1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO
|
|
- Evangelista Forti
- 5 anni fa
- Visualizzazioni
Transcript
1 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO la lezione precedente consideriamo il lavoro che una carica q deve compiere per muoversi lungo una linea g da A a B sotto l azione della forza coulombiana generata da una carica : E = A g r E P = > q dl B P dl = dr r +dr U U C W C X dl cosθ = dr > CD. C E Il lavoro per unità di carica è dato da: \ WX > KL MNOP R S C E = U ] ] R S F dl = R S = > KC R S = C E = E dl = R S > U V C X C C W γ!!! Il campo elettrostatico è conservativo! > CD C E dl = 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO potenziale elettrico L Rc = d F dl = U A U B è d F dl = U r U r f R energia potenziale C C B è U r = U r f C + d F dl C B \ WX ] = > U U C W C X = g R hg() ] potenziale (elettrostatico) = V A V(B) è V r = V r f C + d E dl C B 1 volt = 1 joule/1 coulomb: 1 V = 1 J/1 C 1
2 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO potenziale \ WX ] = > U U C W C X = V A V(B) V(A)-V(B): differenza di potenziale (d.d.p.) o tensione elettrica spesso si fissa il potenziale all infinito: V r f > x = V = 0 V U U = V A V è V A = > U C W t C W z O y q 2 q 3 q 4 r 2 r 1 r3 r 4 A V A = u q v 1 4πε f r 5 q 5 E da N cariche E da una carica v{u,} r v 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO potenziale per una distribuzione qualsiasi di cariche: V(r ) = U C K e se la carica fosse... distribuzione di carica distribuzione di carica ChC volumetto infinitesimo di carica cariche puntiformi 2
3 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO esercizio potenziale determinare l energia cinetica con la quale una carica q=e arriverebbe all infinito sotto l azione del campo generato da un filo rettilineo uniformente carico (l=1µc/m) di lunghezza L. La carica è inizialmente ferma nel punto P lungo la direzione del filo a distanza L/2 da una estremità Il campo elettrostatico è conservativo: L K(P) + U(P) = K( ) + U( ) à K( ) = U(P) con U(P) = q V(P) x \ P O V P = d 1 λ dx = λ ln 3/2L 4πε f L f -L/2 2 + x 4πε f L/2 K = qv(p) = e ln3 = 1, J V(r ) = U C K ChC 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO unità di misura l energia potenziale di una carica elementare e posta in un punto in cui è presente il potenziale V è pari a U = e V. Se V = 1 V allora U = 1,6 x C x 1 V = 1,6 x J. uesta unità di misura, l elettronvolt, è ricorrente nei fenomeni chimici, atomici e subatomici (cariche elementari) K = 1,6 x J = 1,6 x J x U Š 1,6 x J = 104 ev = 10 kev 3
4 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO esercizio potenziale Una carica è uniformemente distribuita (s = 1 nc/m 2 ) su un disco di raggio R = 30 cm. Calcolare la differenza di potenziale (tensione) fra il punto O al centro del disco e un punto P sull asse del disco a distanza h = 40 cm da O. P Ž V z = d d 1 σ rdθ dr = 4πε f r + z R f = σ 2ε f f R + z z V = V O V P = σ 2ε f R R + h h = +11,3 V dq O V(r ) = U C K ChC 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO potenziale g B calcoliamo la circuitazione di E g = g + g lungo la linea chiusa γ E dl = d E dl + d E dl = A g S R c c = d E dl d E dl = 0 R c R c se il campo è elettrostatico (l integrale non dipende da g) se in alcuni tratti il campo E non è conservativo E dl = f.e.m. S forza elettromotrice (f.e.m. = f = E ): lavoro delle forze non conservative per unità di carica f.e.m. = L NON CONS /q unità di misura: il volt R 4
5 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO rotore matematica si definisce rotore del campo vettoriale v x, y, z il vettore: ı ȷ k rot[v(x, y, z)] = = ı = v(x, y, z) = v v v ȷ + k che rappresenta il rapporto fra la circuitazione di v x, y, z lungo una linea chiusa infinitesima C che circonda il punto P(x,y,z) e l area infinitesima di superficie DS delimitata da C: v x, y, z dl rot[v(x, y, z)] = lim f ΔS quanto v ruota intorno al punto P 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO esempio matematica calcolare il rotore del campo v x, y, z = cr x, y, z avevamo già calcolato div(cr ) = 3c rot [c(x ı + y ȷ + z k)] = (cz) = ı y (cy) (cz) ȷ z x (cx) z = 0 = ı ȷ + k (cy) x (cx) y + k questo significa che le linee del campo cr non hanno vortici 5
6 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO esempio matematica calcolare il rotore del campo v x, y, z = ω x, y, z r x, y, z con ω x, y, z = ω k (rotazione intorno all asse z) ı ȷ k v x, y, z = 0 0 ω = ı 0 ωy ȷ 0 ωx + kd 0 0 = x y z ı ȷ k = ı ωy + ȷ ωx rot[ω x, y, z r x, y, z ] = ωy ωx 0 = ı 0 (ωx) ωy ȷ 0 + k d ωx ωy = z z dx y = 2ω k questo significa che le linee del campo ω r hanno vortici = 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO esempio matematica calcolare la divergenza di v x, y, z = ω x, y, z r x, y, z con ω x, y, z = ω k (rotazione intorno all asse z) ı ȷ k v x, y, z = 0 0 ω = ı ωy + ȷ ωx x y z div[ω x, y, z r x, y, z ] = h³ + ³ + f = 0 questo significa che le linee del campo ω r non hanno sorgenti cioè sono linee chiuse i campi vettoriali rotazionali con divergenza nulla sono definiti solenoidali 6
7 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO rotore STOKES matematica teorema del rotore: dato un campo vettoriale v x, y, z, presa una linea CHIUSA C che racchiude la superficie S, si ha: v dl M = d rot v nd ds ¹ŠCº analogo al teorema della divergenza: dato un campo vettoriale v x, y, z, presa una superficie CHIUSA S che racchiude il volume t, si ha: d v nd ds = d div v dτ Mµv O 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO III Maxwell conservatività del campo elettrostatico + teorema del rotore: dato un campo vettoriale E x, y, z, presa una linea chiusa C cheracchiude lasuperficie S, si ha: E dl E dl = d rot E nd ds = 0 S con bordo C rot E = 0 in elettrostatica l operatore rotore applicato al campo elettrico rot E individua i punti dello spazio in cui sono presenti vortici del campo (assenti se il campo è elettrostatico) vedremo con i campimagnetici 7
8 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO potenziale e campo e.s. V r = V r f 0 V -40 V -30 V -20 V -10 V C + d E dl C B + E = grad V V(x, y, z) V(x, y, z) V(x, y, z) dv r = dx + dy + dz = x y z V(x, y, z) V(x, y, z) V(x, y, z) = ı ı dx + ȷ jdy + k kdz = x y z = grad V Â dl = E dl E dl dv < 0 dl dv > 0-1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO potenziale e campo e.s. dv r = E dl se E dl allora dv r = 0 cioè il potenziale non cambia muovendosi in linee di campo E direzione perpendicolare al campo 10 V 20 V 30 V 40 V + 0 V -10 V -20 V -30 V V superfici equipotenziali V > 0 V = 0 V < 0 8
9 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO superfici equipotenziali linee di campo E superfici equipotenziali 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO esempio E, V, r campo elettrostatico e potenziale ρ = q 4π di una sfera uniformemente carica 3 RÎ se r R se r R E(r) = ρ r 3ε f = E(r) = 1 q 4πε f r q r 4πε f R Î al solito, considerando V( ) = 0 partiamo da r R è E(r) = è V(r) = V(R) = 4πε f r 4πε f r 4πε f R LEZ 6 9
10 1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO esempio E, V, r poi, fra 0 e R V(R) = è E(r) = q r C 4πε q f R 4πε f R Î èv r = V R + d 4πε f RÎ r dr E(r) V(r) q 3/2 4πε 0 R 4πε 0 R = q 4πε f R + q R r 4πε f R Î 2 Ž = q 8πε f R 3 r R V(0) = q 3 4πε f R 2 R r LEZ 6 10
1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO riassunto Gauss
1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO riassunto Gauss - flusso di un vettore attraverso una superficie: ϕ(v) 6 = 8 v n9 ds 6 - teorema di Gauss: ϕ(e) 6 = 8 E n9 ds =??FG q? 6 ε =>?@AB I utile solo se per motivi
Dettagli1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO
1) LTTROSTATICA NL VUOTO se le cariche non sono puntiformi d() = 1 ρ r. dτ 4πϵ, ( r ) r 7 3 454 6 la lezione precedente distribuzione di carica carica puntiforme (volumetto infinitesimo) ρ(r )= d(r )/dt
DettagliELETTROLOGIA Cap II. Calcolo del Campo Elettrico dovuto ad alcune distribuzioni di carica. Elettrologia II
ELETTROLOGIA Cap II Calcolo del Campo Elettrico dovuto ad alcune distribuzioni di carica 1 Anello di raggio R uniformemente carco con carica Q. Anello di dimensioni trasversali trascurabili rispetto al
DettagliCAPITOLO 3 LA LEGGE DI GAUSS
CAPITOLO 3 LA LEGGE DI GAUSS Elisabetta Bissaldi (Politecnico di Bari) - A.A. 2017-2018 2 Premesse TEOREMA DI GAUSS Formulazione equivalente alla legge di Coulomb Trae vantaggio dalle situazioni nelle
DettagliPOTENZIALE V T O R I ELETTRICO g. bonomi fisica sperimentale (mecc., elettrom.) Introduzione
Introduzione Mentre era su una piattaforma panoramica questa ragazza si accorse che i suoi capelli le si rizzavano in testa. Suo fratello, divertito, le scattò questa foto. Cinque minuti dopo un fulmine
DettagliElettromagnetismo Formulazione differenziale
Elettromagnetismo Formulazione differenziale 1. Legge di Gauss 2. Legge di Ampere 3. Equazioni di Maxwell statiche V - 0 Legge di Gauss Campo elettrico Carica contenuta all interno della superficie A Flusso
DettagliDefinizione di Flusso
Definizione di Flusso Il flusso aumenta se il campo elettrico aumenta!! Δφ E ΔA EΔAcosθ E Il flusso è la quantità di materia che passa attraverso una superficie nell unità di tempo. Se si parla di campo
DettagliAll interno di una sfera di raggio R posta nel vuoto esiste una densità di carica ρ = ρ 0 distanza dal centro della sfera e ρ 0.
Esercizio 1 All interno di una sfera di raggio posta nel vuoto esiste una densità di carica ρ = ρ r 2 distanza dal centro della sfera e ρ. Determinare: 1. La carica totale della sfera 2. Il campo elettrico
DettagliLezioni L3.a. 5. Teorema dei Campi Conservativi; 7. Teorema di Stokes; 9. Rot E=0. FISICA GENERALE II, Cassino A.A
Lezioni L3.a 1. Flusso attraverso una superficie;. Scalari, Pseudoscalari, Vettori e Pseudovettori; 3. Campi Scalari e Campi Vettoriali ed operatori; 4. Gradiente, Divergenza, Rotore, Laplaciano; 5. Teorema
DettagliCorsi di Laurea in Ingegneria per l ambiente ed il Territorio e Chimica. Esercizi 1 FISICA GENERALE L-B. Prof. Antonio Zoccoli
rof. Antonio Zoccoli 1) Una carica Q è distribuita uniformemente in un volume sferico di raggio R. Determinare il lavoro necessario per spostare una carica q da una posizione a distanza infinita ad una
Dettagliapprofondimento Struttura atomica e conservazione della carica nei fenomeni elettrici
approfondimento Struttura atomica e conservazione della carica nei fenomeni elettrici Flusso del campo elettrico e legge di Gauss: Il campo elettrico generato da distribuzioni di carica a simmetria sferica
DettagliElettrostatica nel vuoto
Elettrostatica nel vuoto Come abbiamo visto nella parte di meccanica le forze sono o di contatto (attrito, pressione, forza elastica) o a distanza (gravitazione): osservazioni sperimentali hanno mostrato
DettagliDefinizione di Flusso
Definizione di Flusso Il flusso aumenta se il campo elettrico aumenta!! Δφ E ΔA EΔAcosθ E Il flusso è la quantità di materia che passa attraverso una superficie nell unità di tempo. Se si parla di campo
Dettagli1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO
) ELETTROSTATICA NEL VUOTO la lezione precedente forza elettrostatica fra cariche puntiformi ferme nel vuoto: legge di Coulomb la carica è uantizzata e la materia è macroscopicamente neutra si può trasferire
DettagliFisica Generale LB. Prof. Mauro Villa. Esercizi di elettrostatica nel vuoto
Fisica Generale LB Prof. Mauro Villa Esercizi di elettrostatica nel vuoto A - Forza di Coulomb, campi elettrici 1. Calcolare la forza elettrostatica esercitata su di una carica Q 3, posta in mezzo ad altre
DettagliCampi vettoriali. 1. Sia F (x, y) = ye x i + (e x cos y) j un campo vettoriale. Determinare un potenziale per F, se esiste.
Campi vettoriali. Sia F (x, y = ye x i + (e x cos y j un campo vettoriale. Determinare un potenziale per F, se esiste.. Sia F (x, y = xy i + x j un campo vettoriale. Determinare un potenziale per F, se
DettagliIl Corso di Fisica per Scienze Biologiche
Il Corso di Fisica per Scienze Biologiche Ø Prof. Attilio Santocchia Ø Ufficio presso il Dipartimento di Fisica (Quinto Piano) Tel. 075-585 708 Ø E-mail: attilio.santocchia@pg.infn.it Ø Web: http://www.fisica.unipg.it/~attilio.santocchia
DettagliPrimo Parziale Fisica Generale T-B
Primo Parziale Fisica Generale T-B (CdL Ingegneria Civile e Informatica [A-K]) Prof. M. Sioli 23/11/2012 Soluzioni Compito B Esercizi Ex. 1 Tre cariche puntiformi sono disposte ai vertici di un uadrato
DettagliIl vettore densità di corrente è solenoidale V=RI
Corrente elettrica Equazione di continuita' r r ρ = J t ρ nel caso stazionario: = 0 e r J r = 0 t J densità di corrente ρ densità di carica Il vettore densità di corrente è solenoidale Leggi di ohm V=RI
Dettagli1 DISTRIBUZIONE CONTINUA DI CARICHE
1 DISTRIBUIONE CONTINUA DI CARICHE In molti casi reali il numero di cariche puntiformi contenute in un certo volume può essere grandissimo: un corpo carico si presenta con buona approssimazione come una
Dettagli1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO azioni meccaniche su dipolo
1) ELETTROSTATICA NEL VUOTO azioni meccaniche su dipolo F " = +qe " +q -q E " E # se il campo è uniforme E " = E # F " = F # è a 89 = 0 (coppia di forze) F # = qe # p F # F " E M = δ F = δ qe = p E F"
DettagliCAPITOLO 1 ELETTROSTATICA
CAPITOLO 1 1.1 Introduzione Nell elettromagnetismo studieremo fenomeni elettrici e magnetici che rappresentano un altra interazione fondamentale della natura (dopo quella gravitazionale che abbiamo visto
DettagliCap 3- Legge di Gauss. 3.1-Concetto di flusso Flusso del campo elettrico. Cap 3- Legge di Gauss
Cap 3- Legge di Gauss Cap 3- Legge di Gauss Una formulazione equivalente alla legge di Coulomb è quella stabilita dal teorema di Gauss, che trae vantaggio dalle situazioni nelle quali vi è una simmetria
DettagliIstituto Villa Flaminia 27 Aprile 2015 IV Scientifico Simulazione Prova di Fisica (400)
Istituto Villa Flaminia 27 Aprile 2015 IV Scientifico Simulazione Prova di Fisica (400) 1 Teoria In questa prima parte le domande teoriche; in una seconda parte troverete un paio di esempi di esercizi.
DettagliEsercizi di elettrostatica (prima parte)
Esercizi di elettrostatica (prima parte) Esercizi di elettrostatica: forza di coulomb, campo elettrico. 1. Date tre cariche elettriche puntiformi identiche ( Q ) poste ai vertici di un triangolo equilatero
DettagliEsercizi di elettrostatica (prima parte)
Esercizi di elettrostatica (prima parte) Esercizi di elettrostatica: forza di coulomb, campo elettrico. 1. Date tre cariche elettriche puntiformi identiche ( Q ) poste ai vertici di un triangolo equilatero
DettagliRICHIAMI DI ELETTROMAGNETISMO
RICHIAMI DI ELETTROMAGNETISMO Equazioni di Maxwell I fenomeni elettrici e magnetici a livello del mondo macroscopico sono descritti da due campi vettoriali, in generale dipendenti dal tempo, E(x, t), H(x,
DettagliIntegrali di superficie
Integrali di superficie Hynek Kovarik Università di Brescia Analisi Matematica 2 Hynek Kovarik (Università di Brescia) Integrali curvilinei Analisi Matematica 2 1 / 27 Superfici in forma parametrica Procediamo
DettagliRichiami di analisi vettoriale. Gradiente, divergenza, rotore Teoremi della divergenza e di Stokes Relazioni campi-sorgenti
Richiami di analisi vettoriale Gradiente, divergenza, rotore Teoremi della divergenza e di Stokes Relazioni campi-sorgenti Derivate parziali - Gradiente = ( f) dx i i Esercizio Esempi Esempio C 1 b (1,1)
DettagliCorrente elettrica. Testo di riferimento: Elementi di Fisica, Mazzoldi, Nigro, Voci. a.a Aprile 2018, Bari
Corrente elettrica a.a. 2017-2018 Testo di riferimento: Elementi di Fisica, Mazzoldi, Nigro, Voci 23 Aprile 2018, Bari Dal programma o 2.0 CFU Conduttori e Dielettrici Corrente elettrica: Conduzione elettrica.
DettagliPotenziale Elettrico
Potenziale Elettrico Il campo elettrostatico è conservativo; possiamo allora definire una funzione della posizione (coordinate spaziali) che chiameremo Potenziale Elettrico: Il Potenziale Elettrico in
DettagliE d s = q 0 Edscosθ = q 0 E s ds
Parte I 2.1 - Potenziale 2.1 - Potenziale In questo capitolo consideriamo gli aspetti di lavoro ed energia connessi con i campi elettrici. Il lavoro infinitesimo per muovere una carica q 0 di uno spostamento
DettagliS.Barbarino - Esercizi svolti di Fisica generale II. Esercizi svolti di Fisica generale II - Anno 1996
SBarbarino - Esercizi svolti di Fisica generale II Esercizi svolti di Fisica generale II - Anno 1996 96-1) Esercizio n 1 del 24/7/1996 Una regione di spazio é sede di un campo elettrico descrivibile dalla
DettagliDipolo Elettrico: due cariche (puntiformi) +q e q (stesso modulo, segno opposto) a distanza a. Momento di Dipolo, P: Vettore di modulo
Il Dipolo Elettrico Dipolo Elettrico: due cariche (puntiformi) q e q (stesso modulo, segno opposto) a distanza a. Momento di Dipolo, P: Vettore di modulo qa che va da qq a q Dato un punto P molto distante
Dettagliil luogo dei punti in cui un campo scalare assume un valore costante e detto superficie di livello ed e determinato dall equazione u(x,y,z) = c
Campo scalare e una regione di spazio dove punto per punto sia definibile una funzione scalare continua e derivabile ovunque ( una funzione da a ) n trascurando la dipendenza dal tempo e operando in coordinate
DettagliE d s = q 0 Edscosθ = q 0 E s ds
Parte I 2.1 - Potenziale 2.1 - Potenziale In questo capitolo consideriamo gli aspetti di lavoro ed energia connessi con i campi elettrici. Il lavoro infinitesimo per muovere una carica q 0 di uno spostamento
DettagliPremesse matematiche. 2.1 Gradiente
Premesse matematiche 2.1 Gradiente ia f(x, y, z) : R 3 una funzione scalare delle coordinate spaziali (x, y, z). L ampiezza della funzione f(x, y, z) dipende dal punto di osservazione e risulta in genere
DettagliElettrostatica nel vuoto
Elettrostatica nel vuoto Esercizio 1.1 Una particella avente carica q e velocità V 0 attraversa, perpendicolarmente alle linee di campo, una regione di lunghezza s in cui eè presente un campo elettrico
DettagliForme differenziali e campi vettoriali: esercizi svolti
Forme differenziali e campi vettoriali: esercizi svolti 1 Esercizi sul Teorema di Green......................... 2 2 Esercizi sul Teorema di Stokes......................... 4 3 Esercizi sul Teorema di
Dettagli1 Cap 3- Legge di Gauss Concetto di flusso Flusso del campo elettrico
3 3.1- FLUSSO DEL CAMPO ELETTRICO 1 Cap 3- Legge di Gauss Una formulazione equivalente alla legge di Coulomb è quella stabilita dal teorema di Gauss, che trae vantaggio dalle situazioni nelle quali vi
DettagliElettromagnetismo. Prof. Francesco Ragusa Università degli Studi di Milano. Lezione n
Elettromagnetismo Prof. Francesco Ragusa Università degli Studi di Milano Lezione n. 21 16.3.2018 Sorgenti del campo magnetico Divergenza e rotore del campo magnetico Applicazioni della legge di Ampère
DettagliApplicazioni del Teorema di Gauss
Applicazioni del Teorema di Gauss Simone Alghisi Liceo Scientifico Luzzago Ottobre 2011 Simone Alghisi Liceo Scientifico Luzzago Applicazioni del Teorema di Gauss Ottobre 2011 1 / 8 Definizione Dato un
DettagliPotenziale elettrostatico
Doppio strato piano Potenziale elettrostatico Consideriamo il lavoro compiuto dalla forza elettrica quando una particella di prova di carica q viene spostata in un campo elettrico E. Possiamo definire
DettagliE d s = q 0 Edscosθ = q 0 E s ds
1 2.1 - POTENZIALE Parte I 1 2.1 - Potenziale In questo capitolo consideriamo gli aspetti di lavoro ed energia connessi con i campi elettrici. Il lavoro infinitesimo per muovere una carica q 0 di uno spostamento
DettagliFormulario Elettromagnetismo
Formulario Elettromagnetismo. Elettrostatica Legge di Coulomb: F = q q 2 u 4 0 r 2 Forza elettrostatica tra due cariche puntiformi; ε 0 = costante dielettrica del vuoto; q = cariche (in C); r = distanza
DettagliSulla superficie interna del guscio sferico (induzione totale) si avrà la carica indotta q distribuita uniformemente, quindi
1) Una sfera conduttrice di raggio r = 5 cm possiede una carica q = 10 8 C ed è posta nel centro di un guscio sferico conduttore, di raggio interno R = 20 cm, posto in contatto con la terra (a massa).
DettagliCAPITOLO 7 SORGENTI DEL CAMPO MAGNETICO LEGGE DI AMPERE PROPRIETÀ MAGNETICHE DELLA MATERIA
CAPITOLO 7 SORGENTI DEL CAMPO MAGNETICO LEGGE DI AMPERE PROPRIETÀ MAGNETICHE DELLA MATERIA Elisabetta Bissaldi (Politecnico di Bari) - A.A. 2017-2018 2 Campo magnetico prodotto da una corrente Si consideri
DettagliCAMPI VETTORIALI (Note)
CAMPI VETTORIALI (Note) Sia v(x,y,z) il vettore che definisce la grandezza fisica del campo: il problema che ci si pone è di caratterizzare il campo vettoriale sia in termini locali, cioè validi punto
DettagliLe soluzioni del foglio 3
Le soluzioni del foglio 3 1. Esercizio Consideriamo la famiglia di elicoidi, vedi Figura 1, x = u cos(v), y = u sin(v), z = kv, u 1, v π Quella proposta nell esercizio corrisponde alla scelta k = 1 Matrice
DettagliMODULI DI FISICA (QUINTO ANNO)
DIPARTIMENTO SCIENTIFICO Asse* Matematico Scientifico - tecnologico Triennio MODULI DI FISICA (QUINTO ANNO) SUPERVISORE DI AREA Prof. FRANCESCO SCANDURRA MODULO N. 1 ELETTROSTATICA 1-2 TRIMESTRE U.D. 1.
DettagliRisposta La curva r è regolare a tratti per via di quanto succede della sua rappresentazione parametrica nel punto t = 1: pur riuscendo
ANALISI VETTORIALE OMPITO PER LE VAANZE DI FINE D ANNO Esercizio Sia r(t) la curva regolare a tratti x = t, y = t, t [, ] e x = t, y = t, t [, ]. alcolare la lunghezza di r, calcolare, dove esistono, i
DettagliTesina di Fisica Generale II
Tesina di Fisica Generale II Corso di laurea di scienza e ingegneria dei materiali 1 gruppo Coordinatore Scotti di Uccio Umberto Tesina svolta da: nnalisa Volpe N50000281 Catello Staiano N50000285 Raffaele
DettagliMeccanica. 3. Elementi di Analisi Vettoriale. Domenico Galli. Dipartimento di Fisica e Astronomia.
Meccanica 3. Elementi di Analisi Vettoriale http://campus.cib.unibo.it/246981/ Domenico Galli Dipartimento di Fisica e Astronomia 5 maggio 2017 Traccia 1. Vettori Variabili 2. Derivate e Integrali 3. Derivate
DettagliLezione 13 - La legge di Gauss
Lezione 13 - La legge di Gauss Armati dei concetti fin qui introdotti possiamo enunciare la legge di Gauss o anche Φ = q interna r E da r sup. Gaussiana = q interna illustrazione tratta da: Halliday-Resnick-Walker,
DettagliFORMULARIO ELETTROMAGNETISMO
FORMULARIO ELETTROMAGNETISMO Forza di Coulomb : forza che intercorre tra due particelle cariche Campo elettrico : quantità vettoriale generata da una carica Densità di carica superficiale, volumetrica
DettagliOnde elettromagnetiche e gravitazionali, equazioni di Maxwell e significato fisico di rotore e divergenza I S. J ds. dj y. div J dv S.
estratto da : L EQUILIBRIO UNIVERSALE dalla meccanica celeste alla fisica nucleare Onde elettromagnetiche e gravitazionali, equazioni di Maxwell e significato fisico di rotore e divergenza Ricordiamo che,
DettagliGradiente, divergenza e rotore
Gradiente, divergenza e rotore Gradiente di una funzione scalare della posizione Sia f(x,y,z) una funzione scalare continua e derivabile delle coordinate costruiamo in ogni punto dello spazio un vettore
DettagliEsercizi di Elettricità
Università di Cagliari Laurea Triennale in Biologia Corso di Fisica Esercizi di Elettricità 1. Quattro cariche puntiformi uguali Q = 160 nc sono poste sui vertici di un quadrato di lato a. Quale carica
DettagliAnalisi Matematica II - Ingegneria Meccanica/Energetica - 29 Gennaio 2018
nalisi Matematica II - Ingegneria Meccanica/Energetica - 29 Gennaio 218 1) ia data la funzione f(x, y, z) = (x 2 + y 2 1) 2 + 8 a) tudiare l esistenza di massimi e minimi assoluti della funzione f nella
DettagliNome: Cognome: Matricola:
Esercizio 1: Una particella ++ si trova in quiete ad una distanza d = 100 µm da un piano metallico verticale mantenuto a potenziale nullo. i. Calcolare le componenti del campo E in un generico punto P
DettagliPolitecnico di Milano Fondamenti di Fisica Sperimentale a.a Facoltà di Ingegneria Industriale - Ind. Energetica-Meccanica- Aerospaziale
Politecnico di Milano Fondamenti di Fisica Sperimentale a.a. 8-9 - Facoltà di Ingegneria Indstriale - Ind. Energetica-Meccanica- Aerospaziale II prova in itinere - /7/9 Gistificare le risposte e scrivere
DettagliCorsi di Laurea in Ingegneria per l ambiente ed il Territorio e Chimica. Esercizi 2 FISICA GENERALE L-B. Prof. Antonio Zoccoli
1) Un disco sottile di raggio R, recante sulla superficie una carica Q uniformemente distribuita, è mantenuta in rotazione attorno al suo asse di simmetria con velocità angolare ω. Calcolare le espressioni
DettagliFili, finiti e infiniti, uniformemente carichi
Fili, finiti e infiniti, uniformemente carichi Roberto De Luca, Aprile 003 Fili, finiti e infiniti, uniformemente carichi Roberto De Luca DIIMA - Università degli Studi di Salerno 84084 Fisciano (SA).
DettagliEsercitazioni di Meccanica Razionale
Esercitazioni di Meccanica Razionale a.a. 2002/2003 Esempi di forze conservative Maria Grazia Naso naso@ing.unibs.it Dipartimento di Matematica Università degli Studi di Brescia Esercitazioni di Meccanica
DettagliIndice 3. Note di utilizzo 9. Ringraziamenti 10. Introduzione 11
Indice Indice 3 Note di utilizzo 9 Ringraziamenti 10 Introduzione 11 Capitolo 1 Grandezze fisiche e schematizzazione dei sistemi materiali 13 1.1 Grandezze fisiche ed operazione di misura 13 1.2 Riferimento
DettagliElettrostatica II. Energia Elettrostatica (richiamo) Potenziale Elettrico. Potenziale di cariche puntiformi. Superfici equipotenziali.
Elettrostatica II Energia Elettrostatica (richiamo) Potenziale Elettrico Potenziale di cariche puntiformi Superfici equipotenziali Condensatori Dielettrici Energia potenziale di due cariche Si può dimostrare
DettagliF (t)dt = I. Urti tra corpi estesi. Statica
Analogamente a quanto visto nel caso di urto tra corpi puntiformi la dinamica degli urti tra può essere studiata attraverso i principi di conservazione. Distinguiamo tra situazione iniziale, prima dell
DettagliSeminario didattico. Lezione 8: Campo Magnetico Forze magnetiche
Seminario didattico Lezione 8: Campo Magnetico Forze magnetiche Esercizio n 1 Nel circuito in figura scorre una corrente I = 10 A. I raggi delle semicirconferenze sono r 1 = 8 cm ed r 2 = 12 cm. Determinare
Dettagli= E qz = 0. 1 d 3 = N
Prova scritta d esame di Elettromagnetismo 7 ebbraio 212 Proff.. Lacava,. Ricci, D. Trevese Elettromagnetismo 1 o 12 crediti: esercizi 1, 2, 4 tempo 3 h; Elettromagnetismo 5 crediti: esercizi 3, 4 tempo
DettagliQuantità di Carica Elettrica
ELETTROMAGNETISMO Quantità di Carica Elettrica Il concetto nasce dalla esperienza della attrazione e repulsione elettrostatica Un corpo è carico quando il numero di elettroni (Ne) e di protoni (Np) è differente
DettagliIntroduzione alla Fisica Moderna - a.a
Introduzione alla Fisica Moderna - a.a. 2016-17 18/12/2017 Nome Cognome Matricola: 1) Si consideri il sistema dinamico nonlineare ẋ = y x 2, ẏ = x + y 2, Si determinino i punti di equilibrio, si caratterizzi
DettagliAnalisi Matematica II Politecnico di Milano Ingegneria Industriale
Analisi Matematica II Politecnico di Milano Ingegneria Industriale Autovalutazione #. Sia P l insieme di tutti i parallelepipedi che giacciono nel primo ottante con tre facce sui piani coordinati e un
DettagliFISICA (modulo 1) PROVA SCRITTA 20/07/2015. ESERCIZI (Motivare sempre i vari passaggi nelle soluzioni)
FISICA (modulo 1) PROVA SCRITTA 20/07/2015 ESERCIZI (Motivare sempre i vari passaggi nelle soluzioni) E1. Una forza variabile nel tempo agisce su un corpo di massa M = 3 Kg in modo tale che il corpo si
DettagliELETTROSTATICA. D = ρ (2) a cui possono essere associate, in caso di mezzo isotropo e lineare, le equazioni di materiale: = ε E, (3)
ELETTROSTATICA Si parla di elettrostatica quando, in ogni punto dello spazio ed in ogni istante risultano nulle tutte le derivate temporali che compaiono nelle equazioni generali dell elettromagnetismo,
DettagliFisica Generale II (prima parte)
Corso di Laurea in Ing. Medica Fisica Generale II (prima parte) Cognome Nome n. matricola Voto 4.2.2011 Esercizio n.1 Determinare il campo elettrico in modulo direzione e verso generato nel punto O dalle
DettagliCalcolo 2B - Analisi III dicembre 2004
Calcolo 2B - Analisi III dicembre 2. Verificare esplicitamente il teorema di Stokes in R 2 : dω = ω per la -forma: nella regione piana data da: ω = x 2 + y 2 dx = x, y x 2 + y 2 ª x, y y 2x 2ª 2. Considerato
DettagliFisica 2 per biotecnologie: Prova in itinere 16 Aprile 2012
Fisica per biotecnologie: Prova in itinere 16 Aprile 1 Scrivere immediatamente, ED IN EVIDENZA, sui due fogli protocollo consegnati (ed eventuali altri fogli richiesti) la seguente tabella: NOME :... Numero
DettagliEsercizi 3 Potenziale, energia potenziale, condensatori
sercizi 3 Potenziale, energia potenziale, condensatori. na goccia sferica di acqua su cui e presente una carica di 3 pc ha, alla superficie, un potenziale di 5. a. ual e il raggio della goccia? b. Se due
DettagliFondamenti di Analisi Matematica 2 - a.a. 2016/2017 Primo appello
Fondamenti di Analisi Matematica 2 - a.a. 216/217 Primo appello Esercizi senza svolgimento - Tema 1 Ω = { x, y, z) R 3 : 4x 2 + y 2 + z 2 1, z }. x = ρ/2) sen ϕ cos ϑ, 1. y = ρ sen ϕ sen ϑ, ρ [, 1], ϕ
Dettagli1.2 Moto di cariche in campo elettrico
1.2 Moto di cariche in campo elettrico Capitolo 1 Elettrostatica 1.2 Moto di cariche in campo elettrico Esercizio 11 Una carica puntiforme q = 2.0 10 7 C, massa m = 2 10 6 kg, viene attratta da una carica
DettagliELETTROSTATICA parte I a
Richiami di ELETTROSTATICA parte I a - CARICA ELETTRICA E FORZA DI COULOMB - CAMPO ELETTROSTATICO - ENERGIA POTENZIALE ELETTROSTATICA - POTENZIALE ELETTRICO CARICA ELETTRICA e FORZA di COULOMB 4 a grandezza
DettagliANALISI VETTORIALE ESERCIZI SULLE SUPERFICI
ANALII VETTORIALE EERCIZI ULLE UPERFICI Esercizio Calcolare l area della superficie dove Σ {(x, y, z) (x, y) E, z 2 + x 2 + y 2 } E {(x, y) x 2 + y 2 4}. Essendo la superficie Σ data come grafico di una
DettagliCampi Elettrici e Magnetici. ELETTROSTATICA Cariche Elettriche e Forze Elettriche
Campi Elettrici e Magnetici ELETTROSTATICA Cariche Elettriche e Forze Elettriche Esperienza ==> Forza tra cariche SI INTRODUCE UNA NUOVA GRANDEZZA FONDAMENTALE: LA CARICA ELETTRICA UNITÀ DI MISURA NEL
DettagliELETTROMAGNETISMO APPLICATO ALL'INGEGNERIA ELETTRICA ED ENERGETICA_2b (ultima modifica 30/09/2015)
ELETTROMGNETISMO PPLICTO LL'INGEGNERI ELETTRIC ED ENERGETIC_2b (ultima modifica 30/09/2015) M. Usai ELETTROMGNETISMO PPLICTO LL'INGEGNERI ELETTRIC ED ENERGETIC 27 L integrale S d s è un integrale superficiale
DettagliEsercizi di magnetismo
Esercizi di magnetismo Fisica II a.a. 2003-2004 Lezione 16 Giugno 2004 1 Un riassunto sulle dimensioni fisiche e unità di misura l unità di misura di B è il Tesla : definisce le dimensioni [ B ] = [m]
DettagliIl potenziale elettrico
Il elettrico Ingegneria Energetica Docente: Angelo Carbone Energia del elettrico e differenza di Relazione tra il elettrico e il Il elettrico dovuto a cariche puntiformi Il elettrico dovuto a una generica
DettagliFenomeni elettrici. Modello dell atomo, carica elettrica, forza tra cariche stazionarie. Campo elettrico e potenziale elettrostatico
Fenomeni elettrici Legge di Coulomb Modello dell atomo, carica elettrica, forza tra cariche stazionarie Campo elettrico e potenziale elettrostatico Campo elettrico, linee di forza, lavoro della forza elettrostatica,
DettagliFenomeni di rotazione
Fenomeni di rotazione Si e visto che nel caso di un fluido, data la proprietà di deformarsi quando sottoposti a sforzi di taglio, gli angoli di rotazione di un elemento di fluido rispetto ad sistema di
Dettaglisi ha La lunghezza L si calcola per ciascun tratto L = (2t)2 + (3t 2 ) dt+ 2 (3t2 ) 2 + (2t) 2 dt = 4t2 + 9t 4 dt = t
ANALISI VETTORIALE Soluzione esercizi 1 gennaio 211 6.1. Esercizio. Sia Γ la curva regolare a tratti di rappresentazione parametrica x = t 2, y = t, t [, 1] e x = t, y = t 2, t [1, 2] calcolare la lunghezza,
DettagliChi fa lavoro? Osserviamo che la forza magnetica è perpendicolare alla velocità dei portatori di carica Non compie lavoro sulle cariche
Chi fa lavoro? Nell'analisi del sistema precedente abbiamo osservato che se si aumenta la corrente la forza magnetica supera il peso e il circuito si sposta verso l'alto La massa m acquista energia potenziale
DettagliEsercitazione N 2 -Elettrostatica-
Esercitazione N 2 -Elettrostatica- Esercizi sul Potenziale Elettrostatico 1. Una carica puntiforme del valore di 2 x 10-6 C è posizionata nell origine di un sistema di riferimento. Calcolare il valore
DettagliFISICA GENERALE Ingegneria edile/architettura
FISICA GENERALE Ingegneria edile/architettura Tutor: Enrico Arnone Dipartimento di Chimica Fisica e Inorganica arnone@fci.unibo.it http://www2.fci.unibo.it/~arnone/teaching/teaching.html Bologna 3 Giugno
DettagliFisica Generale 1 per Chimica Formulario di Meccanica
Fisica Generale 1 per Chimica Formulario di Meccanica Vettori : operazioni elementari: Nota: un vettore verra' qui rappresentato in grassetto es: A = ( A x, A y, A z ) Prodotto scalare A. B = A B cos θ,
DettagliFlusso Elettrico Legge di Gauss: Motivazione & Definizione Legge di Coulomb come conseguenza della legge di Gauss Cariche sui Conduttori
Legge di Gauss Flusso Elettrico Legge di Gauss: Motivazione & Definizione Legge di Coulomb come conseguenza della legge di Gauss Cariche sui Conduttori La legge di Gauss mette in relazione i campi su una
DettagliS N S N S N N S MAGNETISMO
MAGNETISMO Esistono forze che si manifestano tra particolari materiali (ad es. la magnetite, il ferro) anche privi di carica elettrica. Queste forze possono essere sia attrattive che repulsive, analogamente
DettagliCAPITOLO 1 FORZA ELETTROSTATICA CAMPO ELETTROSTATICO
CAPITOLO 1 FORZA ELETTROSTATICA CAMPO ELETTROSTATICO Elisabetta Bissaldi (Politecnico di Bari) 2 L elettromagnetismo INTERAZIONE ELETTROMAGNETICA = INTERAZIONE FONDAMENTALE Fenomeni elettrici e fenomeni
Dettagli6 Teorema di Cauchy. 6.1 Integrazione. z 2. z 1
6 Teorema di auchy 6.1 Integrazione Sull integrazione complessa in quanto tale c è poco da dire. Anche se non sembra, è già nota: dato un cammino regolare nel piano complesso dal punto z 1 al punto z 2,
DettagliPOLITECNICO DI MILANO Scuola di Ingegneria Industriale Fondamenti di Fisica Sperimentale, a.a II a prova in itinere, 25 giugno 2013
POLITECNICO DI MILANO Scuola di Ingegneria Industriale Fondamenti di Fisica Sperimentale, a.a. 2012-13 II a prova in itinere, 25 giugno 2013 Giustificare le risposte e scrivere in modo chiaro e leggibile.
Dettagli