Riassunto della lezione precedente

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Mariangela Cara
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1 Riassunto della lezione precedente Algebra di Dirac sul Light-Cone (LC); proiettore di elicità e di polarizzazione trasversa OPE per DIS inclusivo: il correlatore bilocale Φ; estrazione del contributo a leading twist necessarie 3 parton distribution functions (PDF s) per descrivere struttura partonica del N: distrib. momento f 1, di elicità g 1, di trasversità h 1 h 1 diagonale solo su base trasversa, mischia l elicità (chiral odd); evolve come non-singoletto, comportamento diverso da g 1, vincolata da Soffer bound necessità di partner chiral-odd per estrarre h 1 dai dati poche informazioni 11-Gen-13 1

2 sistema IFM IFM per stato finale: direzione - dominante partoni + frazione light-cone del momento del quark frammentante h q ~ Q ~ 1/Q dp - hard ~ Q ~ Q q h ~ 1/Q ~ Q dp + 11-Gen-13 2

3 procedura simile a DIS inclusivo (antiquark) quark decade in adrone non colorato confinamento neutralizzazione del colore similmente per antiquark 11-Gen-13 3

4 Decomposizione di Δ al leading twist Base di matrici di Dirac ν Tr [ γ ] Tr [ γ γ 5 ] Tr [ γ γ i γ 5 ] 11-Gen-13 4

5 interpretazione probabilistica Z chiral-odd (z,s h )= z 2 dk + dk T (k, P h,s h ) k =Ph /z! [D 1 (z)+ h G 1 (z) 5 + H 1 (z) 5 S/ T ] P/ h 11-Gen-13 5

6 (continua) MA se S h =0, ad esempio p(e,e π)x combinazione con h 1 non appare al twist 2 ma al twist 3! se S ht 0, ad esempio p(e,e Λ )X combinazione h 1 H 1 possibile a twist 2 ma di difficile interpretazione teorica: u/d u/d/s quale meccanismo? 11-Gen-13 6

7 (continua) Riassumendo : SSA in p p l + l - X improbabile; antiprotoni polarizzati trasversalmente non ancora disponibili SSA in SIDIS con adroni polarizzati, ad es. e p e Λ X, implica un meccanismo di trasferimento di polarizzazione non ancora ben noto; asimmetria misurata da HERMES molto piccola SSA in SIDIS con adroni non polarizzati contribuisce a twist 3 In tutti i casi difficoltà nell estrarre h 1 dai dati altri meccanismi? 11-Gen-13 7

8 Decomposizione di Δ al leading twist Base di matrici di Dirac ν C 10 ε µνρσ S h ν P h ρ k σ : µ, ρ = +/ ν, σ = i (=1,2) importanza dei momenti trasversi partonici (k ) idem per C 12 ε µνρσ P h ρ k σ 11-Gen-13 8

9 Naive T- reversal transformation a> = system with some spin and momentum -a> = flipping spin and momentum i >, f > initial, final states of the system; T if trans. matrix; T-rev. T if 2 = T -f-i 2 naive T- reversal transformation : T -i-f no FSI i> f > ; A = 0 ; T-rev. = naive T-rev. A = T if 2 - T -i-f 2 FSI ) i> f > ; T- rev. OK but A 0 Im [ Born rescatt.* ] 11-Gen-13 9

10 in SIDIS {P,q,P h } non sono tutti collineari; comodo scegliere frame dove q T 0 sensibilità ai momenti trasversi dei partoni nel vertice hard struttura più ricca 11-Gen-13 10

11 Correlatore con momento trasverso intrinseco Proiezioni al leading twist 11-Gen-13 11

12 Rappresentazione di elicità di Δ (z,p ht,s h ) Λ Λ χ χ PFF chiral even chiral-odd q non pol. q q H non pol. D 1 H 1 H =L G 1L H 1L H = T D 1T G 1T H 1, H 1T solo per D 1 c è parametrizzazione ~ precisa da dati sperimentali di e+e- h X! Esiste una parametrizzazione per H 1 naïve T-even naïve T-odd 11-Gen-13 12

13 (continua) D 1T e H 1 sono FF su cui il time-reversal non impone condizioni; se le interazioni residue (FSI) tra adrone e jet nello stato finale si annullano entrambe le FF = 0 P ht P ht entrambe legano lo spin di un oggetto alla dipendenza da P ht di un altro oggetto non polarizzato 11-Gen-13 13

(continua) P ht effetto Collins (Collins, Nucl.Phys. B396 ( 93) 161) : trasferire polarizzazione trasversa del quark di frammentazione non alla polarizz.

14 (continua) P ht effetto Collins (Collins, Nucl.Phys. B396 ( 93) 161) : trasferire polarizzazione trasversa del quark di frammentazione non alla polarizz. trasversa dell adrone, ma al moto orbitale di un adrone non polarizzato SSA dipendente da P h asimmetria in sin φ k P h S T piano adronico finale tipico effetto non perturbativo (legato al momento angolare orbitale dei partoni) 11-Gen-13 14

15 interazioni residue tra quark attivo e partoni spettatori via gluoni soffici strutture naïve T-odd permesse anche in correlatore Φ (Boer, Mulders, Pijlman, N.P.B667( 03)201) 11-Gen-13 15

16 Decomposizione di Φ al leading twist Base di matrici di Dirac ν C 10 ε µνρσ S ν P ρ k σ : µ, ρ = +/ ν, σ = i (=1,2) importanza dei momenti trasversi partonici (p ) idem per C 12 ε µνρσ P ρ k σ 11-Gen-13 16

17 Proiezioni al leading twist PDF dipendenti da momento trasverso intrinseco q twist 2 N pesata con p T 11-Gen-13 17

18 (continua) funzione di Sivers funzione di Boer-Mulders ± 11-Gen-13 18

19 Rappresentazione di elicità di Φ (x,p T,S) χ χ Λ Λ PDF chiral even chiral-odd q non pol. q q H non pol. f 1 h 1 H =L g 1L h 1L H = T f 1T g 1T h 1, h 1T 11-Gen-13 19

20 PFF chiral even q non pol. q q H non pol. D 1 H 1 H =L G 1L H 1L H = T D 1T G 1T H 1, H 1T PDF chiral even chiralodd chiralodd q non pol. q q H non pol. f 1 h 1 H =L g 1L h 1L H = T f 1T g 1T h 1, h 1T 11-Gen-13 20

21 SIDIS e p e π X per avere l effetto Collins bisogna mantenere la sez. d urto differenziale in P h φ C angolo di Collins 11-Gen-13 21

22 Airapetian et al., HERMES P.R.L. 94 (05) u dominance h 1 u H 1 (1) u > 0 11-Gen-13 22

23 Congettura semi-classica : poichè γ * colpisce q si forma una stringa di forza di colore; quando la stringa si rompe, si forma un quarkonio con spin 1 e momento angolare orbitale opposto; tale momento angolare orbitale e determina l asimmetria azimutale nell emissione dell adrone finale # quantici vuoto J PC = 0 ++ quarkonio ha S=1 2S+1 L J = 3 P 0 (Artru, hep-ph/ ) si veda filmato a parte nel file Collins.avi 11-Gen-13 23

24 Trasversità e funzione di Collins incognita h 1 estraibile attraverso nuova incognita H 1 come avere informazioni su H 1? in ipotesi di fattorizzazione e di universalità estrazione di funzione di Collins H 1 da e + e π + π - X 11-Gen-13 24

25 (continua) 1. fit di dati da esperimento BELLE su e+e- a BNL (USA) 2. estrazione di H 1 (1) q (z) per q=u,d 3. fit di dati HERMES e COMPASS per SSA in SIDIS 4. estrazione di trasversità h 1 q per q=u,d 5. H 1 (1) u H 1 (1) u > 0 ; h 1 u H 1 (1) u > 0 6. si assume H 1 (1) u > 0 h 1 u > 0 banda grigia = incertezza teorica linea rossa = valore più probabile linea blu = Soffer bound linea tratteggiata = elicità Anselmino et al. N.P.Proc.Suppl. 191 (09) Gen-13 25

26 Δ chiral even chiral-odd q q q π D 1 H 1 effetto Sivers in SIDIS Φ chiral even chiral-odd q q q p f 1 h 1 p = T f 1T g 1T h 1, h 1T 11-Gen-13 26

27 effetto Sivers e relativa Single Spin Asymmetry π + positivo f 1T u negativa f 1T d positiva (piccola) 11-Gen-13 27

28 Diversi modelli per calcolare la funzione di Sivers, ma soprattutto nuove parametrizzazioni da analisi di dati di HERMES (dipendenti dal flavor), di BNL e di COMPASS Q 2 = 2.5 Q 0 2 = 0.3 Anselmino et al., E.P.J. A39 (09) 89 Collins et al., P.R. D73 (06) Bacchetta, Radici, Conti, Guagnelli, EPJ. A45 (10) Gen-13 28

29 (continua) y x S y z possibile interpretazione: N distribuzione asimmetrica nel piano trasverso: u va a x>0 e d va a x<0 perché S y 0 L q 0 γ colpisce u che viene deflesso a x<0 per confinamento (forza colore attrattiva); opposto per d (Burkardt, Phys. Rev. D66 ( 02) ) vedi filmato in Sivers.avi per esempio di deflessione quark d a x>0 effetto diretto del momento angolare orbitale dei quark 11-Gen-13 29

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