per i materiali ferromagnetici e di J per i materiali conduttori assumono quindi il significato di indici di sfruttamento dei materiali: maggiore è il loro valore, maggiori sono le perdite nei materiali. 9 30 : effetto pelle : effetto pelle Quando la corrente è alternata o comunque variabile nel tempo, la distribuzione di corrente all interno del conduttore non è più uniforme, ma tende ad addensarsi sulla sua superficie esterna dando luogo al cosiddetto effetto pelle. Per comprendere questo fenomeno, si pensi di suddividere idealmente la sezione del conduttore in un certo numero di strati concentrici di uguale area, in modo che ciascuno strato presenti la stessa resistenza per unità di lunghezza: In presenza di corrente elettrica, dentro e fuori dal conduttore si genera un campo di induzione magnetica, le cui linee (circolari, centrate rispetto al conduttore e giacenti in piani ortogonali al conduttore stesso) concatenano in misura diversa i diversi strati concentrici. 4 3 Gli strati più interni sono quindi circondati da un numero maggiore di linee di campo magnetico rispetto agli strati più esterni. Poiché l induttanza è definita come il rapporto tra il flusso auto-concatenato e la corrente che circola nel conduttore, si può quindi affermare, in modo qualitativo, che gli strati più interni sono caratterizzati da una induttanza maggiore rispetto agli strati più esterni. R L i R L i i i R L 3 i3 R L 4 i4 L i L L3 L4 Quando il conduttore è attraversato da una corrente costante nel tempo, il ruolo delle induttanze è nullo, la corrente tra gli strati viene ripartita in ragione inversa delle resistenze e la distribuzione di corrente risulta uniforme. L 3 3

: effetto pelle : effetto pelle Se la corrente che percorre il conduttore è alternata sinusoidale di pulsazione ω =f, la corrente si ripartisce nei vari strati in ragione inversa rispetto alle singole impedenze R +jωl i. A causa del diverso valore della parte induttiva delle impedenze dei diversi strati, la corrente tende ad addensarsi verso la parte più esterna del conduttore. La disuniformità di distribuzione si accentua al crescere della frequenza della corrente (perché aumenta ): di conseguenza, la resistenza apparente e le perdite del conduttore per effetto Joule aumentano. Infatti, si può ritenere che, a causa dell addensamento superficiale della corrente, non tutta la sezione del conduttore venga utilizzata per il passaggio della corrente e quindi, nella formula che definisce la resistenza, l area utile A risulta ridotta rispetto all area geometrica. È possibile dimostrare che, alla frequenza di 50 Hz, le conseguenze dell effetto pelle : sono molto piccole nei conduttori di piccola sezione e possono quindi, in genere, essere trascurate. sono invece importanti per i conduttori di sezione maggiore, quali quelli utilizzati in grosse macchine elettriche o in cavi per il trasporto di grandi potenze. Per ridurre le conseguenze dell effetto pelle in conduttori di grande sezione, conviene suddividere il conduttore stesso in tanti conduttori (tutti in parallelo), di piccola sezione, isolati fra di loro. Bisogna comunque tener presente che l effetto pelle assume importanza fondamentale in alta frequenza (>50 Hz), come illustrato nel grafico seguente. 33 34 Rapporto R ca / R cc in un conduttore di rame.6 R ca /R cc.5.4 khz r.3 50 Hz.. 50 Hz.0 0.9 r (mm) 0 4 6 8 0 35