ESERCIZI DI DINAMICA DEL PUNTO MATERIALE

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1 ESERCIZI DI DINAMICA DEL PUNTO MATERIALE Per un pendolo semplice di lunghezza l=5 m, determinare a quale altezza può essere sollevata la massa m= g sapendo che il carico di rottura è T max =5 N. SOL.- Nel punto più basso della traiettoria l equazione del moto è cui si ricava per l altezza massima h max =,3 m. T mg = mv / l = ghm/ l da Un autovettura che si muove con velocità pari a v= m/h lungo una strada pianeggiante rettilinea, bloccando le ruote riesce a fermarsi in l= 5 m. Di quanto si allungherebbe lo spazio di frenata se la stessa strada fosse in discesa con un angolo α= 3 rispetto all orizzontale? SOL.- In pianura l energia cinetica è completamente dissipata in lavoro della forza d attrito mv = µmgl discesa si ha v da cui si ottiene per il coefficiente di attrito µ = =,786. Nel caso di strada in gl spazio di frenata è 67 m. mv + mglʹ senα = µ lʹ mg cosα da cui si ottiene l = 7 m, quindi l aumento dello Una corda elastica di massa trascurabile, lunghezza l=,5 m e costante elastica =35 N m - è appesa a un punto fisso O, terminando all'estremo libero con un nodo. Unondella di massa m= 5 g è posta in quiete in O e può scorrere senza attrito lungo la corda fino al nodo. Se essa viene abbandonata in O con velocità iniziale nulla determinare il massimo allungamento della corda a seguito della caduta. SOL.- Il problema è a un solo grado di libertà, pertanto per la sua soluzione è possibile utilizzare il solo concetto di energia. Il lavoro compiuto dalla forza peso per traferire la massa m da O fino al punto di massima elongazione mg( h + Δh) viene convertito, essendo nulla la variazione di energia cinetica e non essendoci attriti, in energia potenziale elastica ( Δ l) /, sicchè Δ ( + ( l / mg) ) mg l = + =, cm.

2 Un punto materiale di massa m= g è connesso mediante un elastico di lunghezza iposo l e costante elastica =a/l,con a= N ad un punto fisso O. Se la massa viene abbandonata da ferma da un punto P posto sulla verticale di O tale che OP=l, determinare la massima tensione presentata dall elastico durante il moto di m. SOL.- La massa m è sottoposta alle forze conservative peso ed elastica, sicché se δ è l allungamento subito dall elastico si ha per la conservazione dell energia meccanica, ponendo nulla l energia iniziale e un asse z diretto verso il basso e origine nella posizione iniziale: E = E in = mv + δ mgz =. La tensione massima si ha per δ M mgδ mgl =, che fornisce come unica soluzione accettabile δ M = mg + mg mgl + 4 a cui compete una tensione massima z = l + δm nel punto di inversione del moto (v=); pertanto T = δ = mg + ( mg) + 4mgl = mg + ( mg) + mga M M 4 = 3,9 N. Un punto materiale è posto in equilibrio instabile sul vertice di una guida semicircolare liscia di raggio R.=, m. Se, perturbato da tale condizione, il punto scivola senza attrito sotto l azione del peso determinare l altezzispetto al centro della guida ove cesserà il contatto. SOL.- Il distacco avviene quando il punto materiale ha percorso un arco di angolo al centro tale che cosθ = /3, quindi l altezzispetto al centro è R/3= 4 cm. In una molla ideale, sospesa in verticale, all estremo libero, posto a un altezza h= cm al disopra di un piano orizzontale, viene appesa in quiete una massa puntiforme m= 5 g. Determinare i valori della costante elastica della molla affinché la massa non tocchi il piano. SOL.- Affinché la massa non arrivi a toccare il piano è necessario che la posizione di equilibrio statico si trovi a metà altezza: mg = min h/ da cui si ottiene che i valori richiesti sono

3 min = mg / h = 98 N/m. Allo stesso risultato si può pervenire applicando la conservazione dell energia meccanica. Lungo una guidettilinea orizzontale lisciotante a velocità angolare costante ω= rad/s intorno a un suo estremo può muoversi una massa puntiforme. Se inizialmente la massa si trova inquiete relativa a distanza l = m dall asse di rotazione determinare la sua velocità rispetto a un riferimento fisso, quando essa, lasciata libera, passa per la posizione l= m dall asse di rotazione. SOL.- La velocità richiesta possiederà una componente radiale relativa e una tangenziale di trascinamento. La componente di trascinamento è = ωl = m/s. La componente radiale può essere determinata o mediante considerazioni cinematiche o utilizzando il teorema del lavoro e dell energia cinetica nel sistema di riferimento rotante solidale con la guida. Il lavoro è compiuto dalla forza centrifuga (conservativa perché ω=cost) sicché l energia cineticelativa vale v t T f = mv / = mω ( l l ) /, da cui si ha v r = ω l l =,73 m/s. Il modulo della velocità r richiesta è V = v r + v t =,65 m/s. Su un vassoio orizzontale di massa m= g e lungo l= m è poggiata, in prossimità di un estremo, una tazzina di massa M=5 g da considerarsi puntiforme. Applicando al vassoio una forza costante orizzontale F=5 N all'istante iniziale, si osserva che M cade dal vassoio dopo t= s. Determinare il coefficiente di attrito dinamico tra la tazza e il vassoio. SOL.- Per un osservatore inerziale l'equazione del moto del vassoio è muove con un'accelerazione lineare con il vassoio l'equazione del moto della tazzina è F µ Mg = ma, sicchè esso si a = ( F µ Mg) / m. Per un osservatore non inerziale solidale Ma µ Mg = Mar, cioé essa si muove di moto relativo (in verso opposto a quello del vassoio) con un'accelerazione relativa [ F µ g( m + M] / = costante = m quindi l = a t / r. Il moto relativo della tazzina è uniformemente accelerato e = l / t. Uguagliando le due espressioni ottenute per l'accelerazione relativa si ottiene F ml / t µ = =,9. ( m + M ) g Una pallina è appoggiata sulla superficie interna di un cono di semiapertura θ= 3 rotante a velocità angolare costante ω= rad/s intorno al suo asse verticale. Se la pallina è fermispetto al

4 cono a una distanza d= m dall asse di rotazione determinare il valore limite del coefficiente di attrito statico tra la pallina e il cono. SOL.- Scrivendo il secondo principio della dinamica e proiettando lungo le direzioni parallela e ortogonale alla superficie del cono, si ha: R N mg sin θ = mω d cos θ A + mg cos θ = mω d sin θ [dove l attrito è diretto verso il vertice del cono o in verso opposto a seconda che sia mg cos θ < mω d sin θ o viceversa]. Essendo A µ s R si ha N ω d sin θ g cos θ µ =,78. s ω d cos θ + g sin θ Un corpo di massa m= g è posta su una tavola orizzontale rotante a distanza R= 5 cm dall asse di rotazione. Determinare la forza di attrito statico che permette al corpo di rimanere in quiete relativa se la tavoluota alla frequenza ν=,5 Hz. SOL.- La forza di attrito statico, per un osservatore inerziale, è quella che impartisce l accelerazione centripeta (mentre per un osservatore non inerziale solidale con la tavola è quella che si oppone alla forza d inerzia centrifuga per mantenere l equilibrio relativo): F attr = mω R = m4 π ν R =.3 N. Sul pavimento di un ascensore che si muove a velocità costante un corpo, lanciato orizzontalmente, si ferma per attrito dopo aver percorso un tratto l. Lo stesso corpo si ferma in un tratto l/3 se l ascensore sale ad accelerazione costante a. Determinare a. SOL.- Nel primo caso si ha: mv mv d r d + l = µ dmgl ; nel secondo si ha: = µ ma l /3 = µ m( g a) /3. Dalle precedenti si ottiene a=g= 9,6 m/s. Una massa puntiforme m = g è posta in quiete relativa sul piano scabro di un carrello (coeff. attrito µ d =,) di massa m = 8 g e alla distanza d= m dal bordo di questo. Se il carrello è spinto da una forza orizzontale F= 3 N, in quanto tempo m percorre la distanza d sul carrello?

5 SOL.- L accelerazione assoluta di m è: a = µ d g = -,96 m/s, mentre l accelerazione del carrello F m (cioè quella di trascinamento) è: a = µ g = -3,6 m/s. L accelerazione relativa di m d m m è: a a =,3 m/s, risultando d = = art. Il tempo richiesto è: t=,4 s. Un insetto cammina in direzione radiale verso l esterno con velocità relativa v= cm/s su un disco orizzontale scabro rotante alla velocità angolare ω=4,7 rad/s. Se il coefficiente di attrito statico è µ s =,8, a quale distanza dal centro del disco l insetto inizierà a slittare? SOL.- Nel sistema di riferimento rotante col disco oltre alla forza peso e alleazione del vincolo agiranno una forza centrifuga e una forza di Coriolis la cui risultante deve essere 4 F = ( m ω r + 4m ω v ) / mgµ da cui si ricav max = 3,5 cm. orizz s

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