Lattice Boltzmann: metodi cinetici per la fluidodinamica
|
|
- Fabiano Magni
- 4 anni fa
- Visualizzazioni
Transcript
1 UNIVERSITÀ DEGLI STUDI DI CASSINO E DEL LAZIO MERIDIONALE Lace Bolzmann: meod cnec per la ludodnamca 26 gugno 205 XXX CORSO DI DOTTORATO IN INGEGNERIA CIVILE MECCANICA E BIOMECCANICA
2 FLUIDODINAMICA Fludodnamca sudo della dnamca de lud Osservazone ludo come mezzo connuo caraerzzao da propreà cnemache (velocà) e ermodnamche Problema ludodnamco rsoluzone d equazon (modello maemaco) per deermnare le propreà del ludo (velocà pressone densà e emperaura) n unzone dello spazo e del empo. 2
3 IPOTESI DEL CONTINUO Ipoes del connuo ludo come un connuo Le propreà nensve del ludo (densà emperaura pressone velocà) dene ad una scala d lunghezze nnesma varano con connuà da un puno ad un alro. Flud compos da un numero elevao (pur sempre dscreo) d molecole che possono colldere ra loro o con corp sold. La naura molecolare dscrea del ludo vene gnoraa. Knλ/L<< (lbero cammno medo / lunghezza caraersca) 3
4 MODELLO MATEMATICO Prncp sc (mposa la condzone d connuo deormable) prncpo d conservazone della massa (equazone d connuà); secondo prncpo della dnamca (blanco della quanà d moo); prmo prncpo della ermodnamca (conservazone dell'energa). Equazon d blanco dee equazon d Naver-Sokes 4
5 MODELLO MATEMATICO 5
6 SIMULAZIONE FLUIDODINAMICA (CFD) OSSERVAZIONE: PRINCIPI FISICI MODELLO MATEMATICO (EQ. DIFFERENZIALI ALLE DERIVATE PARZIALI) APPROSSIMAZIONE DISCRETA (SPAZIO E TEMPO) (DIFFERENZE FINITE VOLUMI FINITI ELEMENTI FINITI) RISOLUZIONE NUMERICA 6
7 MODELLAZIONI FLUIDI MACROSCOPICO MICROSCOPICO INSIEME DI MOLECOLE INSIEME DI MOLECOLE IPOTESI DEL CONTINUO DINAMICA MOLECOLARE EQUAZIONI NAVIER-STOKES 7
8 MOLECULAR DYNAMICS Dnamca molecolare N molecole neragen l una con l alra s muovo all nerno del domno Assunzonemolecole punorm legg della dnamca dx d d ( ) m v F :... N d v N~Numero d Avogadro6023x0 23 8
9 DINAMICA ESATTA NECESSARIA? Abbamo bsogno d conoscere la dnamca esaa d ogn molecola per descrvere l comporameno d un ludo? Assoluamene NO Le varabl sche a cu samo neressa rsulano dalla meda del comporameno d un grande numero d molecole Smludne dnamca: Re due lud deren a parà d Re s comporano macroscopcamene allo sesso modo 9
10 MODELLAZIONI FLUIDI MACROSCOPICO MESOSCOPICO MICROSCOPICO INSIEME DI MOLECOLE INSIEME DI MOLECOLE INSIEME DI MOLECOLE IPOTESI DEL CONTINUO NO DETTAGLI STATISTICA DINAMICA MOLECOLARE EQUAZIONI NAVIER-STOKES TEORIA CINETICA EQ. BOLTZMANN 0
11 FILOSOFIA METODI CINETICI o Rsolvere l campo ludodnamco macroscopco con un approcco mesoscopco (ra mcro and macro) cneco che preserva prncp d conservazone Approcco sasco (propreàmeda sasca) r r ( x c ) Funzone dsrbuzone o popolazone Probablà d rovare una molecola aorno alla poszone dello spazo x al empo con una cera velocà c
12 BOLTZMANN EQUATION (BE) o 872: Equazone d Bolzmann (evoluzone d n ermn delle nerazon mcroscopche) + c Q La densà delle parcelle n una cera poszone dello spazo vara perché le parcelle neragscono: operaore d collsone Velocà delle parcelle Velocà ludo r r r NS : P T ρ u x BE : ( x c ( ) ) 2
13 LATTICE BOLTZMANN EQUATION + c Q 0 N Spazo delle velocà rdoo ad un numero dscreo: n ogn puno dello spazo le parcelle possono muovers solo lungo alcune drezon Real mcrodynamcs Fcve mcrodynamcs on a lace 2D 9-b model (D2Q9) 3
14 DISCRETIZZAZIONE SPAZIO VELOCITÀ La scela non è arbrara!! 4
15 MODELLI LATTICE + c Q 0 N Spazo delle velocà rdoo ad un numero dscreo: n ogn puno dello spazo le parcelle possono muovers solo lungo alcune drezon o C sono mol deren schem per problem 2D e 3D o Magc speeds!: 2D 9 veloces (D2Q9) NW N NE 3D 9 veloces (D3Q9) W E SW S SE 5
16 OPERATORE DI COLLISIONE + c Q 0 N o L operaore d collsone descrve l nerazone ra le molecole e la probablà che due o pù parcelle s rovno nell norno della sessa poszone allo sesso sane o Lo sesso Bolzmann parì non solo dall assunzone che la collsone osse bnara localzzaa QQ() ma anche dalla non-correlazone ra due molecole che colldono ( caos molecolare) 6
17 COLLISIONE EQUILIBRIO LOCALE EQUILIBRIO LOCALE eq Annulla l operaore d collsone Q( eq eq )0 La collsone densce l rlassameno all equlbro eq ( ) ρ u eq è una unzone delle grandezze macroscopche n modo da conservare massa quanà d moo e energa dsrbuzone Maxwell- Bolzmann 7
18 FROM LBE TO BGK Operaore d collsone Q n j ( ) ( eq ) A j A j δ ( eq ) j + c τ τ BGK (Bhanagar-Gross-Krook) [PHYS.REV ]: Relaxaon o equlbrum on a sngle me-scale τ 8
19 COLLISIONE EQUILIBRIO LOCALE EQUILIBRIO LOCALE eq Nel 860 Maxwell dmosrò sascamene che un ssema collsonale non soggeo a orze eserne è all equlbro spazalmene omogeneo con dsrbuzone sulle velocà del po: ρ (e u) eq exp 2πRTπ 2 RT 2 T 9
20 DISTRIBUZIONE MAXWELL-BOLTZMANN ρ (e u) eq exp 2πRT 2RT 2 Fracon o Molecules K 98 K 298 K 398 K 498 K 598 K Speed (m/s) 20
21 MODELLO D2Q9 Dsrbuzon d equlbro: espansone al 2 ordne nella velocà d Maxwell-Bolzmann: eq ρw weghng acor 2 r r β r r + βc u + ( c u) u 2 Se o dscree speeds c (D2Q9): [ ] 2 4/9 0 w / / β 2 / cs c s 3 r c cos 2 cos [( ) π 2] ( 0 4) [ π 4 + ( 5) π 2] ( 48) 2
22 eq MODELLI D3. ρw 2 r r β r r + βc u + ( c u) u 2 [ ] 2 22
23 DA BGK A NAVIER-STOKES n ρ v P T u 23
24 DA BGK A NAVIER-STOKES o o S dmosra con l espansone d Chapman-Enskong che s possono dervare le equazon d Naver-Sokes a parre da LBGK no al 2 ordne n Kn (e Ma) Come calcolamo le varabl macroscopche a parre dalle?: o r u ρ dc C c dc c ρ ρ C La pressone s oene dall equazone d sao ρ eq eq c 2 υ c s τ dp dρ 2 c s o LBGK sandard: Naver-Sokes soerme e poco-comprmbl comprmbl Ma << 24
25 ( x * + c BGK DISCRETA τ + c + ) ( x ) r COLLISION r ( x + ) 2 STREAMING r ( eq ) τ ( x + c + ) ( x + ) r ( x ) * r ( eq ) x c [ ( ) ( )] eq x x / τ r r 25
26 STANDARD BGK x c NW W N NE E SW S SE 26
27 STANDARD BGK 9-speed model (D2Q9) 7-speed model (D2Q7) 27
28 BGK DISCRETA E MODELLO ( x + c + ) ( x ) ( ) eq ( x ) ( x ) τ Ma << r u ρ ρ c υ τ 2 c 2 s 28
29 COSTRUZIONE DEL CODICE Flud ncomprmbl Analoga d Re x c k ( x Re ul υ c 2 s ul 3 ul ( ) τ τ ck + ) k ( x ) eq k τ x k c 29
30 COSTRUZIONE DEL CODICE Flud ncomprmbl Analoga d Re x S scegle l modello d velocà (D2Q9) è mposa la grgla 30
31 MODELLO DI VELOCITÀ -j+ j+ +j j j +j j- j- +j- 3
32 COSTRUZIONE DEL CODICE Flud ncomprmbl Analoga d Re x S scegle l modello d velocà (D2Q9) è mposa la grgla Inzalzzo l campo ludodnamco Calcolo dsrbuzone d equlbro k eq k 9 ( ) ( ) j w ρ( j) + 3c k u( j) + ck u( j) k r u( j) 2 32
33 COSTRUZIONE DEL CODICE Flud ncomprmbl Analoga d Re x S scegle l modello d velocà (D2Q9) è mposa la grgla Inzalzzo l campo ludodnamco (n ρ u) Calcolo dsrbuzone d equlbro Fase d collsone 33
34 FASE DI COLLISIONE * k [( j) + ] [( j) ] k + eq k [( j) ] [( j) ] τ k ( j) -j+ j- +j+ j -j j +j Locale!!! -j- j- +j- 34
35 COSTRUZIONE DEL CODICE Flud ncomprmbl Analoga d Re x S scegle l modello d velocà (D2Q9) è mposa la grgla Inzalzzo l campo ludodnamco Calcolo dsrbuzone d equlbro Fase d collsone Fase d sreamng 35
36 M FASE DI STREAMING * [( + j) + ] [( j) + ] * [( j + ) + ] 2 [( j) + ] * [( j) + ] 3 [( j) + ] * [( j ) + ] [( j) + ] 4 * [ ( + j + ) + ] [ ( j ) + ] j+ j+ +j+ j -j +j -j- j- +j- 36
37 FASE DI STREAMING M * [( j) + ] [( j) + ] * [( j) + ] 2 [( j ) + ] * [( j) + ] 3 [( + j) + ] * [( j) + ] [( j ) + ] 4 * [ ( j ) + ] [ ( j ) + ] j+ j+ j -j +j+ +j -j- j- +j- Unversà d Napol Federco II 22 Aprle
38 COSTRUZIONE DEL CODICE Flud ncomprmbl Analoga d Re x S scegle l modello d velocà (D2Q9) è mposa la grgla Inzalzzo l campo ludodnamco Calcolo dsrbuzone d equlbro Fase d collsone Fase d sreamng Calcolo grandezze ludodnamche Pρu x u y Unversà d Napol Federco II 22 Aprle
39 CAMPO FLUIDO ( ) [ ] ( ) [ ] ( ) [ ] ( ) [ ] ( ) [ ] j c j j u j j k k x k x k k ρ ρ ( ) [ ] ( ) [ ] ( ) [ ] ( ) [ ] ( ) [ ] ( ) [ ] j j P j c j j u j k k y k y k ρ ρ ρ 39
40 COSTRUZIONE DEL CODICE Flud ncomprmbl Analoga d Re x S scegle l modello d velocà (D2Q9) è mposa la grgla Inzalzzo l campo ludodnamco Calcolo dsrbuzone d equlbro Fase d collsone Fase d sreamng Calcolo grandezze ludodnamche Pρu x u y 40
41 CONDIZIONI AL CONTORNO Una delle prncpal dcolà nella rsoluzone numerca d problem d lusso d lud è l raameno delle condzon al conorno In genere noe n unzone d pressone e velocà per le? Un vanaggo per LBM è la semplcà delle condzon al conorno. La pù noa (anche se non la pù ulzzaa) è la condzone bounce-back (pù spesso la hal-way bounce-back) 4
42 CONDIZIONI AL CONTORNO BOUNCE BACK -j+ j+ 2 +j j j +j [( ) ] * j + [( ) ] 4 j + [( ) ] * j + [( ) ] 7 j + [( ) ] * j + [( j) + ] 8 Collsone calcolaa con u wall Osservamo che al empo successvo le popolazon che erano enrae nel nodo d paree orneranno verso nod da cu provenvano sono sa respn ndero dal muro da qu l nome bounceback 42
43 GRIGLIA REGOLARE o D2-Q9 SQUARE LATTICE SPACING ON Sold Body Grd pons OFF 43
44 BOUNDARY CURVI Traameno de boundary curv con mso nerpolazon/bounce-back 44
45 FLUSSO CILINDRO 45
46 RISULTATI 46
47 INFITTIMENTO LBM ulzza grgle caresane nmeno della grgla ulzzando grgle regolar va va pù pccole passaggo coarse-ne con nerpolazon 47
48 GRID REFINEMENT Inmeno nelle zone d neresse 48
49 RISULTATI 49
50 RISULTATI 50
51 RISULTATI 5
52 GRIGLIE AUTOADATTATIVE 52
53 MODELLI DI COLLISIONE AVANZATI Schema BGK: unco paramero d rlassameno τ nsablà numerca ad al Re e con al graden d pressone/velocà Maggore sablà (al Re) Mulple-relaxaon (MRT) Q b eq ( ) A ( ) j Enropc (eorema H) j Posvy enorcng (ecnca numerca) 53
54 ENTROPICO Basao sul eorema H d Bolzmann: l ssema evolve verso la massma enropa l equlbro locale è ndvduao dal mnmo della unzone H -S H ( ) ( ) ( eq x c ln x c dc mn H H + ) : [ ] H ( ) α r ( x υ c 2 s + ) αβ r ( x ) + αβ 2 [ ] eq r ( x + ) ( x + ) r 54
55 FIXUP: POSITIVITY ENFORCING ( ) ( ) [ ] eq eq x x x x x x 0 ) ( 0 0 ) ( / ) ( ) ( > > + > > τ τ r r r r r r Correzone locale d nsablà ( ) ( ) [ ] e eq e x x x x τ τ τ / ) ( ) ( ; mn r r r r 55
56 TURBOLENZA Turbulence modeled va a moded relaxaon me + τ e τ τ r ( x + ) urb r ( x ) + [ ] eq r ( x + ) ( x + ) r / τ e k ε τ urb C c k τ µ + Smag 2 urb s ε 2 C c 2 s L 2 2S j S j 56
57 VANTAGGI E APPLICAZIONI Semplce (propag. e collsone) basso coso compuazonale Propagazone lneare e non-lnearà locale nello spazo Condzon al conorno semplc Faclà nella parallelzzazone Aerodnamca (POWERFLOW) Fluss mulase Fluss n mezz poros Mcroludca 57
58 AERODINAMICA AEROACUSTICA - UNDERHOOD Powerlow: codce commercale dsrbuo da EXA corporaon LBM+renemen+boundary+xup+urbo.. 58
ESPONENTI DI LIAPUNOV
ESPONENTI DI IAPUNOV Ssem a empo dscreo, mono- e mul-dmensonal Problemache d calcolo Ssem a empo connuo C. Pccard e F. Dercole Polecnco d Mlano - 9/0/200 /8 MAPPE MONO-DIMENSIONAI Consderamo l ssema a
DettagliMeccanica Cinematica del punto materiale
Meccanca 7-8 Puno maerale Corpo d dmenson rascurabl rspeo allo spazo nel quale s muoe e neragsce con alr corp Approssmazone Terra-Sole R d Earh Sun-Earh 6 6.4 m.5 m 4.3 5 E una buona approssmazone? - rba
DettagliLezione n. 2 di Controlli Automatici A prof. Aurelio Piazzi Modellistica ed equazioni differenziali lineari
Cors d Laurea n Ingegnera Eleronca, Informaca e delle Telecomuncazon Lezone n. 2 d Conroll Auomac A prof. Aurelo Pazz dfferenzal lnear Unversà degl Sud d Parma a.a. 2009-2010 Cenn d modellsca (crcu elerc
DettagliMetodi quantitativi per la stima del rischio di mercato. Aldo Nassigh. 16 Ottobre 2007
Meod quanav per la sma del rscho d mercao Aldo Nassgh 16 Oobre 007 METODI NUMERICI Boosrap della curva de ass Prncpal Componen Analyss Rsk Mercs Meod d smulazone per l calcolo del VaR basa su Full versus
DettagliAnalisi delle reti con elementi dinamici
Prncp d ngegnera elerca ezone a Anals delle re con elemen dnamc Induore Connesson d nduor Induore nduore è un bpolo caraerzzao da una relazone ensonecorrene d po dfferenzale: ( d( d e hanno ers coordna
DettagliModelli reologici. Romano Lapasin. Dipartimento di Ingegneria e Architettura Università di Trieste
Modell reologc Romano Lapasn Dparmeno d Ingegnera e Archeura Approcc fenomenologc e approcc molecolar/mcroreologc Problema cenrale della reologa: defnzone dell equazone cosuva (relazone ra ensore degl
DettagliModelli reologici. Romano Lapasin. Dipartimento di Ingegneria e Architettura Università di Trieste
Modell reologc Romano Lapasn Dparmeno d Ingegnera e Archeura Approcc fenomenologc e approcc molecolar/mcroreologc Problema cenrale della reologa: defnzone dell equazone cosuva (relazone ra ensore degl
DettagliProblema. Integrazione scorte e distribuzione. Modello. Modello
Problema Inegrazone score e dsrbuzone Modell a domanda varable ree dsrbuva: uno a mol merc: colleame domanda: varable vncol: numero e capacà vecol cos: fss/varabl, magazzno/rasporo approcco rsoluvo: eursco/esao
Dettagli1 Le equazioni per le variabili macroscopiche: i momenti dell equazione di Boltzmann
FISICA DEI FLUIDI Lezone 5-5 Maggo 202 Le equazon per le varabl macroscopche: moment dell equazone d Boltzmann Teorema H a parte, non è facle estrarre altre consderazon general sulla funzone denstà d probabltà
DettagliLa teoria cinetica dei gas
La teora cnetca de gas Gas: un numero grandssmo gandssmodmolecole n moto caotco. Interazone tra molecole solo n caso d urto. Calcolando la pressone come dovuta all urto d tutte le molecole con le paret
DettagliStrato limite. Equazione del moto per i fluidi geofisici
Lo studio dei flussi geofisici è di grande interesse ed utilità, ma complicato nell ambiente naturale r Du Dt Esperimenti di laboratorio Strato limite La regione più bassa del fluido che risponde alle
DettagliUniversità degli Studi di Genova
Università degli Studi di Genova Corso di Laurea in Ingegneria Meccanica - Energia e Aeronautica Dipartimento di Ingegneria Civile, Chimica e Ambientale Relatore: Prof. Alessandro Bottaro Riduzione della
DettagliIntroduzione alla II legge della termodinamica
Introduzone alla II legge della termodnamca In natura esstono fenomen che, pur NON volando la conservazone dell energa (ΔE nt = Q L), non s verfcano: Per esempo: Oggett alla stessa che s portano a dverse;
DettagliSistemi Intelligenti Relazione tra ottimizzazione e statistica - IV Alberto Borghese
Sstem Intellgent Relazone tra ottmzzazone e statstca - IV Alberto Borghese Unverstà degl Stud d Mlano Laboratory of Appled Intellgent Systems (AIS-Lab) Dpartmento d Informatca borghese@dunmt Anals dell
DettagliEquazioni dei componenti
Equazon de componen Eserczo Nella fgura è rappresenao un quadrupolo la cu sruura nerna alla superfce lme conene ressor R e R. Deermnare le equazon del componene ulzzando come arabl descre quelle corrsponden
DettagliFISICA per SCIENZE BIOLOGICHE, A.A. 2014/2015 Prova scritta del 24 Febbraio 2015
FISICA per SCIENZE BIOLOGICHE, A.A. 04/05 Prova scrtta del 4 Febbrao 05 ) Un corpo d massa m = 300 g scvola lungo un pano nclnato lsco d altezza h = 3m e nclnazone θ=30 0 rspetto all orzzontale. Il corpo
DettagliFisica Generale B. Correnti elettriche stazionarie. Scuola di Ingegneria e Architettura UNIBO Cesena Anno Accademico Maurizio Piccinini
Fsca Generale Corren elerche sazonare Scuola d Ingegnera e rcheura UNIO Cesena nno ccademco 14 15 Inensà d correne Fenomen sazonar: le carche sono n movmeno con caraersche nvaran nel empo n cascun puno.
DettagliMaurizio Piccinini A.A Fisica Generale B. Entropia. Scuola di Ingegneria e Architettura UNIBO Cesena Anno Accademico
Fsca Generale B Scuola d Ingegnera e Archtettura UNIBO esena Anno Accademco 014 015 δ δ 0 Nel caso d ccl reversbl: = 0 Ogn parte d un cclo reversble è reversble, qund dat due stat ntermed qualunque ed
DettagliPillole di Fluidodinamica e breve introduzione alla CFD
Pillole di Fluidodinamica e breve introduzione alla CFD ConoscereLinux - Modena Linux User Group Dr. D. Angeli diego.angeli@unimore.it Sommario 1 Introduzione 2 Equazioni di conservazione 3 CFD e griglie
DettagliTeoria cinetica dei gas
Teora cnetca de gas Fsca de gas n Termodnamca Grandezze macroscopche P, V, T tutte conseguenza del moto delle partcelle Pressone: Urt contro paret Volume: Assenza d legam tra le partcelle Temperatura:
DettagliCONDUTTIMETRIA. La conduttanza è l inverso della resistenza e la resistenza Conduttanza C = R
ODUTTIMETIA La condumera è una ecnca basaa sulla conducblà degl on presen n soluzone. I conduor possono essere : I spece generalmene meall e meallod, sono caraerzza dall assenza del rasporo d maera, n
DettagliTrasformate e sistemi lineari
Trasformae e ssem lnear Trasformaa d Laplace Funzone d Trasfermeno Mod Rsposa Impulsva Calcolo dell usca noo l ngresso (ved Marro par. 2. a 2.3,2.5, C 2.2, C 2.3) (ved Vell-Peernella par. II. a II.4, III.
DettagliIl lavoro L svolto da una forza costante è il prodotto scalare della forza per lo spostamento del punto di applicazione della forza medesima
avoro ed Energa F s Fs cos θ F// s F 0 0 se: s 0 θ 90 Il lavoro svolto da una orza costante è l prodotto scalare della orza per lo spostamento del punto d applcazone della orza medesma [] [M T - ] N m
DettagliFluidodinamica delle Macchine
Lucidi del corso di Fluidodinamica delle Macchine Capitolo II-0a: Introduzione Prof. Simone Salvadori, Prof. Francesco Martelli Testi Consigliati Hoffmann, K.A., e Chiang, S.T., 1993, Computational Fluid
DettagliLezione n. 10. Legge di Raoult Legge di Henry Soluzioni ideali Deviazioni dall idealit. idealità Convenzioni per le soluzioni reali
Chmca Fsca - Chmca e Tecnologa Farmaceutche Lezone n. 10 Legge d Raoult Legge d Henry Soluzon deal Devazon dall dealt dealtà Convenzon per le soluzon real Relazon tra coeffcent d attvtà 02/03/2008 Antonno
DettagliII PRINCIPIO DELLA TERMODINAMICA. G. Pugliese 1
II PRINCIPIO DELLA ERMODINAMICA G. Puglese 1 Le macchne termche Il I prncpo: ΔU = Q W = 0 Q = W Calore può essere trasormato n lavoro meccanco. Un espansone soterma trasorma tutto l Q n W Le macchne termche
DettagliIngegneria Elettrica Politecnico di Torino. Luca Carlone. ControlliAutomaticiI LEZIONE III
Ingegnera Elettrca Poltecnco d Torno Luca Carlone ControllAutomatcI LEZIONE III Sommaro LEZIONE III Trasformata d Laplace Propretà e trasformate notevol Funzon d trasfermento Scomposzone n fratt semplc
DettagliIntroduzione ai Modelli di Durata: Alcuni Modelli Parametrici
Inroduzone a Modell d Duraa: Alun Modell Paramer a.a. 2009/2010 - Quaro Perodo Prof. Flppo DOMMA Corso d Laurea Spealsa/Magsrale n Eonoma Applaa Faolà d Eonoma UnCal 1. Esponenzale Modell Paramer Le funzon
DettagliLavoro ed Energia. Scorciatoia: concetto di energia/lavoro. devo conoscere nel dettaglio la traiettoria: molto complicato!!!
avoro ed Energa esempo: corpo soggetto a orza varable con la poszone [orza d gravtà, orza della molla] oppure traettora complcata utlzzando la sola legge d Newton F ma non posso calcolare la veloctà del
DettagliESAME DI AERODINAMICA 29/3/2007
ESAME DI AERODINAMICA 29/3/2007 Un ala a pianta ellittica e distribuzione ellittica di portanza ha allungamento 6 ed apertura alare 2 m. Quando si muove in aria alla velocità di 50 km/h e sviluppa un C
DettagliStudio delle proprietà idrodinamiche della materia. Boltzmann. Dottorando: Adriano Tiribocchi Supervisore: prof. Giuseppe Gonnella
Studio delle proprietà idrodinamiche della materia soffice tramite metodi reticolari di Boltzmann Dottorando: Adriano Tiribocchi Supervisore: prof. Giuseppe Gonnella Introduzione L attività di ricerca
DettagliCAPITOLO 2: PRIMO PRINCIPIO
Introduzone alla ermodnamca Esercz svolt CAIOLO : RIMO RINCIIO Eserczo n 7 Una certa quanttà d Hg a = atm e alla temperatura = 0 C è mantenuta a = costante Quale dventa la se s porta la temperatura a =
DettagliIntroduzione alla CFD. Tiziano Ghisu
Introduzione alla CFD Tiziano Ghisu Perché CFD? CFD = Computational Fluid Dynamics Risolve numericamente (tramite un computer) le equazioni costitutive della fluidodinamica, che non potrebbero essere risolte
DettagliPROCESSI CASUALI. Segnali deterministici e casuali
POCESSI CASUALI Fondamen d Segnal e Trasmssone Segnal deermnsc e casual Un segnale () s dce DETEMIISTICO se e una funzone noa d, coe se, fssao un qualunque sane d empo o, l valore ( o ) assuno dal segnale
DettagliLa sincronizzazione. (Libro) Trasmissione dell Informazione
La sncronzzazone (Lbro) Problem d sncronzzazone La trasmssone e la dverstà tra gl OL del trasmetttore e del rcevtore ntroducono (anche n assenza d fadng) un errore d d frequenza, d fase e d camponamento
DettagliTeoria dei processi casuali a tempo continuo. Seconda lezione: Medie statistiche
Teora de process casual a tempo contnuo Seconda lezone: Valore medo e autocorrelazone Esemp Valor med de process Quas Determnat (QD) 005 Poltecnco d Torno Valore medo e autocorrelazone e valore atteso
DettagliCondensatore + - Volt
1) Defnzone Condensaore Sruura: l condensaore è formao da due o pù superfc condurc, chamae armaure, separae da un maerale solane, chamao delerco. Equazon Caraersche: La ensone ra armaure è dreamene proporzonale
DettagliSoluzione di sistemi di equazioni differenziali
Soluzone d ssem d equazon dfferenzal Porese aere l mpressone d non sapere nulla sulle equazon dfferenzal e d non aerne ma nconraa una. In realà quesa mpressone è sbaglaa perché la legge d Neon F ma s può
DettagliEnergia e Lavoro. In pratica, si determina la dipendenza dallo spazio invece che dal tempo
Energa e Lavoro Fnora abbamo descrtto l moto de corp (puntform) usando le legg d Newton, tramte le forze; abbamo scrtto l equazone del moto, determnato spostamento e veloctà n funzone del tempo. E possble
DettagliLa soluzione delle equazioni differenziali con il metodo di Galerkin
Il metodo de resdu pesat per gl element fnt a soluzone delle equazon dfferenzal con l metodo d Galerkn Tra le procedure generalmente adottate per formulare e rsolvere le equazon dfferenzal con un metodo
DettagliMATLAB-SIMULINK. Risoluzione di equazioni differenziali alle derivate parziali in ambiente Matlab-Simulink. Ing. Alessandro Pisano
MALAB-SIMULINK Rsoluzone d equazon dfferenzal alle dervae parzal n ambene Malab-Smulnk Ing. Alessandro Psano psano@dee.unca. Ssem ermc spazalmene dsrbu Barra meallca flforme d lungezza L = 5 cm L Varable
DettagliMODELLAZIONE SPERIMENTALE IN AMBIENTE URBANO
Corso di Laurea Magistrale in Architettura Microclimatica degli Ambienti Urbani MODELLAZIONE SPERIMENTALE IN AMBIENTE URBANO PhD Michela Garau AA 2018-2019 MODELLAZIONE Necessità MODELLAZIONE Geometria
DettagliPrima prova di gruppo
Prma prova d gruppo Es. Una metodologa d anals produce fals postv nel 3% de cas e fals negatv nell % de cas. Calcolate quale è l esto pù probable (postvo o negatvo se due anals consecutve esegute sullo
DettagliUNIVERSITAˋ DEGLI STUDI ROMA TRE
UNIVERSITAˋ DEGLI STUDI ROMA TRE FACOLTÀ DI INGEGNERIA CORSO DI LAUREA MAGISTRALE IN INGEGNERIA CIVILE PER LA PROTEZIONE DAI RISCHI NATURALI Idraulica Relazione di fine tirocinio Il modello numerico Lattice
DettagliLecture 3 Conservation Laws Text:
Lecture 3 Text: Motori Aeronautici Mar. 6, 2015 e primo Mauro alorani Univeristà La Sapienza interna 3.20 Agenda 1 2 3 e primo interna Altre forme del interna e primo interna 3.21 Modelli a parametri distribuiti
DettagliCap. 6 Rappresentazione e analisi dei circuiti elettrici in regime transitorio
orso d leroecnca NO er. 0000B orso d leroecnca NO Angelo Baggn ap. 6 appresenazone e anals de crcu elerc n regme ransoro Inroduzone rcuo resso () 0 00V 0Ω > 0 rcuo puramene resso () 00V 0A V ondensaor
DettagliTecniche multiscala per lo studio di flussi attorno a mezzi porosi
Tecniche multiscala per lo studio di flussi attorno a mezzi porosi Relatore: Prof. Ing. Alessandro Bottaro Correlatore: Dott. Giuseppe A. Zampogna Università degli Studi di Genova Scuola Politecnica Corso
DettagliStati di aggregazione della materia. dal microscopico al macroscopico: struttura. interazioni GASSOSO. proprietà SOLIDO LIQUIDO
Stati di aggregazione della materia GASSOSO dal microscopico al macroscopico: struttura interazioni proprietà SOLIDO LIQUIDO Lo stato gassoso È uno dei tre stati di aggregazione della materia, caratterizzato
Dettagli( ) d R L. = ρ. w D R L. L 1 = -a -3 b + c + d T -2 = -a - c Risolvendo il sistema M 0 = a + b. In generale possiamo dire che
Fsca Tecnca G. Grazzn Facoltà d Ingegnera In generale possamo dre che R L f ( µ,,, D Dal punto d vsta matematco possamo approssmare la funzone con una sere d potenze e qund: R L ( a b c d µ B D ma per
DettagliMATEMATICA FINANZIARIA 2 PROVA SCRITTA DEL 11 SETTEMBRE 2007 ECONOMIA AZIENDALE
MATEMATICA FINANZIARIA PROVA SCRITTA DEL SETTEMBRE 007 ECONOMIA AZIENDALE ESERCIZIO a Su un mercao deale vene smaa, rame prezz d TCN unar, la seguene sruura per scadenza de ass a pron (0,4,% ; (0,4,8%
DettagliLaboratorio di Simulazione Atomistica e Fluidodinamica. Equazione di Stokes e soluzione numerica col metodo degli elementi di contorno
Laboratorio di Simulazione Atomistica e Fluidodinamica Equazione di Stokes e soluzione numerica col metodo degli elementi di contorno Equazione di Stokes Struttura della lezione: Equazione di Navier Stokes
DettagliDefinizione della tariffa per l accertamento di conformità degli strumenti di misura
alla delberazone d Guna n. 2 del 20.0.2009 Defnzone della arffa per l accerameno d conformà degl srumen d msura. Per l accerameno d conformà degl srumen d msura sono defne le seguen 8 class arffare: denfcavo
DettagliComponenti dotati di memoria (dinamici)
omponen doa d memora (dnamc) S raa d componen elerc che esprmono una relazone cosua ra ensone e correne che rchama anche alor d ensone e/o correne rfer ad san d empo preceden. a relazone cosua è n queso
Dettagli* PROBABILITÀ - SCHEDA N. 2 LE VARIABILI ALEATORIE *
* PROBABILITÀ - SCHEDA N. LE VARIABILI ALEATORIE *. Le varabl aleatore Nella scheda precedente abbamo defnto lo spazo camponaro come la totaltà degl est possbl d un espermento casuale; abbamo vsto che
DettagliDilatazione termica di solidi e liquidi:
Dlatazone termca d sold e lqud: temperatura aumenta corp s dlatano; es.: bnaro de tren Dlatazone lneare: sbarra spazo tra d loro L L 0 α pù e lunga, pù s dlata coeffcente d dlatazone lneare es: α Fe 12
DettagliSistemi Intelligenti Stimatori e sistemi lineari - III
Sstem Intellgent Stmator e sstem lnear - III Alberto Borghese Unverstà degl Stud d Mlano Laboratory of Appled Intellgent Systems (AIS-Lab) Dpartmento d Informatca borghese@d.unm.t /6 http:\\borghese.d.unm.t\
DettagliMODELLI MATEMATICI e. per la FLUIDODINAMICA
MODELLI MATEMATICI e CALCOLATORI per la FLUIDODINAMICA Maurizio Pandolfi Dipartimento di Ingegneria Aeronautica e Spaziale Politecnico di Torino 1 FLUIDODINAMICA FLUIDODINAMICA = branca della fisica che
Dettagli6. Catene di Markov a tempo continuo (CMTC)
6. Catene d Markov a tempo contnuo (CMTC) Defnzone Una CMTC è un processo stocastco defnto come segue: lo spazo d stato è dscreto: X{x,x 2, }. L nseme X può essere sa fnto sa nfnto numerable. L nseme de
DettagliESAME DI AERODINAMICA 29/3/2007
ESAME DI AERODINAMICA 29/3/2007 Un ala a pianta ellittica e distribuzione ellittica di portanza ha allungamento 6 ed apertura alare 12 m. Quando si muove in aria alla velocità di 150 km/h e sviluppa un
DettagliPrincipio di massima verosimiglianza
Prncpo d massma verosmglana Sa data una grandea d cu s conosce la unone denstà d probabltà ; che dpende da un nseme de parametr ndcat con d valore sconoscuto. S vuole determnare la mglor stma de parametr.
DettagliPrincipio di massima verosimiglianza
Prncpo d massma verosmglana Sa data una grandea d cu s conosce la unone denstà d probabltà ; che dpende da un nseme de parametr ndcat con d valore sconoscuto. S vuole determnare la mglor stma de parametr.
DettagliPICCOLE OSCILLAZIONI ATTORNO ALLA POSIZIONE DI EQUILIBRIO
PICCOLE OSCILLAZIONI ATTORNO ALLA POSIZIONE DI EQUILIBRIO Stabltà e Teorema d Drclet Defnzone S dce ce la confgurazone C 0 d un sstema è n una poszone d equlbro stable se, portando l sstema n una confgurazone
Dettagli6. Catene di Markov a tempo continuo (CMTC)
6. Catene d Markov a tempo contnuo (CMTC) Carla Seatzu, 8 Marzo 28 Defnzone Una CMTC è un processo stocastco defnto come segue: lo spazo d stato è dscreto: X{x,x 2, }. L nseme X può essere sa fnto sa nfnto
DettagliCORSO DI LAUREA IN SCIENZE BIOLOGICHE APPELLO di FISICA, 16 Giugno 2017
CORSO DI LAUREA IN SCIENZE BIOLOGICHE APPELLO d FISICA, 6 Gugno 07 ) Un corpo d massa m 00 g è messo n moto, con eloctà 0 5 m/s, su un pano orzzontale scabro, con coecente d attrto dnamco µ 0. e lunghezza
DettagliPROVA SCRITTA DI MECCANICA RAZIONALE (13 gennaio 2017) (Prof. A. Muracchini)
PRV SCRITT DI ECCNIC RZINLE (13 gennao 017) (Prof.. uracchn) Il sstema rappresentato n fgura è costtuto da: a) una lamna pesante, omogenea a forma d trangolo soscele (massa m, base l, altezza h) vncolata
DettagliSecondo Principio della Termodinamica
Secondo Prncpo della ermodnamca Problema: n che modo s puo pedere se un processo è spontaneo e quale è la drezone d un processo spontaneo Notamo: Il I prncpo della D stablsce che un sstema puo modfcare
DettagliFluidodinamica Computazionale.
Fluidodinamica Computazionale carmelo.demaria@centropiaggio.unipi.it Fluidodinamica Computazionale (CFD) CFD è l analisi dei sistemi che involvono movimento di fluidi, scambio di calore ed i fenomeni a
DettagliPROBLEMA 1. Soluzione. β = 64
PROBLEMA alcolare l nclnazone β, rspetto al pano stradale, che deve avere un motocclsta per percorrere, alla veloctà v = 50 km/h, una curva pana d raggo r = 4 m ( Fg. ). Fg. Schema delle condzon d equlbro
DettagliPRINCIPI DI SISTEMI ELETTRICI SEDE DI MILANO
same d PINCIPI DI SISTMI TTICI SD DI MINO I Compno del 0 05 07 ) Il crcuo d Fg., n regme sazonaro, è così assegnao: () 0 V 0 V 5 V 8 0 5 5 0 00 mh nerruore S è apero da un empo nfno e s chude all sane
DettagliMetodi numerici per l'analisi della ventilazione e delle sollecitazioni strutturali in caso di incendi in galleria.
Metodi numerici per l'analisi della ventilazione e delle sollecitazioni strutturali in caso di incendi in galleria. V max = 46.5 m/s V min = -6.0 m/s T max = 1000 C T min = 20.0 C Campo di velocità indotto
DettagliDistribuzione di densità
Distribuzione di densità Distribuzione di densità in presenza di forze conservative. A F dx A La forza conservativa esterna agisce su ciascuno degli N componenti del gas all interno del volume Adx. La
DettagliDefinizione di campione
Defnzone d campone S consder una popolazone fnta U = {1, 2,..., N}. Defnamo campone ordnato d dmensone n qualsas sequenza d n etchette della popolazone anche rpetute. s = ( 1, 2,..., n ), dove j è l etchetta
DettagliUNIVERSITA DEGLI STUDI DI NAPOLI FEDERICO II
UNIVERSITA DEGLI STUDI DI NAPOLI FEDERICO II FACOLTA DI INGEGNERIA CORSO DI LAUREA SPECIALISTICA IN INGEGNERIA PER L AMBIENTE E IL TERRITORIO ABSTRACT SIMULAZIONE NUMERICA DEL MOTO ATTRAVERSO L INTERFACCIA
DettagliFISICA per SCIENZE BIOLOGICHE, A.A. 2005/2006 Prova scritta del 21 Giugno 2006
FISICA per SCIENZE BIOLOGICHE, A.A. 5/6 Prova scrtta del Gugno 6 ) Un corpo d massa m = 5 g scvola lungo un pano nclnato lsco d altezza h = m e nclnazone θ=3 rspetto all orzzontale. Il corpo parte da ermo
DettagliESAME DI AERODINAMICA 16/4/2007
ESAME DI AERODINAMICA 6/4/2007 Un ala a pianta ellittica e distribuzione ellittica di portanza ha allungamento 6 ed apertura alare 2 m. Quando si muove in aria alla velocità di 50 km/h e sviluppa un C
DettagliTeoria degli errori. La misura implica un giudizio sull uguaglianza tra la grandezza incognita e la grandezza campione. Misure indirette: velocita
Teora degl error Processo d msura defnsce una grandezza fsca. Sstema oggetto. Apparato d msura 3. Sstema d confronto La msura mplca un gudzo sull uguaglanza tra la grandezza ncognta e la grandezza campone
DettagliPropagazione degli errori
Propagazone degl error Msure drette: la grandezza sca vene msurata drettamente (ad es. Spessore d una lastrna). Per questo tpo d msure, la teora dell errore svluppata nelle lezone precedent é sucente per
DettagliCommessa N. Foglio 1 di 6 Rev B. Titolo commessa. Redatto da AO Data Giugno Verificato da AT Data Ottobre 2002
Commessa N. Foglo d 6 Rev B Deparmen o Cvl and Mnng Engneerng Dvson o Seel Srucures, Unversy campus, SE-97 87 Luleå, Seden Tel: +46 90 9 000 Fax: +46 90 9 9 Redao da AO Daa Gugno 00 Vercao da AT Daa Oore
DettagliMatematica e Fisica. I modelli della teoria cinetica dei gas. Filippo Martelli. Dipartimento di Scienze Pure e Applicate Università di Urbino
Matematca e Fsca I modell della teora cnetca de gas Flppo Martell Dpartmento d Scenze Pure e Applcate Unverstà d Urbno La matematca è l lnguaggo della fsca Scenza spermentale ESPERIMENTO Grandezze fsche
DettagliFluidodinamica Computazionale.
Fluidodinamica Computazionale carmelo.demaria@centropiaggio.unipi.it Fluidodinamica Computazionale (CFD) CFD è l analisi dei sistemi che involvono movimento di fluidi, scambio di calore ed i fenomeni a
DettagliIntegrazione numerica dell equazione del moto per un sistema lineare viscoso a un grado di libertà. Prof. Adolfo Santini - Dinamica delle Strutture 1
Integrazone numerca dell equazone del moto per un sstema lneare vscoso a un grado d lbertà Prof. Adolfo Santn - Dnamca delle Strutture 1 Introduzone 1/2 L equazone del moto d un sstema vscoso a un grado
DettagliCorso di. Dott.ssa Donatella Cocca
Corso d Statstca medca e applcata 3 a Lezone Dott.ssa Donatella Cocca Concett prncpale della lezone I concett prncpal che sono stat presentat sono: Mede forme o analtche (Meda artmetca semplce, Meda artmetca
DettagliSignificato delle EQUAZIONI COSTITUTIVE dei tessuti viventi
Per flud n movmento occorre consderare l campo delle veloctà. Inun sstema cartesano Oxyz l campo è descrtto dal vettore v(x,y,z) che defnsce le component della veloctà del fludo n ogn punto x,y,z : v (x,y,z)
DettagliLezione n. 7. Legge di Raoult Legge di Henry Soluzioni ideali Deviazioni dall idealit. idealità. Antonino Polimeno 1
Chmca Fsca Botecnologe santare Lezone n. 7 Legge d Raoult Legge d Henry Soluzon deal Devazon dall dealt dealtà Antonno Polmeno 1 Soluzon / comportamento deale - Il dagramma d stato d una soluzone bnara,
DettagliMODELLAZIONE NUMERICA AVANZATA PER LA PROGETTAZIONE E LA VERIFICA DELLE OPERE IDRAULICHE
7 DICEMBRE 2018 CUGRI CAMPUS UNIVERSITARIO DI FISCIANO MODELLAZIONE NUMERICA AVANZATA PER LA PROGETTAZIONE E LA VERIFICA DELLE OPERE IDRAULICHE PROF. ING. FABIO DENTALE fdentale@unisa.it DOTT. ING. ANGELA
DettagliIstituzioni di Probabilità Laurea magistrale in Matematica 15 Gennaio 2015
Iuzon d Probablà Laurea magrale n Maemaca 5 Gennao 5 Eerczo. pun S conder l equazone dfferenzale ocaca S dmor che dx = X d +, X = x. X = B + e x e B d è l unca oluzone. S mpo la verfca che ale oluzone
Dettagli5 IL METODO DI SIMULAZIONE DIRETTA DI MONTE CARLO (DSMC) Introduzione Il metodo DSMC Effetti di gas reale per flussi non
INDICE SOMMARIO... 5 ABSTRACT... 7 RINGRAZIAMENTI... 9 INDICE... 11 LISTA DEI SIMBOLI... 15 ABBREVIAZIONI... 17 LISTA DELLE FIGURE... 19 LISTA DELLE TABELLE... 23 1 AMBITO E OBIETTIVO DELLA TESI... 13
DettagliCapitolo 3. Cap. 3-1
Statstca Captolo 3 Descrzone Numerca de Dat Cap. 3-1 Obettv del Captolo Dopo aver completato l captolo, sarete n grado d: Calcolare ed nterpretare la meda, la medana e la moda d un set tdd dat Trovare
DettagliESAME DI AERODINAMICA 26/3/2008
ESAME DI AERODINAMICA 26/3/2008 Un ala finita viene investita da una corrente d aria con velocità 60 m/s. In una sezione dell ala la circolazione vale -0 m 2 /s e l incidenza indotta vale 0.5. La resistenza
DettagliGas ideale (perfetto):
Gas deale (perfetto): non esste n realtà drogeno e elo assomglano d pù a un gas deale - le molecole sono puntform; - nteragscono tra loro e con le paret del recpente medante urt perfettamente elastc (ovvero
DettagliFluidodinamica Computazionale.
Fluidodinamica Computazionale carmelo.demaria@centropiaggio.unipi.it Fluidodinamica Computazionale (CFD) CFD è l analisi dei sistemi che involvono movimento di fluidi, scambio di calore ed i fenomeni a
DettagliGUGLIOTTA CALOGERO. Liceo Scientifico E.Fermi Menfi (Ag.) ENTROPIA
GUGLIOTTA CALOGERO Lceo Scentco E.Ferm Men (Ag.) ENTROIA Il concetto d processo termodnamco reversble d un dato sstema è collegato all dea che s possa passare dallo stato allo stato attraverso una successone
DettagliDipartimento di Statistica Università di Bologna. Matematica Finanziaria aa lezione 16: 2 maggio 2012
Dpartmento d Statstca Unverstà d Bologna Matematca Fnanzara aa 2011-2012 lezone 16: 2 maggo 2012 professor Danele Rtell www.unbo.t/docent/danele.rtell 1/19? CCT/CCTEu S tratta d un ttolo a cedola varable:
DettagliLe reazioni Sistemi termodinamici e loro caratterisctiche
Le on. Il loro studo completo comprende: l aspetto stechometrco, coè l ndcazone ed l calcolo de rapport ponderal espress da reagent e prodott; accompagna lo stud d ogn one e d ogn suo aspetto, qund non
DettagliESAME DI AERODINAMICA 26/3/2008
ESAME DI AERODINAMICA 26/3/2008 Un ala finita viene investita da una corrente d aria con velocità 60 m/s. In una sezione dell ala la circolazione vale -0 m 2 /s e l incidenza indotta vale 0.5. La resistenza
DettagliEsercitazioni di Teoria dei Circuiti: circuiti in evoluzione dinamica
Unersà degl Sud d assno sercazon d Teora de rcu: crcu n eoluzone dnamca prof nono Maffucc maffucc@uncas er oobre 7 Maffucc: rcu n eoluzone dnamca er-7 rcu dnamc del prmo ordne S Nel seguene crcuo è assegnaa
DettagliC = Consideriamo ora un circuito RC aperto, cioè tale in cui non circoli corrente(pertanto la carica presente sulle armature è nulla).
I crcu Defnzone: s defnsce crcuo un crcuo elerco n cu al generaore d fem sono collega una ressenza e un condensaore. V cordamo che per un condensaore è possble defnre la capacà come l rapporo ra la carca
DettagliMECCANICA COMPUTAZIONALE DELLE STRUTTURE
MECCANICA COMPUTAZIONALE DELLE STRUTTURE Elio Sacco Dipartimento di Meccanica Strutture Ambiente Territorio Università di Cassino Tel: 776.993659 Email: sacco@unicas.it Fenomeno in natura Leggi della fisica
DettagliS O L U Z I O N I. 1. Effettua uno studio qualitativo della funzione. con particolare riferimento ai seguenti aspetti:
S O L U Z I O N I 1 Effettua uno studo qualtatvo della funzone con partcolare rfermento a seguent aspett: f ( ) ln( ) a) trova l domno della funzone b) ndca qual sono gl ntervall n cu f() rsulta postva
DettagliNel caso di un regime di capitalizzazione definiamo, relativamente al periodo [t, t + t] : i t
4. Approcco formale E neressane efnre le caraersche e var regm fnanzar n manera pù asraa e generale, n moo a poer suare qualsas regme fnanzaro. A al fne efnamo percò e paramer n grao escrvere qualsas po
Dettagli