La buca di potenziale di. e altri problemi di trasmissione e riflessione
|
|
- Filiberto Giordani
- 6 anni fa
- Visualizzazioni
Transcript
1 La buca di potenziale di altezza della presente finita opera. e altri problemi di trasmissione e riflessione 1 Buca di potenziale finita: caso classico v Non è permessa, in particolare, la riproduzione v anche parziale Per l autorizzazione a riprodurre in parte 0 a 0 o ain tutto la presente opera è richiesto il permesso Classicamente: scritto dell autore (E. Silva) momento p qualunque (può avere qualunque velocità) posizione energia totale pari a E = p 2 /2m 0 (nella buca) o E = p 2 /2m (fuori dalla buca). All interno della buca: se 0 < E < 0: come nella buca infinita, particella confinata nella scatola. Se E = 0 la particella è in quiete. 2
2 ψ() = 0, a Perché non è proibito trovare la particella fuori dalla buca ( buca infinita) La fdo Non Stati è legati permessa, o stati di in diffusione, particolare, la riproduzione E > 0: stati anche di diffusione; parziale a seconda del valore dell energia della presente E opera. 0 > E > 0 : stati legati. Autofunzioni: risolvere (separatamente nelle varie regioni) l equazione di Schrödinger non dipendente dal tempo: con le seguenti condizioni per le soluzioni: 1 deve essere continua nei punti di discontinuità dell energia potenziale; se non lo fosse, in quei punti la densità di probabilità sarebbe indeterminata. 2 d /d deve essere continua nei punti di discontinuità dell energia potenziale; se non lo fosse, avrei delle divergenze nell eq. di Schr., nel termine: 3 Stati legati Enrico stati Silva legati: - proprietà 0 > E > intellettuale 0 non ceduta < a della presente < a opera. > a dove l, sono reali (verificare). 4
3 Stati legati: < a stati legati: 0 > E > 0 < a Non è permessa, in particolare, Soluzione la riproduzione generale anche (verificate): parziale diverge per -> < a : 5 Stati legati: > a stati legati: 0 > E > 0 > a Non è permessa, in particolare, Soluzione la riproduzione generale anche (verificate): parziale diverge per -> + > a : 6
4 Stati legati: a < < a stati legati: 0 > E > 0 < Enrico a Silva - proprietà intellettuale non ceduta Non è permessa, in particolare, Soluzione la riproduzione generale anche (verificate): parziale 7 Stati legati: spettro delle energie stati legati: 0 > E > 0 < Non aè permessa, in particolare, la < ariproduzione anche parziale > a Uguagliando in a e in a le funzioni trovate e le loro derivate, ottengo equazioni trascendenti fra i coefficienti l e. per corrispondenti autofunzioni pari (C=0) per corrispondenti autofunzioni dispari (D=0) 8
5 Stati legati: spettro delle energie stati legati: 0 > E > 0 Enrico per Silva corrispondenti - proprietà autofunzioni intellettuale pari (C=0) non ceduta per corrispondenti autofunzioni dispari (D=0) Si trova che, indipendentemente dalla larghezza e dalla profondità della buca, esiste sempre uno stato legato (ed è pari) Si noti che le autofunzioni (e quindi la densità di probabilità) si estendono fuori dai confini della buca: classicamente è inspiegabile. Questo effetto è particolarmente evidente per energie prossime alla cima della buca (verificate con i simulatori). Simulazioni: Sez. 2.3 (Sez. 2.4 nella versione CD) 9 Stati di diffusione Enrico stati Silva di diffusione: - proprietà intellettuale E > 0 non ceduta < a della presente < a opera. > a dove l, k sono reali (verificare). Attenzione: E > 0 10
6 Stati di diffusione: a < < a E > 0 < Enrico a Silva - proprietà intellettuale non ceduta Non è permessa, in particolare, Soluzione la riproduzione generale anche (verificate): parziale dentro la buca: esattamente come per gli stati legati 11 Stati di diffusione: > a E > 0 > a Non è permessa, in particolare, Soluzione la riproduzione generale anche (verificate): parziale Per l autorizzazione a riprodurre < a in parte o in tutto la presente > a avendo supposto che, nella regione più a destra, non vi sia una particella proveniente da +. 12
7 Stati di diffusione: spettro delle energie E > 0 Uguagliando Per l autorizzazione ora in a e in a riprodurre le funzioni in trovate parte o e in le tutto loro derivate, la presente ottengo delle equazioni opera che è richiesto impongono il permesso delle relazioni scritto dell autore fra i coefficienti (E. Silva) A, B, C, D, F. Non trovo limitazioni sulle energie: spettro continuo, analogamente alla particella libera. 13 Trasmissione e riflessione E > 0 Una particella Non è incidente permessa, sulla in particolare, buca (da sinistra) la riproduzione con E > 0 anche può essere parziale trasmessa (e questo è il solo possibile della risultato presente classico), opera. ma può anche essere riflessa. Ricordando: Per l autorizzazione a riprodurre in parte o in < tutto a la presente > a si può calcolare il coefficiente di trasmissione: e il coefficiente di riflessione: 14
8 Trasmissione e riflessione Coefficiente di trasmissione Si ha T=1 (buca trasparente) per (...)=n, ovvero: nota: corrispondono alle energie della buca infinita Simulazioni: Nota: quando la buca è molto profonda T-> 0. La particella viene riflessa da una buca profonda!!! (Höhe: altezza; Wellenlänge: lunghezza d onda; Schärfe: acutezza; Breite: larghezza) 15 Il gradino di potenziale 16
9 Gradino di potenziale positivo: caso classico v v () = 0 per > 0 v () = 0 per < 0 Enrico Silva - proprietà intellettuale -v non ceduta 0 opera è richiesto il permesso Classicamente: scritto dell autore (E. Silva) la particella è dotata di momento p qualunque (può avere qualunque velocità) e posizione, ha energia totale pari a E = p 2 /2m. Se E > 0, la particella procede nella zona > 0. Se E < 0, la particella viene riflessa indietro Gradino positivo di potenziale () = 0 per > 0 () = 0 per < 0 0 Quantisticamente: ragioniamo sulla fdo. 0 Similmente alla buca di potenziale finita, consideriamo stati di diffusione a sinistra (particella incidente e riflessa) e a destra (trasmissione). Supponendo di inviare numerose particelle, possiamo disinteressarci dell evoluzione temporale e considerare gli stati stazionari (anche se non fisici, si potrà comunque costruire un flusso di particelle con essi) 18
10 Gradino positivo () = 0 per > 0 () = 0 per < 0 0 Per < 0l autorizzazione a riprodurre > in 0 parte o in tutto la presente 0 Condizioni al contorno: 1 continua in 0. 2 d /d continua in 0. Notare: k 2 k 1, la lunghezza d onda varia. Controllate con il simulatore. Sez. 2.2 (Sez. 2.3 per la versione CD) 19 Trasmissione e riflessione Usando le condizioni al contorno, si ha per la frazione delle particelle incidenti Non che è permessa, viene: in particolare, la riproduzione anche parziale Per l autorizzazione a riprodurre 0 in parte o in tutto la presente riflessa: opera R = B 2 2 è richiesto il permesso scritto trasmessa: A 2 = k 1 k 2 k dell autore (E. Silva) 1 + k 2 0 Note: 1] T F 2 / A 2 : questo sarebbe la trasmissione delle densità di probabilità, mentre noi dobbiamo imporre che sia R+T = 1 per la corrente di probabilità: nella regione 2 la velocità è differente dalla regione 1, in particolare k 2 /k 1 = v 2 /v 1. 2] se E< 0, k 2 è immaginario puro, e R = 1. Ciò non vuol dire che () 2 sia nulla per >0: esiste una densità di probabilità non nulla per >0, ma che decresce esponenzialmente. Controllate con i simulatori. 20
11 Trasmissione e riflessione 0 Nota: T F 2 / A 2 : questo sarebbe la trasmissione delle densità di probabilità, mentre noi dobbiamo imporre che sia R+T = 1 per la corrente di probabilità: nella regione 2 la velocità è differente dalla regione 1, in particolare k 2 /k 1 = v 2 /v 1. Analogia 1: corrente elettrica, in cui ho la conservazione di j = v, non. Analogia 2: propagazione di un onda fra due tratti di corda tesa con differenti masse per unità di lunghezza (e quindi velocità di propagazione differenti) 0 21 Riflessione e trasmissione per un pacchetto d onde incidente su un potenziale a gradino: Sez. 1.5 (Sez. 1.4 versione CD) Per l autorizzazione Analogia: riflessione a riprodurre da in una parte Da o alta in tutto a bassa la velocità presente opera è richiesto discontinuità il permesso di densità scritto su dell autore (E. Silva) una corda tesa (da bassa densità ad alta densità): analogo del gradino positivo. Animation courtesy of Dr. Dan Russell, Kettering University 22
12 Gradino di potenziale negativo: caso classico v v per > 0 () = 0 per < 0 0 opera è richiesto il permesso Classicamente: scritto dell autore (E. Silva) la particella è dotata di momento p qualunque (può avere qualunque velocità) e posizione, ha energia totale pari a E = p 2 /2m. Se E > 0, la particella procede comunque nella zona > Gradino negativo di potenziale per > 0 () = 0 per < 0 0 Quantisticamente: ragioniamo sulla fdo. 0 Similmente alla buca di potenziale finita, consideriamo stati di diffusione a sinistra (particella incidente e riflessa) e a destra (trasmissione). Supponendo di inviare numerose particelle, possiamo disinteressarci dell evoluzione temporale e considerare gli stati stazionari (anche se non fisici, si potrà comunque costruire un flusso di particelle con essi) 24
13 Gradino negativo per > 0 () = 0 per < 0 Per < 0l autorizzazione a riprodurre > in 0 parte o in tutto la presente 0 Condizioni al contorno: 1 continua in 0. 2 d /d continua in 0. Notare: k 2 k 1, la lunghezza d onda varia. Controllate con il simulatore. Sez Trasmissione e riflessione Usando le condizioni al contorno, si ha per la frazione delle particelle incidenti Non che è permessa, viene: in particolare, la riproduzione anche parziale riflessa: opera è richiesto il permesso scritto trasmessa: dell autore (E. Silva) 0 Ho particelle riflesse anche per E > 0 Nota: T F 2 / A 2 : questo sarebbe la trasmissione delle densità di probabilità, mentre noi dobbiamo imporre che sia R+T = 1 per la corrente di probabilità: nella regione 2 la velocità è differente dalla regione 1, in particolare k 2 /k 1 = v 2 /v 1. 26
14 Trasmissione e riflessione 0 Nota: T F 2 / A 2 : questo sarebbe la trasmissione delle densità di probabilità, mentre noi dobbiamo imporre che sia R+T = 1 per la corrente di probabilità: nella regione 2 la velocità è differente dalla regione 1, in particolare k 2 /k 1 = v 2 /v 1. Analogia 1: corrente elettrica, in cui ho la conservazione di j = v, non. Analogia 2: propagazione di un onda fra due tratti di corda tesa con differenti masse per unità di lunghezza (e quindi velocità di propagazione differenti) 27 Riflessione e trasmissione per un pacchetto d onde incidente su un potenziale a gradino negativo: opera è richiesto Analogia: il permesso riflessione scritto da una dell autore (E. Silva) discontinuità di densità su una corda tesa Da bassa ad alta velocità (da alta densità a bassa densità): analogo di un gradino negativo Animation courtesy of Dr. Dan Russell, Kettering University 28
La barriera di potenziale: effetto tunnel
La barriera di potenziale: effetto tunnel 1 Barriera di potenziale: caso classico V v V v 0 per a Enrico > x > a Silva - proprietà intellettuale v non ceduta V(x) = 0 Non per x è permessa, > a in particolare,
DettagliEnrico Silva - diritti riservati - Non è permessa, fra l altro, l inclusione anche parziale in altre opere senza il consenso scritto dell autore
La buca della di presente potenziale opera. infinita. Particella in una scatola () = per a > > v () per > a e < Richiamo: è l energia potenziale. Dove essa diviene, la regione è inaccessibile Per l autorizzazione
DettagliEQUAZIONE DI SCHRÖDINGER STAZIONARIA: Buche di Potenziale
Capitolo 6 EQUAZIONE DI SCHRÖDINGER STAZIONARIA: Buche di Potenziale Consideriamo lo studio di stati stazionari di sistemi elementari. Il sistema più semplice è quello di una particella libera, la cui
Dettagli(Alcune) APPLICAZIONI di MECCANICA QUANTISTICA
Università degli Studi di Cagliari Facoltà di Ingegneria e Architettura Laurea in Ingegneria Elettrica, Elettronica ed Informatica anno accademico 2016/2017 (Alcune) APPLICAZIONI di MECCANICA QUANTISTICA
DettagliEnrico Silva - diritti riservati - Non è permessa, fra l altro, l inclusione anche parziale in altre opere senza il consenso scritto dell autore
Particelle della presente identiche. opera. Principio di Pauli. 1 Particelle identiche: sommario Finora: proprietà di particella singola. Volendo ottenere il comportamento di più particelle, è necessario
DettagliLa buca di potenziale di altezza infinita.
La buca di potenziale di altezza infinita. Un caso semplice, ma interessante per le implicazioni, anche intuitive, che ne derivano, è quello della particella quantistica in una buca di potenziale. Consideriamo
Dettaglifondamentali Fisica Classica
della Riassunto: presente opera. opera le è richiesto indicazioni il permesso dagli scritto esperimenti dell autore (E. Silva) fondamentali SQ Fisica Classica Punto materiale. Principi della dinamica.
DettagliAnno Scolastico 2014/15 - Classe 1D Verifica di matematica dell 11 Maggio Soluzioni degli esercizi. 2(x 2) 2(x 1) + 2 = 3x
Anno Scolastico 2014/15 - Classe 1D Verifica di matematica dell 11 Maggio 2015 - Soluzioni degli esercizi Risolvere le seguenti equazioni. Dove è necessario, scrivere le condizioni di accettabilità e usarle
Dettagli2. Vibrazioni longitudinali nelle barre
. Vibrazioni longitudinali nelle barre Si richiama, all interno di questo paragrafo, l analisi delle vibrazioni longitudinali di barre nell intorno della configurazione di equilibrio statico. Si ipotizzi,
DettagliPROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA. FISICA MODERNA anno accademico
PROBLEMI DI FISICA MODERNA E MECCANICA QUANTISTICA FISICA MODERNA anno accademico 2013-2014 (1) Si consideri un sistema che può trovarsi in uno di tre stati esclusivi 1, 2, 3, e si supponga che esso si
DettagliComune ordine di riempimento degli orbitali di un atomo
Comune ordine di riempimento degli orbitali di un atomo Le energie relative sono diverse per differenti elementi ma si possono notare le seguenti caratteristiche: (1) La maggior differenza di energia si
DettagliEnrico Silva - diritti riservati - Non è permessa, fra l altro, l inclusione anche parziale in altre opere senza il consenso scritto dell autore
Indeterminazione Finora si sono considerate le proprietà ondulatorie, lavorando sulla fase di una (per ora non meglio specificata) funzione. Si sono ricavate o ipotizzate relazioni per: - lunghezza d onda
DettagliMomento angolare. Operatori: richiami. Momento angolare classico. z Momento angolare v. Operatore posizione in 3D
Operatori: richiami Operatore posizione in 3D Non Operatore è permessa, momento in particolare, la riproduzione anche parziale i Per l autorizzazione a riprodurre in parte [ o in tutto la presente Detti
DettagliL equazione di Schrödinger unidimensionale: soluzione analitica e numerica
Chapter 3 L equazione di Schrödinger unidimensionale: soluzione analitica e numerica In questo capitolo verrà descritta una metodologia per risolvere sia analiticamente che numericamente l equazione di
DettagliLimiti. Lezione per Studenti di Agraria Università di Bologna. (Università di Bologna) Limiti 1 / 24
Limiti Lezione per Studenti di Agraria Università di Bologna (Università di Bologna) Limiti 1 / 24 Esempi Sia f (x) = 2x + 2 ; calcoliamo f (x) per x che assume valori vicini a 1. Per prima cosa, prendiamo
DettagliEsercizio (tratto dal Problema 1.6 del Mazzoldi)
1 Esercizio (tratto dal Problema 1.6 del Mazzoldi) Una particella si muove lungo l asse x nel verso positivo con accelerazione costante a 1 = 3.1 m/s 2. All istante t = 0 la particella si trova nell origine
Dettaglifondamentali Fisica Classica
della Riassunto: presente opera. opera le è richiesto indicazioni il permesso dagli scritto esperimenti dell autore (E. Silva) fondamentali SQ Fisica Classica Punto materiale. Principi della dinamica.
DettagliProva scritta intercorso 2 31/5/2002
Prova scritta intercorso 3/5/ Diploma in Scienza e Ingegneria dei Materiali anno accademico - Istituzioni di Fisica della Materia - Prof. Lorenzo Marrucci Tempo a disposizione ora e 45 minuti ) Un elettrone
DettagliPRIMA SIMULAZIONE - 10 DICEMBRE QUESITI
www.matefilia.it PRIMA SIMULAZIONE - 0 DICEMBRE 05 - QUESITI Q Lanciando una coppia di dadi cinque volte qual è la probabilità che si ottenga un punteggio totale maggiore di sette almeno due volte? Calcoliamo
DettagliSecondo parziale di Matematica per l Economia (esempio)
Corso di Laurea in Economia e Management Secondo parziale di Matematica per l Economia (esempio) lettere E-Z, a.a. 206 207 prof. Gianluca Amato Regole generali Si svolga il primo esercizio e, a scelta
DettagliNote sulla Buca/Barriera di Potenziale Introduzione alla Meccanica Quantistica A.A Prof. G. Martinelli
Note sulla Buca/Barriera di Potenziale Introduzione alla Meccanica Quantistica A.A. 2004 2005 Prof. G. Martinelli Soluzione dell Equazione di Schrödinger Sia data una particella di massa m che si muove
DettagliIl gradino di potenziale.
Il gradino di potenziale. Cerchiamo adesso di applicare quanto visto sull equazione di Schröedinger per gli stati stazionari ad alcuni casi semplici e particolarmente significativi. Per chiarezza e semplicità
DettagliTeoria Atomica Moderna. Chimica generale ed Inorganica: Chimica Generale. sorgenti di emissione di luce. E = hν. νλ = c. E = mc 2
sorgenti di emissione di luce E = hν νλ = c E = mc 2 FIGURA 9-9 Spettro atomico, o a righe, dell elio Spettri Atomici: emissione, assorbimento FIGURA 9-10 La serie di Balmer per gli atomi di idrogeno
DettagliElettromagnetismo Formulazione differenziale
Elettromagnetismo Formulazione differenziale 1. Legge di Faraday 2. Estensione della legge di Ampere 3. Equazioni di Maxwell 4. Onde elettromagnetiche VI - 0 Legge di Faraday Campo elettrico Campo di induzione
DettagliEnrico Silva - diritti riservati - Non è permessa, fra l altro, l inclusione anche parziale in altre opere senza il consenso scritto dell autore
Onde Definizione Tipi di onde Anatomia : Onde: richiami frequenza Enrico e Silva periodo - proprietà intellettuale non ceduta Non lunghezza è permessa, d onda in particolare, e numero d onda la riproduzione
DettagliBUCA DI POTENZIALE RETTANGOLARE
4/3 POTENZIALI RETTANGOLARI 09/10 1 BUCA DI POTENZIALE RETTANGOLARE La buca di potenziale unidimensionale rettangolare è definita da (1) V (x) = { V0, per x < b (V 0 > 0), 4/3 POTENZIALI RETTANGOLARI bozza
DettagliMatematica 2. Derivate Esercizi. y=sen( x 4 3x) y' =cos(x 4 3x)(4x 3 3) y=logsen( x x) y' = sen(x 4 +3x) cos(x4 +3x)(4x 3 +3)
Matematica 2 Derivate Esercizi y=sen( 4 3) y' =cos( 4 3)(4 3 3) y=logsen( 4 1 3) y' = sen( 4 +3) cos(4 +3)(4 3 +3) y=sen 2 ( 4 3) y' =2sen( 4 3 )cos( 4 3)(4 3 3) Funzioni ad una sola variabile y=f() è
DettagliUn materiale si definisce un buon conduttore se la sua conducibilità σ soddisfa a
1 BUON CONDUTTORE Un materiale si definisce un buon conduttore se la sua conducibilità σ soddisfa a σ ωε (1). Mentre in un materiale con conducibilità infinita il campo deve essere nullo, la presenza di
DettagliDerivata materiale (Lagrangiana) e locale (Euleriana)
ispense di Meccanica dei Fluidi 0 0 det 0 = [ (0 ) + ( ( ) ) + (0 0 ) ] = 0. Pertanto, v e µ sono indipendenti tra loro e costituiscono una nuova base. Con essi è possibile descrivere altre grandezze,
DettagliLiceo Classico D. Alighieri A.S Studio di Funzione. Prof. A. Pisani. Esempio
Liceo Classico D. Alighieri A.S. 0-3 y Data la funzione: Studio di Funzione tracciatene il grafico nel piano cartesiano. Prof. A. Pisani Esempio ) Tipo e grado della funzione La funzione è analitica, data
DettagliGeneralità delle onde elettromagnetiche
Generalità delle onde elettromagnetiche Ampiezza massima: E max (B max ) Lunghezza d onda: (m) E max (B max ) Periodo: (s) Frequenza: = 1 (s-1 ) Numero d onda: = 1 (m-1 ) = v Velocità della luce nel vuoto
DettagliONDE PROGRESSIVE E REGRESSIVE, ONDE STAZIONARIE
ONDE PROGRESSIVE E REGRESSIVE, ONDE STAZIONARIE Nel paragrafo 4 del capitolo «e onde elastiche» sono presentate le equazioni e y = acos T t +0l (1) y = acos x+0l. () a prima descrive l oscillazione di
Dettaglii. Calcolare le componenti del campo in un generico punto P dell asse z. i. Calcolare la densità superficiale di corrente che fluisce nella lamina.
Esercizio 1: Una cilindro dielettrico di raggio R = 10 cm e lunghezza indefinita ha una delle sue basi che giace sul piano xy, mentre il suo asse coincide con l asse z. Il cilindro possiede una densità
DettagliSIMULAZIONE - 29 APRILE QUESITI
www.matefilia.it SIMULAZIONE - 29 APRILE 206 - QUESITI Q Determinare il volume del solido generato dalla rotazione attorno alla retta di equazione y= della regione di piano delimitata dalla curva di equazione
DettagliDottorato in Fisica XIV ciclo n.s. 21 gennaio 2013 Prova scritta n.1
Dottorato in Fisica XIV ciclo n.s. 1 gennaio 013 Prova scritta n.1 Compito 1. I processi oscillatori in fisica. Conseguenze della corrente di spostamento nelle equazioni di Maxwell. Un cilindro di raggio
DettagliElettronica dello Stato Solido Lezione 5: L equazione di Schrödinger. Daniele Ielmini DEI Politecnico di Milano
Elettronica dello Stato Solido Lezione 5: L equazione di Schrödinger Daniele Ielmini DEI Politecnico di Milano ielmini@elet.polimi.it D. Ielmini Elettronica dello Stato Solido 05 Outline Argomenti qualitativi
DettagliLO STUDIO DI FUNZIONE ESERCIZI CON SOLUZIONI
Autore: Enrico Manfucci - 6/05/0 LO STUDIO DI FUNZIONE ESERCIZI CON SOLUZIONI PREMESSA Per Studio di funzione si intende disegnare il grafico di una funzione data la sua espressione analitica. Questo significa
DettagliUniversità degli studi di Catania. Corso di laurea in fisica
Università degli studi di Catania Corso di laurea in fisica Esame di meccanica uantistica I Analisi numerica del potenziale anarmonico Agata Trovato Enrica Trovato Oscillatore armonico Trattazione uantistica
DettagliMISURA DELLE FREQUENZE DI RISONANZA DI UN TUBO SONORO
MISURA DELLE FREQUENZE DI RISONANZA DI UN TUBO SONORO Scopo dell esperienza è lo studio della propagazione delle onde sonore all interno di un tubo, aperto o chiuso, contenete aria o altri gas. Si verificherà
DettagliSTRUTTURA FORMALE DELLA MECCANICA QUANTISTICA Esercitazione
! ISTITUTO LOMBARDO ACCADEMIA DI SCIENZE E LETTERE Ciclo formativo per Insegnanti di Scuola Superiore - anno scolastico 2017-2018 Seconda lezione - Milano, 24 attobre 2017 STRUTTURA FORMALE DELLA MECCANICA
DettagliI QUANTI DI PLANCK 1
I QUANTI DI PLANCK 1 prerequisiti Concetto di onda v= f Energia f 2 Per le onde elettromagnetiche v= c Spettro di emissione 2 SPETTRO ELETTROMAGNETICO 3 Quando un flusso di energia raggiante cade sulla
DettagliEsercitazioni di Meccanica Quantistica I
Esercitazioni di Meccanica Quantistica I Sistema a due stati Consideriamo come esempio di sistema a due stati l ammoniaca. La struttura del composto è tetraedrico : alla sommità di una piramide con base
DettagliESERCIZI E COMPLEMENTI DI ANALISI MATEMATICA: quinto foglio. A. Figà Talamanca
ESERCIZI E COMPLEMENTI DI ANALISI MATEMATICA: quinto foglio A. Figà Talamanca 14 ottobre 2010 2 0.1 Ancora limiti di funzioni di variabile reale Esercizio 1 Sia f(x) = [sin x] definita nell insieme [0,
DettagliRichiami sullo studio di funzione
Richiami sullo studio di funzione Per studiare una funzione y = f() e disegnarne un grafico approssimativo, possiamo procedere in ordine secondo i seguenti passi:. determinare il campo di esistenza (o
Dettagli8.1 Problema della diffusione in meccanica quantistica
8.1 Problema della diffusione in meccanica quantistica Prima di procedere oltre nello studio dell interazione puntuale, in questo paragrafo vogliamo dare un breve cenno alle nozioni di base della teoria
DettagliEquazioni differenziali
Equazioni differenziali Antonino Polimeno Università degli Studi di Padova Equazioni differenziali - 1 Un equazione differenziale è un equazione la cui soluzione è costituita da una funzione incognita
DettagliOnde elettromagnetiche
Onde elettromagnetiche SQ Campo determinato da cariche in moto Campo elettrico E dato da una carica puntiforme collocata in E {x 0, y 0, z 0 } E(x, y, z) = q r 4πɛ 0 r 2 con r = {x x 0, y y 0, z z 0 }
DettagliL atomo di idrogeno (1) H T = p2 1 2m 1. + p2 2 2m 2. + V ( r 1 r 2 ) (2) Definiamo le nuove variabili: 1. La massa totale M M = m 1 + m 2 (3)
L atomo di idrogeno Il problema dell atomo di idrogeno é un problema esattamente risolubili ed i suoi risultati possono essere estesi agli atomi idrogenoidi, in cui solo c é solo un elettrone sottoposto
DettagliCome risolvere i quesiti dell INVALSI - terzo
Come risolvere i quesiti dell INVALSI - terzo Soluzione: Dobbiamo ricordare le precedenze. Prima le potenze, poi le parentesi tonde, quadre e graffe, seguono moltiplicazioni e divisioni nell ordine di
DettagliONDE. Propagazione di energia senza propagazione di materia. Una perturbazione viene trasmessa ma l acqua non si sposta
ONDE Propagazione di energia senza propagazione di materia Una perturbazione viene trasmessa ma l acqua non si sposta Le onde meccaniche trasferiscono energia propagando una perturbazione in un mezzo.
DettagliSistemi di Telecomunicazione
Sistemi di Telecomunicazione Caratterizzazione di doppi bipoli rumorosi Universita Politecnica delle Marche A.A. 2014-2015 A.A. 2014-2015 Sistemi di Telecomunicazione 1/13 Temperatura equivalente di rumore
DettagliLe equazioni di primo grado
Le equazioni di primo grado Definiamo prima di tutto cosa è una identità. Definizione : un identità è un uguaglianza, dove compaiono espressioni letterali, verificata per qualunque valore attribuito alle
DettagliStruttura Elettronica degli Atomi Meccanica quantistica
Prof. A. Martinelli Struttura Elettronica degli Atomi Meccanica quantistica Dipartimento di Farmacia 1 Il comportamento ondulatorio della materia 2 1 Il comportamento ondulatorio della materia La diffrazione
DettagliMeccanica quantistica (5)
Meccanica quantistica (5) 0/7/14 1-MQ-5.doc 0 Oscillatore armonico Se una massa è sottoposta ad una forza di richiamo proporzionale allo spostamento da un posizione di equilibrio F = kx il potenziale (
DettagliUnità 2. La teoria quantistica
Unità 2 La teoria quantistica L'effetto fotoelettrico Nel 1902 il fisico P. Lenard studiò l'effetto fotoelettrico. Esso è l'emissione di elettroni da parte di un metallo su cui incide un'onda elettromagnetica.
DettagliElettronica dello Stato Solido Lezione 7: Particelle confinate. Daniele Ielmini DEI Politecnico di Milano
Elettronica dello Stato Solido Lezione 7: Particelle confinate Daniele Ielmini DEI Politecnico di Milano ielmini@elet.polimi.it D. Ielmini Elettronica dello Stato Solido 07 Outline Buca a pareti infinite
DettagliRicordiamo che l operatore divergenza agisce su un campo vettoriale F ed è definito come segue: div F (x) = x i. i=1. x 2 + y 2
Capitolo 4 Campi vettoriali Ultimo aggiornamento: 3 maggio 2017 Ricordiamo che l operatore divergenza agisce su un campo vettoriale F ed è definito come segue: div F x = n F i x. x i i=1 Esercizio 4.1
Dettaglitele limite è unico. Ciò significa che se non può accadere che una funzione abbia limiti diversi per x. Se per assurdo si avesse che lim f ( x)
Calcolo dei iti (C. DIMAURO) Per il calcolo dei iti ci serviamo di alcuni teoremi. Tali teoremi visti nel caso in cui, valgono anche quando Teorema dell unicità del ite: se una funzione ammette ite per
DettagliTrasmissione e riflessione di onde piane su interfacce dielettriche (incidenza qualsiasi)
Trasmissione e riflessione di onde piane su interfacce dielettriche (incidenza qualsiasi) Corso di Ottica - Massimo Santarsiero Consideriamo un onda e.m. piana armonica, di pulsazione ω i, che incide con
DettagliL ATOMO SECONDO LA MECCANICA ONDULATORIA IL DUALISMO ONDA-PARTICELLA. (Plank Einstein)
L ATOMO SECONDO LA MECCANICA ONDULATORIA IL DUALISMO ONDA-PARTICELLA POSTULATO DI DE BROGLIÈ Se alla luce, che è un fenomeno ondulatorio, sono associate anche le caratteristiche corpuscolari della materia
DettagliArgomento 6 Derivate
Argomento 6 Derivate Derivata in un punto Definizione 6. Data una funzione f definita su un intervallo I e 0 incrementale di f in 0 di incremento h = 0 = il rapporto I, si chiama rapporto per = 0 + h =
DettagliSoluzione esercizi sulle funzioni - 5 a E Liceo Scientifico - 04/11/ 13
Soluzione esercizi sulle funzioni - 5 a E Liceo Scientifico - 04// 3 Esercizio. Si consideri la funzione ) se 0 f) e se 0. e si verifichi che non è continua in 0. Che tipo di discontinuità presenta in
DettagliEnergia del campo elettromagnetico
Energia del campo elettromagnetico 1. Energia 2. Quantità di moto 3. Radiazione di dipolo VII - 0 Energia Come le onde meccaniche, anche le onde elettromagnetiche trasportano energia, anche se non si propagano
DettagliCONCETTO DI ASINTOTO. Asintoto verticale Asintoto orizzontale Asintoto obliquo
CONCETTO DI ASINTOTO Asintoto e' una parola che deriva dal greco: a privativo che significa no e sympìptein che significa congiungere cioe' significa che non tocca, in pratica si tratta di una retta che
DettagliCapitolo 12. Moto oscillatorio
Moto oscillatorio INTRODUZIONE Quando la forza che agisce su un corpo è proporzionale al suo spostamento dalla posizione di equilibrio ne risulta un particolare tipo di moto. Se la forza agisce sempre
DettagliFUNZIONI REALI DI UNA VARIABILE REALE
FUNZIONI REALI DI UNA VARIABILE REALE INTERVALLI Per definire il campo di esistenza (o dominio) di una funzione reale di variabile reale y=f()si devono indicare talvolta insiemi di numeri reali che su
DettagliLezione 3 (2/10/2014)
Lezione 3 (2/10/2014) Esercizi svolti a lezione Esercizio 1. Tracciando un grafico approssimativo, discutere qualitativamente l esistenza di radici reali dei seguenti polinomi, al variare del parametro
DettagliI POSTULATI DELLA MECCANICA QUANTISTICA
68 I POSTULATI DELLA MECCANICA QUANTISTICA Si intende per postulato una assunzione da accettarsi a priori e non contraddetta dall esperienza. I postulati trovano la loro unica giustificazione nella loro
DettagliFormazione delle bande di energia. Fisica Dispositivi Elettronici CdL Informatica A.A. 2003/4
Formazione delle bande di energia Calcolo formale: Equazione di Schröedinger L equazione di Schröedinger è una relazione matematica che descrive il comportamento ondulatorio di una particella (elettrone)
DettagliDisequazioni - ulteriori esercizi proposti 1
Disequazioni - ulteriori esercizi proposti Trovare le soluzioni delle seguenti disequazioni o sistemi di disequazioni:. 5 4 >. 4. < 4. 4 9 5. 9 > 6. > 7. < 8. 5 4 9. > > 4. < 4. < > 9 4 Non esitate a comunicarmi
DettagliEsercitazioni di Analisi Matematica FUNZIONI CUBICHE. Effettuare lo studio completo delle seguenti funzioni di terzo grado intere:
FUNZIONI CUBICHE Effettuare lo studio completo delle seguenti funzioni di terzo grado intere: 1) y = fx) = x 3 + 2x 2 + x 2) y = fx) = x 3 + x 2 + x + 2 3) y = fx) = x 3 + 2x 2 + x 4 4) y = fx) = x 3 +
DettagliStudio di una funzione razionale fratta
Studio di una funzione razionale fratta Nella figura è rappresentata la funzione 1. Quale tra gli insiemi proposti è il suo CDE? 2. La funzione presenta un asintoto verticale di equazione... x = 0 x =
DettagliEquazioni di 2 grado
Equazioni di grado Tipi di equazioni: Un equazione (ad una incognita) è di grado se può essere scritta nella forma generale (o forma tipica o ancora forma canonica): a b c con a, b e c numeri reali (però
DettagliAnalisi Matematica I Primo Appello ( ) - Fila 1
Analisi Matematica I Primo Appello (4-11-003) - Fila 1 1. Determinare la retta tangente alla funzione f() = (1 + ) 1+ in = 0. R. f(0) = 1, mentre la derivata è f () = ( e (1+) log(1+)) ( ) = e (1+) log(1+)
Dettagli1 FORMA GENERALE DELLE ONDE PIANE
1 FORMA GENERALE DELLE ONDE PIANE Quando abbiamo ricavato le equazioni delle onde piane, abbiamo scelto il sistema di riferimento in direzione z, e questo ha condotto, per una onda che si propaga in direzione
DettagliRette e piani nello spazio
Rette e piani nello spazio Equazioni parametriche di una retta in R 3 : x(t) = x 0 + at r(t) : y(t) = y 0 + bt t R, parametro z(t) = z 0 + ct ovvero r(t) : X(t) = P 0 + vt, t R}, dove: P 0 = (x 0, y 0,
DettagliEsploriamo la chimica
1 Valitutti, Tifi, Gentile Esploriamo la chimica Seconda edizione di Chimica: molecole in movimento Capitolo 8 La struttura dell atomo 1. La doppia natura della luce 2. L atomo di Bohr 3. Il modello atomico
DettagliCose da sapere - elettromagnetismo
Cose da sapere - elettromagnetismo In queste pagine c e` un riassunto di relazioni e risultati che abbiamo discusso e che devono essere conosciuti. Forza di Lorentz agente su una carica q in moto con velocita`
DettagliL atomo di Bohr. Argomenti. Al tempo di Bohr. Spettri atomici 19/03/2010
Argomenti Spettri atomici Modelli atomici Effetto Zeeman Equazione di Schrödinger L atomo di Bohr Numeri quantici Atomi con più elettroni Al tempo di Bohr Lo spettroscopio è uno strumento utilizzato per
DettagliCorso di Modelli Matematici in Biologia Esame del 6 Luglio 2016
Corso di Modelli Matematici in Biologia Esame del 6 Luglio 206 Scrivere chiaramente in testa all elaborato: Nome, Cognome, numero di matricola. Risolvere tutti gli esercizi. Tempo a disposizione: DUE ORE.
DettagliMeccanica quantistica Mathesis 2016 Prof. S. Savarino
Meccanica quantistica Mathesis 2016 Prof. S. Savarino Quanti Corpo nero: è un oggetto che assorbe tutta la radiazione senza rifletterla. Come una corda legata agli estremi può produrre onde stazionarie
Dettagli= 0, y(x, t) < M, e ove 0 < x < L. Poniamo y = X(x) T (t) d 2 X dx 2 = 1. d 2 T dt 2 = κ2 ; v 2 T. dt 2 + v2 κ 2 T = 0.
Modi normali Una corda di lunghezza è tesa tra i punti x = e x =.All istante t = essa ha una configurazione data da f(x) con < x < ed è rilasciata con velocità nulla. Trovare lo spostamento della corda
DettagliElettronica I Amplificatore operazionale ideale; retroazione; stabilità
Elettronica I Amplificatore operazionale ideale; retroazione; stabilità Valentino Liberali Dipartimento di Tecnologie dell Informazione Università di Milano, 26013 Crema e-mail: liberali@dti.unimi.it http://www.dti.unimi.it/
DettagliEsercizi sulle equazioni differenziali a cura di Sisto Baldo, Elisabetta Ossanna e Sandro Innocenti
Esercizi sulle equazioni differenziali a cura di Sisto Baldo, Elisabetta Ossanna e Sandro Innocenti 1. Verifica che y(t) = 1 t + e t è una soluzione dell equazione y (t) = y(t) + t.. Scrivi un equazione
DettagliSviluppo in Serie di Fourier
Capitolo Sviluppo in Serie di Fourier. Proprietà della Serie di Fourier Un segnale reale tempo continuo e periodico di periodo, per il quale sono valide le condizioni di Dirichlet vedi pag. 4 [], può essere
DettagliIngegneria civile - ambientale - edile
Ingegneria civile - ambientale - edile Analisi - Prove scritte dal 7 Prova scritta del 9 giugno 7 Esercizio Determinare i numeri complessi z che risolvono l equazione Esercizio (i) Posto a n = n i z z
Dettagli1. riconoscere la risolubilità di equazioni e disequazioni in casi particolari
Secondo modulo: Algebra Obiettivi 1. riconoscere la risolubilità di equazioni e disequazioni in casi particolari 2. risolvere equazioni intere e frazionarie di primo grado, secondo grado, grado superiore
DettagliUna funzione è continua se si può tracciarne il grafico senza mai staccare la matita dal foglio.
1 Funzione Continua Una definizione intuitiva di funzione continua è la seguente. Una funzione è continua se si può tracciarne il grafico senza mai staccare la matita dal foglio. Seppure questa non è una
DettagliEsame di maturità scientifica, corso di ordinamento a. s
Problema 1 Esame di maturità scientifica, corso di ordinamento a. s. -4 Sia f la funzione definita da: f()=- Punto 1 Disegnate il grafico G di f()=-. La funzione f()=- è una funzione polinomiale (una cubica).
DettagliEsercizi di Fisica Matematica 3, anno , parte di meccanica hamiltoniana e quantistica
Esercizi di Fisica Matematica 3, anno 014-015, parte di meccanica hamiltoniana e quantistica Dario Bambusi 09.06.015 Abstract Gli esercizi dei compiti saranno varianti dei seguenti esercizi. Nei compiti
DettagliProgettazione modulare Percorso di istruzione di 3 livello, Servizi Socio Sanitari Modulo n.1: Insiemi numerici e funzioni MATEMATICA
Progettazione modulare Modulo n.1: Insiemi numerici e funzioni DURATA PREVISTA Ore in presenza 12 Ore a distanza 5 Totale ore 17 individuare le caratteristiche di un insieme numerico; classificare le funzioni,
DettagliL ANALISI ARMONICA DI UN SEGNALE PERIODICO
L ANALISI ARMONICA DI UN SEGNALE PERIODICO Il segnale elettrico è una grandezza fisica (in genere una tensione) che varia in funzione del tempo e che trasmette un'informazione. Quasi tutti i segnali che
DettagliConsiderare il moto di un punto materiale di massa m = 1 soggetto ad un potenziale V (x):
sercizio Considerare il moto di un punto materiale di massa m = soggetto ad un potenziale V (x): ẍ = V (x), dove V (x) = x x.. Scrivere esplicitamente l equazione del moto e verificare esplicitamente la
DettagliFunzioni Monotone. una funzione f : A B. si dice
Funzioni Monotone una funzione f : A B si dice strettamente crescente: 1, 2 A, 1 < 2 f( 1 ) < f( 2 ). crescente: 1, 2 A, 1 < 2 f( 1 ) f( 2 ). strettamente decrescente: 1, 2 A, 1 < 2 f( 1 ) > f( 2 ). decrescente:
DettagliSm, T 1/ 2. Il decadimento alfa
Il decadimento alfa L emissione di particelle α da parte di vari radionuclidi rappresenta una delle prime scoperte della fisica moderna: nel 1908 utherford dimostrò che tale radiazione è costituita da
DettagliUgelli subespansi M 1 P. d P 2. Report to: Dario Isola
Ugelli subespansi Report to: Dario Isola darioisola@hotmail.com Il flusso che si genera a valle di un ugello subespanso è di natura alquanto complessa e una sua descrizione quantitativa e qualitativa può
DettagliEsercitazione 1. Invece, essendo il mezzo omogeneo, il vettore sarà espresso come segue
1.1 Una sfera conduttrice di raggio R 1 = 10 cm ha una carica Q = 10-6 C ed è circondata da uno strato sferico di dielettrico di raggio (esterno) R 2 = 20 cm e costante dielettrica relativa. Determinare
DettagliLa struttura elettronica degli atomi
1 In unità atomiche: a 0 me 0,59A unità di lunghezza e H 7, ev a H=Hartree unità di energia L energia dell atomo di idrogeno nello stato fondamentale espresso in unità atomiche è: 4 0 me 1 e 1 E H 13,
DettagliDiffrazione Enrico Silva - proprietà intellettuale non ceduta
De Broglie Onde elettromagnetiche o particelle? Comportamento ondulatorio: Interferenza Diffrazione Non Polarizzazione è permessa, in particolare, la riproduzione anche parziale Comportamento corpuscolare:
DettagliCorso di Laurea in Informatica Calcolo delle Probabilità e Statistica (269AA) A.A. 2016/17 - Prima prova in itinere
Corso di Laurea in Informatica Calcolo delle Probabilità e Statistica 69AA) A.A. 06/7 - Prima prova in itinere 07-0-03 La durata della prova è di tre ore. Le risposte devono essere adeguatamente giustificate.
Dettagli